Скорость относительного изменения объем

После деления этого выражения на первоначальный объем жидкой частицы V = dx dy dz, приходим к важной в газовой динамике величине скорости относительного изменения объема [c.60]

Из уравнения (7.51) ясно видна роль числа М как критерия сжимаемости чем меньше М, тем меньше влияние изменения скорости [и связанного с ним по уравнению (7.29) изменения давления] на относительное изменение объема dv v. При этом по уравнению (7.29) йр и имеют противоположные знаки, что значит, что в направлении падения давления ( р<0) скорость возрастает ( г0/>О), а по уравнению (7.51) возрастает и объем (с1о>0). Указанному ранее (см. 18) условию несжимаемости г<и<<0,3а соответствует М<0,3 или М <С0,09, что, согласно уравнению (7.51), следует понимать так если изменению скорости соответствует примерно в 10 раз меньшее изменение объема, то поток можно считать несжимаемым. [c.181]

Скорость относительной объемной деформации представляет изменение объема частицы, отнесенное к ее первоначальному объему и времени деформации [c.43]

Скоростью относительной объемной деформации назовем отношение изменения объема к его первоначальному объему и скорости деформации, т.е. [c.35]

При рассмотрении массоотдачи от пузырька, поднимающегося вверх, к окружающей жидкости делается ряд допущений и упрощений. Так, считается, что в относительно неглубоком резервуаре жидкости объем пузырька постоянен, поскольку тепло- и массо-отдача от пузырька, с одной стороны, и изменение давления гидростатического столба — с другой, действуют противоположным образом и сами по себе незначительны. Скорость всплывания II эффективную толщину пленки также можно считать неизменными. Предполагается далее, что пузырек всплывает под действием собственной подъемной силы и что в непосредственной близости к пузырьку состав жидкости постоянен во всех точках. С учетом этих предположений уравнение переноса массы от пузырька к жидкости имеет следующий вид [1281 [c.127]

MOB, что затрудняет присоединение атомов друг к другу в процессе образования зародышей критического размера. Таким образом, зависимость скорости образования зародышей от степени переохлаждения будет иметь максимум. С повышением температуры при нагреве выше Гр подвижность атомов будет возрастать, что обусловливает монотонное нарастание скорости образования зародышей с увеличением степени перегрева. Рост новой фазы происходит за счет исходной путем относительно медленной миграции межфазной границы в результате последовательного перехода атомов через эту границу. Изменение составляющих энергии при росте фазы, аналогичное ее изменениям при образовании зародышей, также обусловливает зависимость скорости линейного роста от степени переохлаждения, имеющ,ую максимум. При этом максимум скорости линейного роста сдвинут в сторону меньших переохлаждений по сравнению с максимумом скорости образования зародышей. При данной постоянной температуре процесс протекает изотермически и относительный объем образующейся новой фазы V увеличивается со временем. Общая скорость фазового превращения определяется суммой скоростей зарождения и роста новой фазы (рис. 13.3). [c.494]

Изменение объема. Докажите, что если— объем куба, покоящегося относительно системы отсчета S, то величина Lq(1—представ ляет собой его объем, наблюдаемый в системе отсчета S, движущейся с постоянной скоростью р в направлении, параллельном ребру этого куба. [c.362]

Конфигурация профиля сопла Лаваля объясняется относительным характером изменения удельного объема v и скорости потока W при истечении. На участке / (рис. 13.4) при понижении давления от pi до р р скорость газа растет более интенсивно, чем удельный объем, и в соответствии с уравнением неразрывности потока /. j = Mv.Jw2 сечение сопла в направлении движения должно уменьшаться до критического (/щщ)- На участке // продолжается понижение давления газа от рцр до р. = Рс но здесь более интенсивно растет удельный объем газа, что приводит к необходимости увеличения площади сечения сопла в направлении движения. [c.16]

При анализе работы сопл на нерасчетных режимах также используют уравнения (3.51) и (3.52) и графики, аналогичные рис. 3.3. По мере снижения давления за суживающимся соплом увеличиваются скорость, удельный объем и расход рабочего тела только до тех пор, пока параметры в выходном сечении не станут равными критическим. Дальнейшее уменьшение не приведет к изменению параметров потока в указанном сечении, а следовательно, и к изменению расхода, т. е. левая часть графиков на рис. 3.3 не будет соответствовать действительности. Начиная с критических значений, it, Vit, G в функции Pi будут представлять собой горизонтальные линии (на рисунке не нанесены). Объясняется это тем, что волна разрежения, возникшая в результате понижения давления за соплом и распространяющаяся относительно движущегося газа со скоростью звука, не может пройти вверх по потоку через выходное сечение сопла, в котором скорость газа равна скорости звука. Таким образом, в суживающихся каналах в плоскости выходного сечения, нормальной к оси сопла, невозможно достигнуть сверхзвуковых скоростей. В соплах Лаваля дальнейшее снижение давления за соплом также не приведет к возрастанию расхода, так как расход лимитируется размерами горла и параметрами в нем, которые остаются критическими по той же причине, что и в суживающемся сопле. Заметим далее, что расчетным режимом для сопла Лаваля называется такой, при котором давление в его выходном сечении равно давлению в среде, куда происходит истечение. Если давление на срезе сопла несколько больше давления среды, считается, что [c.95]

При сжигании угля в той же камере характер изменения вращательных скоростей по радиусу остается таким же, как и при горении солярового масла. Сопоставление относительных величин динамических напоров при горении угля, солярового масла и при холодной продувке циклона показывает подобие их распределения по объему камеры. [c.124]

Опыты проводились при скоростях потока в живом сечении охладителя от 5 до 20 ж/се/с, что соответствует изменению числа Re в пределах от 5 10 до 25 10 . Начальная температура варьировалась от 35 до 65° С, начальное влагосодержание — от 20 до 100 г/кг или по объему от 2 до 12,57о (соответствующее изменение относительной влажности ст 25 до 60% при высоких температурах и от 50 до 85% при температуре 35— 40° С) (табл. 1). [c.208]

Следующий из (6.11) рост средней скорости повреждения за цикл с увеличением размаха Ар показывает, что если полуцикл разбить на равные ступеньки 6Х (рис. 6.8), то повреждение па каждой последующей ступеньке должно быть выше, чем тш предыдущей. Эта картина хорошо согласуется с вытекающими из структурной модели представлениями о том, что начиная с каждого реверса относительная часть объема материала (число подэлементов), охваченного пластическим течением, растет начиная от нуля. Чем больше размах пластической деформации в цикле, тем большей величины достигает этот относительный объем, что находит отражение на диаграмме деформирования как уменьшение касательного модуля. Таким образом, при одном и том же приросте бХ в начале полуцикла и в его конце характер пластического деформирования как бы различен. Например, согласно приведенному рисунку на первом шаге примерно 3/4 объема деформируется упруго, а остальные 3/4 — пластически, в то время как на последнем шаге соответственно 0,05 и 0,95. Логично предположить, что изменение повреждения на первой ступеньке будет значительно меньшим, чем на последней. [c.133]

Постановка задачи. Рассмотрим закономерности излучения упругих волн, возникающих в результате периодического изменения объема однородного тела в жидкости. Пусть объем тела выражается периодической функцией времени так, что скорость смещения всех участков поверхности направлена по нормали, построенной в соответствующей точке поверхности, и определяется периодической функцией v t). Под действием движения поверхности в жидкости возникнут периодические сжатия и разряжения, которые будут распространяться в виде упругих волн. Будем считать, что поверхность совершает малые колебания. В этом случае задача об излучении упругих волн сводится к решению волнового уравнения относительно потенциала скорости [c.193]

Согласно этому уравнению, скорость изменения полной энергии объема, движущегося с жидкостью, равна сумме мощности сил, приложенных к объему, и количества теплоты, полученной объемом (отнесенного к единице времени). Вектор потока тепла д имеет размерность энергии на единицу площади, отнесенную к единице времени, следовательно, размерность q равна МТ . Связь этого вектора с другими механическими и термодинамическими переменными будет определяться впоследствии дополнительными предположениями относительно свойств рассматриваемой среды. При помощи обычных рассуждений, основанных на формуле (9.1), мы получим из уравнения (33.3) так называемое уравнение полной энергии ), 3. именно уравнение [c.97]

Однако необходимо иметь в виду, что процесс деформирования при действии ударных нагрузок существенно отличен от деформирования при статических нагрузках. При малых скоростях деформирования температура тела практически остается неизменной, так как она успевает выравниваться по всему телу и с окружающей средой. Наоборот, при ударных нагрузках, прикладывающихся с большой скоростью, такое выравнивание происходить не может, поэтому процесс деформирования происходит практически при постоянном количестве тепла в деформируемом объеме. Таким образом, процессы деформирования при статической и динамической нагрузках происходят в существенно различных условиях. Если первый является изотермическим, то второй следует считать адиабатическим. Эта разница должна сказываться уже при упругих деформациях, так как в случае адиабатического процесса упруго деформирующийся образец охлаждается (объем увеличивается при постоянном количестве тепла). После того как возрастание нагрузки прекращается, образец нагревается и вследствие этого получает добавочную деформацию при разгрузке тот же процесс протекает в обратном порядке, так что диаграмма деформации образует петлю (петля гистерезиса). Еще более заметно сказывается адиабатический характер процесса на пластической деформации, которая сопровождается освобождением значительного количества тепла. В результате этого происходит значительное повышение предела текучести при замедленном упрочнении и относительно малом изменении временного сопротивления. Качественное различие адиабатического и изотермического процессов деформирования можно видеть на схематических диаграммах этих процессов, представленных на рис. 247. Таким образом, характери- [c.441]

Контролируемые параметры газовой среды для жизнедеятельности. Парциальное давление кислорода должно находиться в пределах 130—270 мм рт. ст. парциальное давление углекислого газа не должно превышать 10 мм рт. ст. давление воздуха при этом может колебаться в пределах 550—950 мм рт. ст. скорость изменения давления воздуха должна быть не более 0,18 мм рт. ст./с. Допустимые концентрации вредных примесей в воздухе по окиси углерода, аммиаку, продуктам пиролиза масел (синтетических) и жирным кислотам в пересчете на уксусную кислоту не должны превышать 0,005 мг/л для каждого газа. Температура воздуха не должна выходить за пределы 18—22° Сив специальных случаях 10—35° С перепад температур по всему объему не должен превышать 3° С разность температур между стенками и воздухом 5°С относительная влажность воздуха может колебаться в интервале 20—70% кратность обмена должна быть 20—30 1/ч расход воздуха на одного человека 25—З5 кг/ч скорость перемещения воздуха не должна превышать 0,4 м/с. [c.51]

Значительные усилия направлены к тому, чтобы обнаружить явления — предвестники землетрясений, которые могли бы служить основой их предсказания. Некоторые предвестники таковы необычное возрастание микросейсмической активности, аномалии геомагнитного поля, изменение химического состава грунтовых вод (особенно, возрастание содержания радона). Поиски предвестников в общем следуют теории упругой отдачи. Два класса наблюдений [328] дают признаки того, что объем горных пород находится в напряженном состоянии. Первый класс — это прямые измерения изменений относительного расположения точек на земной поверхности с помощью повторных геодезических съемок или измерение напряжения и наклона в точке. Второй класс — наблюдение физических свойств, зависящих от напряжения в местных породах, а также прямое измерение или наблюдение местных значений силовых полей, зависящих от этих свойств. В настоящее время в качестве таких свойств исследуют скорость упругих волн, электропроводность и магнитные свойства. [c.407]

Следующей причиной вторичного, или неустановившегося, движения воды в капиллярной зоне являются нормальные колебания атмосферного давления. Такие колебания по необходимости создают изменения в давлении почвенной жидкости и при нарушении условий равновесия вызывают движение грунтовых вод. Эти колебания барометрического давления имеют относительно небольшую величину. Изменение показаний барометра на 1 см рт. столба указывает, что атмосферное давление изменилось на 1,2 1,6%. Так как эти изменения давления воздействуют на большие массы воздуха, заключенного в капиллярной зоне, то соответственно этому изменяется и объем последнего. Короче говоря, это дыхание абсорбированного воздуха будет способствовать неустановившемуся движению небольшой амплитуды в капиллярной зоне. В результате этого уровень водного зеркала будет колебаться соответственно изменениям барометрического давления. Кинг приводит некоторые интересные наблюдения относительно величины наблюдаемого движения грунтовых вод под влиянием изменений барометрического давления. Им даны примеры, в которых показана непосредственная связь изменения скорости истечения воды в источнике с изменением барометрического давления. При этом наблюдались почти одинаковые колебания в уровне артезианской скважины, расположенной на расстоянии 800 м от источника. Кинг указывает, что влияние барометрических изменений [c.38]

Условие несжимае м о с т и. Допускается, что объем каждой частицы, на которые можно мысленно разделить деформируемое тело, не меняется. Тогда относительное изменение объема в [формулы (11.21), (11.46)1 и скорость относительного изменения объема [формулы (III.6), (111.10)1 равны нулю. Уравнения неразрывности (V.9), (V.IO) вырождаются в условие р == onst. Коэффициент поперечной деформации является по- [c.244]

Когда давление в коротком элементе длины Дг достигает некоторого значения Р, объем этого элемента Должен соответственно измениться. Разница в движении поршня на двух концах элемента сопровождается тремя видами изменения объема (рнс. 5.9). Если бы стена была твердой и непроницаемой, одно только сжатие флюида обеспечило бы следующее изменение объема ДУ,= —лЬ АгР1В. Поскольку стена эластична, возникает дополнительное изменение объема, равное АУг=—пй ДгР/ц. Если колеблющийся поток флюида через стенку управляется импедансом стенки Z (вывод которого дан ниже), то простые расчеты показывают, что это изменение объема может быть записано в виде АУг— = —2л 6Д2- . Импеданс стенки определяется как отношение давления к стенке скорости потока флюида, проходящего через пористую границу скважины. Общее относительное изменение объема представлено суммой этих трех вкладов, разделенных на объем цилиндрического элемента, Относительное изменение объе-1 равно относительному изменению длины [c.161]

Выделяется кубический объем Ко пористой среды линейным размером Ь, малым по сравнению с длиной волны, но большим по сравнению с размерами пор и расстоянием между ними. Определяется его относительное изменение (сжатие). V под действием давления в звуковой волне. Если бы никаких внутренних процессов в этом объеме не происходило, то сжатие складывалось бы из сжатия жидкости и твердой среды. Однако, поскольку часть жидкости выжимается из этого объема, то сжатие также будет зависеть от внутреннего параметра ср = у/К, где — объем вытес — ненной жидкости. Расчет проводился для цилиндрических пор радиусом а. Скорость жидкости и определялась в результате решения уравнения Навье —Стокса. В итоге параметр ф был выражен следующим образом [c.90]

Кроме погрешностей определения скорости V на точность измерения расхода влияет неопределенность связи между скоростью V сноса объе.ма и средней скоростью потока и>ср. Если метка не заполняет всего поперечного сечения канала, то V близка к местной скорости потока. Связь между местной и средней скоростями зависит от режима течения и может существенно изменяться в диапазоне работы расходомера. Если создание метки связано с изменением свойств основного потока (температура, завихрение), то возможно проскальзывание помеченного объема относительно потока. Отмеченные недостатки расходомеров с контролем движения меток сужают их пределы измерения и ограничивают точность [относительная погрешность примерно (2 5)%]. [c.375]

Рассмотрим причину, вызывающую появление вторичных потоков. Момент относительно оси z тангенциальных составляющих касательных напряжений на стенках трубы и ленты, действующий на выделенный объем жидкости, уравнивается тангенщ1альными составляющими избыточных сил давления (р - р ) на стенках ленты. Избыточные силы давления образуются при изменении количества движения вторичных потоков у стенки ленты. Движение этих потоков можно схематично представить следующим образом. Вторичные потоки со скоростью подходят к концам ленты, поворачивают, идут вдоль ленты к центру, опять поворачивают и выходят в радиальном направлении в центр канала, вьшося в ядро основного потока массу жидкости с малым количеством движения в осевом направлении. Введем обозначения — ширина вторичного потока при движении его вдоль ленты в направлении оси z - смещение точки встречи двух вторичных потоков относительно оси у 1 — эффективная глубина проникновения вторичного потока в ядро основного потока. Момент от нормальных сил давления на ленте определяется при решении уравнений (6.1), (6.2) [c.113]

В соответствии с ГОСТ 27674—88 изнашивание классифицируется как процесс отделения материала с поверхности твердого тела и (или) увеличения его остаточной деформации при трении, проявляющийся в постепенном изменении размеров и (или) формы гела. В результате изнашивания возникает износ, определяемый в абсолютных или относительных единицах. В абсолютных единицах износ определяется по потере массы путем взвешивания, уменьшению линейных размеров, изменению объема детали. Износ, отнесенный к пути трения, объему выполненной работы, работе трения и т. д., является показателем интенсивности изнашивания. Износ, отнесенный ко времени процесса трения, определяет скорость изнашивания. [c.131]

Пространство вне выемки (или борозды) занято однородным пористым грунтом, в число физических характеристик которого наряду с уже упоминавшимся коэффициентом п входит коэффициент пористости ш < 1, равный относительному объему норового пространства. Пусть изменение параметров жидкости, в частности ее скорости U и давления р, в исходной пространственной задаче вдоль оси 2 много меньше, чем по х и у. Это позволяет в уравнениях, описывающих фильтрацию жидкости в пористом грунте, пренебречь производными по Z п свести определение и п где и п v — х п -компоненты U, к решению плоской задачи. [c.302]

Рост скорости повреждения с увеличением размаха цикла показывает, что если полуцикл разбить на равные ступеньки по изменению параметра Удквиста АХ (рис. А6.8), то повреждение на каждой последующей ступеньке должно быть выше, чем на предыдущей. Эта картина хорошо согласуется с нашими представлениями о том, что начиная с точки реверса в цикле относительная часть объема материала, охваченного пластическим течением, растет начиная от нуля. Чем больше размах пластической деформации в цикле, тем большей величины достигает этот относительный объем 1 — (К/Е) (К — касательный модуль диаграммы). Одно приращение АХ в начале и конце полуцикла соответствует разному пластическому деформированию например (см. рис. А6.8), на первом шаге примерно 3/4 объема деформируется упруго и лишь 1/4 пластически на последнем — соответственно 0,05 и 0,95. Логично предположить, что изменение повреждения на первой ступеньке будет значительно меньше, чем на последней. Тому же соответствуют и физические представления вначале происходят сдвиги в тех системах скольжения, которые наиболее активны — разрываются наименее прочные связи. Чем больше размах, тем более прочные связи подвергаются разрушению, тем больше их число и тем сильнее при этом повреждение. [c.224]

Момент замыкания является началом новой стадии кавитационного цикла, поскольку с этого момента газ перестает поступать из атмосферы и соответственно давление в каверне перестает зависеть от атмосферного давления. Масса газа в каверне уменьшается по двум причинам 1) вследствие увлечения газа поверхностью раздела между водой и каверной (которое приводит к удалению газа из каверны, если рассматривать движение относительно тела, или препятствует втеканию газа, если рассматривать движение в неподвижной системе координат), 2) вследствие захвата газа в возмущенной зоне, расположенной в конце каверны, который связан с возвратным течением. При беспорядочном перемешивании, котдрое вызывает это течение, из каверны захватывается и уносится сравнительно большое количество газа. Влияние удаления газа из каверны на величину числа кавитации зависит в некоторой степени от одновременного изменения скорости тела. Предположим, что тело движется в горизонтальном направлении и гидростатическое давление жидкости постоянно. Вследствие эжек-ции газа его количество в каверне уменьшается. Если объем каверны постоянен, то давление при этом должно падать. Однако при очень быстром замедлении движения тела объем каверны может уменьшаться быстрее, чем объем газа вследствие его уноса, и давление в каверне будет увеличиваться. Если скорость тела почти постоянна, количество газа в каверне и давление будут уменьшаться. [c.660]

Об инерции паровых потоков имеется относительно мало данных, так как эти величины слишком незначительны для того, чтобы привлечь большое внимание. Опыты, проведенные Эйкманом на колонне с 20 тарелками [Л. 25], показали, что чувствительный элемент, установленный на паровой линии вверху колонны, реагировал на изменение подачи тепла с запаздыванием в 20 сек. Так как это запаздывание включает задержку в паровой линии, составляющую несколько секунд и запаздывание в кипятильнике, также составляющее по крайней мере несколько секунд, то эффективное запаздывание потока паров в колонне составляет от 10 до 15 сек. В колонне для отделения пентана, содержащей 50 тарелок, ступенчатое изменение количества поступающего тепла приводит к мгновенному изменению расхода верхнего продукта [Л. 10], что, по-видимому, означает, что запаздывание по этому каналу меньше 1 мин. Большая инерция потока паров была отмечена в экстрактивной дистилляционной колонне, содержащей 100 тарелок [Л. 23]. После ступенчатого изменения количества подводимого тепла влияние этого изменения на 24-й тарелке снизу было отмечено через 3 мин, а во флегмовой емкости— через 12 мин. Так как расстояние между тарелками велико (0,9 м) и скорость паров при этом была невысокой (около 0,15 м1сек), а объем жидкости на тарелке значительный, то и в этой колонне можно было ожидать несколько большую инерцию парового потока, чем [c.384]

Распространение теоремы Рауса на случай стационарных течений идеальной жидкости дано В. И. Арнольдом (1965). Он доказал, что стационарное течение со скоростью и (х) идеальной жидкости, целиком заполняющей объем V, ограниченный неподвижной поверхностью, имеет экстремальную кинетическую энергию Е по сравнению со всеми близкими равнозавихренными течениями. Если квадратичная форма д Е знакоопределенна, то течение V (х) устойчиво относительно малых конечных возмущений, т. е. малое изменение начального поля скоростей мало меняет поле скоростей во все моменты времени. [c.34]

Другим примером пренебрежимо малого демпфирования может служить вал, вращающийся с большой скоростью и одновременно совершающий крутильные колебания. Так как амплитуды крутильных колебаний малы, соответствующая окружная скорость поверхности вала мала по сравнению со скоростью вращения вала как жесткого тела, и относительная скорость точек соприкосновения с подшипником остается практически постоянной, так что при крутильных колебаниях силы трения сохраняют направление и величину. Эти силы вызывают постоянное закручивание вала, но не создают затухания крутильных колебаний. В этом случае демпфирование почти исключительно зависит от внутреннего трения материала нала. Это внутреннее трение в основном имеет термическую природу ). Температурные изменения, вызванные деформацией ноли-кристаллического металлического образца, меняются от зерна к зерну в зависимости от их кристаллографической ориеитации, и происходит некоторое рассеяние энергии вследствие теплового потока между отдельными кристаллами. Если вызвать последовательные циклы нагрузки и разгрузки, то соответствующие диаграммы испытаний обнаружат петли гистерезиса, площади которых измеряют энергию, рассеянную за цикл. Так как количество тепла, образуемое в любом зерне, пропорционально его объему, тогда как теплообмен определяется величиной поверхности зерна, то очевидно, что с уменьшением размеров зерен теплообмен облегчается и потери механической энергии возрастают. Таким образом, чтобы увеличить демпфирование за счет внутреннего трення, нужно применять материалы, имеющие малые размеры зерна. [c.71]

Взаимоотношения подруслового потока и вод в русле реки представляют много интересных явлений и вариаций. В некоторых случаях отложения сильта (ила) могут сделать ложе речного русла настолько водонепроницаемым, что на значительное расстояние между речными водами и водами подруслового потока не произойдет никакого смешения или замещения. В результате этого оба типа вод могут явиться совершенно независимыми и иметь совершенно различный химический состав. Повидимому, в таких случаях взаимосвязь между подрусловый потоком и речным руслом, которая рассматривалась выше, не может больше считаться справедливой. Хотя влагоемкость пористого материала, заполняющего долину, может быть очень велика, суммарный объем волы, уносимый ежесуточно подрусловый потоком, может быть относительно невелик. Скорость вод, просачивающихся через грубозернистые разности при крутом уклоне водяного зеркала, составляет около 3 м за сутки или несколько более. В то же самое время в менее проницаемых породах и при малых градиентах скорость просачивания воды может быть крайне мала. Вследствие больших изменений, возможных в каждом отдельном случае, это явление представляет собой совершенно самостоятельную проблему, дальнейшее рассмотрение которого в деталях считаем нецелесообразным. [c.43]

Стабильность работы приборов в значительной степени зависит от влажности окружающей среды. Задача защиты приборов, машин и агрегатов от проникновения влаги представляет большие трудности и вызывает большие затраты, особенно при увеличении точности и долговечности приборов. Для поддержания высокой стабильности работы приборов часто применяют герметизацию приборов в сочетании с введением в герметизируемый объем искусственного осушителя. Все осушители по характеру их взаимодействия с парами воды делятся на две группы химические и физические осушители. Из всех осушителей для заполнения приборов и установок чаще всего используют силикагель. Силикагель по сарактеру взаимодействия с водой относится к физическим адсорбентам. В за-Еиеимости от величины пор силикагель разделяют на мелкопористый и крупнопористый, от формы зерна — на кусковой и гранулированный, В качестве осу-и1ителя более эффективен мелкопористый силикагель, так как его влагоемкость (при относительной влажности воздуха до 80%) и скорость поглощения водяных паров больше, чем у крупнопористого это качество имеет большое значение при резких изменениях температуры. [c.240]

Здесь О О — объем частицы, п — среднее число частиц в единице объема, ТУ — средняя относительная скорость движения газа и частиц, V — потенциальная энергия взаимодействия частиц между собой и с внешними силовыми полями, и — средняя для рассматриваемого объема скорость движения газа, Ф — функция, учитывающая изменения коэффициента сопротивления отдельной частицы при налнчпи других, т. е. в условиях стесненного обтекания, О — матрица коэффициентов в пространстве скоростей системы частиц. Функция распределения в фазовом пространстве нормирована обычно fs t,r V)drdV = l, Используя аналог цепочек функций распределения Боголюбова и интегрируя полученное уравнение по координатам и скоростям всех частиц, кроме одной, находим уравненпе для одночастичпой функции распределения / вида [c.45]

На рис. 18 изображено изменение относительной скорости изменения количества рабочего тела за один цикл в горячей СГг и холодной ах полостях для одного из двигателей Стирлинга [38], у которого объем рабочих пространств изменяется по синусоидальному закону с фазовым сдвигом 90°, отношение температур в рабочем пространстве Т1 = 2 относительный объем Ггтах=1, / о = 0,333 Гн = 0,333 Гр = 0,333. Расчеты произведены по уточненной методике расчета замкнутых обратимых регенеративных циклов с учетом ограничений, налагаемых на процессы теплопередачи в теплообменных аппаратах, несовершенства процессов в регенераторе и потерь давления при перетекании рабочего тела из одной полости в другую [38]. Положительный знак величины сГг и ах имеют при движении газа из холодной полости в горячую. [c.30]

Формировочный процесс включает целый ряд элементарных стадий, среди которых могут быть названы гидратация, разложение, растворение, диффузия, миграция, нейтрализация, перенос зарядов, образование центров кристаллизации, рост кристаллов и т. д. В зависимости от конкретных условий в порах активной массы формируемого электрода тот или иной процесс может ограничивать скорость. Поскольку объем раствора в порах относительно мал (по сравнению с размером поверхности), в толще электрода возможны быстрые изменения концентрации раствора, что благоприятствует протеканию процессов кристаллизации, растворения, а также гидратации и нейтрализации. Все эти процессы происходят поэтому с большой-скоростью. С другой стороны, малый диаметр преобладающего числа пор определяет значительную роль диффузии и миграции ионов в кинетике формировочного процесса. Необходимо учесть также и то обстоятельство, что заряд ионов свинца возрастает при формировке (от 2 до 4). Для сохранения электронейтральности избыточные положительные заряды должны мигрировать из внутрённих частей электрода в толщу раствора. Этот процесс может лимитировать скорости анодного окисления и роста кристаллов двуокиси свинца. Влияние поляризации на скорость миграции ионов позволяет объяснить различие в скорости химических реакций, протекающих в пластине, погруженной в раствор Н2804, без тока и при протекании тока. [c.141]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...