Термы электронные

Каково выражение для термов электронно-колебательной энергии двухатомной молекулы [c.106]

Дать определение и пояснить физическую сущность явления термо- электронной эмиссии. [c.67]

В ПОЛОСТИ сжатия и парообразного с возможной диссоциацией в полости расширения. Так, в регенеративном двигателе с изотопным источником, разработанным фирмой Термо-электрон для системы искусственное сердце , в качестве рабочего тела была использована вода. [c.157]

В регенеративном двигателе для искусственного сердца (гл. 15) фирмы Термо-Электрон регулирование мощности осуществляется изменением хода рабочего поршня. Рабочий поршень в виде гибкого металлического сильфона совершает возвратно-поступательные движения с помощью сферической гайки, соединенной с винтовым валом электродвигателя. При вращении вала в одном направлении гайка и рабочий поршень перемещаются вверх, а при изменении направления вращения движутся вниз. Электронное устройство контролирует направление и продолжительность вращения в обоих направлениях, и, таким образом, осуществляется регулирование движения хода рабочего поршня, а следовательно, и мощности двигателя. В этом случае мощность двигателя представляет собой гидравлическую мощность, используемую для привода насоса при осуществлении циркуляции крови. [c.203]

Двигатель для системы искусственного сердца фирмы Термо-Электрон [c.332]

Двигатель фирмы Термо-Электрон был первоначально определен как кольцевой циклический регенеративный двигатель он не был причислен к двигателям Стирлинга. Однако в действительности этот двигатель является двигателем Стирлинга и, более того, одним из уникальных. Рабочее тело двигателя — вода, изменяющая фазовое состояние от жидкого в холодной полости до парообразного в горячей и таким образом, оно может быть классифицировано как однокомпонентное двухфазное рабочее тело . [c.333]

Схема системы фирмы Термо-Электрон приведена на рис. 15.13 Система включает два основных блока блок двигателя и блок насоса. В блоке двигателя теплота от ядерного или электрического источника энергии преобразуется в механическую работу для привода насоса. Гидросмесь затем поступает во второй блок на привод насоса для циркуляции крови. [c.333]

Рис. 15.14. Упрощенная схема циклического регенеративного двигателя фирмы Термо-Электрон

Система искусственного сердца фирмы Термо-Электрон отличается от других систем с двигателем Стирлинга, описанных в данной работе, тем, что двигатель работает с частотой биения живого сердца. При работе в качестве вспомогательной системы кровообращения система должна включать в свою схему датчик для синхронизации блоков двигателя насоса с живым сердцем. [c.335]

Эксперименты на животных при осуществлении разработки системы фирмы Термо-Электрон были проведены в сотрудничестве с научно-исследовательской лабораторией сердечно-сосудистой хирургии Института кардиологии (г. Хьюстон, шт. Техас). [c.336]

В ХОЛОДНОМ конце проводника, вызывает градиент электрического потенциала. Отрицательный заряд на холодном конце нарастает до момента достижения динамического равновесия между числом электронов с большей энергией, диффундирующих от горячего конца к холодному под действием градиента температуры, и числом электронов, перемещающихся от холодного конца к горячему под действием градиента потенциала электрического поля. Этот градиент потенциала существует, пока есть градиент температуры, и называется термоэлектрической э.д.с. Отсюда следует, что термо-э.д.с. не может возникнуть без температурного градиента. [c.268]

Очевидно, что конкретный механизм рассеяния электронов играет для термоэлектричества важную роль. Можно, например, предположить, что электроны, имеющие большую скорость, должны рассеиваться атомами решетки под меньшими углами, чем электроны с меньшей скоростью. Другими словами, средняя длина свободного пробега электронов будет зависеть от их кинетической энергии. Это верно в целом, но конкретная взаимосвязь длины пробега и энергии сложна и сильно зависит от электронной структуры решетки. Сложность связи между длиной пробега и энергией электронов не дает возможности получить количественное описание термоэлектричества, хотя качественно картина явления проста. Другими словами, наших сведений о поверхности Ферми реального металла недостаточно для вычисления термо-э.д.с. Следует отметить, что для полупроводников ситуация проще, поскольку число электронов и дырок, участвующих в процессе проводимости, значительно меньше. В этом случае модель электронного газа, в которой частицы подчиняются статистике Максвелла — Больцмана, лучше отражает истинную природу явления. [c.268]

Применительно к измерению температуры термопарами сложность связи между энергией электронов и их рассеянием приводит к тому, что термо-э.д.с. разных металлов оказываются очень сильно отличающимися друг от друга. Именно различие термо-э.д.с. разных сплавов делает возможным применение этого явления для измерения температуры, поскольку термопара всегда состоит из двух различных проводников и мерой температуры служит разность напряжений. Эта разность э.д.с. носит название эффекта Зеебека. [c.268]

При температуре ниже дебаевской следует учитывать другие механизмы переноса, в частности перенос фононами, вклад которых до сих пор не рассматривался. Фононы обеспечивают теплопередачу в неметаллических веществах, где нет газа свободных электронов. В металлах и сплавах при низких температурах вклад фононов в теплопроводность оказывается заметным. Возникает поток фононов, взаимодействующих с другими фононами, электронами и атомами примесей, причем каждому такому акту соответствует своя длина свободного пробега. При высоких температурах средняя длина свободного пробега при электрон-фононном взаимодействии значительно больше, чем при фонон-фононном. Таким образом, по отношению к электронам решетка находится во внутреннем тепловом равновесии и рассмотренная выше термо-э.д.с. диффузионного происхождения оказывается основной. При низких температурах длина свобод- [c.272]

Теория твердого тела не позволяет вычислить заранее величину, а часто даже знак термо-э.д.с. и эффектов Пельтье и Томсона, однако она объясняет большинство свойств термопар. Например, зависимость термо-э.д.с. от давления вытекает из зависимости между уровнем Ферми и постоянной решетки. По той же причине изменения в структуре решетки в результате появления вакансий, а также дальнего или ближнего порядка приведут к изменениям термо-э.д.с. Точно так же введение примесей и механических напряжений окажет влияние на термопару, поскольку термо-э.д.с. очень чувствительна к изменениям в рассеянии электронов. [c.273]

Для практического применения термопар в термометрии, в частности при использовании Р1-67 в качестве стандартного электрода, интерес представляют только различия в термо-э.д.с. разных металлов и сплавов. Абсолютные значения термо-э.д.с. или коэффициент термо-э.д.с. конкретного материала менее важны. Поскольку, однако, величина термо-э.д.с. в сильной мере зависит от рассеяния электронов, эти данные весьма интересны для теории. Существует абсолютная шкала термо-э.д.с., основанная на электроде из свинца, материала с очень малой величиной термо-э.д.с. Идеальным стандартным материалом был бы такой, у которого термо-э.д.с. равна нулю. Такой стандартный [c.276]

Эмиссионная пятнистость. Эмиссионные свойства поверхности всякого катода (термо-, авто- и фотоэлектронного) неодинаковы. На ней существуют участки с различной работой выхода электронов. Различие плотности тока в отдельных участках катода, особенно при низких температурах, доходит до такой степени, что практически весь эмиссионный ток течет только через участки с наименьшей работой выхода. Это явление, заметное и у чистых металлов, но особенно резко выраженное у пленочных катодов, называют эмиссионной пятнистостью. [c.68]

В технике существуют также многие другие методы измерения температуры, например электронно-оптические преобразователи. Регистрация измеренных температур обычно выполняется путем преобразования измеренного сигнала в электрический с последующей подачей его на показывающие или записывающие устройства. Термо-э.д.с. термопар могут быть непосредственно поданы на такие приборы. [c.205]

Современная теория переноса электронов в проводниках дает возможность получить выражение для абсолютной термо-э. д. с. S. При этом предполагается, что температурный градиент, возникающий в образце металла во время опыта, и действующее на пего электрическое поле вызывают пренебрежимо малое возмущение колебаний решетки. Выражение для. 5 имеет вид ) [c.213]

Лямбда-удвоение — расщепление электронных термов линейной молекулы в результате ровибронного и спин-орбитального взаимодействий. [c.269]

Термо-эдс в полупроводниках по величине значительно больше (10 — Ю " В/град), чем в металлах (10 В/град). Поэтому величиной термо-эдс металла обычно пренебрегают и считают, что вся измеренная термо-эдс возникает в полупроводнике. Так как уровень Ферми в металле практически не меняется с температурой (электронный газ вырожден), то изменение контактной разности потенциалов с температурой между металлом и полупроводником (слагаемое дМк/дТ в (4.36)) будет определяться завиоимостью Ер = Г(Т) только в полупроводнике. Сказанное поясняет ярко выраженную зависимость дифференциальной термо-эдс полупроводника от величины уровня Ферми. [c.141]

Причиной отмеченного выше мультиплетного расщепления термов щелочных элементов является взаимодействие орбитального и спинового магнитных моментов оптического электрона. Орбитальный магнитный момент ц , связанный с орбитальным движением электрона в атоме, равен [c.57]

У щелочных элементов магнитное взаимодействие электронов намного меньше электростатического. Поэтому оно приводит к тонкой структуре энергетических термов. Согласно (2.21) терм с данными п и I расщепляется на два уровня (кроме 5-термов) причем уровень тонкой структуры с большим / лежит выше. Расстояние между уровнями тонкой структуры [c.58]

Схема термов алюминия состоит из серий дублетных уровней, во многом напоминающих серии щелочных металлов (рис. 20). Энергия уровней по-прежнему может быть выражена формулой (2.14). Таким образом, модель атома, используемая при рассмотрении спектров щелочных металлов (оптический электрон в поле атомного остатка), в значительной степени остается верна и для более сложного атома алюминия. [c.63]

М — молекулярный вес р — давление газа Т — терм электронной энергии ио — частота колебаний Во — вращательная постоянная а — число симметрии, равное двум для гомоядерных молекул и единице — для гетероядерных. [c.40]

Системы искусственного кровобращения с циркуляционным насосом должны быть небольшими и компактными. Поэтому в некоторых из них использовались высокочастотные двигатели, в других двигатели работали с частотой, равной частоте биения сердца. Следует отметить, что не было вариантов конструктивных разработок, в которых осуществлялось непосредственное соединение двигателя с циркуляционным насосом. Взамен этого в каждой из систем предусматривались два отдельных блока блок двигателя и блок насоса с различными схемами их соединений для передачи мощности от двигателя к приводу насоса (рис. 15.2). Так, в системах фирм Мак-Доннелл—Дуглас и Термо-Электрон использовалась гидравлическая схема соединений с гидроприводом насоса, а в системе фирмы Аэроджет— [c.319]

Рис. 15.13. Принципиальная схема системы искусственного сердца фирмы Термо-Электрон (Вателет и другие, 1979 г.)

Эти ограничения станут яснее, если кратко рассмотреть теорию термоэлектричества. Легко показать качественно, каким образом примеси, фазовый состав или дефекты решетки изменяют термо-э.д.с. термопары, а затем сделать выводы, касающиеся отжига термопары и обращения с ней, с тем чтобы получить хо-рощую воспроизводимость. Природа термоэлектричества хорошо известна, однако теория не может предсказать с нужной для практики точностью термоэлектрические свойства конкретного металла или сплава. Ниже будет показано, что термоэлектричество определяется особенностями рассеяния электронов про- [c.265]

На рис. 6.11 показано, как ведут себя сплавы, дифференциальная термо-э.д.с. которых не падает до столь малых величин. В этих сплавах присутствует эффект Кондо, проявляющийся при рассеянии электронов проводимости магнитными моментами примеси, такой, как железо или кобальт (см. гл. 5, разд. 5.6). В интервале температур от 1 до 300 К можно получить довольно больщие отрицательные термо-э.д.с. Положительным электродом для такой термопары часто служит сплав с низкой теплопроводностью и малой термо-э.д.с., например N1—Сг, или Ад—0,3 % Ап. В настоящее время считается, что наилучшей примесью для получения хорошей стабильности отрицательного электрода термопары является железо. Сплавы с кобальтом, как оказалось, претерпевают при комнатной температуре структурные превращения, вызывающие изменения термо-э.д.с. Содержание железа обычно выбирают в пределах от 0,02 до [c.293]

Учет релятивистских поправок (т. е. зависимости массы электрона от скорости) привел к тому, что энергия терма оказалась зависящей от азимутального числа к. Эта зависимость очень слаба, так как определяется с помощью малого коэффициента, равного квадрату постоянной тонкой структуры [c.58]

Для объяснения тонкой структуры Гоудсмит и Юленбек в 1925 г. высказали гипотезу, согласно которой электрон надо представлять себе в некотором смысле похожим на заряженный волчок, вращающийся вокруг собственной оси. Благодаря этому вращению электрон будет обладать собственным моментом количества движения (спином) и магнитным моментом. Если предположить, что проекция спина может принимать только два значения, то тонкую структуру оптических линий можно объяснить как результат взаимодействия магнитного поля, создаваемого орбитальным движением электронов, с магнитным моментом, обусловленным наличием спина. Это взаимодействие несколько различно при разных направлениях спина, благодаря чему происходит расщепление терма на два близких подтерма. При этом количественное согласие с опытом получается в том случае, если [c.59]

Поэтому при известном механизме раосеания совместное измерение эффекта Холла и дифференциальной термо-эдс позволяет оценить величину эффективной массы электрона. Кроме того, меняя степень легирования образца, можно проверить, является ли соответствующая зона (свободная >—для образца л-типа, валентная — для р-типа) параболической. Напоминаем, что в качестве грубого критерия вырождения электронного газа принимается совпадение уровня Ферми с дном зоны проводимости (с потолком валентной зоны для полупроводника р-типа), т. е. критическая концентрация электронов, соответствующая началу вырождения, определяется из равенства [c.142]

В записи выражения (4. 40) уро>вень Ферми проходит приблизительно посередине запрещенной зоны, при этом предполагается, что доминирз ющим является рассеяние носителей заряда на акустических колебаниях решетки, т. е. г = 0. Измерение только полярности термо-эдс в области собственной проводимости уже позволяет определить, величина Ь = рп/цр больше или меньше единицы. А снятие температурной зависимости термо-эдс в собственной области (при известной ширине запрещенной зоны АЕ) позволяет получить оценку отношения подвижностей электрона и дырки (см. формулу (4.40)). [c.142]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...