Скачки Использование

Индексом 1 обозначены параметры до скачка, а индексом 2 — за скачком. Использованные обозначения иллюстрируются на рис. 7-4. [c.175]

Упоминавшийся разрыв непрерывности в общем случае подразумевает, что толщина ударного фронта имеет порядок нескольких длин среднего свободного пробега молекул в среде перед ударным фронтом. В случае очень сильных скачков использование термина средняя длина свободного пробега как меры толщины ударного фронта едва ли будет верным из-за возбуждения внутренних степеней свободы молекул, составляющих среду. Например, в сильном скачке в воздухе происходит не только возбуждение вращательных и поступательных уровней энергии, но при достаточно высоких интенсивностях скачка может иметь место диссоциация молекул, ионизация и электронное возбуждение. Эти процессы происходят одновременно, и эффективные длины свободного пробега для каждого процесса будут разными. [c.23]

Фазовые траектории быстрых движений отходят от этого отрезка фазовой линии вырожденной системы , содержащего, между прочим, и состояние равновесия (О, 0) (рис. 529, б). Таким образом, при малых паразитных емкостях (при л 1 или, точнее, в пределе при [А->-- -0) мультивибратор уходит скачком из всех состояний с лг х, причем при скачке скачкообразно изменяется переменное X, т. е. напряжение м на сетке левого триода, при неизменном значении переменного у, т. е. при неизменном напряжении v на конденсаторе С мультивибратора. Так из динамики модели мультивибратора, построенной при учете сколь угодно малых паразитных емкостей и С , существенных для колебательных процессов в мультивибраторе (при 1), получается постулат скачка, использованный нами в 8 гл. IV. [c.776]

Влияние абляции на теплоотдачу к произвольному осесимметричному телу исследовалось в работе [775] с учетом инжекции массы (газа) и приближенной оценкой излучения от горячего слоя газа. Процессы, характерные для материалов типа тефлона, с учетом теплообмена и химической реакции исследовались Саттоном [772, 773]. Саттон исследовал также пиролиз армированных пластиков и нашел, что феноменологические характеристики существенно зависят от времени и степени нагрева [774]. Теплозащита с использованием массообмена рассмотрена в работе Ска- ла [681]. [c.371]

АЭД подземных коллекторов ДКС осуществляли [139], согласно [140-142], на ДКС-1 ОГП без остановки агрегатов с использованием скачка давления рабочей средой. Оценивали характер распространения волн в данном объекте и параметры акустических шумов в условиях работы агрегатов в штатном режиме. [c.200]

Возникающий на месте начального разрыва тангенциальный разрыв как раз и представляет этот недостающий третий параметр. На W- P. TP. этом разрыве остается непрерывным давление плотность же (а с ней и температура, энтропия) испытывает j скачок. Тангенциальный разрыв неподвижен относительного газа по обеим его сторонам, и потому к нему не относятся использованные выше соображения о взаимном обгоне [c.521]

Связь между параметрами газа в скачке уплотнения мы выше устанавливали исходя из того, что при переходе через прямой скачок сохраняются неизменными полная энергия, расход и импульс потока. Запишем те же уравнения с использованием газодинамических функций. [c.242]

Отсутствие интерференции между решеткой и потоком со сверхзвуковой осевой составляющей скорости и главным образом возможность склеивания сверхзвуковых течений по линиям слабых и сильных разрывов послужили основой для разработки различных способов решения обратной задачи — построения сверхзвуковой решетки, поворачивающей поток на заданный угол. Один из методов построения таких решеток, указанный С. И. Гинзбургом в 1950 г., основан на использовании в общем случае системы косых скачков на входе и последующих течений Прандтля — Майера 2). Примеры такого типа решеток представлены на рис. 10.57. Они носят лишь учебный характер. [c.78]

При измерении скорости сверхзвукового потока (М>1) перед насадком возникает скачок уплотнения. В этом случае полное и статическое давления, измеренные с помощью соответствующих насадков, не совпадают с их значениями в невозмущенном потоке, а определяются состоянием потока за скачком уплотнения. В этой связи использование соотношения (10.4) вызывает дополнительные трудности, связанные с необходимостью определения величин р к р в невозмущенном потоке по измеренным их значениям р о, ра за прямым или соот- [c.198]

Сверхзвуковые потоки тормозятся, как известно, в сужающихся каналах. Поэтому для непрерывного торможения сверхзвукового потока может быть использован канал той же конфигурации, что и сопло Лаваля, называемый в этом случае сверхзвуковым диффузором. Действительно, в сужающемся канале скорость сверхзвукового потока уменьшается, и если горло надлежащим образом рассчитано, то в нем устанавливается критическая скорость. Тогда в расширяющейся части происходит дальнейшее торможение дозвукового потока. Такой диффузор называется идеальным, однако он представляет собой только принципиальную теоретическую схему, реализовать которую на практике не удается. Трудность состоит в том, что сверхзвуковой поток в сужающемся канале является неустойчивым и под влиянием даже малых возмущений насыщается скачками уплотнений. В зависимости от формы сужающейся части система прямых и косых скачков может быть более или менее сложной, но во всех случаях является источником особых, так называемых волновых потерь энергии. Поэтому возникает задача управления системой скачков с целью сведения потерь к минимуму. Этого удается добиться приданием стенкам сужения особой формы, при которой в горле устанавливается скорость, близкая к критической. Таким образом, суммарные потери в сверхзвуковом диффузоре включают в себя помимо потерь вязкостного происхождения также волновые потери, связанные с образованием скачков уплотнения. Достаточно подробное изложение современных результатов исследования газовых диффузоров можно найти в [8]. [c.431]

Высота и скорость полета определяются соответствующим подбором их значений, удовлетворяющих зависимостям, использованным в задаче 4.62. При этом принимается, что давление торможения замеряется за прямым скачком (6с == = я/2). [c.130]

Решению этой задачи предшествует предварительный расчет параметров невязкого потока, осуществляемый при известной форме заостренного профиля с использованием теории скачков уплотнения и течения разрежения (течения Прандтля — Майера). Для заданной формы профиля крыла и параметров невозмущенного потока распределение скорости на внешней границе пограничного слоя можно аппроксимировать в виде [c.752]

Тонкая игла перед тупым телом. Такая игла, вызывая отрыв потока, способствует снижению сопротивления и теплопередачи при больших сверхзвуковых скоростях. Рассмотрим механизм этого явления. Отсоединенный почти прямой скачок уплотнения перед затупленным телом (рис. 1.12.4,а) может изменить свою форму, если перед таким телом установить тонкую иглу (рис. 1.12.4,6). Поток может оторваться на игле и образовать область течения клинообразного или конусообразного типа (в зависимости от того, является ли тело плоским или цилиндрическим). Под влиянием такого отрывного течения изменится форма головного скачка уплотнения от почти прямого до косого, что обусловит снижение лобового сопротивления и теплопередачи в точке полного торможения затупленной поверхности. Однако в контактной области скачка и поверхности иглы могут возникать высокие местные тепловые потоки, что несколько снижает эффективность использования иглы. [c.106]

Данные таблицы хорошо согласуются с результатами, полученными в двух других научных группах (см. [18]) при использовании иных методов анализа. Как следует из этих данных, при высокой интенсивности испарения скачки температуры и плотности пара у межфазной границы становятся соизмеримыми с абсолютными значениями температуры и плотности. При (5 = 1 (данные табл. 1.3 приводятся для этого значения коэффициента испарения-конденсации) степень пересыщения пара столь высока, что вблизи межфазной поверхности еще прежде достижения предельной интенсивности испарения неизбежна объемная конденсация пара (так называемые скачки конденсации). Степень пересыщения пара очень сильно зависит [c.74]

Научно-технический прогресс в электронике связан прежде всего с созданием новых материалов и совершенствованием уже известных. Быстродействие и емкость памяти, надежность, чувствительность, верхний и нижний пределы допустимых при эксплуатации температур, стойкость к ионизирующим излучениям и другие важнейшие параметры приборов электронной техники в конечном счете определяются не столько их конструкцией или электрической схемой, сколько использованными материалами. Качественный скачок в развитии электроники возможен либо при применении новых материалов, либо новых принципов использования уже известных. [c.3]

Особую роль новые материалы играют в развитии такой технической отрасли, как электротехника. Она относится к исторически молодым отраслям, и в ней трудно выделить периоды подавляющего господства отдельных материалов. В развитии материальной базы происходили отдельные скачки, которые сделали возможным открытие новых материалов. Сюда можно отнести начало века, когда с использованием первого электроизоляционного материала макро-молекулярного характера — бакелита — в электротехнике началась эра пластических масс. Аналогичные скачки обусловили открытие во время второй мировой войны первых сегнетоэлектриче-ских материалов, затем внедрение в технику ферритов и полупроводников. [c.4]

При использовании рассмотренной установки получают температурные зависимости электросопротивления при различных давлениях. Скачок электросопротивления, обусловленный плавлением исследуемого металла, позволяет определить температуру фазовых превращений, [c.11]

Из маловажного источника энергии, которым она являлась в начале века, нефть превратилась в ресурс, на долю которого к середине 70-х гг. приходилось уже около половины всего мирового потребления энергии. Удобства ее использования, транспортировки и переработки, низкая стоимость добычи, а также иллюзия о практически бесконечных запасах привели к такому скачку в потреблении нефти, который явился беспрецедентным в истории с точки зрения его скорости и масштабов. [c.14]

Возможность использования материала типа А в качестве конструкционного рассматривалась лишь начиная с 1985 г. К 1990 г. предполагается резкий скачок в потреблении материалов этого типа. Ни один эксперт не отметил возможность применения материала типа Л5. Это же наблюдалось и при других ситуациях обеспеченности ресурсами. [c.110]

Резкий скачок в совершенствовании вычислительных машин наступил лишь после того, как конструкторы обратились к использованию вместо электромеханических реле электронных переключателей — триггеров (1945— 1946 гг.). [c.402]

В заключение заметим, что использование понятия эквивалентного скачка нередко целесообразно и при учете динамического эффекта от ошибок заданной функции перемещения, в частности от ошибок на профиле кулачка. [c.114]

За исключением области самых низких температур (скажем, ниже 1 К), первичные термометры остаются гораздо более трудоемкими при использовании и менее воспроизводимыми, чем лучшие вторичные термометры. Для большинства целей удобство и воспроизводимость показаний термометра важнее, чем точность по термодинамической шкале. Кроме того, существует очень много физических величин, для измерения которых требуется находить разности температур. К их числу относятся теплоемкость, теплопроводность и другие теплофизические величины. Если отклонения применяемой практической шкалы от термодинамической описываются медленно меняющейся плавной функцией температуры, то серьезных проблем не возникает. Если же, напротив, практическая шкала содержит небольшие, но заметные скачки отклонений от.термодинамической шкалы, то и измерения соответствующих физических величин в зависимости от температуры дадут неожиданные ложные скачки, которые отражают только несовершенство термометрии. Для исключения подобных затруднений необходимо, чтобы практическая шкала была гладкой функцией от термодинамической температуры. Это эквивалентно требованию непрерывности первой и второй производных температурной зависимости разности практической и термодинамической температурных шкал. Если для конк >етного вторичного термометра (такого, например, как платиновый термометр сопротивления) нетрудно рассчитать гладкую практическую шкалу, то получить гладкое соединение шкал для двух разных вторичных термометров гораздо сложнее. Основной источник трудностей заключается в том, что два различных участка шкалы часто основаны на разных физических закономерностях, отклонения которых от термодинамической шкалы не совпадают. Соединение шкалы по платиновому термометру сопротивления и по платинородие-вой термопаре в МТШ-27, так же как и в МПТШ-48 и МПТШ-68, служит хорошим примером типичных трудностей. В МПТШ-68 в этой точке имеется скачок первой производной от разности / — 68, достигающий 0,2%. Такие разрывы можно [c.44]

Подобрать термометр, стабильность которого существенно выше 1 мК при 20 К, оказывается довольно сложным делом. Только 18 из 60 исследованных термометров показали среднеквадратичное отклонение менее 0,25 мК. Однако в процессе испытаний очень немногие термометры изменяли свои характеристики. Если не считать первых десяти температурных циклов, те термометры, которые показали высокую стабильность, неизменно оказывались стабильными те же, у которых наблюдался дрейф или иные типы нестабильностей, продолжали вести себя аналогичным образом. Было обнаружено, однако, что время от времени градуировка термометра, который на протяжении ряда температурных циклов вел себя стабильно, скачкообразно менялась (рис. 5.37). Скачок сильнее сказывается при более высоких температурах, когда сопротивление термометра меньше. Именно этот эффект, отсутствующий у железородиевых термометров, затрудняет использование германиевого термометра для воспроизведения температурной шкалы в области низких температур. [c.240]

Как показали исследования, отрицательное влияние влажности увеличивается с ростом длины камеры энергетического разделения, что равносильно увеличению времени пребывания капельной влаги в вихревой трубе до момента выноса ее с периферийными подогретыми массами газа. Последнее обстоятельство способствует повышению степени испаренности влаги за скачком конденсации, следовательно, оно связано с ростом интенсивности циркуляции влаги между периферийным и приосевым потоками, что приводит к уменьшению эффектов энергоразделения. Отрицательное воздействие влажности исходного сжатого газа на процесс энергоразделения возрастает при использовании [c.65]

Это выражение дает тем лучшее приближение к точному выражению (29), чем больше число скачков т в системе. При использовании многоскачковой системы интенсивность каждого скачка относительно невелика, а это означает, что скорость дозвукового течения за замыкающим прямым скачком близка к скорости звука (Мп 1). Но при этом достаточно небольшого сужения струи, обычно происходящего перед входным отверстием диффузора, для того чтобы в этом отверстии установилась кри- [c.470]

При отсутствии косого скачка на входе и использовании только изоэнтропических течений сжатия и расширения Пранд-тля — Майера получаем сверхзвуковую изоэнтроппческую решетку без волнового сопротивления (рис. 10.57, г). [c.79]

Мы говорим учащимся, что при нагружении бруса сосредоточенными силами эпюра всегда состоит из прямых, параллельных оси эпюры, а на границах участков, в местах приложения внешних сосредоточенных сил ординаты эпюры меняются скачкообразно. Размер скачка равен значению приложенной силы. Надо, чтобы учащиеся поняли происхождение этих скачков. Ведь если, ничего предварительно не объясняя, спросить, чему равна продольная сила в сечении, где приложена сила 2Р (рис. 8.3, а), то вне сомнения будут самые различные ответы 2Р, О и т. д. Надо дать учащимся возможность поспорить, высказать свои соображения, а потом разъяснить, что скачок — это следствие использования общепринятой абстрак- [c.62]

Особенность метода характеристик состоит в том, что его реализация связана с широким и непосредственным использованием многих важных понятий и определений газовой динамики, таких, как скачки уплотнения, линии возмущения (волны Маха), одномерные или конические течения, изэнтропические (безвихревые) или неизэнтропические (вихревые) потоки газа. [c.138]

Первая глава дает теоретическую основу для всего последующего изложения — общие принципы составления математического описания многофазных систем. При выводе уравнений сохранения массы, импульса, энергии и массы компонента в бинарной смеси, выражающих соответствующие фундаментальные законы сохранения, используется универсальность содержания и формы этих законов при эйлеровом методе описания. Тот же подход использован при формулировке условий на межфазных границах (поверхностях сильных разрывов) универсальные условия совместности в общей форме выводятся из интегрального уравнения сохранения произвольного свойства сплощной среды, а конкретные соотнощения для потоков массы, импульса, энергии и массы компонента смеси на границах раздела получаются из общего как частные случаи. В настоящем издании, по-видимому, впервые в учебной литературе показано, что в реальных (необратимых) процессах конечной интенсивности на поверхности, разделяющей конденсированную и газовую фазы, всегда возникает неравновес-ность, приводящая к появлению конечной скорости скольжения газа относительно обтекаемой поверхности и к неравенству температур соприкасающихся фаз ( скачок температур ). При анализе неравновесности на межфазной поверхности в книге используются новые научные результаты, полученные, в частности, Д.А. Лабунцовым и А.П. Крюковым (см. [18]). [c.6]

Для анализа автоколебательных систем неосцнлляторного типа с запаздывающей обратной связью можно применить метод переходных характеристик. Этот метод основан на использовании функции отклика ц ( ), физический смысл которой заключается в том, что если на вход линейной системы подать единичный скачок напряжения, то на ее выходе появится отклик Функция отклика, представляющая реальное значение выходного напряжения, позволяет найти переходный процесс и напряжение на выходе четырехполюсника с помощью интегрального соотношения Дюамеля [c.233]

Подчеркнем, что формула (6.4.15), определяющая давление за ударной волной через ее скорссть, условие (6.4.21) для реализации переднего скачка в ударной волне и оценка (6.4.22) для максимального давления в волне справедливы лишь для стационарных волн. В тех случаях, когда на зкопериментальном участке стационарная конфигурация воины не успевает установиться, эти формулы могут не выполняться, даже если выполняются допущения (6.4.20), использованные при выводе указанных соотношений. [c.72]

Рассмотрим другой способ вычисления сингулярных интегралов. Обнаружено, что если элементарная область есть плоский многоугольник, то сингулярный интеграл вычисляется в замкнутом виде (при этом предполагается, что плотность постоянна в пределах области). Заметим, что в этом случае изымаемая из рассмотрения часть области (согласно определению сингулярного интеграла) есть круг. Разумеется, использование указанной формулы требует осуществления предварительной полигонализации поверхности (если она первоначально криволинейна). Наиболее просто получается указанный результат, если область является прямоугольником и опорная точка выбрана в его центре. Из формулы (1.29) следует, что скачок предельных значений оператора напряжений равен удвоенной плотности, а из условий симметрии следует, что его значения с разных сторон совпадают по величине и обратны по знаку (поэтому предельное значение оператора напряжений равно самой плотности с учетом знака). Такой прием позволяет сразу найти не только сам интеграл, но и его сумму, включающую внеинтегральное слагаемое. [c.574]

Рассмотрим далее изоэнтропийное течение рабочего тела в диффузоре. Считаем, что заданы параметры потока р , v , скорость на входе в канал и давление р дНа выходе из него. Известным также является расход. Определяем заторможенные параметры. Задавшись законом возрастания давления р вдоль оси диффузора, найдем по уравнению, аналогичному (3.51), уменьшение скорости, а по уравнению, аналогичному (3.58), изменение плош,ади поперечного сечения канала вдоль оси. При использовании газодинамических функций принимаем желательный закон изменения вдоль канала приведенной скорости X или функции р (к) и по таблицам определяем функцию расхода q ( ), а затем, воспользовавшись уравнением, аналогичным (3.49),— площадь поперечного сечения в соответствуюш,ем месте канала. Как показывают основные уравнения, при дозвуковой скорости потока на входе в ди зфузор канал будет расширяющийся. Если входная скорость превышает скорость звука, диффузор для изоэнтропийного процесса сжатия имел бы суживающуюся-расширяющуюся форму. При этом в горле устанавливались бы критические параметры. Таким образом, для изоэнтропийного процесса сжатия диффузор мог бы рассматриваться как обращенное сопло Лаваля. Однако плавное изоэнтро-пийное торможение сверхзвукового потока до дозвуковых скоростей невозможно. При таком торможении обязательно возникают скачки уплотнения. Прямой отсоединенный скачок уплотнения может возникать перед входом в диффузор. Поток за таким скачком дозвуковой, поэтому диффузор в этом случае должен быть расширяющимся каналом. Сверхзвуковые диффузоры могут иметь и более сложную форму. [c.96]

Одним из первых промышленных приборов для неразрушающего контроля с использованием эффекта Баркгаузена является измеритель шумов Баркгаузена ИБШ-2 (Болгария). Он предназначен для контроля изменения структуры и степени пластической деформации проволок и тонких прут ков из ферромагнитных материалов Этот измеритель позволяет также кон тролировать марку материала и изме ненпе диаметра проволоки (прутка) Напряжение шума (скачков) изме ряется с помощью стрелочного при [c.78]

Из 15 видов энергии четыре вида — мезонная, гравидинамиче-ская, нейтриностатическая, нейтринодинамическая — практического значения пока не имеют. Естественных источников анниги-ляционной энергии на Земле нет. Следовательно, соответствующие системы-носители этой энергии смогут выполнять лишь роль накопителей. Однако использование их энергии потребует решения чрезвычайно трудных проблем получение антивещества и сохранение его в вещественной среде, высокотемпературный отвод неиспользованной энергии и др. Поэтому названные виды энергии из анализа можно исключить вообще. [c.39]

На протяжении многих лет в настенных выключателях использовался принцип мгновенного действия, работа этих приборов сопровождалась характерным щелчком. Контактным материалом в них служила медь, латунь или бронза. Сравнительно недавно стали применять выключатели с консольной пружиной и клепаными контактами, которые приводятся в действие с помощью кулачкового механизма, управляемого вручную. В выключателях с низкими номиналами применяют контакты из сплавов серебра. Если же номинальный ток выключателя превышает 15 А, то в качестве материала контакта часто используется серебро с 10% окиси кадмия. Этот материал получают методом внутреынего окисления. Контакты из серебра с 10% окиси кадмия не свариваются при использовании в выключателях с большим скачком тока, возникающим при включении осветительной нагрузки или электродвигателей. [c.426]

Интересной спецдобавкой являётся кремнийорганиче-ская жидкость марки ГКЖ-94. Это вещество под действием щелочи — полиэтиленполиамина — отщепляет водород, пузырьки которого увеличивают объем эпоксидной композиции во время ее отверждения. Таким образом с помощью этого вещества удается не только ликвидировать даже малую усадку эпоксидных композиций, но и сделать их безусадочными или даже расширяющимися, что очень важно при использовании их, например, для инъектирования трещин в бетоне. [c.60]

При определении объемов водохранилищ и их расположения необходимо исходить не только из расчетов выработки электроэнергии и использования мопщостей электростанций, но принимать также во внимание и потребности ирригации. Примером комплексного использования воды рек в интересах энергетики и сельского хозяйства могут служить такие водохранилища, как Фархадское и Кайрак-Кумское на р. Сыр-Дарье. Вода этих гидроузлов используется для орошения ранее пустынных земель, на которых теперь собирают богатые урожаи белого золота — хлопка. Уже Фархад-ская ГЭС, введенная в действие в 1944 г., позволила обеспечить ирригацию 150 тыс. га Голодной степи с сооружением КайракчКумской ГЭС площадь орошения Голодной степи увеличилась до 500 тыс. га. [c.141]

Разница заключается, таким образом, лишь в малой аддитивной постоянной расстояния между уровнями в случае формулы (34 ) остаются такими же, как и при полуцелом квантовании . Этот результат сохраняет также силу и для коротковолновой области, в которой момент инерции в начальном и конечном состояниях различается из-за электронных скачков , так как при этом самое большее ко всем линиям из одной серии добавляется лишь малое постоянное слагаемое, незаметное в больших электронных термах или в термах, свяэанных с колебаниями ядер. Отметим, что из произведенного до сих пор анализа с определенностью не следует возможность учитывать это малое дополнительное слагаемое посредством использования выражения [c.700]

Совершенно уникальной, например, является радиорелейная линия, пересекающая хребет Тянь-Шань. Скачок через горы радиолуч в этом случае осуществляет путем использования двух станций — Южной и Северной . Чтобы понять всю сложность создания и эксплуатации этой линии, [c.384]

Заметим, что в точки разбиения полусегмента [ oi i) наверное входят такие точки, где функция S t) терпит разрыв со скачком, большим е . Выбор других точек t , вообще говоря, произволен. При использовании формул (25.6) совершенно необязательно иметь функцию S (/) заданной в аналитическом виде. При табличном задании функции 2 (t) построения аппроксимирующих функций (25.6) не вызывает затруднений. Для формул [c.150]

Запуск двигателей постоянного тока осуществляется с использованием пускового реостата в цепи якоря для ограничения максимальных значений пускового тока. В начальный момент запуска устанавливается максимальное расчетное сопротивление пускового реостата, которое затем, по мере разгона двигателя, плавно или скачками уменьшается. При исследовании процесса запуска с использованкем полученных динамических схем двигателя параметры v и этих схем рассматриваются как непрерывные или кусочно-постоянные (в зависимости от способа изменения пускового сопротивления) функции времени. [c.22]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...