Переносное ускорение точки

Высота точки М над поверхностью Земли равна Н, широта места ф. Определить восточную Wex, северную Wey и вертикальную Wez составляющие переносного ускорения точки, обусловленного вращением Земли (R — ее радиус, и — угловая скорость). [c.174]

В случае поступательного переносного движения = 0, = О, а ускорения всех точек, неизменно связанных с подвижной системой отсчета, в каждый момент геометрически равны. Поэтому переносное ускорение точки М равно ускорению полюса, т. е. = Wq. Так как в этом случае = 2 (сОе х w ) = О, то в случае поступательного переносного движения формула (113.3) принимает вид [c.299]

Поэтому переносная скорость н переносное ускорение точки С равны соответственно скорости и ускорению точки А, т. е. [c.212]

В первом случае, пользуясь уравнениями относительного движения, следует определить по правилам кинематики точки относительную скорость и относительное ускорение точки. Независимо от этого, исходя из уравнений переносного движения, следует найти переносную скорость и переносное ускорение точки. Далее, зная угловую скорость переносного движения и относительную скорость точки, можно вычислить кориолисово ускорение по величине и направлению. [c.326]

Откладываем на рис. а, б, в значения этих углов, а также переносную скорость и переносное ускорение точки. [c.333]

Переносное ускорение точки С есть ускорение при вращении вокруг оси 2 с угловой скоростью (0 . Величина переносного ускорения равна [c.489]

Найдем переносное ускорение точки М. Так как переносное движение вращательное, то, следовательно, [c.268]

Из этих равенств видно, что если переносное движение поступательное, то проекция абсолютного ускорения точки на ось состоит из суммы проекций на ту же ось относительного и переносного ускорений точки. Следовательно, вектор абсолютного ускорения точки в этом случае равен геометрической сумме двух векторов—относительного и переносного ускорений [c.195]

Равенства (104) и (104 ) выражают связь между абсолютным, относительным и переносным ускорениями точки в случае, если переносное движение поступательное, и позволяют определить какое-либо одно из этих ускорений по двум другим. [c.195]

Так как Земля вращается равномерно, то переносное ускорение точки М направлено по радиусу параллели к оси Земли и равно [c.308]

Переносное ускорение точки М вызвано ее вращением вокруг оси Земли на расстоянии os ф. Следовательно, переносное ускорение направлено перпендикулярно к оси Земли. [c.327]

Переносное движение есть вращение вокруг оси, поэтому переносное ускорение точки можно определить по формуле u + j. Вычисляя для момента вре-иат i = 1 сек, имеем [c.187]

Переносная сила инерции точки в ее относительном движении направлена противоположно вектору переносного ускорения точки и численно равна произведению массы точки на величину (модуль) переносного ускорения точки. [c.232]

Пусть материальная точка неподвижна относительно космического корабля. Тогда собственной системой отсчета будет система отсчета, скрепленная с кораблем. Силой от действия тел, не соприкасающихся с точкой, является сила тяготения Земли Р = гп , где т — масса точки и — ее ускорение, создаваемое силой тяготения. Сила инерции точки в ее движении относительно Земли Ф = —та совпадает с переносной силой инерции Ф = —та, где а — переносное ускорение точки от поступательного движения вместе с собственной системой отсчета, скрепленной с космическим кораблем. [c.239]

По стороне треугольника, вращающегося вокруг стороны АВ с постоянной угловой скоростью со = 4 рад/с, движется точка М с относительной скоростью. В момент времени, когда расстояние MB = 0,5 м, определить модуль переносного ускорения точки М, если угол а = 30°. (4) [c.179]

Решение задачи этим способом существенно связано со специальным выбором переносного движения. Переносны.м движением являлось поступательное движение вместе с полюсом. Поэтому нам не пришлось определять кориолисово ускорение — оно в этом случае равно нулю. Реши.м эту задачу иначе. Пусть переносным движением будет вращательное движение кривошипа ОА вокруг оси О. В этом случае нельзя пользоваться равенством (II. 184), а следует применить теорему Кориолиса. Поэтому найдем переносное, относительное и кориолисово ускорение точки N (рис. 94). Переносное ускорение точки N направлено в.доль прямой NA к точке Л и по модулю равно = 3 со г. Чтобы найти относительное ускорение точки N, воспользуемся тем, что абсолютная скорость точки М касания колес I к I[ равна нулю. Поэтому переносная и относительная скорости этой точки равны по модулю и направлены в противоположные стороны (рис. 94) модули их равны [c.197]

Переносной скоростью и переносным ускорением точки М называются абсолютная скорость и абсолютное ускорение той неизменно связанной с подвижной системой отсчета точки, с которой в данный момент совпадает точка М. [c.310]

Сделанное нами определение переносной скорости и переносного ускорения точки М применимо для всякого переносного движения. В случае поступательного переносного движения скорости и ускорения всех связанных с подвижной системой отсчета точек одинаковы. Поэтому только в этом случае переносная скорость и переносное ус- [c.310]

Найдем переносную скорость и переносное ускорение той точки кулисы, с которой в момент, когда 9=30°, совпадает конец М кривошипа. [c.316]

Имея в виду, что движение кулисы есть движение поступательное, мы можем воспользоваться теоремой сложения ускорений в том виде, как она выведена в 68. Переносное ускорение точки М, равное поступательному ускорению кулисы, направлено горизонтально, а относительное ускорение точки М, равное ускорению ползуна в прорези кулисы, направлено вдоль кулисы. Строим параллелограмм ускорений (рис. 195), из которого находим искомое ускорение кулисы [c.317]

Для определения переносного ускорения точки М надо вычислить абсолютное ускорение той неизменно связанной с подвижной системой отсчета точки, с которой в данный момент совпадает движущаяся точка М. При этом будет определяться как векторная сумма касательной и нормальной составляющих пи/ и ш/, которые вычисляются по формулам 65, т. е. [c.409]

Переносное ускорение точки М направлено по радиусу параллели к оси вращения Земли оно может быть определено по формуле [c.414]

Для вращающихся систем отсчета неприменимо определение переносного движения в том виде, как оно приведено в 21. Различные точки во вращающейся системе отсчета обладают разным по абсолютному значению и направлению переносным ускорением, т. е. ускорением по отношению к неподвижной системе отсчета. Так, для шарика на диске переносное ускорение той точки вращающейся системы, в которой он находится, равно — ы г. [c.86]

Скорость и ускорение точки тела Л, связанного с подвижной системой отсчета, совпадающей в данный момент с движущейся точкой, называют переносной скоростью и переносным ускорением точки М и обозначают Уе и (emporter —увлекать). [c.294]

Переносное ускорение точки, как указывалось в 111, представляет собой ускорение точки, связанной с подвижной системой отсчета и совпадаюп ей в данный момент с движущейся точкой М. В рассматриваемом случае такой точкой является точка М свободного твердого тела, ускорение которой состоит из ускорения полюса Wq, вращательного ускорения X г и ее осестремительного ускорения = == (0 X (ые X 7), определенных относительно осей и й,,, проходящих через полюс О [c.298]

Таким образом, первые три слагаемых выражения, определяющего W, представляют собой переносное ускорение точки. Учитывая это, о кончательно получаем [c.298]

Переносное ускорение точки Л1 винта равно ускорению точки корпуса, совпадающей в данпын момент с точкой пинта. Ускорения всех точек корпуса одинаковы и определяются по уравнению его движения. Согласно формуле (73.8) модуль переносного ускорения [c.305]

Решение. Аналитический способ. Движение ползуна М будем рассматривать как составное, состоящее из двух движений 1) относительного движення, т. е. движения по отношению к стержню АВ, и 2) переносного движения вместе с этим стержнем. Так как при движении стержень АВ остается параллельным неподвижному звену 0,0 , то движение этого стержня является поступательным. Следовательно, переносное ускорение точки М равно ускорению точки А, т. е. [c.208]

Здесь Wvf и Wv, — отрюсительное и переносное ускорения точки Р., а — ее кориолисопо ускорение w = 2<о X v , где ш — угловая скорость неинерциальной системы координат относительно ицер-циальной, а Vv, — относительная скорость точки Р . Подставив выражение (19) для абсолютного ускорения в уравнения (1), получим [c.142]

Первые два слагаемые, ВеХОМ + бЗеХ <а ХОМ), представляют собой ускорение точки подвижной системы координат, в которой в данный момент находится точка М (см. формулу (2,21)), и поэтому определяют переносное ускорение точки М-. [c.79]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...