Момент геометрический

Пары сил в пространстве эквивалентны, если их моменты геометрически равны. [c.42]

Поэтому скорости точек плоской фигуры в рассматриваемый момент геометрически равны [c.233]

В этом случае ускорения всех точек плоской фигуры в данный момент геометрически равны, так как ускорение любой точки равно ускорению полюса (рис. 342) по формулам (96.2) и (96.3) [c.260]

В случае поступательного переносного движения скорости всех точек, неизменно связанных с подвижной системой отсчета, в каждый момент геометрически равны. Поэтому переносная скорость точки УИ равна скорости полюса Vq и формула (112,5) принимает вид [c.297]

В случае поступательного переносного движения = 0, = О, а ускорения всех точек, неизменно связанных с подвижной системой отсчета, в каждый момент геометрически равны. Поэтому переносное ускорение точки М равно ускорению полюса, т. е. = Wq. Так как в этом случае = 2 (сОе х w ) = О, то в случае поступательного переносного движения формула (113.3) принимает вид [c.299]

Поступательным движением твердого тела называется такое движение, при котором любая прямая, проведенная в теле, остается во все время движения параллельной своему первоначальному направлению. Траектории точек при этом движении представляют собой одинаковые кривые, которые могут быть получены одна из другой путем параллельного смещения. При поступательном движении скорости и ускорения всех точек твердого тела в данный момент геометрически равны. Следовательно, при исследовании поступательного движения твердого тела достаточно определить движение одной какой-либо точки тела. Таким образом, задача о поступательном движении твердого тела сводится к задаче кинематики точки. [c.271]

Установим зависимость между величиной крутящего момента, геометрическими размерами поперечного сечения бруса и возникающими касательными напряжениями. [c.263]

Формула (2.55) не дает возможности вычислить нормальные напряжения, так как неизвестна величина радиуса кривизны р нейтрального слоя и не установлено положение этого слоя, т. е. неизвестно, откуда отсчитывать расстояния у. Она дает лишь представление о характере распределения а по сечению. Задача состоит в том, чтобы установить зависимость между величинами изгибающего момента, геометрических характеристик сечения и нормальных напряжений. [c.287]

Ранее (см. 72, рис. 206) было установлено, что в этом случае плоскопараллельное движение твердого тела является поступательным и, следовательно, скорости всех точек этого тела в данный момент геометрически равны между собой. [c.427]

Если силы инерции всех частиц тела привести к произвольному центру, например, к точке А (подобно тому как это делалось в 2 гл. V), то в общем случае получим результирующую силу, приложенную в центре приведения и геометрически равную главному вектору йцн сил инерции, и результирующую пару с моментом, геометрически равным главному моменту сил инерции относительно центра приведения [c.400]

Как известно из кинематики твердого тела, в этом случае все точки звена описывают эквидистантные траектории и имеют в каждый момент геометрически равные скорости и ускорения. Элементарные силы инерции в этом случае взаимно параллельны, а результирующая сила инерции звена проходит через его центр тяжести 8, как через центр параллельных сил [c.274]

Теорема. — Если скорости трех точек твердого тела, не лежащих на одной прямой, в некоторый момент геометрически равны, между собой, то движение тела в этот момент представляет собой мгновенное поступательное движение. [c.71]

Проверим сначала справедливость этого утверждения в случае, когда постоянная по величине и направлению сила Р действует нормально к оси Oz тела (оси симметрии). Фиктивный кинетический момент ОК ) величины Сг направлен по оси Oz (Гд предполагается положительным). Скорость точки К, по теореме о моментах, геометрически равна моменту ОН) силы Р относительно точки О и равна по величине аР (Р действует на расстоянии а от точки О). Таким образом, точка К (увлекающая в своем движении ось Oz тела) движется вокруг оси Ozj, параллельной Р, в направлении от Oz к ОН с угловой скоростью [c.162]

Так как вес и передаваемый момент геометрически подобных реверсивных муфт пропорциональны кубу возрастания линейных размеров, то отношение веса муфты в кг к передаваемому ею крутящему моменту в кгм может являться критерием совершенства конструкции муфты и показателем лёгкости муфты. [c.366]

На притирку зубьев припуск практически не оставляют. Если после зубонарезания на поверхности зубьев нет глубоких рисок, то притиркой может быть достигнут параметр шероховатости Ка = I 2 мкм. Время притирки зависит от многих факторов абразивной жидкости, тормозного момента, геометрических параметров зубчатой пары, твердости поверхности зубьев и др. Ориентировочное время притирки конических передач с круговыми зубьями 2 — 5 мин, гипоидных передач легковых автомобилей 4 — 6 мин, гипоидных передач тяжелых грузовиков 8 — 12 мин. [c.367]

Возвращаясь к фиг. 4, мы заметим, что сила Р, приложенная к точке А консольной балки Л О длиной I, создает момент, геометрически равный площади перерезывающих сил М = F. Выделим на расстоянии д от опоры О полоску dx и определим значе- [c.17]

Моменты, геометрические параметры и коэффициенты концентрации в опасных сечениях [c.339]

Трубки Ао, Во,. .., Ап, Вп имеют попарно равные, но противоположные знаку моменты. Геометрическая сумма скоростей, возникших в паре (Ап, Вп), имеет такой же порядок величины, что и А Вп, таким образом, она убывает в геометрической прогрессии со знаменателем и стремится к нулю, когда п стремится к бесконечности. Следовательно, ряд является сходящимся. [c.78]

Величина угла закручивания в зависимости от крутящего момента, геометрических размеров и свойств упругости материала может быть определена в результате преобразования закона Г ука для сдвига применительно к деформации кручения [c.172]

Здесь так же, как и при плоской системе сил (стр. 237), справедлив закон моментов геометрическая сумма моментов равнодействующей данной системы сил относительно любой точки равна геометрической сумме моментов данных сил относительно той же точки. Под равнодействующей здесь понимаются две накрест направленные силы или равнодействующая сосредоточенная сила с результирующим моментом, или любая другая совокупность, равнозначная данной системе сил. [c.248]

Время притирки зависит от многих факторов, главные из них характеристика абразивной жидкости, величина тормозного момента, геометрические параметры зубчатой пары, твердость поверхности зубьев. Ориентировочное время притирки конических передач с криволинейными зубьями 2—5 мин, гипоидных передач легковых автомобилей 4—6 мин, гипоидных передач тяжелых грузовиков 8—12 мин. Если зубчатые пары после притирки имеют неудовлетворительное качество, то они могут быть подвергнуты повторной притирке с изменением наладки станка. Время повторной притирки должно быть сокращено вдвое. [c.246]

Так как маховик обычно выполняется в виде колеса, имеющего массивный обод, соединенный со втулкой спицами, то моментами инерции этих соединительных частей часто пренебрегают и приближенно считают, что масса маховика равномерно расположена ло окружности радиуса R, представляющей собой геометрическое [c.388]

Рассмотрим течение жидкого материала, и пусть X (т) есть геометрическая точка, занимаемая некоторой материальной точкой в момент времени т. Для идентификации материальной точки выбираем некоторый определенный момент времени t и используем геометрическую точку Xt = X (t), занимаемую рассматриваемой частицей в момент времени t, как некоторую удобную метку, маркирующую эту материальную точку. Движение есть функция [c.91]

Применение теоремы полярного разложения к градиенту деформации F позволяет выделить тензор вращения R, правый тензор деформации U и левый тензор деформации V. Эти тензоры являются относительными тензорами, и если они записаны без индекса, то считается, что они отнесены к моменту наблюдения. Геометрическая интерпретация тензоров R, U и V будет дана ниже. [c.93]

По величине деформации заготовки от сил Р и Ру рассчитывают ожидаемую точность размерной обработки заготовки и погрешность ее геометрической формы. По величине суммарного изгибающего момента от сил Р и Р рассчитывают стержень резца на прочность. Равнодействующая сила резания, Н [c.264]

Для определения нормальных напряжений, возникающих в поперечном сечении станины, определяем геометрические характеристики сечения — площадь и главный центральный момент инерции относительно оси у. [c.21]

В заданном положении механизма мгрювепнын центр скоростей шатуна А В находится в бесконечности, а потому скорости всех точек шатуна ЛВ в этот момент геометрически равны (рис. 358, б) [c.268]

Рассуждая аналогично, можно последовательно привести к точке силы пространственной системы. Но теперь главный вектор есть замыкающий вектор пространственного (а не плоского) силового многоугольника главный момент уже нельзя получить а.дгебраиче-ским сложением моментов данных сил относительно точки приведения. При приведении к точке пространственной системы сил присоединенные пары действуют в различных плоскостях и их моменты целесообразно представлять в виде векторов и складывать геоме-трнческн. Поэтому полученные в результате приведения пространственной системы сил главный вектор (геометрическая сумма сил системы) и главный момент (геометрическая сумма моментов сил относительно точки приведения), вообще говоря, не перпендикулярны друг другу. [c.63]

Сегнетоэлектрики — вещества, обладающие в некотором температурном интервале спонтанной поляризацией в отсутствии внешнего электрического поля. Но так как сегнетоэлектрический кристалл (рис. 1.2) состоит из больпюго количества областей (доменов) с раз- личными направлениями ориентации их спонтанных электрических моментов, геометрическая сумма которых равна нулю, то на опыте можно наблюдать изменения такого момента с температурой. [c.13]

Магнитные свойства и строение вещества. Как известно электрон обладает спиновым и орбитальным магнитными моментами. Геометрически складываясь моменты электронов создают результирующий магнитный момент атома М. Суммарный магнитный момент в единице объема, именуемый намагниченностью J, когда вещество не было намагничено и внешнее поле отсутствует, равняется нулю. Под воздействием магнитного иоля со средней напряженностью внутри тела, равной Н, намагниченность J = %Н, где х— магнитная восприимчивость. Намагниченность определяет величину магнитной индукции В = В + + %Н. Магнитные свойства вещества характеризует также относительная магнитная проницаемость х = 1 -10 гн м — магнитная постоянная вакуума. В зависимости от величины и знака магнитной восприимчивости вещества могут быть диамагнитные (Х<0), парамагнитные и ферромагнитные (х>>0). Рассмотрим две последние группы веществ. В парамагнитных веществах у атомов имеются магнитные моменты, однако иод влиянием теплового движения эти моменты располагаются статистически беспорядочно вдоль магнитного поля удается ориентировать лишь примерно одну десятитысячную процента всех спинов. В результате магнитная восприимчивость X мало отличается от нуля, а магнитная проницаемость парамагнитных материалов немногим больше единицы. К парамагнитным принадлежат некоторые переходные металлы, а также щелочные и щелочно-земельные металлы. Ферромагнитные материалы обладают весьма большой магнитной восприимчивостью, может достигать значений порядка 10 , после снятия поля сохраняется остаточная намагниченность. Ферромагнитные свойства при нагревании наблюдаются лишь до некоторой температуры 0, отвечающей точке Кюри — переходу нз ферромагнитного в парамагнитное состояние. Значение 0 для железа 769° С, для кобальта 1120° С, для никеля 358 С. При температурах Т G в отсутствие внешнего поля ферромагнетик состоит из микроскопических областей — доменов, самопроиз- [c.226]

Для несимметричного прямоугольного эшелетта в момент геометрического резонанса пороговый эффект обычно имеет то же значение, что и в симметричном случае. Заметим, что в случае -поляризации при увеличении глубины эшелеттных канавок аномалии Вуда не становятся более значительными. Даже когда аномалии существенны, значения их всегда меньше соответствующих значений в аналогичных случаях для Я-поляри-зации. В общем случае несимметричного острого эшелетта наиболее интенсивные аномалии происходят, когда зеркально резонирующий спектр является скользящим вдоль решетки (рис. 106). При этом впервые сталкиваемся с ситуацией, когда аномалии Вуда на эшелетте столь же значительны, как и в случае Я-поляризации. [c.157]

В этом случад ускорения всех т чек плоской фигуры в данный момент геометрически равны, т, к, ускореиие любой точки равно ускорени о полюса (рис. 342) по формулам (96.2) м (96,3) [c.203]

Переносим все заданные силы, деГ1ствующне в рассматриваемый момент времени на звенья механизма, в том числе и силы инерции, в одноименные точки повернутого плана скоростей, не изменяя при этом величины и направления этих сил, и составляем далее уравнение моментов (17.15) всех перенесенных сил относительно полюса плана скоростей, т. е. рассматриваем план скоростей как некоторый рычаг с опорой в полюсе плана скоростей, находящийся под действием всех рассматриваемых сил в рав1ю-весии. Подобная геометрическая интерпретация принципа возможных перемещений представляет значительные удобства для решения многих задач динамики механизмов. Метод этот получил название метода Жуковского по имени ученого, которым он был предложен, а рычаг, которым пользуются в этом методе, назван рычагом Жуковского. [c.329]

Метод Жуковского является геометрической интерпретацией уравнений (15.6) и (15,7), позволяющей с исключительной простотой и изяществом определять приведенные силы и моменты. При динамическом исследовании механизмов обычно силы, действующие на механизм, приводятся раздельно. Так, отдельно определяют приведенную силу от производствегтых сопротивлений, далее определяют приведенную силу от сил трения и от других. При приведении движущих сил обычно одновременно учитывают и силы тяжести, которые в зависимости от положения механизма увеличивают или уменьшают приведенную движущую силу. Раздельное определение приведенных сил позволяет лучше учесть влияние каждой из них на механизм. [c.333]

Теория подобия позволяет установить формулы пересчета пара- гетров лопастных насосов, определяющие зависимость подачи, напора, моментов сил и мощности геометрически подобных насосов, работающих па подобных режимах, от их размеров и частоты вращения. [c.176]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...