Потенциальные пересечения

Взаимная интерференция частотных функций и инверсия форм колебаний. На рис. 6.1 показана качественная картина изменения спектра собственных частот упругой системы в ограниченном сверху диапазоне при трансформации ее, характеризуемой изменением некоторого параметра б. Взаимное пересечение частотных функций (появление кратных частот) является, как уже отмечалось, скорее исключением, чем правилом. Обычно в зонах потенциального пересечения наблюдается их типичная взаимная интерференция. [c.85]

Следствие 3.8.6. Пусть уравнения поверхностей, в пересечении которых лежит траектория материальной точки, не зависят явно от времени, а активная сила потенциальна. Тогда имеет место интеграл энергии. [c.208]

Переход же молекулы на более высокие уровни е, f и т.д. в большинстве случаев, когда в точках пересечения потенциальной кривой несвязанных состояний 3 с уровнем энергии связанного состояния значение I I p мало, не приводит к диссоциации молекулы. [c.327]

Адиабатное сжатие в тех же пределах давлений будет изображаться отрезком адиабаты 1-2 . В соответствии с формулой (7.26) работа /ад определяется на диаграмме площадью о2 2Ь, лежащей под отрезком изобары Рз, проведенной через точку 2 до пересечения с изотермой Tj. Работа собственно адиабатного сжатия с = == (Uj — Ма)ад = (ti — 4)ад будет определяться площадью о2 4с, лежащей под изохорой Таким образом, разность этих площадей, определяемая площадью с42 2Ь, графически определяет приращение потенциальной энергии давления. [c.99]

Силовой полупроводниковый вентиль 4, установленный в кабельную перемычку 3, пропускает ток только с трубопровода 1 в рельсы 2 в одном направлении. Место подключения поляризованного электродренажа выбирают по потенциальной диаграмме в катодных участках на рельсах и анодных на трубопроводе. Наибольший эффект достигается в анодных и знакопеременных зонах на защищаемом сооружении (пересечения и сближения с рельсовой сетью). В любом случае поляризованный электродренаж снижает коррозию протяженных трубопроводов, кабелей, расположенных в непосредственной близости от рельсовой сети транспорта. [c.50]

Рис. 1. Графики зависимости производительности и АЛ от времени цикла /д — длительность цикла АЛ, мин — наименьшая допустимая длительность цикла <1, <2 — абсциссы точек пересечения кривой точечных оценок потенциальной

Дифференциальные уравнения, записанные относительно двух компонент перемещений, заменяются разностными уравнениями, которые выводятся при помощи вариационного метода, основанного на минимизации полной потенциальной энергии. При этом граничные условия в напряжениях, обычно затрудняющие решение задачи, становятся естественными, они входят в выражение для энергии и автоматически удовлетворяются при ее минимизации. Полная потенциальная энергия тела равна сумме энергий для всех ячеек сеточной области. При этом можно считать, что все функции и их производные остаются постоянными в каждой ячейке. Сетка может быть как равномерной (регулярной), так и неравномерной. Конечно-разностные функции для ячеек имеют, кроме того, весовые коэффициенты для учета неполных ячеек, примыкающих к наклонной границе. Получающаяся система алгебраических уравнений относительно узловых значений перемещений оказывается симметричной и положительно определенной и имеет ленточную структуру. В работе [8] дополнительно к основной, сетке строится вспомогательная и перемещения определяются в точках пересечения этих сеток. В результате этого нормальные деформации и напряжения вычисляются в центре ячеек основной сетки только через центральные разности. [c.55]

В работе [591 указано, что потенциально осуществимы операции объединения или склеивания тел, пересечения, сечения и разъединения тел по поверхности сечения. Реализация этих операций в виде программ на ЭВМ предполагает наличие их алгоритмов над математическими моделями НФ, входящих в формируемую СФ, [c.133]

Пульсации в каналах РК происходят также от пересечения неравномерного потенциального поля скоростей и давлений, образующегося при обтекании входных кромок НА, расположенного за РК. При малых осевых зазорах толстые входные кромки НА могут возбуждать опасные ПАС в РК 8]. [c.246]

Для плоского потенциального течения это суммирование может быть выполнено наглядно графически. Если известны конфигурации линий тока двух складываемых плоских потенциальных течений, то при наложении их на один чертеж они образуют сетку, по которой могут быть построены линии тока результирующего течения. Если чертеж (рис. 1.28) построен так, что элементарные расходы между каждой парой линий тока равны = Д 2> то результирующая линия тока получается как геометрическое место точек пересечений линий тока складываемых течений. [c.36]

В работе [1] был решен ряд задач о течениях политропного газа, возникающих когда стенки бесконечного двугранного угла (плоскости Pi и Р2), внутри которого в начальный момент времени газ покоился, начинают выдвигаться из газа с постоянными скоростями Vi и V2. Плоскости Pi и Р2 играют при этом роль поршней, движущихся параллельно самим себе. Было показано, что если скорости выдвижения плоскостей достаточно велики (по сравнению со скоростью звука со в покоящемся газе), то у ребра двугранного угла (линии пересечения поршней) может образоваться зона вакуума. Решение задач строилось из областей автомодельных потенциальных простых и двойных волн и областей постоянного движения. Предметом рассмотрения в [1] был в основном лишь случай, когда образуется область вакуума, случай же, когда зоны вакуума не образуется и осуществляется безотрывное течение, не был исследован. [c.124]

Таким образом, в отличие от всех других пиков, появление которых возможно главным образом только при облучении фосфора рентгеновским излучением, образование пика при—130°С происходит также под действием ультрафиолетовых лучей, способных вызывать лишь возбуждение центров свечения, а не их ионизацию. Отсюда следует, что пик при — 130°С должен быть обусловлен метастабильными уровнями самого активатора. Роль таких мета-стабильных уровней могут играть, например, уровни прямой переход с которых в основное состояние запрещен правилами отбора. При надлежащем пересечении потенциальных кривых в конфигурационных координатах метастабильного уровня [c.222]

Из распределения интенсивностей в спектре можно оценить разницу в равновесных межъядерных расстояниях основного и возбужденного состояний, т. е. г — г. Максимум поглощения, согласно принципу Франка — Кондона, приходится на полосы, которые находятся в месте пересечения вертикальной линии, проведенной из точки г", с верхней потенциальной кривой. [c.198]

При исследовании рассеяния атомов О и N на молекулах N2 и О2 обнаружены особенности — резкие изломы кривые зависимости Q (00, ) от Е. Эти изломы объясняются сильным химическим взаимодействием сталкивающихся частиц и свидетельствуют о перестройке электронных оболочек (и, следовательно, характера взаимодействия) частиц в результате столкновения. Для системы О—N2 например, излом в области расстояний между атомом и молекулой А является следствием неадиабатического перехода с потенциальных кривых и системы О ( Р)—N2( 2) на потенциальную кривую — состояния системы 0(Ф)—N2(41) из-за пересечения указанных потенциальных кривых. [c.223]

Рассмотрим девиаторную плоскость ri + С72 + о-з = О, на ней U = Ф. Кривые пересечения поверхностей U и девиаторной плоскости назовем потенциальными кривыми. [c.112]

При непрерывном переходе от гладкой потенциальной поверхности к кусочно гладкой получим, что в особых точках потенциальной поверхности тензор деформации может принимать различные значения. Если особенность образована пересечением гладких поверхностей [c.113]

Выберем начало координат оси д в точке пересечения прямой и перпендикуляра, проведенного через точку закрепления пружины. Потенциальная энергия частицы [c.138]

Отличие системы (5) от (7) состоит в том, что использование (7) правомерно вблизи всей звуковой линии потенциального течения, а именно в области, где модуль скорости потока близок к скорости звука, а (5) правомерна лишь в окрестности точки пересечения со звуковой поверхностью некоторой линии тока, на которой вычисляются О ГГо, Wl и). [c.56]

Пересечение состояний. Рассмотрим четыре электронных состояния молекулы, схематически показанные на фиг. 4.6, а. Обратим внимание на два состояния (2, 3), которые существуют при одной и той же энергии и одном и том же межъядерном расстоянии (т. е. их потенциальные кривые пересекаются). Если эти два состояния имеют различную симметрию, то графики потенциальных функций на фиг. 4.6, а верные. Если же они имеют одинаковую симметрию (см. 4.7.3), то правильный вид будет у кривых, показанных на фиг. 4.6, б. Этот эффект называется отталкиванием одинаковых состояний . Отметим, что пересекающиеся кривые на фиг. 4.6, а в действительности являются только приближенными, построенными на основе атомных волновых функций. Непересекающиеся кривые на фиг. 4.6, б представляют точные квантовомеханические решения. Таким образом, если бы не было нашего желания использовать приближенный качественный анализ решения (который более легко осуществим), то вопрос о пересечении состояний не возник бы. В рассмотренном [c.102]

С а = 7-10 см. Успех адиабатического принципа проистекает из-за отсутствия пересечения потенциальных кривых, что характеризует процесс перезарядки 10/01 (см., однако, [53] по поводу учета поляризационных сил). [c.175]

Асимметрический резонанс при отсутствии пересечения потенциальных кривых [c.177]

Можно также применять параметр Extend (Удлинить), чтобы обрезать или удлинить потенциальные пересечения (подробнее этот вопрос освещен в главе 10, Расщиренный набор инструментов редактирования ). [c.796]

Потенциальной контактной линией называется линия пересечения зуба иовенхнсстью зацепления. [c.201]

Выберем >0 и рассмотрим значения потенциальной энергии П = П( .,Ц2), и /7 = Я(-е, 2) где с 2—любое, удовлетворяющее условию Зависимость Я = Я(8, является уравнением линии пересечения плоскости (плоскость /) с поверхностью Я = Я(<7,, 1/2). Аналогично, Я = Я( —е, (/2) есть линия пересечения плоскости —к с той же поверхностью. Из множества значений Я(с, 2) и Я(-е, /2) (рис. 109,й) при изменении 2 в интервале 1 /2 <е выбираем наименьшее Яр Затем рассматриваем Я = Я( 1,е) и П = П(д , —е). Опять получим в плоскостях [c.424]

При колебании молекула больще всего времени проводит в точках наибольшего отклонения, т. е. в точках пересечения потенциальной кривой с уровнем, так как в этих точках скорость движения наименьщая, в них колебательное движение меняет свое направление на обратное. Таким образом, вероятнее всего найти молекулу в этих точках. [c.244]

Допустим, что поток не только плоский, но и потенциальный. Тогда в нем можно провести эквипотенциальные поверхности, которые в данном случае являются цилиндрическими и в пересечении с плоскостью течения дают плоские эквипотенциальные линии. Таким образом, плоский потенциальный поток несжимаемой жидкости характеризуется двумя ортогональными семействами кривых =i onst (линии тока) и ф = onst (зквипотен- [c.54]

Допустим теперь, что поток не только плоский, но и потенциальный. Тогда в нем можно провести эквипотенциальные поверхности, которые в данном случае являются цилиндрическими и в пересечении с плоскостью течения дают плоские эквипотенциальные линии. Таким образом, плоский потенциальный поток несжимаемой жидкости характеризуется двумя ортогональными семействами кривых ф = onst (линии тока) и ф = onst (эквипо-тенциали). Эти два семейства образуют гидродинамическую сетку, имеющую следующие свойства. [c.58]

Определение точки перехода начинается, как и нахождение точки потери устойчивости, с расчета потенциального обтекания профиля и ламинарного пограничного слоя. Дополнительно вычисляются условные толщины потери импульса б , числа Re и местные градиенты давления К- После нахождения точки потери устойчивости х .у выстраивается кривая К = = К х) на предполагаемом участке х — Хп.у, для которого вычисляется несколько средних значений/С. Для каждого из них подсчитываются соответствующие разности Reп —Reп.y. Расчетная кривая К = / (Reп—Reп.y) наносится на график, подобный рис. 1.10.7, на котором находится точка пересечения с экспериментальной кривой. Этому пересечению соответствует точка I, определяющая разность критических чисел Рейнольдса Reкp,п — —,Reкp.п.y, по которой и находится точка перехода [c.96]

Пересечение кривых 1 я 2 (точка А) определяет энер) ию хемосорбции едее1 = и А)— П(Л12), так как для того, чтобы комплекс А + В К десорбировал с поверхностью т1 ер-дого тела, необходимо, чтобы он обладал энергией, достаточной для преодоления потенциального барьера П(Л) — [c.82]

Если пластины из кремния п- и р-тнпов приведены в тесный контакт, то свободные электроны и свободные дырки, диффундируя к поверхности р-п перехода, будут рекомбинировать, как показано на рис. 5.11, а, образуя слой, обедненный носителями заряда, который носит название обедненной зоны. При этом атомы примеси в области перехода, лишенные соответствующих дырок или элементов, превратятся в ионы. Эти донорные или акцепторные ионы, закрепленные в кристалле, создают электрическое поле, образующее электрический потенциальный барьер Uq, препятствующий дальнейшей миграции основных носителей, как показано на рис. 5.11,6. На рисунке показано, как меняется потенциал при пересечении р- -перехода. После того как два куска вещества приведены в соприкосновение, должно произойти выравнивание их уровней Ферми. Ток неосновных носителей, не встречающий потенциального барьера, достигает значения тока насыщения /нлс, а ток основных носителей блокируется потенциальным барьером qil . Значение потенциального барьера невозможно измерить каки.м-либо прибором, поскольку на измерительных контактах формируется такой же барьер противоположного знака. [c.98]

Типичные зависимости П и Су от Xi для ц = onst приведены на рис. 4.5. Они представляют собой аналог прыжковых функций в неврашаюшемся русловом потоке или зависимости импульса П и энергии от радиуса свободной поверхности при постоянных значениях <7 = 1 и /Яу. Если второе уравнение (4.20) при заданных значениях цкП решить относительно Xi, то будут получены два действительных значения к Х2, отвечающие точкам пересечения прямой П = onst с кривой II( i) (рис. 4.5). Переход от точки 1 с радиусом свободной поверхности Xi к точке 2 с радиусом свободной поверхности представляет собой гидравлический прыжок первого рода в потенциальном вращающемся потоке. Он сопровождается потерей энергии. [c.59]

При расчетах течения в межлонаточных каналах вводится ряд упрощающих предположений. Помимо потенциальности процесса течения, предполагается плоское течение, т. е. изучаемое в системе только двух координатных осей. Затем сначала вводится предположение о несжимаемости текущей жидкости, сжимаемость же учитывается потом введением поправок в результаты расчетов. Предполагается, что при течении вдоль криволинейного канала известны линии тока в потоке и, соответственно, эквипотенциальные линии, взаимно нормальные с линиями тока в точках пересечения. Поскольку те и другие линии кривые и кривизна их играет существенную роль в процессе течения, удобно от прямолинейной системы прямоугольных координатных осей перейти к прямоугольной же криволинейной системе, приняв за ось абсцисс одну из линий тока (которая предполагается нам известной), а за ось ординат — эквипотенциальную линию, обычно на входной части канала. [c.181]

При вертикальном снижении на авторотации суммарная мощность винта равна нулю Р— Т Vv)- -Ро = 0. Индуктивная мощность Ги и профильная мощность Pq компенсируется умень-щением в единицу времени потенциальной энергии TV. Пренебрегая профильной мощностью, получим уравнение идеальной авзоротации P = T V - -v) =0. Если же профильную мощность учитывать, то авторотация происходит при V 4-v = —Ро/Т. Следовательно, скорость снижения можно найти как абсциссу точки пересечения кривой скоростей протекания [т. е. графика зависимости V- -v)/Vb от V/Db] с прямой V v)/Va = —Pq/Рш-с использованием коэффициентов это уравнение записывается в виде [c.116]

Волновое число (или энергию) такого электронно-колебательного перехода можно обозначить как Умакс, а потенциальную энергию колебательного состояния и макс, приходящегося на точку пересечения (максимум интенсивности), как [c.198]

Для более наглядного рассмотрения взаимодействия адсорбированных частиц с поверхностью твердого тела воспользуемся схемой, представленной на рис. 1, для случая взаимодействия водорода с металлом [22]. Кривая 1 описывает физическую (ван-дер-ваальсову) адсорбцию, для нее характерен незначительный минимум на относительно большом расстоянии от поверхности металла. Кривая 2 с глубоким минимумом в точке А указывает на гораздо более прочную связь хемосорбированного атома водорода с поверхностью, В этом случае сила связи водорода с поверхностью металла превышает энергию диссоциации В и адсорбированные молекулы водорода расщепляются, образуя соединения Ме—Н. Пересечение потенциальных кривых показывает, что физически адсорбированная молекула, которая приобрела энергию, эквивалентную энергии в точке В, может перейти на кривую 2 и хемосорбироваться в виде атома водорода. Естественно, что любые факторы, способствующие такому изменению положения кривых, при котором точка пересечения В понизится, будут благоприятствовать хемосорбции. [c.9]

В общем случае точность этого единственно возможного способа оценки стационарного потенциала участка проектируемого трубопровода (кроме моделирования в натуральную величину) существенно зависит от кинетики катодной реакции восстановления ионов водорода и ее равновесного потенциала (фн)обр- На рис. 15 влияние катодной реакции Н+- Н показано в виде изгиба в верхней части кривой А А. В результате регистрации потенциальных диаграмм на многих стальных образцах в грунтах с преимущественно нейтральной реакцией водной вытяжки выявили, что скорость реакции разряда ионов водорода становится сравнимой со скоростью реакции ионизации кислорода при потенциалах на 0,1—0,2 В меньше, чем потенциал, определяемый точкой пересечения линии предельной плотности тока по кислороду с кривой поляризационной диаграммы. Это значит, что в частном случае при изучении коррозии стали в грунтах зоны аэрации искажающим влиянием реакции Н+ -> Н можно пренебречь. В этом частном случае имеется возможность определения важных показателей минимального смещения потенциала трубы в отрицательную сторону, необходимого для полного предотвращения почвенной коррозии и соответствующей для этого смещения катодной плотности тока от внешнего источника. Из рис. 15 видно, что Афт1п равно разности ординат точек пересечения линий ДД и ЕЕ минимальная защитная плотность тока равна по модулю предельной плотности тока по кислороду. [c.85]

Итак, если центр тяжести С лежит ниже точки пересечения Со прямой СР с кругом перегибов Го, то потенциальная энергия в этом положении достигает минимума и по теореме Лагранжа — Дирихле равновесие устойчиво. [c.500]

В квантовой теории эффективные калибровочные поля возникают в адиабатической трактовке систем молекул с вырожденными электронными состояниями. Нри пересечении потенциальных кривых возникает знаменитая геометрическая фаза Берри Berry М. / Pro . R. So . Lond. 1984. V. 52. P. 2111.) [c.349]

Трудности с адиабатическим принципом заключаются главным образом в изменении потенциальных кривых во время столкновения, т. е. правильное значение АЕ в формуле (4.159) не то, которое получается при бесконечном разделении частиц, АЕ (оо), а некоторое соответствуюш им образом усредненное за время столкновения. Пересечение потенциальных кривых, рассмотренное в 4.7, является одним из примеров, в котором эффективное значение АЕ меньше, чем АЕ (оо). В 4.27 будет разобран один случай, когда эффективное значение АЕ меньше, чем АЕ (оо). Липп-ман [55] показал, что адиабатический принцип не может быть использован для электронных соударений. [c.171]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...