Сток массы

Уравнение неразрывности (сплошности) выражает закон сохранения массы при движении жидкость сплошным образом заполняет пространство и во время движения не происходит ни потери вещества, ни его возникновения (исключая специальные случаи источников или стоков массы внутри жидкости). [c.276]

Сложность использования комплексов (3.94) заключается в то.м, что источник (сток) массы k-m компонента - h является нелинейной функцией температуры, давления и концентрации компонентов. [c.98]

Величина Xo(57 /5(/)i/—о в случае непроницаемости стенки (/пов = 0) однозначно определяет плотность теплового потока, поступающего в твердое тело. В рассматриваемой задаче непроницаемость стенки привела бы к нестационарности процесса. В случае движения пленки под действием сил тяжести или увлекающего ее потока пара сток массы компенсирует приход конденсата уравнение (2-4-6) остается справедливым, хотя значения отдельных составляющих будут другими. При этом в уравнениях (2-4-3) н (2-4-4) /пов=0. [c.42]

Плотность J непрерывного распределения источников притока (стока) массы определяется химической или физической кинетикой происходящих в жидкости процессов либо условиями подвода массы от внешнего источника. Величина У характеризуется секундным, отнесенным к единице объема, приростом массы вещества в данной точке потока. Функция д,, характеризует объемную мощность внутренних источников энергии. Функция Ф представляет собой диссипацию энергии, т. е. соответствует мощности сил внутреннего трения в среде. [c.7]

Здесь проанализированы два варианта 1) J О, = 0, в потоке присутствует объемный источник (сток) массы, 2) J =0, О, и на разрыве имеется добавочный источник энергии с поверхностной плотностью распределения q =д(Т°,xj) 0. Для второго варианта построено решение, описывающее, наряду с (2.46), движение жидкостей, для которых нелинейные свойства имеют либо степенной тип [c.69]

Изучение системы (3.57)-(3.60) начнем с линейной динамической задачи, когда коэффициент вязкости постоянен //j = 0. Решение уравнения движения (3.57) устойчиво, если Re <31/15. Значит, течение, инициируемое источником массы конечных размеров Ь < 0), устойчиво при любом числе Рейнольдса. В случае стока массы (6° > 0) течение устойчиво при [c.109]

Бифуркационное состояние существует, если в > О, и тогда результаты существенно отличаются от линейной теории. В случае выпуклости, рис. 3.11а, 5, <0, тепловое поле устойчивое при в > в, если Е2 >0. Значит, для источника массы получим устойчивость только при достаточно большой положительной производной (dq /dT).i- f >0, т. е. при подходящем выборе > О, Сток массы обладает при > О тепловой устойчивостью, если его интенсивность достаточно велика, Ь° > 25/(9Ре) и > 2. [c.110]

Сток массы будет устойчив лишь при достаточно большой по модулю производной dq idT)j ( <0. [c.111]

Изучим вариант qj =0. Имеем = О и предположим, что D, - О, т. е. рассмотрим сток массы при числе Рейнольдса Re = 31/15i, соответствующем порогу устойчивости линейной задачи. Берем основной вариант > 0. Изоклина Р А, 6) = Q распадается на две прямые линии = О и 3 = D, А < С помощью уравнения другой изоклины Q(A,e) = Q получаем две точки покоя (4,0), (Aj,0), где О < Ai < А , = -Е (А, + Aj), Eg = Е А А2 > О. Проводя вычисления, находим [c.114]

Проанализировав построенное решение, можно утверждать, что автоколебательный режим существует необходимым образом на фоне нелинейных температурных свойств динамической вязкости жидкости (// < 0) для стока массы достаточно большой интенсивности (й > 0), а именно комплекс 21), +Е- , должен превосходить пороговое значение [c.127]

Уравнение сплошности (неразрывности). При отсутствии источников и стоков массы уравнение может быть записано в следующих формах интегральной [c.13]

В модели среды переменной массы расширяется понятие материального объема, материальной поверхности и др,, поскольку теперь они могут содержать источники (стоки) массы и, таким образом, могут не состоять, как прежде, из одних и тех же частиц среды. Их масса, содержимое меняется, вообще говоря, со временем. И это изменение определяется прежде всего новой формулировкой закона изменения массы и нового уравнения неразрывности. Все остальные законы должны быть сформулированы с учетом переменности массы материального объема во времени. [c.336]

Если источники (стоки) массы пассивны , т. е. появляющаяся (исчезающая) в них масса имеет скорость движения частицы V, т. е. и = V, то тогда уравнение движения [c.339]

Для характеристики источников в уравнении (2.1) рассмотрим более подробно их специфику. Наиболее простой тип источника-точечный моно-поль (пульсирующая сфера R k). Физический механизм излучения-концентрации в малом пространстве пульсирующего объема (притока или стока) массы. Для излучателя точечного размера в свободном пространстве волновое уравнение приобретает вид [c.43]

АВТОМОДЕЛЬНЫЕ РЕШЕНИЯ УРАВНЕНИЙ ГАЗОВОЙ ДИНАМИКИ С УЧЕТОМ НЕЛИНЕЙНЫХ ОБЪЕМНЫХ ИСТОЧНИКОВ И СТОКОВ МАССЫ, ИМПУЛЬСА И ЭНЕРГИИ [c.197]

Настоящая глава посвящена анализу автомодельной задачи о поршне в предположении, что газ является нетеплопроводным, однако на движение газа влияют нелинейные объемные источники или стоки массы, импульса и энергии. Исследование нестационарного течения газа с учетом объемных источников и стоков различной природы представляет большой интерес. Известно, например, какую роль играют при нагреве и сжатии плотной высокотемпературной плазмы энерговыделение от поглощения лазерного излучения, объемные потери энергии на собственное тепловое излучение, выделение тепла от термоядерных реакций и другие физические эффекты [78]. На сжатие и нагрев плазмы осевым магнитным полем (тета-пинч) существенное влияние оказывают потери массы через торцы плазменного шнура и торцевые потери энергии за счет продольной электронной теплопроводности [19]. Вычислительные эксперименты показали [13, 18], что процессы, происходящие в тета-пинчах, могут быть Удовлетворительно описаны в одномерном приближении при моделировании торцевых потерь объемными стоками. [c.197]

Систему уравнений газодинамики с учетом теплопроводности и объемных источников или стоков массы, импульса и энергии для случая плоской (V = 0), осевой (V = 1) и сферической (V = 2) симметрии в переменных Эйлера г и I можно записать в следующем виде [22, 23] [c.198]

В предыдущих главах исследование автомодельных задач проводилось в массовых переменных Лагранжа т и г. Однако в задачах с учетом стока массы величина т зависит от времени. Поэтому [c.198]

Перечисленные выше свойства течения с учетом источников (стоков) массы в случае ц-о = оК о)Хо + < о1 = О иллюстрируются на рис. 6.1—6.3. [c.205]

На рис. 6.1 при П1 = о, а = о, 1 = 0 изображены профили функций (p = (p(s/So) и 5/ 1 для различных значений параметра Хо > О (сток массы). Штрихпунктирные линии на рис. 6.1а соответствуют случаю Хо = О (Ф = 0)> а на рис. 6.16 — случаю Хо = О "РИ о = О-совпадающему со случаем vg = 1 при произвольном %q. Сплошными линиями изображено распределение функций для случая плоской симметрии (V = 0), а штриховыми — для случая осевой симметрии (V = 1). [c.207]

Пусть мощность стока массы не зависит от температуры и плотности, т. е. ао = о —О (к = 0). Тогда из условий автомодельности (6.22), (6.25) при V = О получим цо = 1 = Цг — т- е- [c.213]

Наконец, прь Ь(, = 0 (й= (7 — 1)[(1 — Уо)Хо + Со]) функции плотности 6 и температуры / на поршне конечны и отличны от нуля. Из (6.63) получим, что на поршне ф = О при Хо О (сток массы) и Ф = 00 при Хо < О (источник массы). [c.215]

Графики показывают, что при фиксированной мощности стока массы и источника или стока энергии источник импульса (/"о > 0) увеличивает скорость фронта ударной волны, а сток импульса (/"о < 0) — уменьшает. Как отмечалось выше, при Lq = О значения плотности 6 и температуры / на поршне конечны. Этому случаю соответствует рис. 6.116. Из расчетов следует, что при Fq< О значения параметров 6 и / на поршне больше, а при Fq > О — меньше, чем в случае отсутствия источника или стока импульса. [c.218]

Рис. 42. Лабораторные волны Россби с четными (а) (т = 6) волновыми числами (возбуждение осуществляется с помощью одного точечного стока массы) и нечетными (б) (т = 5) волновыми числами (возбуждение с помощью системы источник —сток массы).

При обработке опытных данных по второй стадии реакции для учета неравновесности был использован безразмерный параметр Nh = JhLlpv, который рассматривался как соотношение скорости источника и стока массы каждого компонента и скорости конвективного переноса. Для определяющего (четвертого) компонента [c.61]

В дальнейшем могут встретиться случаи движения сплошной среды с непрерывным по ходу движения среды возникновением (исчезновением) вещества данного сорта за счет, например, химической реакции превращения одного из составляющих ее веществ в другое или вследствие изменения фазового состояния вещества (испарение движущейся жидкости, сопровождающееся возникновением в ней пузырьков пара, или, наоборот, конденсация пара и появление в нем жидких капель, цепенение жидкого металла, таяние льдинок в потоке воды и т. п.). В этих случаях естественно говорить о применении в сплошных средах методов механики переменной массы . Теоретической моделью такого рода явлений может служить заданное наперед, определяемое химической или физической кинетикой происходящих в движущейся среде процессов, непрерывное распределение источников притока (стока) массы, с интенсивностью, характеризуемой секундным, отнесенным к единице объема приростом массы вещества в данной точке потока. Эту величинз имеющую размерность [М/(7у Г)] = плотность/время, было бы естественно обозначить символом р, но, чтобы не смешивать ее с индивидуальной производной по времени ф/di, примем для нее обозначение /. Связь между символами ф/di и / определится из очевидного соотношения [c.56]

Физический механизм генерации звука безграничным аэродинамическим потоком согласно уравнению (10.10) можно грубо представить себе следующим образом. Возникающие изменения патока импульса должны приводить к появлению сил, приводящих к изменениям давления. Но при увеличении давления увеличивается плотность, т. е. увеличивается масса газа в данном объеме. Это значит, что имеется источник массы, а в другом случае, при уменьшении давления,— сток массы. Но это есть не что иное, как источник упругих возмущений, т. е. источник звука, мощность которого зависит от скорости изменения потока импулвса. [c.383]

Точечный источник (монополъ). Наиболее простой тип источника — это точечный источник (пульсирующая сфера, р адиус которой меньше дайны излучаемой волны). Физический механизм излучения состоит в том, что в малой (по сравнению с длиной волны) области пространства имеется источник и сток массы. Изменение массы т со временем дается некоторой функцией q t) — dmidt. Тогда i Kopo Tb этого изменения q(t) есть производительность источника, и давление на расстоянии г от монополя определяется выражением [c.384]

Квадруполъ. Обратимся теперь к следующему по сложности источнику звука — квадрушолю. Есии моно-поль мы представляем себе как иоточоик или сток массы, диполь — как источник или сток силы, квадруполь можно [c.388]

Если дществуют источники или стоки массы и иж мощность равна q Y,t) имеем [c.137]

Данная формула дает выражение для изменения полной массы, если отсутствуют источнижи и стоки массы. [c.149]

Здесь мы рассмотрим более общее уравнение, которое справедливо как условие сохранения векторного поля А в среде переменной массы с непрерывным распределением источников (стоков) массы g(t. Г). Для такой среды (см. (1.186)) уравнение helm А = О приобретает форму [c.232]

В настоящей книге представлены результаты исследований автомодельных решений уравнений газовой динамики, рассматриваемых только в однотемпературном приближении. В последние годы при участии авторов проведен анализ большого числа автомодельных задач с учетом в среде поглощения лазерного излучения, электронно-ионной релаксации, приводящей к неравенству электронной и ионной температуры, а также с учетом неравенства трех компонент температуры — электронной, ионной и фотонной. Использование автомодельных и численных решений системы уравнений двухтемпературной и трехтемпературной газодинамики позволило установить ряд новых свойств газодинамических и температурных волн (см. [11,12,17,32—35]). В работах [27, 57, 58] с помощью автомодельных решений исследовалось движение газа и перенос тепла с учетом релаксации теплового потока. В работах [14, 26, 30, 31] проведен анализ широкого класса автомодельных решений уравнений газовой динамики и магнитной гидродинамики с учетом влияния на движение нелинейных объемных источников и стоков массы, импульса и энергии. Исследовались автомодельные решения уравнений двухтемпературной газодинамики с учетом [c.227]

В "экспериментах Холтона [243] и Черноусько [2481 волны Россби генерировались в кольцевых сосудах с помощью точечных источников и стоков массы, движущихся со скоростью, близкой к фазовой скорости какой-либо [c.130]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...