Координаты присутствующи

Пользовательская система координат по умолчанию совпадает с мировой системой координат. На пиктограммах системы координат пространства модели и пространства листа присутствует символ W (М), если пользовательская система координат совпадает с мировой. Во всех остальных случаях этот символ отсутствует (рис. 8.4). [c.170]

Дальнейшее вычисление антистоксова рассеяния подразумевает суммирование вторичных волн с фазами ф, причем суммирование следует проводить и по /, и по I. Однако основные качественные особенности индикатрисы антистоксова рассеяния можно выяснить, и не выполняя указанного суммирования в явном виде. Поскольку в выражении для ф присутствуют члены, зависящие только от поперечных координат х/, i/y, х/, yi, и член, зависящий только от zi, суммирования по X,-, У/, Х[, у1 и по zi независимы и конечный результат будет содержать два множителя. Один из них, отвечающий суммированию по zi, имеет максимальное значение, если коэффициент при zi в выражении для ф обращается в нуль, т. е. 2fe — kg — kas os d = 0. В направлении, соответствующем этому условию. [c.913]

Давая в выражениях (4) различные значения произвольным постоянным, можно сделать несколько неожиданный на первый взгляд вывод одна и та же сила может сообщить материальной точке не строго определенное движение, а целый класс разнообразных движений. По-видимому, присутствие шести произвольных постоянных интегрирования в общем решении (4) объясняется тем, что, зная массу движущейся точки и действующую на эту точку силу Р, мы не указали, из какого положения началось движение точки и какова была ее скорость в начальном положении, или, как говорят, в начальный момент времени 0. Таким образом, чтобы с помощью уравнений (6, 88) получить конкретное решение второй задачи динамики точки, надо, кроме массы точки и действующей на эту точку силы, знать еще, в каком положении находится точка в начальный момент (начальное положение) и какую она в этот момент имеет скорость (начальная скорость). Величины, определяющие значения начального момента радиуса-вектора Го начального положения точки и начальной скорости Vo, называются начальными условиями движения точки. В декартовых осях координат начальные условия в случае криволинейного движения точки задаются в виде [c.458]

Здесь б —толщина вытеснения б —толщина потери импульса S — формпараметр. В правой части равенства (8.51) присутствует трение Тщ, и плотность вдува (ри)и, на стенке. Если аналогичным образом проинтегрировать по координате у уравнение диффузии i-ro компонента, то можно получить интегральное соотношение сохранения массы t-ro компонента. В качестве исход- [c.283]

Нетрудно показать, что присутствие столбика воздуха в соединительной (обычно непрозрачной) трубке искажает показание пьезометра. Действительно, пусть в соединительной трубке имеется столбик воздуха высотой Д/г (рис. 7). Обозначим через р, давление в пузырьке воздуха, а через 2, и — координаты менисков столбика воздуха, отсчитываемые от некоторой плоскости отсчета следуя (3.3), можно написать [c.25]

Здесь XI и у1 (1 = 1, 2,. . п) — координаты точек, иллюстрирующих множество пар значений результатов наблюдений рассматриваемой линейной зависимости одной величины от другой. Например, одной величиной может быть упругая деформация, скажем, некоторого узла станка, которая изменяется в зависимости от другой величины — нагрузки по линейному закону, причем во время наблюдений имеют место отклонения от линейной зависимости, вызванные погрешностями измерений и присутствием пластической составляющей (за счет смятия некоторой части неровностей поверхностей контакта). При таком сглаживании с помощью прямой по наименьшим квадратам прямоугольная система координат полностью определена, так как по оси х здесь можно отложить только нагрузку, а по оси у—только деформацию, и никакие смещения или повороты осей координат не имеют физического смысла. [c.14]

Поскольку Qk отсутствует в частной производной р. = = dL dqk, а qk в ней присутствует, из (5.4.3) можно выразить qk через нециклические координаты и скорости. Для упрощения изложения ограничимся случаем одной циклической координаты обобщение на случай любого их количества является очевидным. [c.152]

Их правые части станут такими же, как у приводимых ниже дифференциальных уравнений (VII. 122). К каждому присутствующему в (VII. 108) слагаемому, являющемуся произведением коэффициента жесткости ац и обобщенной координаты, добавится еще одно слагаемое — произведение коэффициента вязкого сопротивления Ьц и соответствующей обобщенной скорости. [c.299]

В каждом уравнении, записанном для какой-либо координаты qi, присутствуют члены, связывающие ее с другими координатами qj. Такие связи между отдельными координатами не противоречат независимости обобщенных координат, так как являются не кинематическими, а силовыми, т. е. обладающими другой физической природой. В пояснение этого можно рассмотреть простейшую систему с двумя степенями свободы, например механическую двухмассовую цепную систему по схеме 5, п. 2. Действительно, при закреплении одной из масс движение второй массы остается независимым, но изменяется характер деформации промежуточного упругого элемента, а следовательно, и усилия, передаваемые от него на движущуюся массу и условия равновесия сил на ней. [c.32]

Как можно видеть из фиг. 3. 37, а и 6, при положительных в системе координат перемещениях знаки реакций gi для перемещений в плоскости ys будут противоположны соответствующим знакам для перемещений в плоскости xs, чем и объясняется присутствие знаков плюс и минус перед коэффициентами gt n+i в матрице. Элементы матрицы — реакции, действующие на вал. Силы же, действующие со стороны вала на диск, будут по величине равны, а по знаку противоположны реакциям, действующим на вал отсюда в уравнениях движения дисков коэффициенты обобщенных сил нужно брать из матрицы (3. 100), переменив знаки. [c.156]

Метки аир присваиваются при рассмотрении пары массивов, включающих описание одинаковой по названию для обеих граней / оси координат. Массив невидимых линий может включать ребра, параллельные осям координат ох и oz, задающих грань А главного вида. Эти ребра всегда относятся к виду А, который во всех ситуациях присутствует. Ребра, параллельные одной из граней, входящих в ситуацию, либо параллельные оси оу, относятся к массивам тех граней, которым они параллельны и которые присутствуют в базовой ситуации. Если в последней имеются две такие грани, то предпочтение отдается той, которая обозначена буквой, более близкой к началу алфавита. Такое распределение ребер обеспечивает однозначное присвоение метки а тому виду, за которым закреплено наибольшее количество ребер. Правила графического оформления изображений с метками а и 3 соответствующими надписями, стрелками, условными обозначениями следов секущих плоскостей однозначно регламентируются ГОСТ 2.305—68 и легко могут быть запрограммированы. [c.201]

Таким образом, для нелинейной системы со многими нелинейностями необходимо предварительно получить уравнения для всех координат, определяющих нелинейные функции. В каждом уравнении в правой части в общем случае будут присутствовать полиномы, соответствующие всем нелинейностям. После суммирования в каждом из уравнений будет один полином от нелинейностей. При таком представлении уравнений замещающие системы приобретают вид (IV.27). В то же время следует иметь в виду, что коэффициенты указанных выше полиномов зависят в общем случае от нескольких координат. Поэтому интегрирование нужно выполнять сразу по всем замещающим системам уравнений, выходные коэффициенты которых определяют нелинейности. [c.173]

Точное определение координат перитектоидной реакции затрудняло присутствие примесей в сплавах. [c.1015]

Испытание гелием (масс-спектрометрическое) позволяет определять наличие несплошностей с очень высокой чувствительностью. Гелий обладает хорошей проникающей способностью. Если в изделии создать вакуум 133 МПа и снаружи все соединения последовательно обдувать гелием из специального пистолета, соединенного с баллоном, то гелий при наличии несплошностей проникает внутрь изделия. Изделие соединено с масс-спектрометром, где поддерживается более высокий (порядка 0,65 МПа) вакуум. Поэтому гелий попадает в масс-спектрометр, в котором его присутствие фиксируется, в результате стрелка индикатора отклоняется или раздается звуковой сигнал. Положение дефекта определяется координатами пистолета в момент срабатывания сигнализации. [c.553]

Парадоксы уравнений медленного течения 65—67 Параболические цилиндрические координаты 574—575 Параллелепипеды, данные по осаждению 269 Перепад давления, вызванный присутствием частиц 108—111, 361, 391, 416-422, 486 Плоскость меридиональная 577 Плотность 38 [c.617]

Ho здесь фиксированная точка x, i = l2,...m) лежит на неизвестном контуре Г,. Интегралы, присутствующие в выражениях (6.1.9) и (6.1.10), вычислим аналитически. Сначала вычислим интеграл в выражении (6.1.7). Для этого введем локальную систему координат (л лз) связанную с элементом (рис. 6.3). [c.156]

Полученные таким образом координаты не являются математическими координатами вершин, так как координаты вершин Б МГИ задаются в элементарных шагах графического устройства и в единой, абсолютной системе координат (рис. 140) X OYji. Надо учесть также и тот факт, что каждая пара координат присутствует в массиве дважды как следствие клеточного описания проекции. Указанные наборы не содержат в явном виде топологию соединения вершин проекций фигуры, что не позволяет сразу же использовать массивы координат в дальнейшей работе. [c.229]

Если какое-либо из свободных колебаний отсутствует в одной нз координат, хотя и встречается в других, то возмущающая сила с н )нблизнтельно таким же периодом не вызовет больших вынужденных колебаний в этой координате. /Мы заключаем, что возмущающая сила может вызвать большие вынужденные колебания по какой-нибудь координате только тогда, когда в этой координате присутствуют свободные колебания, имеющие приближенно тот же период и содержащие примерно такую же вещественную экспоненту. [c.278]

ПП FON привязывается своими координатами XF, YF к экрану ГД, а ПП АВЧ своими координатами ХО, Y0 — к формату чертежа. Поэтому формат чертежа (F H) присутствует, как параметр, в ТКС ИГМ ПП ZONTS. [c.374]

За расчетную схему примем наиболее общий случай течения в вихревой трубе с дополнительным потоком (рис. 4.7). В этом случае режим работы обычной разделительной вихревой трубы представляет собой предельный при О- Используем понятие элементарного объема вращающегося газа dQ. = V nrdr. Условие осевой симметрии обеспечивает отсутствие фадиентов в направлении угловой координаты ф. В сформированном потоке вихревой трубы радиальные скорости пренебрежимо малы. В процессе построения аналитической расчетной цепочки можно использовать принцип суперпозиции, т. е. независимость законов движения по нормальным друг к другу осям координат. Процесс энергообмена в сопловом сечении считаем заверщенным. Определим предельно возможные по разделению энергетические уровни потенциального и вынужденного вихрей. Длина пути перемешивания и фадиент давления определяют предельный эффект подофева приосевого турбулентного моля при его переходе на более высокую радиальную позицию. При этом делается допущение о переходе в сечении, перпендикулярном оси. Осевой снос моля не учитывают. Вязкость и теплопроводность проявляют себя, если присутствуют фадиенты скорости и температуры. Поэтому при формировании свободного вихря вязкость будем учитывать, анализируя процесс затухания окружного момента [c.191]

Нестационарные краевые задачи. Во всех рассмотренных выше примерах МКЭ применялся для решения стационарных краевых задач. Алгоритм метода и особенности отдельных его этапов остаются неизменными и при решении нестационарных задач, в уравнениях которых присутствуют не только частные производные по пространственным координатам, но и частные производные по времени, как, например, в (1.4), (1.7). В этом случае член с частной производной по времени рассматривается как функция пространственных координат в каждый фиксированный момент времени, или, как принято говорить, на каждом шаге численного интегрирования по времени. Например, в рассмотренной выше задаче пестациоиарное температурное поле в стерж не описывается уравнением [c.39]

Первый интеграл системы (61.14) также имеет место, если какая-нибудь координата qu является циклической Циклической называется координата qi,, которая присутствует в функции Лагранжа только под знаком производной по времени. Так как для нее dLldqk= Q, то из уравнений (61.14) найдем [c.88]

Рассматривая поверхность корпуса, для которой а г- -1у = ле (0 — полярный угол, рис. 2.1.2), и выделяя из правой части зависимости (2.1.10) вещественную часть, придем к выражению для добавочной осевой составляющей скорости на корпусе в присутствии оперения (<3фа/<5л ),,. д = ( )т(оп) Для нахождения аналогичной составляющей скорости на консоли (5фаДх) п(т) == ( )оп(т) необходимо принять в (2.1.10) координату г/ 0. Определение двух других, вертикальной и боковой Va, составляющих возмущенной скорости связано с вычислением производной по а от комплексного потенциала (2.1.9), равной [c.134]

Остановимся еще на вопросе о применении в теории упругости матрицы (тензора) Грина. Определяется она следующим образом. Пусть р — некоторая точка области О и Г(р,д) — соответствующее ей решение Кельвина — Сомильяны. Пусть /(р, (/)—некоторая матрица, каждый столбец которой удовлетворяет уравнениям Ламе (по координатам точки р), а точка р присутствует в элементах этой матрицы как параметр. Тогда можно показать (повторяя фактически все рассуждения, [c.569]

Интегралы, присутствующие в уравнениях (2.2), (2.3) и (2.5), являются двумерными сингулярными интегралами, и в соответствии с общей теорией ( 3 гл. I) при их вычислении следовало бы каждый раз вводить локальную систему координат, определяемую пересечением поверхности с координатными поверхностями г = onst, ф = onst цилиндрической системы, ось которой Z совпадает с нормалью к поверхности в той точке, в которой интеграл вычисляется. Этот путь сопряжен с серьезными техническими трудностями, которые становятся еще более значительными при переходе к решению интегрального уравнения, когда вычисление сингулярных интегралов следует проводить в большом числе точек поверхности. Однако учет специфики ядер рассматриваемых интегралов позволил избежать отмеченных затруднений. Один способ [171] заключается в преобразовании этих сингулярных интегралов в несобственные (регулярные), а другой [88,206] базируется на возможности вычисления в явном виде интеграла от ядра, когда элемент поверхности есть плоский многоугольник. [c.572]

Задачи об относительном движении в неидерциальных системах отсчета отличаются от соответствующих задач о движении в инерциальных системах только тем, что в уравнениях движения первых задач будут присутствовать массовые силы инерции, подобные силе тяжести. Наличие этих сил инерции приведет к появлению соответствующего, связанного с гидростатическим давлением члена в интеграле Коши — Лагранжа. Если обратиться к формулам (16.1), то станет очевидным, что суммарная сила и суммарный момент будут отличаться от соответствующих сил и моментов, определенных для относительных скоростей и (16.16), только гидростатическими слагаемыми, определенными по значениям сил инерции. При определении этих сил нужно учесть, что роль ускорения силы тяжести д теперь будет играть величина — и ост1й1, где производная по времени берется относительно неподвижной инерциальной системы координат. В частности, если тело в порывистом потоке идеальной жидкости неподвижно, то на него со стороны жидкости будет действовать сила Архимеда, равная — pVdUuo т dt, где V — объем тела. Эта сила направлена не по скорости ветра, а по его ускорению. Очевидно, что эта сила может быть противоположна скорости ветра. Однако надо иметь в виду, что в данном случае рассматривается непрерывное движение идеальной несжимаемой жидкости и при отсутствии ускорения внешнего потока имеет место парадокс Даламбера. [c.210]

Задачу будем решать в форме тригонометрических рядов по угловой координате ф. Начало отсчета угла ф совместим с плоскостью, п[зоходящей через ось симметрии конструкции и еилу Я. В этом случае деформации будут симметричными относительно меридиана ф = О и в рядах Фурьэ будут присутствовать только слагаемые с номерами, кратными двум [c.348]

Поскольку в относительном движении скорость тела в направлении силы P[j не изменяется, то должна присутствовать уравнове-щивающая сила R, равная по значению Р и противоположная ей по направлению (рис. 1.2). Сила R — реальная сила взаимодействия между телом т и стержнем — реакция стержня. С другой стороны, по третьему закону Ньютона на стержень действует точно такая же, но противоположно направленная сила реакции тела. Таким образом, в результате движения тела вдоль вращающегося стержня к центру вращения, на стержень действует сила реакции тела Ri, направленная в сторону вращения и численно равная кориолисовой силе инерции 2т o>Xw. Сила Ri является реальной силой взаимодействия, поэтому она существует независимо от выбора системы координат и в абсолютном движении может совершать работу. В относительном движении ни кориолисова сила Р , ни сила реакции R работы совершить не могут, так как они всегда перпендикулярны к вектору w. Это справедливо также и для криволинейного движения тела т в относительной системе координат. [c.11]

Пути решения проблемы. В проблеме получения больших автоэмиссионных токов, а, следовательно, и использования автокатодов с большой рабочей площадью, решающую роль играет геометрическая неоднородность микровыступов по рабочей поверхности катода. С помощью интегральной технологии удается достичь достаточной равномерности радиусов закруглений эмиттирующих центров, см. например [220, 221]. Однако неизбежно присутствующие при автоэмиссии адсорбция остаточных газов и ионная бомбардировка приводят к неодинаковому изменению радиусов закругления микровыступов или, если следовать терминологии уравнения Фаулера—Нордгейма, форм-фактора. Это приводит к перегрузке отдельных микровыступов, их взрывному испарению, разряду между катодом и анодом, и, как следствие, к деградации катода. В случае автокатодов из углеродных материалов геометрическую однородность эмиттирующих микровыступов создать практически невозможно. Поэтому основным инструментом, выравнивающим эмиссионные характеристики поверхности автокатода, является формовка, о чем уже неоднократно упоминалось. Однако, как показано выше, простая формовка для автокатодов большой площади не приносит желаемых результатов. Это связано, по-видимому, не только с большой неравномерностью микро-, но и макроповерхности катода, а также с изменениями расстояния анод—катод, которые при их малой величине играют очень большую роль. Один из наиболее перспективных на сегодняшний день путей решения этой проблемы состоит в разделении катода на электрически изолированные фрагменты, индивидуальной формовке каждого фрагмента и сдвиге вольт-амперных характеристик фрагментов в заданный допуск (естественно, в более высоковольтной области) [214]. Такие операции осуществляются с помощью вычислительно-управляющих комплексов на базе ЭВМ путем снятия вольт-амперных характеристик до токов, бйльших первоначального значения для формовки, после чего производится повторная формовка автокатода. После ее окончания вольт-амперная характеристика в области больших токов практически не изменяется (в координатах Фаулера—Нордгейма), а в области минимальных токов — сдвигается до попадания в требуемый допуск. При параллельном включении обработанных таким образом автокатодов наблюдалось полное сложение токов в полученной многоэмиттерной системе, т. е. в пределах флуктуаций общий ток равен сумме токов эмиссии каждого из катодов [222]. На основании указанных операций получен [214 ( автоэмиссионный ток 100 мА в непрерывном режиме с 9 автоэлектронных катодов из пучков углеродных волокон диаметром 70 мкм. Расстояние анод—катод 1,5 мм, давление остаточных газов 5 -10 Па. Предельный ток до формовки системы из 9 катодов не превышал 2 мА. В результате индивидуальной формовки каждый из катодов обеспечивал эмиссионный ток на уровне 10—15 мА. Вольт-амперные характеристики всех [c.157]

Беестолкиовительные У. в. В чрезвычайно разреженной плазме (лабораторной, космической), где частицы практически не сталкиваются между собой, также возможны У. в. При этом ширина У. в. оказывается гораздо меньше длин пробега частиц. Механизм диссипации, приводящей к превращению части кинетич. энергии направленного движения невозмушённого газа (в системе координат, движущейся вместе с У. в.) в энергию теплового движения, связан с коллективными взаимодействиями в плазме и возбуждением плазменных колебаний. В присутствии магн, поля в бесстолкновшпелъных ударных волнах существенны также эффекты закручивания ионов и индуцирования электрич. полей при вытеснении магн. поля движущейся плазмой. Масштабом ширины бесстолкновительных У, в. служит величина с/Шр, где с—скорость света, С0р = = (4ке — плазменная частота, [c.210]

Фазовые искажения возникают, когда реальная фаэоча-стотная характеристика (ФЧХ) <р(Д т. е. частотная зависимость аргумента К. в полосе пропускания из-за присутствия реактивностей не совпадает с идеальной, представляющей собой выходящую из качала координат прямую Ф (/) = — Зя/г,, где г, — групповое время запаздывания (ГВЗ). При нелинейной ФЧХ (или неравномерной характеристике ГВЗ) гармонич. составляющие спектра усиливаемых колебаний смещаются во времени неодинаково [c.239]

Не рис. 17Л, а представлена диаграмма Пурбе, отражающая состояние системы железо — вода в координатах окислительно-восстановительный потенциал — значение pH. Вертикальными прямыми показаны значения pH гидратообразования при реально устанавливающемся равновесии в системе. Как следует из диаграммы, при значениях рН<4,5 железо находится в воде в виде ионов Fe , Fe + и Fe(0H)2+. Повышение значения pH приводит к окислению железа(II) в железо (III), которое выпадает в осадок. В этих же условиях при Е<0,2 В и наличии в воде сульфидов может выделяться черный осадок FeS. В восстановительной среде в присутствии карбонатов и при рН>8,4 возможно выделение карбоната, а при рН> 10,3 — гидроксида железа (II). [c.389]

Присутствие в этих выражениях для функции и т. п. переменной 0 значительно усложняет получение решения в цилиндрических координатах, которое нужно находить, добавляя к выражениям (5.32) аналогичные выражения для ty и by, получаемые заменой в этих выражениях д на г/ и с учетом соотношений (3.96), (3.9д) и (5.34а). Однако, как обнаруживается, при этом можно получить выражения вида (5.35), которые, наконеду, и будут искомыми решениями. [c.320]

Изменение сил и моментов по ширине малого элемента. Рассмотрим для примера силу BFadf,, действующую на стороне oq в направлении оси а, и ту же силу плюс добавок d(BFa)/da dd d , действующие на противоположной стороне. Главные части BF ,d , содержащие только приращение df> одной координаты, уравновешиваются по обеим сторонам, за исключением малых составляющих этих сил, направленных по осям и Z и равных произведению величины этих сил на малые углы с da и (а + Л/га)йа между гранями малого элемента, на которых они возникают, и, следовательно,— между ними эти силы рассматриваются ниже в пункте 3). Изменение силы, действующей в направлении а, без,учета составляющих, обусловленных этими малыми углами, равно ld BFa)/ a da d так как здесь уже присутствуют два приращения da и dp то влиянием этих углов, каждый из которых содержит еще одно приращение, можно пренебречь как величинами более высокого порядка малости. Таким образом, после деления на da dp остается только действующая в направлении o i а сила д ВРа)/да. Перечисленное во вто- [c.437]

То обстоятельство, что в этой формуле не присутствуют функции от а и У, а также, показывает, что напряжение не зависит не только от координат, но также и от амплитуды W прогибг [c.491]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...