Квант магнитного потока

Отрицательное магнетосопротивление. При наличии магн. ноля фазы, набираемые электронными волновыми ф-циями при распространении по и против часовой стрелки, становятся различными (Д<р= 0). Поэтому отрицательный интерференц. вклад в проводимость а уменьшается по величине, т. е. о вырастает, а сопротивление р убывает — возникает о т-рицательное магнетосопротивление. В магн. поле разность фаз Дф интерферирующих волновых ф-ций становится равной 2Ф/Фу, где Ф — магн. ноток, пронизывающий траекторию электрона, а Ф =сЯ/2е 640 квант магнитного потока. Поле Н , при к-ром подав- [c.640]

Радиус Бора Отношение Джозефсона Квант магнитного потока Масса протона [c.382]

Квант магнитного потока [c.61]

Наблюдаемые свойства можно объяснить, если предположить, что кольцо может содержать целое (или нулевое) число квантов магнитного потока, каждый из которых равен фо = /1с/2е 2 IQ- гс см . Поскольку внешнее поле возрастает от нуля, то циркулирующий ток будет течь таки л образом, чтобы препятствовать вхождению тока в кольцо. Однако такой квант фактически будет находиться внутри кольца, если поле станет равным половине того поля, которое было бы в кольце, если бы оно содержало один квант потока. [c.412]

Предположим, что площадь кольца равна S, тогда поле, соответствующее одному кванту магнитного потока в кольце, равно (2-10 )/S5. Таким образом, мы вправе ожидать, что поскольку магнитное поле изменяется с периодом (2 10 )/5 5, то критический ток, протекающий через двойной контакт, будет модулированным. [c.413]

Следует отметить, что так как квант магнитного потока очень мал, то можно обнаружить очень небольшие изменения магнитного поля. Для того чтобы использовать двойной контакт для измерения малых изменений напряжения, воспользуемся источником э. д. с. с сопротивлением и направим суммарный ток через катушку, включенную последовательно с сопротивлением. Магнитное поле, создаваемое катушкой, прикладывается к двойному контакту, и в двух сверхпроводниках при использовании быстро меняющегося колеблющегося тока наблюдается с помощью зондов напряжений модуляция критического тока. При использовании этого метода оказывается возможным определять изменения величины 1с порядка 1%. [c.413]

Больцмана Длина волны комптоновско-го излучения электрона То же, протона То же, нейтрона Квант магнитного потока Постоянная тонкой струк-туры [c.269]

Величина Ф = пс%1е, содержащая только мировые постоянные, называется квантом магнитного потока (Ф. Лондон, 1950) [53] ). Она равна 2,05-10" Э-см . Итак, изменение траектории электрона происходит таким образом, чтобы проходящий через нее магнитный поток (рис. 10.2) менялся обязательно на четное число квантов потока. Это правило является универсальным (см., например, 11.2). [c.159]

Явление квантования потока в сверхпроводнике было впервые предсказано Ф. Лондоном в 1950 г. [53]. Однако, не имея представления о куперовском спаривании, он считал заряд носителей равным е вместо 2е и получил квант потока равным 2Ф,. Напомним, что квант потока фигурирует и в теории для нормального металла. В металле, помещенном в магнитное поле, электроны движутся по спиральным траекториям (в случае замкнутой ферми-поверхности) эти траектории охватывают магнитный поток, равный п-2Фо ( 10.4). Квант магнитного потока Ф, определяет период интерференционных осцилляций сопротивления полого нормального цилиндра ( 11.4). [c.352]

Значит, на основании качественных аргументов и количественных расчетов мы пришли к выводу, что в сверхпроводниках 2-го рода в магнитном поле возникает смешанное состояние с неполным эффектом Мейснера, когда внешнее поле проникает в сверхпроводник в виде нитей магнитного потока. Каждая нить является миниатюрным вихревым током и несет один квант магнитного потока. Параметр порядка равен нулю на оси вихря и [c.373]

Как и вблизи 7 , каждый вихрь несет один квант магнитного потока. Это следует из того факта, что при 6 5 вдали от оси вихря имеет место уравнение Лондонов ( 16.7). Согласно этому уравнению ток связан с векторным потенциалом соотноше- [c.380]

Вихревые линии в сверхпроводниках П 347, 348 и квант магнитного потока П 348 (с) и теория Гинзбурга — Ландау П 363 (с) [c.403]

См. работы [21, 22]. Теория Гинзбурга — Ландау также предсказывает (п эксперимент это подтверждает), что каждый вихрь в сверхпроводнике 2-го рода несет один квант магнитного потока. [c.364]

Отношение Джозефсона Квант магнитного потока Квант циркуляции [c.189]

Квант магнитного потока Фо = /г/2е 2,0678506-10-1 Вб [c.930]

Большинство сверхпроводящих сплавов относится к так называемым сверхпроводникам II рода, в которых возможно сосуществование сверхпроводимости и магнитного поля (фаза Шубникова). Магнитное поле вызывает появление в объеме таких сверхпроводников тонких нитей нормального металла (вихрей Абрикосова) с характерным размером Х, каждая из которых несет квант магнитного потока Фо = й с/2е, где й—постоянная Планка, с — скорость света, е — заряд электрона. В связи с тем, что в сверхпроводниках II рода нет полного эффекта Мейснера, в них сверхпроводимость существует при гораздо более высоких значениях напряженности магнитных полей Нс2. [c.448]

В эксперименте квантование магнитного потока было надежно установлено, а квант магнитного потока измерен. Результаты этих измерений дают надежное экспериментальное подтверждение, что сверхпроводящий ток обусловливается движением пар элек- [c.374]

КВАНТ МАГНИТНОГО ПОТОКА — мин. значение магнитного потока через кольцо сверхпроводника с током, обусловленным движением кулеровских пар электронов (см. Купера эффект, Сеерхггроводамостъ), одна из фундам. фи 1. констант. Ф(,=А/2е=2,0678506(.И) g5 1984). Значение 0f, определено на основе Джояефсопа эффекта. [c.265]

В настоящее время квант магнитного потока известен с погрешностью порядка 1 10 . С такой же погрешностью можно определить и напря кение узла Джозефсона, поскольку частота измеряется с гораздо большей точностью. [c.79]

Квант магнитного потока, проходящего через замкнутый сверхпргЕод-ник (кольцо) (см. п, 19 разд. VI), [c.65]

Согласно ф-лам (10, 13) Я,, с умепьшепием длины пробега уменьшается в основном пропорционально I. Когда внешнее поле достигает (для цилиндрич. геометрии опыта), оно начинает проникать в св рх-проводпик в виде отдельных далеко отстоящих друг от друга нитей магнитного нотока. Каждая такая пить содержит 1 квант магнитного потока, равный яйг/й (см. ниже). В центре нити поле максимально ( 2 при и > 1) и Д = 0. При удалении от центра пити Л увеличивается (на расстоянии порядка 6/х 1) до значения, соответствующего данной темп-ре при отсутствии поля. Магнитное поле спадает до нуля на расстоянии порядка б. Когда впешнее поле в точности равно //,( , расстояние между нитями бесконечно. При увеличении поля они начинают сближаться, пока центры не подойдут друг к другу па расстояние ё/х. В идеальном с.чучае нити все время образуют нек-рую правильную структуру (ио-видимому, в поперечном сечении центры нитей образуют квадратную или треугольную решетку). [c.478]

Квантовые вихри сверхпроводящего тока, затухающие на расстоянии б и несущие один квант магнитного потока Фо (см. 18.2, 18.3), обычно называют флюксоидами или абрикосовскими вихрями. [c.358]

Рассмотрим квадратный контур на этом рисунке с вершинами в точках, обозначенных единицами. Нетрудно увидеть, что иитеграл Jцелое число квантов магнитного потока. Покажем, что это один квант потока. Действительно, имеем [c.366]

Итак, вихрь несет квант магнитного потока. Мы приходим к выводу, что джозефсоновский контакт во внешнем поле является двумерным аналогом сверхпроводника 2-го рода. [c.470]

Но в данном случае речь идет не о магнитном потоке через отдельный контакт Hid, а о потоке через большую полость Ф = Н8 (S—площадь полости). Поскольку квант магнитного потока очень малая величина Ф, = 2-10 Э-см, то с помощью джозефсоновского интерферометра можно мерить поля вплоть до 10" Э (напомним, что магнитное поле Земли составляет 0,5Э). [c.482]

Можно установить характер зависимости напряжения и тока в случае нестационарного эффекта Джозефеона при уменьшении напряжения. Представим себе, что внешнее сопротивление велико настолько, что слагаемое, отвечающее затуханию, можно считать малым. Рассмотрим опять поведение маятника при уменьшении крутящего момента, чему отвечает уменьшение угловой скорости. Если момент становится довольно малым, он будет достаточным лишь для того, чтобы на каждом обороте заставить маятник перевалить через верхнюю точку. Поэтому угловая скорость окажется очень малой в верхней точке, но в нижней она будет большой. Соответствующие зависимости тока и напряжения представлены на фиг. 160. Мы видим, что нестационарный эффект Джозефеона при низких напряжениях искажается. Изучение электромагнитных полей в переходе показывает, что каждый из изображенных на фиг. 160 импульсов можно интерпретировать как прохождение через джозефеонов-ский переход одного кванта магнитного потока, о чем речь пойдет в п. 4 настоящего параграфа. [c.586]

Термин вихрь часто используется для обозначения как самих нитей, так и структуры тока в окрестности каждой из них. Можно показать, что величина магнитного потока, захваченного отдельным вихрем, равна как раз одному кванту магнитного потока ксЦе (см. примечание 1 на стр. 364. [c.348]

Другими словами, квантование движения заключается в том, что квантуется магнитный поток Ф поля Я через орбиту R, кванты равны универсальному кванту потока 2жпс/е (его численное значение 4,13 X 10" Гс см ). [c.58]

КВАНТ МАГНИТНОГО ПОТОКА, минимальное значение магнитного потока Фо через кольцо из сверхпроводника с током одна из фундаментальных физических констант. Ф =к12е = 2,0678506(54).10-15 Вб, где е — заряд эл-на. Существование К. м. п. отражает квант, природу явлений магнетизма. Значение Ф,) определено на основе Джозефсона эффекта. КВАНТ света, то же, что фотон. КВАНТОВАНИЕ ВТОРИЧНОЕ, см. Вторичное квантование. [c.250]

Квантование магнитного потока — явление, заключающееся в сугцествоваиии кванта магнитного истока, равного Ф = пкс1е. [c.281]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...