Эффект Садовского

В заключение коротко остановимся на экспериментах, подтверждающих существование механического ориентирующего действия световой волны (эффект Садовского). Если кристаллическая пластинка, вырезанная параллельно оптической оси, преобразует циркулярно поляризованный свет в линейно поляризованный, то она получает механический вращающий момент, направленный в сторону вращения электрического вектора световой волны. Если же пластинка преобразует линейно поляризованный свет в свет круговой поляризации, то она испытывает вращающий момент в противоположном направлении. [c.187]

Схема опыта, позволяющего количественно оценить эффект Садовского, показана на рис. 28.6. Полуволновая пластинка подвешена иа тонкой кварцевой нити, проходящей через небольшое отверстие в четвертьволновой пластинке, которая закреплена независимо. Верхняя поверхность пластинки Х/4 сделана отражающей. Пучок света, поляризованного по кругу, проходит через A/2, отражается от верхней поверхности пластинки V4 (которую он, таким образом, проходит дважды) и снова проходит через л/2. В результате такого прохождения света через полуволновую пластинку направление его поляри- [c.187]

В.Д. Садовским. Однако обычно это явление рассматривается только с точки зрения разной скорости протекания процесса. На самом же деле меняется не только кинетика а - 7-превращения, но и предельное количество у-фазы, образующейся в межкритическом интервале при данной температуре. Конечно, чисто кинетический эффект действительно имеет место. В недеформированном образце при одинаковых условиях нагрева развитие а -> 7-превращения осуществляется гораздо медленнее, чем в деформированном. Так, в деформированной стали 20 уже после 20-мин выдержки при 740°С количество аустенита достигает 30 - 35 % и-практически полностью завершается растворение карбидов. В отожженном же образце и после 40-мин выдержки в структуре сохраняется большое количество перлитной составляющей (рис. 10, в ). И только после выдержки в течение нескольких часов в отожженной стали при этой температуре получается феррито-аустенитная структура (рис. 10, г) с равновесным (в соответствии с диаграммой состояния) количеством 7-фазы ( 15 - 20 %). В деформированных образцах при увеличении выдержки количество 7ч1>азы заметно уменьшается, что видно из сравнения рисунков 10, а, б. Эти эксперименты свидетельствуют о том, что [c.36]

В. Д. Садовский, Н. И. Богачев [189] нашли, что превращение Tia Ti происходит С малым изменением размеров (линейный эффект 0,06 0,03%). Это означает, что фазовое превращение в титане сопровождается возникновением значительно меньших внутренних напряжений (—3 кгс/мм ) но сравнению с железом (—38 кгс/мм ). Поэтому деформация зерен, обусловленная превращением в титане, не достигает критической степени, необходимой для рекристаллизации, приводящей к размельчению зерна. Однако те деформации, которые возникают при фазовых превращениях, по-видимому, оказывают влияние на субструктуру, под влиянием чего видоизменяется дислокационное строение сплавов и, как следствие этого, механические свойства. [c.190]

Сила вращение ЭМИ, световое излучение Садовского эффект 157 [c.184]

САДОВСКОГО ЭФФЕКТ, возникновение механич. вращательного момен- [c.651]

Световое давление не единственный механический эффект действия света. Если облучить тело эллиптически поляризованным светом, то у тела возникнет вращающий механический момент. Например, если кристалл преобразует циркулярно поляризованный свет в линейно поляризованный, то на этот кристалл должен действовать вращающий момент. Это явление впервые (1898) было теоретически предсказано Садовским и получило название эффекта Садовского. Экспериментально этот эффект был подтвержден в 1935—1936 гг. Бетом. Величина эффекта очень мала. Так, для поляризованного по кругу видимого света (г = 410 с >), по интенсивности равного интенсивности прямых солнечных лучей, нраш.ающий момент Л1 = = 3-10 ° дин-см = 3-10—Н-м. Для сантиметровых волн (v=10 ) Л1=10 дине,м= 10 Н-м при интенсивности, равной 1 Вт/см . Большую роль эффект Садовского играет в процессах поглощения п испускания света ато.чам] н молекулами, где его существование в значительной степени определяет правила отбора. [c.182]

В согласии и с теорией фотонов и с теорией волн. Классич. теория, равно как и теория фотонов, предусматривает кроме того пондермо-торное действие С., связанное с моментом вращения В кругополяризованном луче. Такой луч, падая на зеркало, должен сообщить ему момент вращения (эффект Садовского). Явление в виду его малости до сих пор пе обнаружено. [c.150]

Эффект Садовского — появление механического вращающего момента действующего на тело, облучаемое поляризованным эллиптически или по кругу светом. Эффект Садовского обусловлен наличием у эллиптически поляризованной волны отличного от нуля момента импульса (момента количества движения), который волна передает телу, поглощающему ее или изменяющему состояние ее поляризации. Например, когда на кристаллическую пластинку в 1/4 длины волны падает световая волна, поляризованная по кругу, появляется вращательный момент, стремящийся повернуть пластинку в сторону вращения электромагнитных векторов электромагнитной волны при падении плоскополяр113ованного света на такую же пластинку появляется момент вращения, действующий в обратную сторону. [c.157]

В перем. эл.-магн. поле объёмная плотность П, с. отличается от суммы выражений (1) и (2) дополнит, слагаемым ( ер — 1)/4яс]б[ЕН]/бг, называемым с и-лой Абрагама. Одной из разновидностей П. с. являются силы давления эл.-магн. волн (передача импульса и момента импульса телу при поглощении, ся- раженни и преломлении эл.-магн. волн), в частяоств даеление света и Садовского эффект. [c.86]

В предьщущих разделах описан процесс структурной перекристаллизации в закаленных сталях в зависимости от условий нагрева и состояния матрицы (деформированное и недеформированное). Исходя из общности принципа кристаллогеометрического соответствия, ориентированное формирование зародыша должно иметь место и при нагреве сталей с другими структурами. Так, опыт показывает, что все отмеченные закономерности полностью справедливы для исходных бейнитных структур, причем при нагреве сталей с такими структурами иногда восстановление зерна проявляется полнее, чем для закаленных сталей. В частности, как отмечается в монографии В.Д. Садовского [ 1], в бейнитных структурах легче подавляется зернограничный эффект . Для стали 37ХНЗА с мартенситной структурой повторный нагрев со скоростью 500°С/с не предотвращает образование мелких зерен по границам. В той же стали со структурой бейнита в этих условиях нагрева зернограничный эффект практически не наблюдается, что объясняется в работе [ 1] меньшей степенью искаженности приграничных областей в бейнитной структуре. [c.107]

Весьма интересный вид взаимодействия возникает при движении параллельно твердой поверхности светящегося фронта сильной ударной волны в газе. На первый взгляд распространение ударной волны при указанных условиях не должно сопровождаться появлением заметных возмущений в течении. Однако в Действительности это не так. Достаточно интенсивное световое излучение, исходящее с поверхности фронта, частично поглощается твердой стенкой впереди ударной волны. В результате около твердой поверхности образуется тонкий слой нагретого газа. Наличие нагретого слоя приводит к возмущению всего течения в целом впереди прямого ударного фронта, распространяющегося вдоль твердой поверхности, появляется косой фронт сильного возмущения, который охватывает постепенно расширяющуюся область перед ударной волной. Указанный эффект наблюдается в ударных трубах (Р. Шреффлер и Р. Кристиан, J. Appl. Phys., 1954, 25 3, 324—331) и при мощных взрывах вблизи поверхности Земли ). М. А. Садовский и А. И. Коротков обнаружили аналогичный эффект в опытах с ударными волнами умеренной амплитуды, создавая нагретый слой на твердой поверхности за счет постороннего источника. [c.310]

О величине объемных изменений при фазовом -превращении в титане опубликованы противоречивые данные. В работе [191] для чистого титана принято AV/V 5%. Это, по-видимому, слишком завышенное значение. В. Д. Садовский с сотрудниками [192] по известным параметрам решетки а и с и коэффициентам линейного расширения установили, что объемный эффект при a -нревращенни в титане должен составлять 0,17%. [c.160]

Если условия осуществления ВТМО способствуют развитию рекристаллизационных процессов, то без дополнительных температурных воздействий свойства стали будут повышенными, но повторный нагрев до температур рекристаллизации может уничтожить упрочняющий эффект от ВТМО. Горячедеформированная сталь, в которой протекает первичная рекристаллизация, может иметь повышенную дефектность из-за дислокаций оставшихся в бывших субграницах (в рекристаллизованных объемах) и нерекристаллизованных участках. Такая структура обеспечивает повышенное сопротивление пластической деформации, а за счет рекристаллизоваи-иых объемов — и повышенную пластичность. В работах В. Д. Садовского указывается, что эффект упрочнения при ВТМО сохраняется и в случае рекристаллизации до 50% количества зерен. [c.59]

Влияние скорости нагрева на процессы отпуска (электроотпуск). В. Д. Садовский и его сотрудники [57, 58] изучали электроотпуск главным образом с точки зрения влияния скорости нагрева на ударную вязкость. Повышение скорости нагрева смещает зону распада остаточного аустенита в область более высоких температур, а иногда и полностью подавляет процесс распада [57, 58]. Процессы распада мартенсита не удается подавить или задержать при нагреве с большой скоростью (до 60 000 °С/сек) [59, 60]. Эффект уменьшения объема, наблюдаю- [c.697]

ПОНДЕРОМОТОРНЫЕ ДЕЙСТВИЯ СВЁТА, механич. действия оптического излучения на тела, ч-цы и отд. атомы и молекулы. Проявляется в том, что свет сообщает импульс (количество движения) телу, облучаемому им световое давление) или испускающему его световая отдача), и момент количества движения Садовского эффект). Т. к. световое поле характеризуется вектором напряжённости электрич. поля, то к П, д, с. можно отнести в нек-ром смысле и обратный пьезоэлектрич. эффект (см. Пьезоэлектрики), и электро-стрикцию, возникающие под действием лазерного излучения. ПОПЕРЕЧНАЯ ВОЛНА, волна, у к-рой характеризующая её векторная величина (напр,, для гармонич, волн— векторная амплитуда) лежит в плоскости, перпендикулярной направлению распространения волны (для гармонич. волн—волновому вектору к). П, в, могут существовать в струнах или упругих мембранах, когда смещения ч-ц [c.579]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...