Ионизация энергия

В полупроводниках надо учитывать электрон-фононные и электрон-примесные столкновения, однако решающую роль играют столкновения фотоэлектрона с электронами валентной зоны. Специфика этих столкновений состоит в том, что валентному электрону должна передаваться сразу большая порция энергии — не менее ширины запрещенной зоны Д . При этом валентный электрон переходит в зону проводимости, рождается пара электрон проводимости и дырка. Рассматриваемый процесс называют ударной ионизацией-, энергия, передаваемая фотоэлектроном валентному электрону, называется энергией ударной ионизации. Одного акта ударной ионизации может оказаться достаточно для того, чтобы фотоэлектрон утратил возможность участвовать в фотоэмиссии. [c.170]

Энергия ионизации атома водорода. Если атом поглощает энергию извне, то энергия электрона увеличивается и он переходит на более внешнюю орбиту. Если сообщенная электрону энергия достаточно велика, то он может перейти на орбиту с и = оо, т. е. покинуть пределы атома. В результате этого атом ионизуется. Энергия, необходимая для этого, называется энергией ионизации. Энергия ионизации для атома водорода в основном состоянии (и = 1) на основании (14.19) равна [c.89]

Процесс образования металлических структур из свободных атомов обычно рассматривают как результат взаимодействия газа из почти свободных валентных электронов с атомными остовами. Электронный газ стягивает положительно заряженные атомные остовы в ту или иную структуру. Образование предельно вырожденного электронного газа путем отрыва валентных электронов от свободных атомов требует больших энергий, равных сумме потенциалов ионизации. Энергии ионизации электронов возрастают от 4—5 эВ для щелочных металлов до 200—270 эВ для хрома, молибдена, вольфрама. Они в десятки раз превышают энергию испарения металлов (в 4,5—5 раз для щелочных металлов и в 10—65 раз для металлов II—VI групп). В связи с этим необходим энергетический анализ и сопоставление теплот испарения, плавления и превращения металлов с энергией образования электронного газа. [c.48]

Однако при измерении произведенной излучением ионизации более существенной величиной является отношение поглощенной Энергии не к объему, а к массе поглощающего вещества. Это легко понять, если рассмотреть поглощение в газе. Так как ионизация происходит при взаимодействии частиц или квантов излучения с атомами или молекулами газа, то, очевидно, при вдвое меньшем давлении потребуется вдвое больший объем газа, чтобы получить одинаковую ионизацию. Энергию, поглощенную единицей массы данного вещества, называют поглощенной дозой излучения. Ее размерность [c.265]

Когда интенсивность ударной волны велика, температура в состояниях 2 и 3 оказывается очень высокой. На рис. 4.20 показано получение высоких температур за сильной ударной волной, отраженной от конца ударной трубы [48]. В ударных трубах нетрудно получать температуры выше 5000° К и наблюдать свечение, такое как на рис. 4.20. При таких температурах уже существенны возбуждения электронов, диссоциация и ионизация. Энергия возбуждения электронов мала по сравнению с энергией колебания молекул и энергией диссоциации. Когда газ диссоциирован, уравнение состояния имеет более общую форму [c.196]

Интегрирующий множитель 83, 127 Интенсивная величина 14 Инфинитезимальный процесс 15 Ионизации энергии 236 Ионная сила 213 Источник частиц 13 [c.300]

Исходя из известного значения площади эффективного сечения, можно оценить, сколько времени должно пройти с момента начала облучения для того, чтобы атом мог накопить достаточную для вырывания электрона (ионизации) энергию В условиях реального эксперимента это могут быть недели или месяцы. Однако опыт показывает, что фотоэлектроны с энергией Йы — , появляются практически сразу после начала облучения. Значит, классическое непрерывное распределение энергии по фронту характеризует перенос энергии излучения только в среднем, но не для элементарных актов взаимодействия с веществом, свидетельствующих о пространственной локализации переносимой энергии, что характерно для потока частиц. [c.467]

ПОТЕНЦИАЛ ИОНИЗАЦИИ - энергия (эв), необходимая для полного удаления электрона из атома или молекулы газа. [c.113]

ПОЯВЛЯЮТСЯ ) полосы возбуждения. Энергия, необходимая для перемещения электрона от отрицательного иона к иону цинка, находящемуся в бесконечности, как найдено из этих диаграмм, равна примерно 16 еУ для окиси цинка и 10,5 еУ для сульфида цинка. Этот переход, очевидно, соответствует ионизации. Энергия, необходимая для переноса электрона [c.476]

Сопоставим вероятности возбуждения и ионизации атома при электронных ударах. Если атом находится в основном состоянии и температура не очень велика, так что 1/кТ > 1, то ясно, что акты ионизации происходят реже, чем акты возбуждения просто потому, что необходимой для ионизации энергией обладает меньшее число электронов. [c.338]

В качестве рабочего тела рентгеновского лазера рассматривалась плазма, создаваемая из атомов с достаточно высокой степенью ионизации. Энергия ядерного взрыва, выделяющаяся в основном в виде рентгеновского излучения, использовалась для создания подобной плазмы. В условиях [c.154]

При температуре гелия 1500° С возможно получение неравновесной ионизации плазмы и осуществление экономичного процесса преобразования энергии в МГД-генераторе теплового потока с объемной плотностью 20—100 МВт/м канала [6]. [c.6]

При разности потенциалов на электродах происходит ионизация межэлектродного промежутка. Когда напряжение достигнет определенного значения, в среде между электродами образуется канал проводимости, по которому устремляется электрическая энергия в виде импульсного искрового или дугового разряда. При высокой концентрации энергии, расходуемой за 10" —10 с, мгновенная плотность тока в канале проводимости достигает 8000—10 ООО А/мм , в результате чего температура на поверхности обрабатываемой заготовки-электрода возрастает до 10 ООО—12 ООО °С. При этой температуре мгновенно оплавляется и испаряется элементарный объем металла и на обрабатываемой поверхности заготовки образуется лунка. Удаленный металл застывает в диэлектрической жидкости в виде гранул диаметром 0,01—0,005 мм. [c.401]

Ионизация соударением заключается в том, что электроны, движущиеся с большой скоростью, встречаясь е нейтральными атомами газа, ударяются о них, выбивают электроны, ионизируют атомы. Количество энергии, которое необходимо затратить для отрыва электрона от атома, называют работой ионизации eU, величина которой будет различной для разных элементов. Работу ионизации при расчетах необходимой скорости электрона будем принимать равной потенциалу ионизации, выраженному в вольтах. [c.4]

В ряде работ установлено уменьшение скорости активного растворения металлов с увеличением плотности упаковки атомов в кристаллографической плоскости, в результате чего снижается поверхностная энергия и повышается энергия активации ионизации металла. Плотность упаковки атомов может также влиять на [c.326]

Действие излучения на коррозионную среду (радиолиз) является процессом ионизации и возбуждения в результате поглощения энергии излучения, что изменяет химический потенциал корро- [c.369]

Возникновение электронной или дырочной электропроводности при введении в идеальный кристалл различных примесей обусловлено следующим. Рассмотрим кристалл 81, в котором один из атомов замещен атомом 8Ь. На внешней электронной оболочке 8Ь располагает пятью электронами (V группа периодической системы). При этом четыре электрона образуют парные электронные связи с четырьмя ближайшими атомами 81. Свободный пятый электрон продолжает двигаться вокруг атома 8Ь по орбите, подобной орбите электрона в атоме На однако сила его электрического притяжения к ядру уменьшится соответственно величине диэлектрической проницаемости 81. Поэтому для освобождения пятого электрона требуется незначительная энергия (приблизительно 0,008 адж). Такой слабо связанный электрон легко отрывается от атома 8Ь под действием тепловых колебаний решетки при низких температурах. Низкая энергия ионизации примесного атома означает, что при температурах около—100° С все атомы примесей в Се и 81 уже ионизированы, а освободившиеся электроны участвуют в процессе электропроводности. При этом основными носителями заряда являются электроны и возникает электронная (отрицательная) электропроводность, или электропроводность п -типа. [c.388]

Динамика многофазных систем, конечно, включает процессы тепло- и массообмена [423]. Излучение, хотя оно и несущественно в большинстве течений, является одним из основных способов обмена энергией [102]. При рассмотрении реагирующих систем (включая ионизацию) метод химической кинетики [336] будет распространен на случай фазовых превращений. К кинетическим процессам относится также динамика электронов и ионов [228]. [c.17]

После возбуждения разряда ионизация в газе может происходить в основном двумя путями взаимным соударением частиц и поглощением квантов энергии (фотоионизация). [c.39]

При неупругих соударениях частиц энергия передается в виде энергии диссоциации Шд, возбуждения или ионизации Wi, причем за одно столкновение может быть передано сразу несколько электрон-вольт. При этом электрон нейтрального атома переходит с низкого уровня на более высокий, потенциальная энергия атома растет и атом возбуждается либо ионизируется. [c.43]

Ионизацию можно рассматривать как крайний случай возбуждения, когда электрону сообщается энергия большая, чем самый высокий возбужденный уровень атома. [c.44]

Энергию, которая должна быть сообщена электрону для его ионизации, часто выражают в вольтах (точнее в электрон-воль-тах) и называют соответственно потенциалом ионизации — Ui. Условия неупругого соударения электрона е при напряжении поля и можно записать так [c.44]

Неупругие соударения частиц между собой при высоких температуре и плотности газа приводят к так называемой термической ионизации, которая возникает за счет кинетической энергии частиц. Наиболее вероятна схема электронного удара [c.44]

Энергия ионизации зависит от строения атома, т. е. от его места в периодической системе элементов (рис. 2.13). Она представляет собой периодическую функцию атомного номера элемента Z и снижается с уменьшением номера группы и увеличением номера периода таблицы Менделеева. Наименьший потенциал ионизации Ui = 3,9 эВ имеют пары s (см. выше). Единственный валентный электрон у щелочных металлов I груп- [c.44]

Эта энергия расходуется на возбуждение и ионизацию молекул газа, а также на повышение их кинетической энергии при упругих столкновениях. В конечном итоге баланс мощности для единицы длины столба дуги имеет вид [c.58]

Электроны атомов, находясь в разных энергетических состояниях, обладают разными энергиями. Следовательно, для отрыва электронов (ионизации атомов), находящихся на разных энергетических уровнях, требуются различные количества энергии, причем с удалением электрона от ядра это количество уменьшается. [c.354]

Возможны и процессы, при которых в каждом акте поглощения одновременно участвуют более двух (три и больше) квантов. Такие процессы называются многофотонным поглощением. (Трехфотонное поглощение в кристаллах нафталина было обнаружено еще в 1964 г.) Очевидно, что с увеличением числа фотонов, одновременно участвующих в одном акте поглощения, вероятность соответствующего процесса уменьшится. Поэтому для наблюдения процессов более высокого порядка (например, трехфотонного поглощения) поток энергии падающего света должен быть значительно большим, чем в двухфотонном. В очень сильных световых полях, образуемых при фокусировке излучения мощных лазеров, иногда происходит одновременное поглощение десяти фотонов и больше. В этом случае многофотонное поглощение приводит к отрыву электрона от атома, т. е. ионизации. Этим объясняется возникновение искры — пробоя прн фокусировке излучения мощного лазера в воздухе. Существенный вклад в деле обнаружения и теоретического анализа и применения двухфотонного и многофотонного процессов был сделан академиками Н. Г. Басовым, А. М. Прохоровым, Л. В. Келдышем и их школой. [c.403]

В первом приближении число таких дефектов, вызванных смещениями атомов в кристаллической решетке, пропорционально анергии, переданной веществу нейтронами при их замедлении. Действительно, при малых энергиях атомов отдачи их столкновения с другими атомами являются в основном упругими. Однако с ростом их энергии увеличивается вероятность неупругих столкновений, при которых энергия может передаваться в форме электронного возбуждения или ионизации. Таким образом, часть энергии расходуется не на повреждение кристаллической решетки. Кроме того, отклонение энергетической зависимости радиационной эффективности нейтронов от линейного закона обусловлено колебаниями энергетической зависимости сечений рассеяния, наличием анизотропии рассеяния и неупругого рассеяния нейтронов. Результирующая относительная энергетическая зависимость радиационной эффективности нейтронов 2д( ) в образовании элементарных дефектов для энергий Е> >0,1 Мэе приведена на рис. 9.19, кривая 1 (при нормировке [c.70]

Процессы взаимодействия. Заряженные частицы (протоны, я--мезоны), проходя через вещество, теряют свою энергию на ионизацию ато.мов среды (электромагнитные взаимодействия) и испытывают упругие и неупругие взаимодействия с ядрами атомов. Нейтральные частицы взаимодействуют с ядрами главным образом в результате неупругих и упругих процессов. [c.240]

Потери энергии протонов высоких энергий на единице, пути на ионизацию рассчитываются по формулам (3.44) — (3.48). [c.240]

И. в. 110 характеру физ. явлений в переходной области и иехаиизму перемещения во ми. случаях бли ки к волнам горения и детонации в газовой динамике и отличаются от них механизмом подвода необходимой для ионизации энергии. В волнах горения и детонации источником энергии является энергия хим. реакции, идущая в основном на нагрев и разгон (в волне детонации) газа. В И. в. энергия подводится извне и затем тратится на нагрев и ионизацию газа, а разгона среды обычно по происходит. [c.188]

Протон и электрон в связанном состоянии образуют атом водорода. Основное состояние атома водорода характеризуется энергией, равной по абсолютной величине потенциалу ионизации. Энергию основного состояния обычно измеряют в электрон-вольтах и считают отрицательной, для атома водорода- она равна 13,5 эв. Один электрон-вольт — эгйо энергия, которую приобретает электрон при прохождении разности потенциалов в один вольт (1 эв = 1,6-10 дж). [c.333]

Достаточной для ионизации энергией обладают лишь электроны, соответствующие хвосту максвелловского распределения по скоростям, число которых экспоненциально мало (пропорционально ехр (—nieV l2kTe) [c.330]

Ток в газах обусловлен наличием ионов и свободных электронов. Ионизация газов состоит в том, что электроны отрываются от нейтральных молекул и часть из них присоединяется к другим нейтральным мо.текулам и атомам. Энергия, необходимая для отрыва электрона от молекулы или атома, называется работой ионизации. Энергию ионизации принято измерять в электрон-вольтах (эв). 1 эв равен энергии, которую получает электрон, проходя через поле с разностью потенциалов в 1 в. [c.111]

Лавинный пробой происходит в результате ударной ионизации атомов кремния несновными носителями в облпсти объемного заряда, что вызывает нарушение ковалентных связей и образование пар электрон — дырка . Процесс возможен лищь при р-п-переходах с большой шириной объемного заряда, в противном случае неосновные носители не смогут приобрести в электрическом поле области объемного заряда достаточную для ионизации энергию. Такие переходы характерны для диодов, изготовленных диффузионным методом на кремнии с большим удельным сопротивлением. Лавинный пробой происходит цри более высокой напряженности электрического поля по сравнению с тепловым. [c.50]

Действие излучения на материалы. При оценке действия радиации на твердое тело констатируется изменение какого-либо свойства или ряда свойств тела, соответствующее определенной степени воздействия излучения, которую характеризуют дозой облучения. Доза — количество энергии, полученное единицей массы вещества в результате облучения. Взаимодействие излучений с твердым телом представляет собой сложное явление, которое в общем случае сводится к следующему возбуждение электронов, возбуждение атомов и молекул, ионизация атомов и молекул, смещение атомов и молекул с образованием парных дефектов Френкеля. Кроме того, в результате воздействия излучений возможны ядерные и химические превращения, а также протекание фотолити-ческих реакций. Все это приводит к уменьшению плотности, изменению размеров, увеличению твердости, повышению предела текучести, уменьшению электросопротивления, изменению оптических характеристик тела. Знание изменений свойств под действием облучений особенно важно при создании ядерно-энергетических установок, ряда устройств космических аппаратов [52]. Покрытия в космическом пространстве испытывают воздействие радиации, состоящей из электромагнитного излучения и потока частиц. Каждое [c.181]

Рекомбинационное излучение. Излучение центров люминесценции мо> (ет происходить и за счет так называемого рекомбинационного свечения. Рекомбинационное свечение возникает как следствие воссоединения (рекомбинации) двух частей центра высвечивания (электрона и иона, а также двух частей диссоциированной молекулы), отделенных друг от друга при возбуждении. При рекомбинации этих двух частей выделяется энергия, равная энергии их разъединения (ионизации или диссоциации) эта энергия может быть ис Юльзована для возбуждения центра, в состав которого входит один из разъединенных остатков. [c.359]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...