Операторы векторного потенциала и полей

Операторы векторного потенциала и полей [c.315]

В отличие от операторов векторного потенциала и электрического поля, здесь мы не можем прямо ввести единицу квантования магнитного поля, так как к модовой функции применяется операция ротора, которая должна быть включена в определение единицы квантования. [c.318]

После замены классических обобщенных импульсов и координат операторами векторный потенциал, электрическое и магнитное поля превращаются в операторы. Поэтому, используя соотнощения (1.18), мы можем переписать формулы (1.8)-(1.10) в следующем виде [c.16]

Оператор электрического поля. Обратимся теперь к оператору электрического поля. Уравнение (10.42) даёт нам возможность выразить электрическое поле через производную векторного потенциала по времени. Мы исходим из модового разложения (10.61) векторного потенциала и, воспользовавшись выражением (10.62) для производных операторов уничтожения и рождения, получаем [c.317]

Операторы электрического и магнитного полей Е (г ) и В (гО можно получить из оператора векторного потенциала А rt) с помощью соотношений [c.69]

Оператор Гамильтона для кристалла при кулоновской калибровке векторного потенциала и отсутствии учета запаздывающего взаимодействия между зарядами (что отвечает пренебрежению взаимодействием с полем поперечных фотонов) может быть представлен в виде [c.332]

Векторный потенциал поля излучения и операторы рождения и уничтожения фотонов. В 2.4 на примере задачи о равновесном тепловом излучении был продемонстрирован переход световые волны -> квантовые осцилляторы -> фотоны. В общем виде этот переход рассматривается на основе метода вторичного квантования с использованием, операторов рождения и уничтожения фотонов. Фактически мы уже провели это рассмотрение. Чтобы завершить его, остается [c.255]

Гамильтониан электрона в магнитном поле выражается через оператор импульса р электрона и векторный потенциал А [c.161]

Выражение оператора взаимодействия через оператор векторного потенциала поля излучения. Будем рассматривать систему связанный электрон плюс излучение. В отсутствие взаимодействия между электроном и излучением система описывается невозмущенным гам ильтонианом [c.250]

В разделе 10.3.2 мы проквантовали поле излучения, постулировав соотношения коммутации между сопряжёнными переменными д/ и р/, связанными с зависяш,ими от времени частями модовых функций. Соответствуюш,ие комбинации этих операторов определяют операторы уничтожения а// и рождения 1-й моды. В данном разделе мы приводим сводку результатов для операторов векторного потенциала, электрического и магнитного поля и обсуждаем их зависимость от времени. [c.315]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...