Блоха стенка

Это значение в 2 /я раз меньше, чем проигрыш в энергии при скачкообразном (как на рис. 10.22,а) перевороте спинов. Толщина стенки Блоха увеличивалась бы беспредельно, если бы не магнитная анизотропия, препятствующая этому. Спины в доменной границе ориентированы в подавляющем большинстве не вдоль осей легкого намагничения. Поэтому доля энергии анизотропии, связанная со стенкой Блоха, увеличивается примерно пропорционально ее толщине. Баланс между обменной энергией и энергией анизотропии определяет толщину доменной стенки. В железе эта толщина составляет примерно 300 постоянных решетки, [c.349]

Рис. 41. Изменение направления намагниченности при переходе через стенку Блоха (б — толщина стенки)

Кристалл железа имеет 6 направлений [11П легкого намагничивания. При спонтанном намагничивании спиновые магнитные моменты располагаются по одному из этих направлений, вследствие чего энергия магнитной анизотропии оказывается минимальной. В стенках Блоха спиновые магнитные моменты отклоняются от направления легкого намагничивания и энергия магнитной анизотропии увеличивается, причем тем сильнее, чем толще стенки. Поэтому толщина стенок растет до таких размеров, при которых уменьшение обменной энергии, вызванное их появлением, не компенсируется возрастанием энергии магнитной анизотропии. Расчет показывает, что для кристаллов железа стенки Блоха должны иметь толщину порядка 10 м (порядка 400 атомных расстояний) опыт подтверждает это. [c.297]

Необратимость при смещении границ доменов. Наличие в ферромагнетике различного рода неоднородностей — примесей, немагнитных включений, напряженных областей и т. д. может оказывать сильное влияние на энергию стенок Блоха, повышая или понижая ее, т. е. создавая для этих стенок потенциальные ямы, которые они проходят при своем смещении на первой стадии намагничивания. При размагничивании часть стенок может застревать в этих ямах, вследствие чего домены, которые были намагничены вдоль поля, сохраняются и после снятия его, вызывая остаточную намагниченность Вг (рис. 11.3). Для уничтожения этой намагниченности необходимо действие поля // противоположного направления. Регулируя факторы, определяющие кривую намагничивания и размагничивания, можно в широких пределах менять форму и размеры петли гистерезиса. В однородных ферромагнетиках, содержащих минимальное количество дефектов, петля гистерезиса может быть очень узкой. [c.299]

В пленках, толщиной меньше толщины стенок Блоха, могут возникать, очевидно, лишь стенки, перпендикулярные плоскости пленки по толщине такие пленки являются однодоменными. Если нанесение пленки на подложку производится в магнитном поле, действующем в плоскости пленки, то пленка приобретает одноосную магнитную анизотропию с осью легкого намагничивания, направленной вдоль поля. Подобную анизотропию можно получить отжигом уже напыленных пленок в достаточно сильном магнитном поле, а также напылением пленки молекулярным пучком, направленным под углом к подложке. [c.309]

В тонких плёнках магнитных микроструктура Б. с. более сложная, и частности распределение может быть асимметричным относительно плоскости, нормальной к поверхности плёнки. Возможна также стыковка двух Б. с. с разной полярностью, что ведёт к образованию т. н. стенки с переменной полярностью. Переходный слои, образующийся в области стыковки, наз. блоховской линией (см. Блоха линия). [c.215]

I — граница зерна 2 —домен 3 — стенка Блоха [c.144]

Н<Д — обратимое смешение стенки Блоха Их<Н<Н< — эффект Баркгаузена Н — техническое насыщение [c.145]

Рис. 1.374. Схема расположения доменов t — граница зерна 2 — домен 3 — стенка Блоха [c.144]

Число Д. с. в ферромагн, образце зависит от доменной структуры кристалла в осн. состоянии, в конечном счёте,— от числа эквпва 1ентпых осей лёгкого намагничивания. В простейшем случае одноосных кристаллов (с одной осью лёгкого намагничивания) вектор намагниченности М вдали от д. с. ориентирован вдоль этой оси (оси анизотропии), по направлен в соседних доменах взаимно противоположно. Домены с иротнвопо-ложиым направлением вектора М,- разделены т. н. 180°-ной д. с. (см. Блоха стенка). В кубич. и гексагональных кристаллах могут реализоваться 90°- и 60°-ныв Д. с. Они разделяют домены с ориентацией Ж/ вдоль рёбер куба и вдоль осей второго порядка в гексагональном кристалле. [c.8]

На нач. участке зависимости i (B) стационарное движение ДС в пост. магн. поле (в неогранич. среде) представляет собой трансляц. смещение с пост, скоростью без изменения структуры ДС. Изменение скорости па этом участке движения (выз., напр,, изменением магн. поля) приводит к динамич, перестройке С1 руктуры ДС и изменению её энергии S(v). Это изменение энергии обусловливает инерц. свойства ДС при нестационарном движении, т. о. её массу т (mv dfijdv). В частности, масса единицы площади Блоха стенки одноосного ФМ тБс = 2/([Ло7 Д), где [Xq — магнитная постоянная (массы ДС в ФМ и ФРМ составляют 10 --10- кг/м ). [c.10]

НЕЁЛЯ СТЁНКА — область между соседними доменами (см. Магнитная доменная структура) в тонких магнитных плёнках, в к-рой быстрое пространств, изменение намагниченности М происходит в плоскости расположения векторов намагниченности доменов (в плоскости, параллельной поверхности плёнки). Согласно определению, в Н. с.,в отличие от Блоха стенки, 0. Представление о доменных стенках (ДС) подобного типа впервые было введено Л. Неелем (Ё. Лее1, 1955) [1]. [c.252]

Синус-Гордона ур-ние (2), в частности, применяется для описания распространения дислокаций в кристаллах, движения Блоха стенок в магнитоупорядоченных средах и доменных стенок в сегнетоэлектриках, распространения квантов магн. потока (флаксонов) в длинных джозефсонов-ских контактах (см. Джозефсона эффект) и т. д. [c.135]

Величина энергии ДГ существенно зависит от характера распределения намагниченности (Блоха стенка и Неем стенка, аси.мметричные стенки, стенки с перетяжками и др.), а также от полного угла поворота М при переходе от домена к домену. В зависимости от этого угла (типа соседства) различают I80-, 90-, 71- и 109-градусньге ДГ. Плотность энергии ДГ у широкого класса ферромагн. веществ заключена в пределах 1- 10 эрг/см . При этом толщина ДГ 8 лежит в пределах 10" 10 " см. Конкретно для 180-градусной ДГ в Со при комнатной темп-ре имеем [c.302]

Иееля стенка), и лишь в середине плёнки доменная стенка имеет структуру Блоха (см. Блоха стенка). Толщина доменной границы в типичных ЦМД-материалах изменяется в пределах 10—100 нм. [c.435]

Биттера порошковые фигуры 144 Благородные металлы, металлургия 379 Ближний порядок 16 Блоха стенки 144 Блюминг 450 [c.475]

Домены отделены друг от друга границами, в которых осуществляется изменение ориентации спинов. Структура границы, называемой также стенкой Блоха, играет вал<ную роль в процессах намагничивания. Полный переворот спинов от направления в одном домене к направлению в соседнем домене не может осуществляться скачком в одной плоскости (рис. 10.22,а). Образование такой урезкой гранииы привело бы к очень большому проигрышу в об-348 [c.348]

Изменение направления намагничивания при переходе через стенку Блоха показано на рис. 41, а схематиче- [c.62]

Механизм упрочнения при старении сплавов различных систем состоит в том, что зоны предвыделений и образующиеся дисперсные частицы, имея по сравнению с матрицей различные упругие свойства, создают поля напряжений, взаимодействующие с дислокациями. В результате движение дислокаций через кристалл затормаживается и деформация сплава затрудняется с другой стороны, дисперсные частицы оказывают также сопротивление переползанию дислокаций (см. рис. 58). Например, у магнитотвердых сплавов структура, возникающая на различных стадиях старения в системе Fe—Ni—Al, способствует увеличению коэрцитивной силы, поскольку зоны предвыделений и области дисперсных выделений, будучи соразмерными с величиной доменов, задерживают переориентацию стенки Блоха в процессе перемагничи-вания сплава. Эффект старения наблюдают и используют не только в системах цветных сплавов (на основе алюминия, магния, титана, никеля), но и в сплавах на основе железа и, в частности, у стали, содержащей [c.112]

Под магнитным старением понимают увеличение вследствие образования неметаллических выделений определенной степени дисперсности, препятствующих смещению междоменной границы (стенка Блоха). Механи- [c.134]

Намагничивание высокодисперсных частиц. При уменьшении размера частиц ферромагнетика растет доля энергии, приходящ,ая- ся на стенки Блоха. Поэтому, начиная с некоторой величины частиц, энергетически выгодным становится ойно олгенное их состояние. Для сферических частиц железа лереход к однодоменной магнитной структуре происходит при радиусе частиц жО,1 мкм. Так как домен нг- магничен до насыш,ения, то каждая такая частица представляет собой очень маленький постоянный магнитик. Если большое число подобных частиц распределить в неферромагнитной среде и намагнитить в одном направлении, то можно получить сильный постоян- 308 [c.308]

Приложим теперь к размагниченному образцу внешнее магнитное поле, перпендикулярное плоскости пленки. При постепенном увеличении напряженности поля, как всегда при намагничивании ферромагнетика, происходит смещение стенок Блоха и домены с намагниченностью, направленной вдоль внешнего поля, расширяются за счет сужения доменов с противоположной намагниченностью рис. 11.2 б). В коне концов, при достаточно высокой напряженности внешнего поля (яоля смещения) дом ны с намагниченностью, противоположной этому полю, исчезают совсем и достигается полная намагниченность пленки вдоль поля. [c.313]

Возможны также и другие реально наблюдаемые конфигурации стенок. Так, на рис. 5 (слева) показано состояние ЦМД (5 =0), к-рое может реализоваться при наличии поля в плоскости плёнки. Возникающие в стенке переходные области, связанные с разл. направлением разворота намагниченности в центре стенки, наз. блоховскими линиями (БЛ в данном случае—вертикальными блоховскими линиями — ВБЛ см. Блоха линия). В случае конфигурации, изображённой на рис. 5 (справа, 5=1), грворят о незакрученной паре БЛ — паре БЛ разного знака (при сближении таких БЛ разворот намагниченности исчезает—линии аннигилируют), в отличие от закрученной пары БЛ (линии одного знака) в структуре на рис. 5 (слева). [c.436]

Н<Н, — обратимое смещение стенки Блоха Н <Н<Н, — эффект Баркгаузена Яд — техническое насьтще-нне [c.145]

Определение эффективной температуры плоского слоя непрозрачной среды с излучающими и отражающими стенками / К. С. Адзерихо, А. Г. Блох, [c.236]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...