Эффекты обменные

СОМ и Пауэллом [132] свидетельствуют о том, что при 160° К в кристалле имеет место полиморфное превращение в недавних экспериментах Б лини (неопубликованная работа) есть указания на то, что ниже этой температуры симметрия является более низкой, чем кубическая. Исследования еще не закончены, но вполне возможно, что правильная интерпретация данных по парамагнитному резонансу приведет к более высокому значению параметра расщепления. Отличие от значения, полученного из экспериментов по размагничиванию и релаксации, которое, возможно, еще останется, должно быть отнесено за счет небольшого эффекта обменного взаимодействия (по-видимому, анизотропного обменного взаимодействия), поскольку в противном случае должно появиться заметное Н (см. и. 32), что не было обнаружено экснериментально. [c.473]

Таким образом, в основе металлической связи лежит обменный эффект (обмен атомов электронами), имеющий чисто квантовую природу. Обмен электронами осуществляется под влиянием обменных сил, а состояние обмена между электронами называется обменным вырождением. [c.15]

Ферромагнетизм электронов проводимости. Эффект обменного взаимодействия в системе электронов проводимости мы можем приближенно описать, предположив, что электроны с параллельными спинами взаимодействуют друг с другом с энергией —V, где V — положительная величина, в то время как электроны с антипараллельными спинами вовсе не взаимодействуют между собой. [c.541]

СНз—менее экранирован углеводородным радикалом и, следовательно, более доступен для обмена, чем в ионитах АМ и АВ-17 [активные группы — N (СНз)з] и тем более в ионите АМП (актив-ная группа —который практически не поглощает селен из-за возникновения стереохимических эффектов. Обменная емкость ионитов средней основности ЭДЭ-ЮП, ВП-1, АЭ-1 по селену не зависит от строения активных групп и имеет примерно одинаковую величину. Таким образом, сорбцией селена из содовых растворов можно одновременно отделить его от теллура. [c.26]

Основной проблемой в описании механики двухкомпонентных потоков является коррективный учет взаимодействия между компонентами. В общем случае при фазовых переходах межкомпонентное взаимодействие характеризуется обменом массой, импульсом и энергией. Фазовые превращения могут, например, возникать в результате испарения влаги с поверхности твердых частиц нагретого влажного материала. Если пренебречь в качестве первого приближения перекрестными эффектами, обмен массой при этом будет характеризоваться объемной интенсивностью испарения/, равной [c.403]

Тепловые эффекты обменных реакций [c.231]

В этом проявляется эффект биений — периодический обмен (с частотой 2й = х/(0д) энергией осцилляторов. [c.307]

Силы взаимодействия в кристалле соли могут быть различного происхождения взаимодействие между магнитными ионами (магнитное диполь-ное взаимодействие, либо обменное взаимодействие) эффект Штарка, вы- [c.426]

Следовательно, при низкой температуре изменение температуры может быть велико обратно пропорционально четвертой степени температуры. Однако в соответствии с третьим началом термодинамики при температуре, близкой с О К, х перестает зависеть от температуры и магнитокалорический эффект исчезает. Предельно низкие температуры, которые можно получить методом адиабатного размагничивания парамагнитных солей, определяются силами взаимодействия между электронными спинами (диполь-дипольного, обменного и т. д.). Как только температура тела будет настолько понижена, что под действием сил взаимодействия возникнет упорядочение в расположении элементарных магнетиков, метод адиабатного размагничивания перестанет действовать. В настоящее время получена предельно низкая для этого метода температура 0,001 К. Вообще, чем более низкую температуру надо получить, тем более слабые взаимодействия необходимо использовать в рабочем веществе. Поэтому другой путь в приближении к О К лежит через использование ядерного магнетизма. В этом случае силы взаимодействия будут проявляться лишь при 10" К. Этим методом удается получить спиновые температуры порядка 10 К . [c.195]

Температура плавления с повышением давления понижается также при Г<0,3 К у изотопа гелия с атомной массой З( Не), хотя у него v">v. Это происходит потому, что удельная теплота плавления А.= Г(5" —,v ) твердого Не при Г<0,3 К отрицательна эффект Померанчука), т. е. энтропия s жидкого Не меньше энтропии s его твердой фазы. Такое поведение энтропии у разных фаз Не вызвано тем, что в жидкости силы обменного взаимодействия между атомами приводят к упорядочению их спинов уже при Г< 1 К, в то время как в твердой фазе из-за малости амплитуды нулевых колебаний по сравнению с межатомным расстоянием такое упорядочение наступает лишь при 10 К, когда кТ становится порядка магнитной энер- [c.236]

Температура плавления с повышением давления понижается также при Г<0,3 К У изотопа гелия с атомной массой 3 ( Не), хотя у него v">v. Это происходит потому, что удельная теплота плавления X = T(is"—s ) твердого = Не при Т<0,ЗК отрицательна эффект Померанчука), т. е. энтропия. s" жидкого Не меньше энтропии s его твердой фазы. Такое поведение энтропии у разных фаз Не вызвано тем, что в жидкости силы обменного взаимодействия между атомами приводят к упорядочению их спинов уже при Т<1К, в то время как в твердой фазе из-за малости ампли- [c.163]

Важнейшей эмиссионной характеристикой твердых тел является работа выхода еср (е — заряд электрона, Ф — потенциал), равная минимальной энергии, которая необходима для перемещения электрона с поверхности Ферми в теле в вакуум, в точку пространства, где напряженность электрического поля практически равна нулю [1]. Если отсчитывать потенциал от уровня, соответствующего покоящемуся электрону в вакууме, то ф— потенциал внутри кристалла, отвечающий уровню Ферми. Согласно современным представлениям в поверхностный потенциальный барьер, при преодолении которого и совершается работа выхода, основной вклад вносят обменные и корреляционные эффекты, а также — в меньшей степени — электрический двойной слой у поверхности тела. Наиболее распространенные методы экспериментального определения работы выхода — эмиссионные по температурной, спектральной или полевой зависимости соответственно термо- фото- или полевой эмиссии, а также по измерению контактной разности потенциалов между исследуемым телом и другим телом (анодом), работа выхода которого известна [I, 2]. В табл. 25.1, 25.3 и 25.4 приведены значения работы выхода простых веществ и некоторых соединений. Внешнее электрическое поле уменьшает работу выхода (эффект Шоттки). Если поверхность эмиттера однородна, то уменьшение работы выхода. эВ, при наложении электрического поля напряженностью В/см, равно [c.567]

В используемом здесь приближении зависящая только от объема часть энергии включает в себя энергию свободного электронного газа, состоящую из вкладов кинетической, обменной и корреляционной энергий (3.52), (3.53), (3.54), а также первого порядка теории возмущений (5.47). Однако поскольку плотность электронов вблизи иона будет искажена эффектом экранирования, необходимо в качестве среднего значения (5.47) использовать сумму средней величины потенциальной энергии электрона в поле иона и экранирующих электронов. Выше говорилось, чта псевдопотенциал вне остовной части равен —Ze /r. Поскольку экранирующие электроны полностью его экранируют, то это означает, что вне остовной части их потенциальная энергия соответственно равна 2е2/л, и в этой области оба обсуждаемых вклада компенсируют друг друга. Поэтому потенциальную энергию необходимо усреднить только по объему остова. [c.120]

Простейшим после атома водорода является атом гелия, электронная оболочка которого состоит из двух электронов. Однако, несмотря на сравнительную простоту атома гелия, попытки построить его теорию в рамках старой теории Бора не увенчались успехом. В дальнейшем стало ясно, что старая теория Бора в принципе не могла дать решения проблемы атома гелия. Это обусловлено главным образом двумя обстоятельствами. Во-первых, квантовая теория Бора не позволяет учесть наличие обменной энергии, существование которой является чисто квантовым эффектом. А обменная энергия в многоэлектронных системах, в том числе и в атоме гелия, играет существенную роль. Во-вторых, старая теория Бора не учитывает наличие спина у электрона. Эффекты, связанные со спином, существенны для многоэлектронных систем, и без их учета невозможно полное объяснение многих особенностей этих систем. [c.270]

С разрешения начальника дороги в отдельных случаях на складах отправителей и получателей, в том числе и пр1ирельсовых, отгружающих (получающих) в среднем в сутки не менее 35 контейнеров, можно открывать на определенный срок контейнерные пункты с обменным парком контейнеров. Задача этих пунктов — обеспечение ритмичной работы предприятий, станций и автотранспорта, круглосуточной погрузки, завоза и вывоза контейнеров. Максимальный эффект обменные пункты дают в случае, когда контейнеры загружают и разгружают непосредственно в цехах без промежуточного перемещения и хранения груза на складах предприятий. [c.37]

Тепловые эффекты обменных реакций приведены в табл. П1.2 [3]. Этот метод применим при взаимодействии металла с кислородом газовой фазы. Оценка (особенно при обменных реакциях) весьма приближенная. Достаточно указать (см. рис. П1.30), что при сварке под флюсом, содержащим большое количество окислов железа и обеспечивающим значительное выгорание серы, уменьшение количества фосфора в наплавленном металле не столь существенно, несмотря на экзотермич-ность реакции восстановления железа фосфором (табл. П1.2). [c.231]

Эффективность использования ВС при этом во многом зависит от состава пакета задач, подлежащих выполнению, так как могут возникать ситуацип, когда все задачи находятся в состоянии ожидания и ЦП простаивает (в условиях потока отладочных задач, каждая из которых характеризуется многократными обменами и незначительным временем, затрачиваемым собственно па счет). Эффектив[юсть работы пользователя прп этом невысокая, так как в условиях пакетной обработки задач он не имеет возможности вмешиваться в процесс выполнения своей программы. [c.87]

Математическое описание реальных гетерогенных смесей осложняется по сравнению с однофазными по двум причинам. Во-первых, осложняется описание процессов в отдельных фазах (таких, как сжимаемость, вязкость, прочность, теплопроводность, химические реакции, турбулентность, электромагнитные процессы и др.), имеющих место и в однофазных средах. Во-вторых, в многофазных системах помимо указанных существенно проявляются эффекты структуры фаз и ее изменения, эффекты межфаз-ного взаимодействия (такие, как фазовые переходы, обмен импуль- [c.6]

Кроме и р и гУкин в формуле для энергии кристалла необходимо также учесть электрон-электронное взаимодействие, обусловленное обменными эффектами (в эВ/атом) [c.83]

Электр он-фопонное взаимодействие. Рассматривая порознь тепловые колебания кристаллической решетки и движения обобществленных кристаллом электронов, удается корректно описать энергетические состояния твердого тела. Однако при этом из рассмотрения выпадают ряд важных эффектов, обусловленных взаимодействием электронов и фоноиов. Это взаимодействие проявляется в поглощении или испускании электроном 4юнона (поглощение приводит, в частности, к затуханию в кристаллах звуковых волн) в рассеянии электрона на фононе, что следует рассматривать как один из основных физических механизмов возникновения электрического сопротивления в кристалле в обмене фононами, происходящем между парой электронов, что приводит к взаимному притяжению электронов и обусловливает эффект сверхпроводимости. [c.149]

Необходимо учитывать два типа взаимодействий между ионами магнитное дипольное взаимодействие и э.пектростатические обменные эффекты. [c.466]

Поскольку единственный изотоп Сг , обладающий ядериым спином, присутствует в количестве всего 9,4% и его спин имеет значение /2, влиянием сверхтонкой структуры на теплоемкость можно пренебречь [124, 125]. Обменные эффекты в хромовых квасцах также малы. Вклад магнитного взаимодействия в теплоемкость может быть определен с помощью формулы (32.11), где [49] [c.470]

Общие вопросы. Явления, о которых говорилось выше, должны быть связаны с взаимодействиями между магнитными ионами, которые приводят к появлению кооператиипых эффектов. Единственным путем к удовлетворительному теоретическому объяснению этих явлений является внолне строгое рассмотрение как магнитного дипольного взаимодействия, так и обменного взаимодействия. Вообще говоря рассмотрение динольпого взаимодействия сопряжено с большими трудностями, чем анализ обменного взаимодействия, поскольку силы взаимодействия диполей обладают большим радиусом действия. [c.517]

Множитель 2 вызван сз ммированием по спинам. Эти выражения дают величины Юх и Ух, совпадающие с соответствующими значениями, вычисленными Накаджимой. При плазменном рассмотрение обменных эффектов не возникает. [c.766]

Следовательно, при низкой температуре изменение температуры может быть велико обратно пропорционально четвертой степени температуры. Однако в соответствии с третьим началом термодинамики при температуре, близкой к О К, перестает зависеть от температуры и магнитокалорический эффект исчезает. Предельно низкие темпертуры, которые можно получить методом адиабатного размагничивания парамагнитных солей, определяются силами.взаимодействия между электронными спинами (ди-поль-дипольного, обменного и т. д.). Как только температура тела будет настолько понижена, что под действием сил взаимодействия возникнет упорядочение в расположении элементарных магнетиков, метод адиабатного размагничивания перестанет действовать. [c.133]

Оптические и магнитооптические свойства. Ферриты обладают сравнительно высокой прозрачностью в ряде участков ближнего и далекого инфракрасного спектров. Ферриты-гранаты характеризуются лучшей прозрачностью, чем ферриты-шпинели. Так, в иттриевом феррите-гранате имеются окна прозрачности при длинах волн K>L<0,1 мм и 1<л<10 мкм между двумя этими областями наблюдается сильное решеточное поглощение. В редкоземельных ферритах-гранатах в первой области прозрачности могут наблюдаться поглощение при ферромагнитном резонансе (если поле анизотропии велико) в случае обменного резонанса редкоземельной подрешетки в поле железных подрешеток, а также электронные переходы между уровнями основного мультиплета редкоземельных ионов. Во второй области наблюдаются электронные переходы в редкоземельных ионах и (при более коротких длинах волн) электронные переходы в ионах яселеза в октаэдрических и тетраэдрических позициях. Ферриты-гранаты в видимой и ближней инфракрасных областях спектра обнаруживают значительный эффект Фарадея при распространении света вдоль вектора намагниченности и примерно такой же по модулю эффект Коттона — Мутона (магнитное линейное двупреломле-ние) при распространении света перпендикулярно вектору намагниченности fl09—110]. [c.708]

В спектрах элементов, обладающих определенным изотопным составом, наблюдают расщепление линий на ряд компонент, каждая из которых характеризует свой иуклид. Возникновение подобной изотопической структуры спектров обусловлено взаимодействием электронов с ядром. Полный гамильтониан взаимодействия атома в системе центра инерции включает в себя движение нуклонов ядра относительно центра инерции (нормальный или боровский эффект массы), зависящее от массы ядра обменное взаимодействие электронов (специфический эффект массы) и взаимодействие валентных электронов с распределенным протонным зарядом ядра (эф- [c.846]

В заключение отметим, что в полученных выражениях e q) обусловлено поведением свободного электронного газа Ферми, в котором не учтены эффекты обмена и корреляции. Такую величину е(<7) часто называют хартриевской диэлектрической проницаемостью. Существует ряд формул, учитывающих поправки на обмен и корреляцию в e q) [15]. Исправленное на эти факторы е(<7) обозначают E q). [c.119]

При учете взеимодействия электронов обменное вырождение отсутствует, но свойства симметрии волновых функций сохраняются, поскольку они являются следствием тождественности частиц, которая соблюдается и при взаимодействии. Принцип Паули полная волновая функция электронов должна быть антисимметричной функцией относительно перестановки любой пары электронов. Обменная энергия взаимодействия является кулоновской энергией, возникающей благодаря квантовому эффекту обмена электронов между различными состояниями. Обменная энергия, знак которой определяется ориентировкой спинов, является величиной того же порядка, что и потенциальная энергия электрона в кулоновском поле ядра, т.е. она значительно больше энергии взаимодействия магнитных моментов электронов. [c.275]

Эти различные части одного и того же электрона взаимодействуют между собой по закону Кулона и дают энергию взаимодействия /1. Таким обрачом, это есть кулоновская энергия взаимодействия, возникающая благодаря чисто квантовому эффекту обмена элек гронов между различными состояниями. Эта энергия называется обменной. [c.278]

Смотреть страницы где упоминается термин Эффекты обменные : [c.634] [c.642] [c.168] [c.433] [c.544] [c.616] [c.360] [c.196] [c.77] [c.850] [c.148] [c.337] [c.409] [c.467] [c.468] [c.505] [c.518] [c.225] [c.225] [c.290] [c.319]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...