Приведение пространственной системы сил

ЧАСТНЫЕ СЛУЧАИ ПРИВЕДЕНИЯ ПРОСТРАНСТВЕННОЙ СИСТЕМЫ СИЛ [c.79]

ПРИВЕДЕНИЕ ПРОСТРАНСТВЕННОЙ СИСТЕМЫ СИЛ [c.77]

Каковы геометрическое и аналитическое условия приведения пространственной системы сил к равнодействующей [c.132]

При приведении пространственной системы сил к простейшему виду оси декартовых координат следует выбрать так, чтобы возможно большее число сил оказалось параллельно либо перпендикулярно к этим [c.188]

Решение. При приведении пространственной системы сил к новому центру сила остается равной главному вектору V, а главный момент меняется в соответствии с формулой [c.189]

Как следует из вышеизложенного, существует аналогия между приведением пространственной системы сил к простейшему виду и [c.506]

Правило многоугольника 25 Приведение пространственной системы сил 234 [c.464]

При приведении пространственной системы сил к простейшему виду оси декартовых координат следует выбрать так, чтобы возможно большее число сил оказалось параллельно либо перпендикулярно к этим осям, а также чтобы линии действия сил в возможно большем числе пересекали эти координатные оси. [c.256]

Приведение пространственной системы сил к простейшему виду играет большую роль в динамике твердого тела, позволяя судить по результатам приведения о характере возможного движения. [c.256]

Итак, геометрическим местом точек приведения пространственной системы сил, ддя которых главный момент остается неизменным, является линия действия силы Vq. [c.259]

Представьте себе (Умирающий Коперник кинолента приведение пространственной системы сил) [c.165]

Получающуюся при приведении пространственной системы сил к одному центру систему пар, расположенных в различных плоскостях, можно также заменить одной результирующей парой, момент которой называется главным моментом данной пространственной системы сил относительно выбранного центра приведения. [c.129]

Приведение пространственной системы сил к данному центру. Полученные выше результаты позволяют решить задачу о приведении любой системы сил к данному центру. Эта задача, аналогичная задаче, рассмотренной в 22, решается с помощью теоремы о параллельном переносе силы. Для переноса действующей на абсолютно твердое тело силы F из точки А (рис. ПО, а) в точку О прикладываем в точке О силы F — F и F" ==—F. Тогда сила F F окажется приложенной в точке О и к ней будет присоединена пара (F, F") с моментом т, что можно показать еше так, как на рис. 110, б. Прй этом [c.113]

Случаи приведения пространственной системы сил к простейшему виду. Доказанная в 47 теорема позволяет установить, к какому простейшему виду может быть приведена данная пространственная система сил. Для этого надо определить главный вектор системы и ее главный момент относительно произвольного центра О и исследовать полученные результаты. [c.115]

Приведение пространственной системы сил [c.92]

Остановимся теперь на различных случаях, которые могут иметь место в результате приведения пространственной системы сил. Их четыре [c.97]

При приведении пространственной системы сил к одной силе и одной паре снл угол между направлением главного вектора и направлением главного момента может получиться любым в зависимости от действующих снл. Для определения этого угла воспользуемся формулой, выражающей скалярное произведение векторов Ро и Мо [c.59]

Частные случаи приведения пространственной системы сил [c.113]

Составим теперь таблицу всех возможных случаев приведения пространственной системы сил [c.114]

Приведение пространственной системы сил к простейшему виду. [c.316]

Приведение произвольной пространственной системы сил к простейшему виду рекомендуется выполнять в следующем порядке [c.187]

Задача 2.12. Пространственная система сил была приведена к центру О, взятому в начале координат системы хуг. В результате приведения были получены сила У=10й и пара сил, момент которой векторно равен главному моменту системы / 0 = 21- - 20к, причем [ V] = н, а [/Ид] = дж. [c.189]

Эту задачу можно решить н аналитическим способом, аналогично способу, который применяют в статике при приведении произвольной пространственной системы сил к простейшему виду. Угловые скорости являются скользящими векторами аналогично силам в статике. Поступательные скорости являются свободными векторами, аналогично моментам в статике. [c.509]

Система находится в равновесии, если R = 0, (Mq) = 0. Таким образом, для равновесия произвольной пространственной системы сил необходимо и достаточно, чтобы для какого-либо центра приведения О главный вектор R и главный момент Mq были равны нулю. [c.88]

Заметим, что так как силы системы расположены в пространстве совершенно произвольно, то главный момент Mq по отношению к главному вектору R может быть направлен под каким угодно углом. Таким образом, любая пространственная система сил, будучи приведена к некоторому центру О. заменяется приложенной в этом центре результирующей силой, равной главному вектору системы и результирующей парой, момент которой равен главному моменту системы Mq относительно центра приведения. [c.235]

Перемена центра приведения. Пусть пространственная система сил приведена к центру О и заменена результирующей силой R и парой с моментом Mq, который с направлением R образует некоторый угол а (см. рис. 247). Возьмем новый центр приведения О и приведем все силы системы к этому центру получим в центре О силу R и пару с моментом Мо. [c.235]

Инварианты приведения. Мы видели, что при изменении центра приведения главный вектор R остается без изменения, поэтому он представляет собой инвариант пространственной системы сил по отношению к изменению центра приведения, т. е. [c.236]

Приведение плоской системы сил к данному центру. Уравнения равновесия плоской и пространственной системы сил [c.51]

ЧАСТНЫЕ СЛУЧАИ ПРИВЕДЕНИЯ ПРОСТРАНСТВЕННЫХ СИСТЕМ СИЛ К ПРОСТЕЙШИМ СИСТЕМАМ [c.75]

Приведение пространственной системы параллельных сил к простейшим системам [c.85]

Рассмотрим частный случай приведения к простейшему виду произвольной пространственной системы сил, приложенных к твердому телу, — пространственную систему параллельных сил. [c.85]

Рассуждая аналогично, можно последовательно привести к точке силы пространственной системы. Но теперь главный вектор есть замыкающий вектор пространственного (а не плоского) силового многоугольника главный момент уже нельзя получить а.дгебраиче-ским сложением моментов данных сил относительно точки приведения. При приведении к точке пространственной системы сил присоединенные пары действуют в различных плоскостях и их моменты целесообразно представлять в виде векторов и складывать геоме-трнческн. Поэтому полученные в результате приведения пространственной системы сил главный вектор (геометрическая сумма сил системы) и главный момент (геометрическая сумма моментов сил относительно точки приведения), вообще говоря, не перпендикулярны друг другу. [c.63]

Приведение пространственной системы сил. Пусть мы имеем произвольную систему сил F , Fj, Fy. .., F,j, действующих на абсолютно твердое тело (рис. 247), расположенных как угодно в пространстве. Выберем произвольный центр О н перенесем все силы системы в этот центр. От перенесения каждой силы мы иолучим силу и пару, момент которой равен моменту переносимой силы относительно выбранного центра О. Складывая все силы в центре О (на рис. 247 эти силы не показаны), получим одну результирующую силу R, где [c.234]

Система сил, произвольно расположенных в пространстве (пространственная система сил). Момент силы относительно оси и его вычисление. Зависимость между моментами силы относительно центра и относительно оси, проходящей через этот центр. Аналитические формулы для вычисления моментов силы относительно трех координатных осей. Вычисление главного вектора и главного момента пространственной системы снл. Частные случаи приведения пространственной системы сил приведение к паре сил, к равнодействующей, к динамическому винту п случай равновесия. Аналитические условия равновесия произвольной просгранствекной системы сил. Условия равновесия пространственной системы параллельных сил. Теорема Вариньона о моменте равнодействующей относительно оси. [c.6]

При перемене центра пpинeдe Iия системы сил главный момент системы, вообще говоря, меняется, причем зависимость главного момента иространственной системы сил от выбора центра приведения выражается так главный момент пространственной системы сил относительно нового центра А равен векторной сумме главного момента Шд этой системы сил относительно старого центра О и момента относительно нового центра А силы V, приложенной в старом центре О /я = OTo-f/Ид(Уо)- [c.164]

Статическими инвариснтами пространственной системы сил называются такие характеристики этой системы, которые остаются неизменными при перемене центра приведения. Статических инвариантов существует два [c.164]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...