Они только отложены

Но — к делу межпланетные полеты с участием людей не отменены, они только отложены. [c.441]

Начинать изображение рекомендуется с переноса верхней точки вспомогательного наброска. Необходимо обратить внимание на положение этой точки относительно принятой системы координат, так как оно определяет пропорции граней параллелепипеда. Для пространственной определенности базового объема (при заданной системе координат) необходимо задать только один параметр. Как показано на рис. 3.2.4, для этого достаточно отложить один отрезок либо по вертикали, либо по одному боковому измерению. Полученное изображение будет полным и метрически определенным (до подобия фигур). [c.108]

Силовой многоугольник системы сил, пересекающихся в центре О, должен быть замкнут. Построение силового многоугольника начнем с известной силы Р, отложив вертикальный отрезок KL, изображающий вес шара (рис. 11, г). Остальные силы пучка известны нам только по направлению. Отложим от точки L в направлении другой силы, например в направлении реакции R (горизонтально влево), отрезок неопределенной длины, так как мы не знаем величины силы R. Мы знаем только, что в вершине силового многоугольника, где заканчивается вектор, равный силе R, начинается вектор, представляющий силу Т. Он направлен параллельно веревке, на которой висит шар (см. рис. 11, а), и замыкает силовой многоугольник, т. е. заканчивается в точке К силового многоугольника. Поэтому от точки К проводим прямую, параллельную силе Т, под углом а к вертикали. Точка N пересечения этой прямой с направлением силы R в силовом многоугольнике позволит определить величины искомых сил [c.36]

Если каждый из двух наблюда телей располагает большим числом часов с совершенно одинаковым ходом, то они могут произвести следующий опыт. Пусть сначала наблюдатель в системе 5 распределит свои часы вдоль оси х и установит их все на одно и то же время. Это вовсе не так уж просто осуществить, но мы отложим анализ того, как следует точно выполнить эти измерения, до тех пор, пока в гл. 11 не будет рассмотрен аналогичный опыт с точки зрения специальной теории относительности. Однако если мы будем приближенно считать скорость света бесконечно большой ), то надо только посмотреть на все часы, чтобы удостовериться, что все их начальные показания одинаковы. Теперь мы можем сравнивать показания часов в системе S с показаниями часов 1, 2, 3,. .. в системе 5, когда часы в S проходят мимо каждых часов в системе 5. Если такой опыт придется производить с реальными макроскопическими часами, то по чисто техническим причинам мы должны ограничить скорость движения V системы S величиной порядка 10 см/с, т. е. порядка скорости типичного искусственного спутника. При таком условии У/с< 1, и опыт подтверждает, что если часы в системе S установлены одинаково с часами 1, то их показания будут одинаковы и с показаниями часов 2,3,4,.., [c.84]

Эта общая формула линзы годна для линз выпуклых и вогнутых при любом расположении источника и соответствующем расположении фокуса. Нужно только принять во внимание знаки Пх, а , Ях, Я2, считая их положительными, если они отложены вправо от линзы, и отрицательными, если они отложены влево от линзы (как было сделано при выводе формулы (71.2)). Если знаки ах и На одинаковы, то одна из сопряженных точек — мнимая, т. е. в ней пересекаются не сами лучи, а их воображаемые продолжения. [c.290]

Обозначим через О проекцию центра тяжести G на ось % и отложим на полупрямой 0G отрезок ОР = I (фиг. 2). Из только что сказанного следует, что точка Р, принадлежащая физическому маятнику, колеблется так, как если бы она не принадлежала этому телу, а представляла собой свободно подвешенную на нити ОР массу т, т. е, математический маятник длины ОР = I, подвешенный в точке О. [c.14]

На рис. 5-5 приведены характерные изотермы адсорбции ионов из растворов на Н-катионитах и ОН-анионитах. На кривых изотермы адсорбции из растворов щелочей и сильных кислот отложена только концентрация С катионов или анионов, находящихся в растворе, но не поступающих из ионита. [c.188]

Очевидно, что на лотках может отложиться некоторое количество карбоната кальция. Так как подогреватель обычно располагают непосредственно перед самой водоумягчительной установкой, он легко доступен для очистки, а съемные лотки также облегчают выполнение этой операции. Если отложение на лотка.х становится слишком интенсивным, воду необходимо стабилизовать путем введения ингибитора (обычно смеси танина с полифосфатом в количестве нескольких миллиграммов на л), добавляя умягчающие реагенты только после того, как вода пройдет подогреватель. При этом следует иметь в виду, что избыток ингибитора может ухудшить протекание реакции умягчения. [c.64]

На рис. 3-2 она построена для температуры окружающей среды, равной 0°С. На оси ординат вместе со значением е отложены значения энтальпии водяного пара. Для других температур окружающей среды эксергия определяется отрезком изоэнтропы между точкой, относящейся к данному состоянию, и прямой окружающей среды для соответствующей температуры. Прямые окружающей среды для других значений температур, так же как и для 0°С, можно провести с помощью правой и левой шкал, находящихся внизу диаграммы. Эти шкалы избавляют от необходимости строить е, -диаграмму только для одного значения То и иметь набор таких диаграмм для любых встречающихся значений То. [c.114]

В 1995 году у него случился первый приступ астмы. К моему изумлению, он отложил папиросы и не выкурил больше ни одной. Только первое время просил покупать леденцы. [c.413]

Пунктирные кривые вычислены для круговой оболочки радиуса Яо, сплошные — для волнообразной. По оси ординат здесь отложены значения отношения квадрата низшей частоты при текущих значениях параметра (Я/i) к квадрату частоты при (Я/i) = = 100. Для кривых 1 модули поперечного сдвига соответствуют исходным, для кривых 2 и 3 они ниже на один и два порядка. Так как при каждом значении (Яo/i) упругие и массовые характеристики оболочки одинаковы, за исключением модулей поперечного сдвига, то различие между пунктирными кривыми объясняется только этим фактором. В этом заключается также причина несовпадения сплошных кривых. К тому же очевидно, что для волнообразных оболочек той же толщины пониженная сдвиговая жесткость композитов весьма существенно влияет на частоты свободных колебаний. Это объясняется тем, что при переменной кривизне максимум отношения ( / 2) может быть значительно больше, чем /Яо- О том, как влияет на низшую частоту колебаний амплитуды волны гофра при Яо/Ь = = 51,3 дают представление кривые на рис. 2. [c.112]

Мы опять отложим решение уравнений (27) и сделаем сначала несколько замечаний относительно смысла величины, обозначенной через Н. Она имеет двойной смысл — математический и физический. Мы разъясним первый только для того простого случая, когда в сосуде с единичным объемом находится один единственный газ. Этим предположением мы могли бы, конечно, значительно упростить также и выводы, полученные до сих пор, но тогда пришлось бы отказаться от одновременного доказательства закона Авогадро. [c.63]

Большая противонакипная эффективность дозирования гексаметафосфата объясняется также тем, что он сорбируется не только на поверхности частиц окислов железа, взвешенных в котловой воде, но и на положительно заряженных окислах железа, отложившихся на поверхности парообразующих труб. [c.18]

Выражение (8.7) отражает экстремум. Для того чтобы оно соответствовало, минимуму, все вторые производные должны быть положительными или должны быть выполнены условия Сильвестра, заключающиеся в том, что все миноры квадратичной формы положительны [11]. Вычислять эти миноры при большом числе переменных весьма сложно, но в этом и нет необходимости, поскольку, если кривая на каком-то участке обращена выпуклостью к координатным осям, то на этом участке кривой экстремум может соответствовать только минимуму. График затрат на очистку сточных вод в зависимости от остаточной концентрации компонента именно и имеет такой характер — он обращен выпуклостью к координатным осям, по которым отложены концентрации компонента в очищаемой воде (абсцисса) и затраты на достижение этой концентрации (ордината). Таким образом, для рассматриваемой задачи условие (8.7) является не только необходимым, но и достаточным. [c.253]

Ядерная релаксация, обусловленная взаимодействием с электронами проводимости, имеет место не только в металлах, но также и в полупроводниках. Однако в последнем случае она конкурирует с другими механизмами релаксации, которые связаны с суш,ествованием парамагнитных примесей. Отложим обсуждение релаксационных механизмов в полупроводниках до раздела Б этой главы. [c.332]

Если, согласно закону своего движения, образующая точка неизменно стремится к одной и той же точке пространства, линия, которую она описывает в силу этого закона, будет прямой но если в каждый данный момент движения образующая точка стремится одновременно к двум точкам, то описываемая ею линия, вообще говоря, будет кривая и только в некоторых частных случаях может также оказаться прямой. Для построения касательной к этой кривой проведем через расположенную на ней точку две прямые по двум различным составляющим направления движения образующей точки, отложим на этих прямых в надлежащем направлении отрезки, пропорциональные соответственным скоростям точки построим параллелограмм и проведем его диагональ, которая и будет искомой касательной, так как эта диагональ будет совпадать с направлением движения образующей точки в рассматриваемой точке кривой. [c.129]

Активный человек. Наша программа создана не только для тех, кто ни разу не был в тренажерном зале. Она предназначена и для тех, кто ведет активный образ жизни, но пока не нашел комплекс упражнений, который ему подошел бы. Возможно, он считает, что у него просто не хватит времени, чтобы приспособить упражнения к своему напряженному графику. А может быть, он просто не чувствует, что ему нужен комплекс специальных упражнений и пока не заметил, что замедлился обмен веществ, и долгие годы сидения за столом по восемь часов в день отложились на его талии и нижнем отделе спины. [c.11]

По оси х откладываем отрезки [Si -Г] = [Spl] и [S/B J = [SiB ]. Параллельно у откладываем отрезки [Г-С ] = [l- i], [Г-А ] = [1-А,]. Так построили вершины А, С, В основания. Отложим по оси z высоту [S/S ] = [B2S2] и соединим вершину S пирамиды с вершинами основания. Вершина А оказалась внутри изображения грани S B , т.е. у неё есть конкурирующая точка на ребре В С, и поэтому она будет невидимой, а, следовательно, невидимыми будут рёбра В А, С А, S A. Это не очень удачный вариант изображения пирамиды. Фактически мы видим только д S B и, чтобы создать образ пирамиды, необходимо строить невидимые рёбра. [c.118]

Равенство (2.43) представляет собой первый интеграл типа (2.40) и оно может быть использовано для формального исключения циклической координаты. После такого исключения мы получим систему уравнений, содержащих только оставшиеся нециклические координаты, и задача сведется к решению этой системы. В связи с этим Раусом был предложен метод, состоящий в такой модификации лагранжиана, при которой исчезают функции циклических скоростей q,, а вместо них появляются соогветствующие импульсы pj. Преимущество такого приема состоит в том, что он позволяет рассматривать эти импульсы р, как постоянные интегрирования, и тогда последующее интегрирование будет относиться только к нециклическим координатам. Подробное рассмотрение метода Рауса мы отложим до тех пор, пока не познакомимся с так называемым гамильтонианом, с которым этот метод тесно связан. [c.62]

Наносим конфигурацию канала на развертку. Для этого на линии ОЛРС откладываем отрезки О Г, 12, 5 6 (фиг. 79, а)-Причем на участках кривизны следует откладывать длины дуг, заключенных между отметками. Через эти точки (Г, 2, 3, . .., 6 ) на развертке проводим вспомогательные линии, перпендикулярные линии XX. На фиг. 79, в они обозначены цифрами 1, 2, 3. .. 5, взятыми в кружки. Из полученных точек Г, 2, 3 . .., 6, по направлению вспомогательных линий, в обе стороны от линии ОЛРС, откладываем отрезки Г 1"-, 2 2 З З". .. 6 6 и 2 2" -, З З", . .. 6 6", взятые с фиг. 79, б. Полученные точки 1", 2", 3",. .. 6" и 2 ", 3", . .., 6" соединяем плавной кривой, в результате чего получаем верхний и нижний контуры парового канала. Этот метод построения контура канала дает второе приближение, а именно вспомогательные линии, на которых были отложены отрезки 2 2", З З",. .., 6 6" и J J", 2 Т", З З", . .., 6 6 ", проводились перпендикулярно линии XX, что справедливо только для лопаток с небольшой высотой канала. При высоких лопатках величины прямолинейных участков на периферии и у корня будут значительно отличаться от среднего сечения (4р), а величины прямолинейного участка на входе (/Сер) к периферии будут уменьшаться и к корню возрастать. Таким образом, если мы будем проводить вспомогательные линии, перпендикулярные оси XX, и откладывать на них высоту канала, то полученные точки будут лежать не на тех участках профиля, где они в действительности есть. [c.130]

Результаты экспериментов. Экспериментальные данные приведены на фиг. 3. По оси абсцисс отложена безразмерная подводимая электрическая мощность PjQ,-ef, по оси ординат — безразмерное увеличение подвода тепла к газу AQIQ ej. Оно измеряется по изменению температуры на выходе. (Qmf — количество тепла, подводимое к газу в отсутствие электрического поля.) Линия, наклоненная под углом 45° к оси абсцисс, т. о. соответствующая Р = Д(), представляет собой геометрическое место точек, в которых увеличение теплоотдачи к газу точно равно подведенной электрической мощности. Таким образом, коэффрпщент теплоотдачи увеличивается только тогда, когда увеличение количества теила AQ, переданного газу, превышает подводимую электрическую мощность Р. Точно так же коэффициент теплоотдачи будет уменьшаться в том случае, если подводимая электрическая мощность превышает изменение количества тепла, переданного газу. Следует отметить, что изменение количества переданного тепла ни в коем случае не нарушает принципа сохранения энергии. Это показывает, что эффективность теплопередачи от парового источника тепла, емкость которого можно приближенно считать бесконечной, увеличилась или уменьшилась. [c.432]

В связи с изложенным исследовать особенности протекания диффузии вблизи критической точки можно, только сопоставляя скорость изменения концентрации в различных опытах. На рис. 6 приведены непосредственные экспериментальные данные двух опытов. На оси ординат отложено изменение концентрации азота (в объемных процентах) в диффузионной ячейке (исходная концентрация—критическая), на оси абсцисс — корень квадратный из времени (тс). Кривая зависимости при. нулевом времени должна, естественно, проходить через начало координат. Кривая I описывает диффузию при 70 атм. Для этих условий можно вычислить коэффициент диффузии, он равен 11,5 см 1сек. Кривая 2 описывает диффузию для тех же смесей и при той же температуре, но> [c.140]

Дорн и Шерби с сотрудниками исследовали зависимость параметра Z при высокотемпературной ползучести (при температурах >Tfnl2) алюминия и алюминиевых сплавов от напряжения и деформации [26, 27, 31—34]. Они установили, что эта зависимость выражается уравнениями (3.14) и (3.15). На рис. 3.21 показаны результаты испытаний на ползучесть чистого алюминия (АЯс = 142 кДж/мол) при высоком уровне напряжений. По оси ординат отложены величины произведения параметра Z, определяемого уравнением (3.20), и зависящего от напряжения члена е Р". В качестве коэффициента р использовали величину р, опреде ленную путем описанных выше испытаний на ползучесть с резким изменением напряжения (при р — 1/390-7 кПа , р = 1/191 X X 7 кПа) [35, 36]. При этом параметр S выражает только изменение структуры при ползучести. [c.69]

Приняв условно, что патрубок будет разрезан вдоль первой образующей, отметим эту образующую на развертке. Здесь она изобразится крайними прямыми. Отложив на них длину, равную расстоянию от торца до точки 7(/з,/4), получим на развертке точку 1. Такую же длину откладываем. на пятой прямой, так как отрез1 и 1-й и 5-й образующих равны между собой. Для построения точек 2, 4, 6 8 измерим по тем же причинам длину только одной из соответствующих образующих и отложим ее на соответствующих прямых на развертке. Аналогично строятся точки 5 и 7. Полученные точки соединяем плавной кривой. [c.90]

Историю объекта во времени можно наглядно изобразить на графике (рис. 20), где по горизонтальной оси отложено время (годы), а по вертикальной — потоки эксергии через границу вокруг объекта. В момент с началось строительство и полный поток эксергии отри цателен — он направлен только внутрь границы. Площадь над этой частью кривой и есть 8стр. [c.83]

Задача может быть еще более упрощена, если откладывать не координаты г точек Л и В, а разность этих координат при той точке, координата г которой имеет большее значение (рис. 77). В данном случае такой точкой является точка В. Для решения задачи достаточно восставить в точке В1 перпендикуляр к прямой Л1В1 и отложить на нем от точки В1 отрезок, равный 2в —2л. Такое решение не только упрощает построение, но и оказывается особенно удобным в случае, когда на чертеже отсутствует ось проекций. Независимо от того, проведена ось проекций или не проведена, ее направление всегда известно (она перпендикулярна линиям проекционной связи) и разность координат 2 точек Л и В всегда может быть определена. [c.56]

Для решения ряда задач нужно уметь строить сечение некоторых грап-ных поверхностей так, чтобы фигура сечения была подобна некоторой наперед заданной. Найдем сечение боковой поверхности трехугольной пирамиды HEFS (рис. 316) плоскостью, подобное заданному треугольнику АВС (рис. 317). Для этого построим развертку боковой поверхности пирамиды (рис. 318) и, взяв на ребре, например, FS произвольную точку А, отложим отрезок АВ, равный стороне АВ треугольника АВС и пересекающийся в точке В" с ребром ES. От точки В отложим отрезок ВС,, равный ВС так, чтобы в точке С" он пересекся с ребром HS, и, наконец, от точки С" отложим отрезок С"А" = СА. Он пересекается в точке А" с ребром F S. Если точки А и А" оказались на одном расстоянии от вершины, что может быть только случайно, то ломаная А В" С"/." окажется разверткой линии сечения боковой поверхности пирамиды плоскостью, подобного (равного) заданному. В данном случае точка расположена ближе к точке 5, чем точка А [c.208]

Стойкость электрода-инструмента определяется не только различием критерия П для обеих электродов, но и защитным действием отлагающейся на нем пленки из кристаллического графита — продукта пиролиза жидкости. Пленка отлагается на поверхности электрода и выполняет при этом защитные функции при соблюдении трех условий а) температура участка электрода не ниже температуры пленкообразования ( 700° С) б) в зоне участка имеются в достаточном количестве продукты пиролиза, из которых строится пленка и в) имеется достаточное время, чтобы на участке успела отложиться пленка требуемой для данного режима толщины. Эти условия соблюдаются тем лучше, чем продолжительней импульс и ниже частота. При увеличении частоты можно сохранить малый износ, если управлять пространств е н н о-в ременным распределением разрядов таким образом, чтобы они инициировались кучно, гнез-60 [c.60]

После этого снимают верхний слой изоляции из лакоткани и сматывают выходную обмотку. Для последующей намотки нужно посчитать и записать количество витков этой обмотки. Смотав выходную обмотку, нужно снять второй слой изоляции из лакоткани, освободить выводной проводник от бандажного закрепления и начать размотку тора. Протягивать обмоточный провод через кольцо не нужно. Ослабляя 5—10 витков обмотки дви кением большого пальца правой руки по виткам в сторону против их намотки, нужно в образовавшиеся колечки продеть острый конец ножниц и срезать их. Найти место замыкания витков обмотки невозможно, поэтому после каждого срезанного слоя обмотки нужно производить измерение индуктивности и добротности, а также вести учет количества срезанных слоев и числа витков, хотя бы в одном слое. Такой учет нужно вести до отвода, так как после него, если не будет устранено витковое замыкание, восстановление нужного значения-индуктивности должно производиться не заданным количеством витков, а ее значением, выраженным в генри. Если будет снято более чем 2/3 обмотки и замыкание не устранится, целесообразно дальше ее не отматывать, а срезать ножом по наружному периметру тора или этот тор отложить, а для обмотки взять другое альсиферовое кольцо (при наличии такой возможности). Подготовку к намотке следует начинать с изготовления челнока (рис. 6.3). Наиболее подходящим материалом для этой цели является гетинакс толщиной 2 мм. В одно из отверстий челнока нужно продеть обмоточный провод и скрутить его петлей, чтобы в процессе обмотки тора он не мешал работе, а затем, вращая только челнок вокруг горизонтальной оси, а не провод вокруг челнока, намотать на него обмоточный провод примерно на 1,5—2 мм меньше диаметра проходного отверстия кольца сердечника. [c.137]

По оси ординат отложена приведенная внутренняя энергия —е = —Е/Вё, где В — число узлов периодической решетки, е — абсолютное значение энергии взаимодействия только между ближайшими соседями [ее величина отрицательна, поэтому в системе имеет место фазовый переход первого рода при приведенной критической температуре —кТ г — (1п 3)- ]. Представленные результаты получены для приведенной температуры —кТ/е = (1п 2)- , превышающей критическую, плотности заполнения состояний iV/B = /г и приведенного химического потенциала ц/е = 3. При этих значениях параметров известно точное аналитическое выражение для приведенной внутренней энергии бесконечной систелш на графике оно изображено штриховой горизонтальной линией со значком оо. [c.322]

Рассмотренное в предыдущем параграфе одномерное плоское движение газа, возникающее при выдвижении поршня с постоянной скоростью, обладает одной характерной особенностью. Все газодинамические величины, описывающие движение и х, t), с (х, t), q (ж, t), р (х, t), зависят от координаты и времени не порознь, а только в комбинации xlt. Для области II, где величины переменны, это видно непосредственно из формул (1.53) — (1.56). Что н<е касается областей постоянного течения I и III, то они ограничены в плоскости х, t прямыми линиями xlt = q = = onst (область/) и xlt = w = onst, xlt = w i= onst (область///), которые также описываются уравнениями, содержащими х ш t только в комбинации xlt. Иными словами, с течением времени распределения всех величин по координате х, изображенные на рис. 1.20, лишь растягиваются в пространстве, не меняя своей формы, т. е. оставаясь подобными самим себе. Если нарисовать распределения и, с, q, р, отложив по оси [c.41]

Осветим теперь со стороны эмульсии так обработанную пластинку нормально падающим светом. Малая часть света отразится от слоя /, остальная ча ть пройдет прямо. От второго слоя отразится столь же малая часть, и т. д. Получится столько же отраженных пучков, сколько металлических слоев отложилось в толще эмульсии. Интенсивность каждого пучка мала, но их число велико. Если длины волн освещающего света и света, применявшегося при экспонировании, в точности одинаковы, то каждый последующий отраженный пучок будет запаздывать по фазе относительно предыдущего на 2я. В этом случае произойдет интерференционное усиление пучков, так что результирующая интенсивность отраженного света окажется большой. Если же каждый пучок будет сдвинут по фазе относительно предыдущего на - 2лШ, где N — общее число nyiiKOB, то произойдет их взаимное гашение. Вообще, интенсивно будут отражаться только такие длины волн, которые равны длине волны света, применявшегося при экспонировании, или очень близки к ней. Поэтому при освещении пластинки белым светом она в отраженном свете будет казаться окрашенной в соответствующий цвет. [c.255]

Таким образом, желая на больших временах перейти к описанию системы с помошью функции распределения р 1, ж), мы должны потребовать от нее не только чтобы она определяла плотность числа брауновских частиц в окрестности точки ж в момент времени но и чтобы вычисленные с ее помошью скорости изменения дисперсий (а - а о) о удовлетворяли бы выше написанным требованиям. При этом мы будем, естественно, предполагать, что средние, вычисленные с помощью функции р 1, ж), и рассмотренные нами ранее средние по интервалу Д< т совпадают. Обсуждение самой возможности такого совпадения (так называемой эргодической проблемы для случайных процессов) мы отложим до следук)щей главы. [c.91]

Наконец, следует упомянуть осложнения, связанные с двумя эффектами, которые мы еще не рассматривали магнитным взаимодействием и магнитным пробоем. Как мы увидим, оба этих эффекта могут приводить к появлению комбинационных и разностных частот, а высшие гармоники основных частот могут усиливаться магнитным взаимодействием по сравнению с предсказаниями теории Л К. До тех пор пока не установлено истинное происхождение таких неосновных ветвей F- пeктpa, анализ экспериментальных данных по частотам может давать всевозможные добавочные листы ПФ, которых в действительности вовсе не существует. Некото- )ые неосновные ветви частотного спектра показаны на рис. 5.23. Другое осложнение, вызванное магнитным пробоем, заключается в том, что первоначально не связанные друг с другом части ПФ при увеличении магнитного поля становятся связанными, т.е. ПФ как бы имеет разную форму при малых и больших полях (а в промежуточной области ситуация еще сложнее ). В последующих разделах мы ограничимся только упоминанием этих осложнений там, где они существенны, а более подробное обсуждение отложим до гл. 6 и 7. [c.228]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...