Поле магнитное нестационарное

Основное назначение рассматриваемых ниже СЭМУ заключается в изучении нестационарных тепловых полей. Однако они с успехом могут быть использованы при изучении гидро- или газодинамических, электрических, магнитных и других нестационарных полей. [c.357]

Метод электрического моделирования (электрической аналогии) основан на той закономерности, что одними и теми же дифференциальными уравнениями описываются как электрические поля, так и поля совершенно другой физической природы — гидродинамические, электростатические, магнитные, температурные и т. д. В частности, стационарное температурное поле, так же как и стационарное электрическое поле, характеризуется уравнением Лапласа нестационарные поля (и температурные, и электрические) описываются уравнением типа уравнения Фурье и т. д. [c.14]

Определенное влияние на характер изменения R в зависимости от Н оказывает температурный режим, при котором обрабатывается клеевая прослойка. На рис. 5-7 приводится семейство кривых R = f(H), полученных в процессе уменьшения напряженности поля со скоростью 20 Э/мин при различных температурах. Испытания проводились непосредственно на электромагнитной установке с образцами, специально приготовленными для одновременной обработки в магнитном поле при данной температуре и замера термического сопротивления в условиях нестационарного температурного режима. [c.219]

Показано, что в нестационарных задачах с ударными волнами, ионизующими находящийся в электромагнитном поле газ, впереди ударной волны может распространяться электромагнитная волна. При этом оказывается [1], что если за ударной волной известна, например, скорость движения газа (задача о поршне), то граничных условий на ударной волне, выражающих непрерывность касательной составляющей электрического поля, а также потоков вещества, импульса и энергии, недостаточно для одновременного определения интенсивности ударной волны и интенсивности излученной электромагнитной волны. Рассмотрение структуры ударных волн такого типа дает дополнительное соотношение, связывающее величины до и после ударной волны. Это соотношение, а следовательно, изменение всех величин на ударной волне существенным образом зависят от отношений диссипативных коэффициентов (вязкости, теплопроводности и магнитной вязкости) друг к другу в переходной зоне. [c.215]

Цель работы состоит в том, чтобы показать, каким образом магнитную энергию можно непосредственно преобразовать в энергию деформации волн напряжения. Показано, что существуют два одновременных механизма для осуществления этого преобразо ва Ния. Первый состоит в том, что ток, возбуждаемый нестационарным магнитным полем, приводит к возникновению объемной силы JxB, а второй механизм проявляется в создании термических напряжений под действием температурных градиентов, вызванных джоулевым нагревом, пропорциональным J J. [c.97]

При магнитной штамповке металла происходит деформация материала электромагнитным полем. В этом случае нестационарные электрические токи в катушке приводят к возникновению вихревых токов в находящемся рядом изделии, порождая при этом объемные силы, которые деформируют тело. При моделировании процесса магнитной штамповки обычно пренебрегают термоупругими напряжениями [1], а в задачах о деформациях при действии лазера исследуют лишь эффекты термоупругости и абляции [2, 3]. Данная работа нацелена на то, чтобы оценить относительное влияние объемных сил, вызванных вихревыми токами, и термоупругих эффектов в процессе магнитной деформации . [c.97]

В работе определены магнитное поле, температура и напряжения, обусловленные действием нестационарного магнитного поля, которое создавалось на границе электропроводящего упругого тела. [c.97]

В дополнение к, теоретическому решен ию задачи были проведены эксперименты, в которых на конец цилиндрического медного стержня воздействовали нестационарным радиально направленным тангенциальным магнитным полем. Показано, что возникающие при этом в стержне напряжения пропорциональны квадрату магнитной индукции. Анализ энергетического баланса показывает, что лишь малое количество магнитной энергии преобразуется в энергию деформации стержня, хотя напряжения достигают теоретически найденного уровня магнитного давления на конец стержня. [c.98]

Такое поведение угловой скорости, возможно, объясняется взаимодействием токов в системе электропроводки спутника с магнитным полем Земли. В самом деле, магнитное поле, создаваемое токами на спутнике, заведомо несимметрично и нестационарно и поэтому будет по-разному взаимодействовать с магнитным полем [c.323]

Модели течения в генераторных и ускорительных МГД каналах пространственные эффекты МГД пограничный слой и его отрыв численное моделирование ламинарных, переходных и турбулентных МГД течений подавление турбулентности торможение гипер-звуковых течений магнитным полем нестационарные течения плазмы в сильном электромагнитном поле. [c.9]

Нестационарные электрические поля. В общем случае заряженные частицы в струе генерируют электрическое поле Е и магнитное поле Н, определяемые уравнениями Максвелла [c.717]

Электрон движется в однородном нестационарном магнитном поле с индукцией В = (О, О, B t) = Бо/ (l + (t/r) ). Найти [c.61]

Нестационарные магнитогидродинамические течения. Советскими учеными сделан большой вклад в развитие теории нестационарных движений электропроводного газа при наличии электромагнитных полей, сопровождающихся ударными волнами. Исследованные здесь задачи относятся в основном к одномерным движениям газа с цилиндрическими и плоскими ударными волнами. Рассмотрение пространственных нестационарных задач еще только начинается. Это обусловлено значительными математическими трудностями при исследовании уравнений и решениями соответствующих граничных задач для магнитной гидродинамики. [c.451]

Выше был представлен подробный отчет о результатах комплексного исследования ртутной дуги, в программу которого входило большое количество разнородных опытов, сконцентрированных вокруг вопросов устойчивости дугового цикла. Начав со статистического исследования самопроизвольных погасаний дуги и влияния на ее устойчивость различных внешних и внутренних факторов, мы перешли затем к колебательным процессам дуги и, наконец, подвергли анализу структуру катодного пятна и претерпеваемые им непрерывные изменения, включая его направленное движение в магнитном поле, деление и хаотическое перемещение по катоду. При ближайшем рассмотрении все эти кажущиеся не связанными друг с другом явления оказались лишь различными звеньями одной и той же цепи яв- лений внутренней неустойчивости дуги с ртутным катодом. Они наблюдались нами при любых условиях опыта, включая такие, при которых дуга данного типа должна была бы обладать максимальной устойчивостью, ка , например, в разряде с кипящим катодом. Отмечавшиеся при этом изменения поведения дуги носили лишь количественный характер. Из этого следует заключить, что в основе рассмотренных явлений лежат глубокие причины, восходящие к самому механизму дугового разряда холодного типа, вследствие чего в данном случае можно с полным основанием говорить о внутренней неустойчивости дугового разряда. Как можно было вывести из исследования нестационарных явлений катодной области дуги с ртутным катодом, эта форма разряда представляет собой не какое-то определенное состояние равновесия между процессами дугового цикла, 298 [c.298]

Исследование процесса проникновения электромагнитного поля в плоскую проводящую среду приводит к необходимости решения нестационарных пространственно-одномерных уравнений относительно напряженности электрического Е или магнитного Я поля [c.98]

С целью усиления внедрения дисперсных частиц в покрытия и решения других технологических задач используют ультразвук, электролиз при нестационарных условиях, поле центрифуги и магнитное поле [185]. При использовании последнего движение ионов и заряженных диспергированных частиц усиливается. Согласно данным работы [238], при получении гальвано-пластических покрытий дисперсную фазу (монокристаллы, волокна, усы) рекомендуется поддерживать во взвешенном состоянии за счет использования магнитного поля. [c.116]

Нестационарная намагниченность в отсутствие поля. Гамильтониан для случая, когда радиочастотное магнитное поле прикладывается под прямым углом ж оси кристалла, определяется выражением [c.241]

Настоящая глава посвящена анализу автомодельной задачи о поршне в предположении, что газ является нетеплопроводным, однако на движение газа влияют нелинейные объемные источники или стоки массы, импульса и энергии. Исследование нестационарного течения газа с учетом объемных источников и стоков различной природы представляет большой интерес. Известно, например, какую роль играют при нагреве и сжатии плотной высокотемпературной плазмы энерговыделение от поглощения лазерного излучения, объемные потери энергии на собственное тепловое излучение, выделение тепла от термоядерных реакций и другие физические эффекты [78]. На сжатие и нагрев плазмы осевым магнитным полем (тета-пинч) существенное влияние оказывают потери массы через торцы плазменного шнура и торцевые потери энергии за счет продольной электронной теплопроводности [19]. Вычислительные эксперименты показали [13, 18], что процессы, происходящие в тета-пинчах, могут быть Удовлетворительно описаны в одномерном приближении при моделировании торцевых потерь объемными стоками. [c.197]

При наличии нестационарных электрических и магнитных полей на основе опытных законов индукции аналогичным путем можно получить обобщение уравнений (1.4). [c.273]

Наконец, оценим длительность нестационарного напряжения (III.63). Первое ограничение представляет так называемое неоднородное затухание, т. е, исчезновение поперечной намагниченности вследствие интерференции между вкладами от магнитных моментов различных частей образца, прецессирующих с разными ларморовскими частотами. Постоянная времени этого затухания имеет порядок (урАЯ)" и в очень хорошем магните при неоднородности поля в пределах образца меньше, скажем, 10" эрстед (или в относительных единицах меньше чем 10 ) равна 0,4 сек. [c.76]

Прежде чем производить детальный расчет, кратко рассмотрим соотношение между и поведением намагниченности после окончания действия радиочастотного импульса. Хорошо известно и достаточно очевидно, что для линейных систем стационарная реакция на возбуждение OS OI представляется фурье-преобразованием нестационарной реакции на бесконечно острый импульс 6( ). Однако на практике для аппроксимации такого импульса к системе спинов необходимо приложить кратковременно действующее магнитное поле, значительно большее постоянного поля Hq. [c.107]

Квадрупольные взаимодействия по своей природе существенно статичны, поэтому для их изучения можно применить нестационарный метод спинового эха [15]. Этот метод, кроме дополнительной информации о несовершенных кристаллах, если только он способен ее дать, обладает сам по себе некоторыми очень интересными особенностями и поэтому будет описан более подробно. Обычное простое объяснение затухания сигнала свободной прецессии и образования спинового эха при помощи чисто классического представления о прецессирующих моментах не может быть использовано, так как характер квадрупольного уширения существенным образом отличается от характера магнитного уширения, обусловленного неоднородностями магнитного поля. Необходимо квантовомеханическое описание. Гамильтониан квадрупольного взаимодействия для данного спина можно в первом приближении заменить его [c.225]

На нач. участке зависимости i (B) стационарное движение ДС в пост. магн. поле (в неогранич. среде) представляет собой трансляц. смещение с пост, скоростью без изменения структуры ДС. Изменение скорости па этом участке движения (выз., напр,, изменением магн. поля) приводит к динамич, перестройке С1 руктуры ДС и изменению её энергии S(v). Это изменение энергии обусловливает инерц. свойства ДС при нестационарном движении, т. о. её массу т (mv dfijdv). В частности, масса единицы площади Блоха стенки одноосного ФМ тБс = 2/([Ло7 Д), где [Xq — магнитная постоянная (массы ДС в ФМ и ФРМ составляют 10 --10- кг/м ). [c.10]

Значительно большее влияние в этой области частот оказывают магнитные нелинейности, к-рые могут менять С.-э. не только количественно, но и качественно. Их действие проявляется при условии u) fT 1, где Шд = eHjm — циклотронная частота носителей. В режиме магн, нелинейности С.-э. необходимо учитывать тензорный характер сопротивления среды в магн. поле. Зависимость диагональных компонент сопротивления р от Я (мазнетосопротивление) аналогична влиянию электрич. нелинейностей. Недиагональные компоненты тензора сопротивления (см. Холла эффект) наиб, ярко проявляются в нестационарной задаче о проникновении в плазму постоянного магн. поля, включаемого в нек-рый момент времени I = 0. Тогда глубина проникновения поля в плазму меняется со временем 6 hp(E, В режиме не- [c.542]

Даже упрощенная картина дугового разряда, движущегося под действием магнитного поля, демонстрирует сложность рассматриваемого явления. При этом не учитывается нестационарность обтекания проводящего канала, связанная с вихрями (дорожками Кармана), образующимися в отрывных зонах за плохообтекаемым телом, которое представляет собой движущийся проводящий канал. Обычно вихри за плохообтекаемыми телами мало влияют на траекторию движения тела ввиду значительной инерционности самого тела. Обтекаемый канал электрической дуги, движущейся под действием магнитного поля, имеет незначительную инерционность, поэтому сход вихрей приводит к поперечным перемещениям и нерав1юмерному продольному движению отдельных участков канала. Это вызывает существенные колебания параметров, изменяется длина дуги, и напряжение колеблется в диапазоне 15 % с частотой, близкой к частоте схода вихрей за ци- [c.67]

Высокая надежность оборудования для сварки достигается путем принятия мер по обеспечению стабильной работы оборудования в условиях, характеризующихся (в зависимости от способа сварки) высокой температурой вблизи зоны сварки и шва, мощным нестационарным магнитным полем, интенсивным световым излучением, разбрызгиванием расплавленного металла, интенсивным выделением пьыи или аэрозолей повышения ресурса работы быстроизнашивающихся элементов использования современных средств контроля состояния и диагностики и устранения неисправностей за счет быстросменных деталей, блоков и устройств использования составных частей с высокими показателями надежности, прежде всего, путем максимального применения ранее отработанных технических решений и серийных устройств, унификации и агрегатирования. [c.12]

Быстрое разрушение оболочек кругового поперечного сечения используется во многих реальных технических устройствах. Примерами могут служить взрывные устройства, позволяющие получать герметические соединения труб в течение десятков микросекуйд магнитострикционные устройства, применяемые для создания нестационарных интенсивных магнитных полей ударные трубы, в которых за счет быстрого разрушения цилиндрического резервуара создаются не- установившиеся потоки газа с очень высокими скоростями и давлениями бронебойные снаряды и устройства для проходки нефтяных скважин, в которых за счет быстрого разрушения конических оболочек создается струя частиц металла со скоростями порядка 10000 фут/с (3000 м/с). Для всех перечисленных примеров представляет интерес вопрос об устойчивости оболочки в процессе ее разрушения в некоторых же случаях эта устойчивость играет решающую роль с точки зрения возможности успешного функционирования устройства. [c.51]

Основное явление, проиллюстрированное приведенным выше аналитическим примером, состоит в том, что нестационарная магнитная индукция, направленная по касательной к поверхности, вызывает волны с жимающих напряжений в проводящем теле. Чтобы показать это явление в эксперименте, удобней иметь дело с телом цилиндрической формы, чем с прямоугольной геометрической схемой, рассмотренной в аналитическом решении. Поэтому на конце цилиндрического медного стержня около 2 м длиной создавали радиально направленное нестационарное магнитное поле. Плоскую спиральную катушку диаметром около 7,5 см (3 дюйма) помещали на конце медного стержня диаметром 5 см (2 дюйма). Магнитное поле в продольном и радиальном направлениях создавали путем разрядки накопленного в батарее конденсаторов заряда через катушку (см. рис. 5). Три конденсатора по 850 мкФ были заряжены до 400 В, накопленная энергия составляла около 200 Дж. Нестационарный [c.109]

Механизм осаждения на поверхности металла окислов железа, находящихся в воде в виде коллоидных и грубодисперсных частиц, отличен от процесса кристаллизации истинно растворенных веществ в связи с уменьшением их растворимости с ростом температуры. Высказано предположение [7.2, 7.3], что выделение коллоидных и микроскопических частиц дисперсных примесей на поверхности обогреваемых труб и их закрепление на ней связано с наличием разноименных электрических зарядов, а также магнитным полем парогенерирующих труб. Поскольку в питательной воде котлов различных типов и параметров соотношения между истинно растворенной, коллоидной и грубодисперсной формами окислов железа неодинаковы, условия длл протекания железоокисного накипеобразования по тому или иному механизму создаются различными. Они не сохраняются постоянными и на одной и той же установке а связи с нестационарностью режимов работы оборудования, которые сопровождаются изменениями температуры и давления рабочей среды, а также изменениями качества воды. [c.186]

Таким образом, развитие техники магнитной записи до последнего времени осуществлялось решением отдельных задач, выявляемых из практического применения магнитографической дефектоскопии. Изучение физики процесса магнитной записи поля дефекта на ленту показывает, что проблема дальнейшего усовершенствования намагничивающих устройств заключается в разработке способов регулирования величины магнитного поля, линеаризирующего процесс записи поля дефекта на магнитную ленту, стабилизации магнитного контакта полюсов магнита с изделием и изучении нестационарных процессов намагничивания. [c.15]

Наконец, надо обратить внимание, что двухуровневый атом, как квантовая система, имеющая лишь два состояния, качественно аналогичен квантовой системе со спином 1/2. Поэтому имеются далеко идущие аналогии между двухуровневым атомом в резонансном поло и частицей со спином 1/2 в магнитном поле. Соответственно тот же круг вопросов детально изучался, наблюдался и использовался ранее, чем в оптике, в ядерном магнитном резонансе и электронном парамагнитном резонансе [5, 6]. Поэтому при исследовании нестационарных эффектов, возникающих при резонансном взаимодействии излучения с ансамблем двух-уроппевых атомов, широко пспользуется Эта аналогия. [c.180]

Ввиду отсутствия зарядов и слабости токов (ал О) в (22 43 ) отброшены пондеромоторные силы. Оценку возникающего магнитного поля Н за счет слабой нестационарности Е и скорости движения dujdt можно получить из неиспользованных уравнений [c.274]

В данном параграфе применительно к исследованию достаточно слабых одномерных волн в предварительно равновесной невозмущенной смеси несжимаемой жидкости с политропически-ми пузырьками представлен некоторый теоретический метод нелинейной волновой динамики, широко используемый для анализа как стационарных, так и нестационарных плоских одномерных волн в различных средах (гравитационные волны на поверхности воды, волны в вязком сжимаемом газе, волны в плазме, находящейся в магнитном поле, электромагнитные волны в проводящих средах и диэлектриках и др.). Этот метод основан на сведении анализа процесса к решению уравнений Буссинеска и Бюргерса — Кортевега — де Вриза (БКдВ), которые к настоящему времени подробно исследованы. [c.60]

Новые качественные эффекты обнаружены при исследовании развившихся нестационарных магнитогидродинамических течений (Я. С. Уфлянд и И, Б. Чекмарев, 1959, 1960). Основной особенностью нестационарных задач является необходимость совместного решения уравнений магнитной гидродинамики внутри канала и уравнений электродинамики вне его. Полученная система уравнений решается обычно при помощи преобразования Лапласа по времени. Точные решения нестационарных задач о течении в плоском канале в однородном поперечном магнитном поле были получены как для случая переменного градиента давления др дх = Р (i), так и для случая подвижных границ канала Uw = Uw t)- Рассмотрена также аналогичная задача для течения в трубе прямоугольного сечения [c.444]

Установленное влияние нестационарных электрических режимов (реверсирование, наложение переменного тока, изменение параметров выпрямленного тока) и наложения магнитного и ультразвукового поля на структуру электрокристаллизуемых покрытий [2, 151, 177, 178] дает основание предположить, что эти факторы играют определенную роль при формировании структуры покрытий и при наличии веществ П фазы. Известно, что реверсирование тока в анодный период тока приводит к предотвращению роста кристаллов никеля за счет пассивирования поверхности и, вследствие этого, к образованию слоистых блестящих покрытий. Наложение переменного тока при электрокристаллизации меди [179] обусловливает многообразие структур покрытий, вследствие чего условия для адсорбции и заращивания дисперсных частиц будут различаться (рис. 3.23). [c.112]

Рассмотрим полый цилиндр, или, иначе говоря, трубку с толщиной стенки больше 6. Пусть этот цилиндр помещен во внешнее продольное магнитное поле, меньшее критического (в случае сверхпроводника 2-го рода Я < гл. XVIП). Представим себе, что внешнее поле меняется со временем. Мы не рассматривали обобщение уравнений ГЛ на нестационарные задачи, но для наших целей достаточно уравнения Лондонов (17.36). Проинтегрируем это уравнение вдоль замкнутого контура, целиком лежащего в толще сверхпроводника и охватывающего полость. При этом получаем [c.351]

Проиллюстрируем идею квантовых биений на примере нестационарного эффекта Ханле. Пусть в результате импульсного возбуждения в зоне проводимости рождаются спин-поляризо-ванные фотоэлектроны. Обозначим их начальную концентрацию в виде эп((=0), а начальный суммарный спин в виде 8 =(0,0,5 ), где 5 =эеР п/2. Временная зависимость п г) и 8(0 при г > О во внешнем магнитном поле В описывается уравнениями (4.6) или (4.7), в которых нужно положить нулю скорости генерации С и 8 и добавить в левые части производные й п/с г и й /Л (или ( у,- /й г, г = х,у,2). При ВНд решения для л и 5, легко находятся п(г) = п ехр(-г/то ), =0. Что касается двух других компонент вектора 8, то удобно пару вещественных уравнений для 5 ,, 5, переписать в виде одного комплексного уравнения для комбинации 5+ =5, +й ,, которое имеет вид [c.144]

Можно установить характер зависимости напряжения и тока в случае нестационарного эффекта Джозефеона при уменьшении напряжения. Представим себе, что внешнее сопротивление велико настолько, что слагаемое, отвечающее затуханию, можно считать малым. Рассмотрим опять поведение маятника при уменьшении крутящего момента, чему отвечает уменьшение угловой скорости. Если момент становится довольно малым, он будет достаточным лишь для того, чтобы на каждом обороте заставить маятник перевалить через верхнюю точку. Поэтому угловая скорость окажется очень малой в верхней точке, но в нижней она будет большой. Соответствующие зависимости тока и напряжения представлены на фиг. 160. Мы видим, что нестационарный эффект Джозефеона при низких напряжениях искажается. Изучение электромагнитных полей в переходе показывает, что каждый из изображенных на фиг. 160 импульсов можно интерпретировать как прохождение через джозефеонов-ский переход одного кванта магнитного потока, о чем речь пойдет в п. 4 настоящего параграфа. [c.586]

Ясно, что такое определение возможно только при очень низких температурах, когда больцмановская экспонента ехр (— hv /кТ) заметно отклоняется от своего первого приближения 1 — hvlkT. Например, если hv > кТ, то для спина I = интенсивность перехода /з) - f /2> будет либо значительно больше, либо значительно меньше интенсивности перехода с половинной частотой + /г) -> /4) в зависимости от того, положительно или отрицательно 0 . С другой стороны, при комнатной температуре, под которой мы понимаем температуру, когда ехр (— hvlkT) неотличима от 1 — hvIkT) знак квадрупольного взаимодействия не може быть определен при помощи эксперимента по ядерному магнитному резонансу. Этот вывод справедлив для любого вида магнитного поля, приложенного к образцу постоянного или радиочастотного, нестационарного или стационарного, линейно-поляризован-ного или по л яриз ованного по кругу. Общее доказательство сделанного утверждения дается ниже. [c.245]

В методе нестационарной нутации [8] влияние неоднородности АЯ внешнего поля Яо на измерение преодолевается применением сильного радиочастотного поля Н > АЯ, причем последнее прикладывается к образцу совершенно иным способом, чем в методе быстрого прохождения. Радиочастотное поле Н включается внезапно (неадиабатически) в момент времени = О, и в присутствии этого поля наблюдается последующее движение вектора ядерной намагниченности, которое в этом случае происходит иначе, чем в методах, использующих свободную прецессию и спиновое эхо. Можно провести интересную аналогию между этим экспериментом и свободной прецессией в магнитном поле Земли [5], описанной в 7. В обоих экспериментах вектор ядерной намагниченности прецессирует вокруг слабого и, следовательно, очень однородного (по абсолютной величине) поля, поэтому прецессию можно наблюдать в течение многих периодов. В одном из экспериментов слабым полем является поле Земли, [c.71]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...