Импульса функция отклика

При подаче на вход измерительного устройства одного из таких сигналов экспериментально определяют поведение выходного сигнала (отклик). Отклик на единичную функцию называется переходной функцией, на единичный импульс — функцией веса, по реакции на гармонические синусоидальные сигналы определяют амплитудно-частотные (АЧХ) или фазочастотные (ФЧХ) характеристики устройств. [c.911]

Считая, что неоднородность слабая шах 1 -с (х) , и справедливо борновское приближение, получить выражение для давления в прошедшей и отраженной волнах. Найти функцию отклика—реакцию слоя на воздействие 3-импульсом. Можно ли определить с(х) по измерениям поля прошедшей волны Отраженной волны [c.323]

Здесь I f)—преобразованная функция отклика прибора, учитывающая благодаря контролирующей системе как частотную характеристику, так и форму импульса возбуждения. [c.502]

В литературе по радиотехнике и теории связи такие линейные звенья обычно описываются с помощью импульсной переходной функции h t), представляющей собой отклик на выходе линейного звена при воздействии на вход в момент времени t = О мгновенного импульса единичной интенсивности. Нетрудно видеть, что для механических структур импульсной переходной функцией является нестационарная функция Грина. Заметим, что для рассмат- [c.97]

При проектировании и анализе линейных электрических цепей один из методов состоял в исследовании выходного сигнала, полученного способом, описанным выше, для случая формирования оптического изображения, т.е. путем свертки входного сигнала (представленного последовательностью импульсов с изменяющейся амплитудой) с единичным импульсным откликом системы. Однако интегрирование, необходимое для исследования влияния различных фильтров, при этом становилось очень сложным. Еще более трудным было обращение свертки, применяемое при проектировании фильтров с условием создания определенных выходных сигналов по заданным входным. Именно применение теоремы свертки обеспечило во многих случаях столь необходимые упрощения. Из этой теоремы следует, что спектр временных частот на выходе линейной электрической системы является просто произведением входного частотного спектра и частотного спектра единичного импульсного отклика системы (ее передаточной функции). Интегрирование во временной области заменяется более простой операцией перемножения в частотной области. Более того, полная частотная характеристика нескольких последовательно включенных фильтров является просто произведением их собственных передаточных функций. Поэтому неудивительны замечания о том, что если бы теория цепей была ограничена временным подходом, то она никогда не получила бы такого развития. [c.87]

Однако если в системе присутствуют оптические аберрации, то отклик системы на единичный импульс, который в данном случае является функцией рассеяния точки системы (разд. 2.3), для разных го-чек в объектном поле может различаться. Такие изменения могут, как мы видели, сделать невозможным применение теоремы свертки. К счастью, если система хорошо скорректирована, остаточные эффекты аберраций постоянны по области, где изображение любой точки в объектном поле достаточно интенсивно. В этом случае система назы- [c.88]

В данном разделе были рассмотрены эффекты, связанные с кубическим членом нелинейной поляризации, записанным в виде (2.3.6). При очень больших уровнях мощности нелинейный отклик начинает насыщаться, поэтому необходимо включать члены высших порядков. Каплан [53] обобщил нелинейное уравнение Шредингера (5.2.5), заменив в нелинейном члене на произвольную функцию/( J7 ). Оказывается, что при определенных условиях поведение солитона становится бистабильным. При заданном значении энергии импульса бистабильные солитоны могут распространяться в двух состояниях при этом можно осуществлять переключение из одного состояния в другое [54]. Вопросы устойчивости бистабильных состояний привлекли большое внимание [55]. В волоконных световодах бистабильное поведение пока не наблюдали, поскольку для этого необходимы чрезвычайно высокие значения мощности. Для этой цели более подходящими могут быть среды с легко насыщающейся нелинейностью. В заключение отметим, что солитоны могут существовать в волноводах с пространственно-периодичной величиной показателя преломления, так как волна, распространяющаяся в такой среде, также описывается нелинейным уравнением Шредингера [56]. [c.122]

Вывод формулы дифракционной решетки импульсным методом. До сих пор мы использовали только одну из возможностей анализа, которые предоставляет нам теория линейных систем. Мы предполагали, что на вход спектрометра падает монохроматическое излучение (со спектром б(v—Уо)) и находили отклик прибора на него — аппаратную функцию. Но в некоторых случаях легче решить задачу об отклике прибора на более сложное воздействие и уже затем переходить к монохроматическому излучению. Удобнее всего в качестве такого пробного воздействия использовать импульс Ь(t). Найдем спектр функции Ь0—1о) [c.34]

Отклик прибора на б-импульс обозначим к 1). Вычислив затем фурье-образ получим функцию Я(v) (здесь > — [c.34]

В то же время некоторые явления (например, выходные сигналы фотоумножителя) требуют моделирования процессом, который характеризуется случайным изменением формы и площади от импульса к импульсу. Такой процесс может рассматриваться как результат прохождения пуассоновского импульсного процесса через случайно изменяющийся во времени линейный фильтр с импульсным откликом h i x), который является выборочной функцией некоторого случайного процесса, как это показано на рис. 3.9,6. Оба пуассоновских процесса, описанных выше, называются линейно отфильтрованными пуассонов-скими процессами. [c.90]

Аппаратная функция представляет собой экспериментальную кривую, нормированную на единичную площадь ( =1), полученную как отклик калориметра на тепловой импульс (см. разд. 6.3). Из уравнения (9.10) следует, что аппаратная функция равна [c.128]

Аппаратная функция - экспериментальная кривая, нормированная на единичную площадь, зарегистрированная калориметром как отклик на тепловой импульс. [c.170]

Рис. 15.8. а — импульсный отклик, состоящий из когерентной (дельта-функция) и некогерентной частей, б — если ширина входного импульса меньше величины, обратной ширине полосы когерентности, то когерентную интенсивность все еще можно отличить от некогерентной интенсивности, в — если ширина входного импульса больше величины, обратной ширине полосы когерентности, то когерентная и некогерентная интенсивности неразличимы. [c.74]

Интенсивность импульса на выходе 1 t) дается сверткой (15.85), где функция импульсного отклика 0(1) дается преобразованием Фурье (15.83) [c.74]

Интегрирование выполняется детектором вследствие ограниченности его временного отклика. Если функция g t) представлена цугом коротких импульсов, следующих друг за другом с частотой, несколько отличной от частоты следования импульсов сигнала f t), то может иметь место стробоскопический эффект, позволяющий прописать форму быстрого сигнала с помощью индикатора, имеющего ширину полосы, значительно меньшую той, которая занята сигналом. [c.153]

При большой длительности импульса амплитуда сигнала постепенно нарастает до своего максимального значения, а затем уменьшается по мере того, как импульс проходит цель. В случае короткого импульса принимается серия коротких эхо-сигналов, показывая вклад наиболее существенных отражателей (блестящих точек) подводной лодки. В терминах теории электрических цепей эхо-сигнал будет сверткой зондирующего импульса с импульсным откликом цели, а импульсный отклик цели — функцией курсового угла. [c.325]

Структурная схема такого приемника приведена на рис. 13.5. В этой схеме импульсный отклик фильтра h(t), как и раньше, согласован с формой одиночного импульса. Предположим, что помеха в заданном элементе разрешения по дальности статистически независима от цикла к циклу излучения, тогда Zk имеет распределение с 2М степенями свободы. Функция плотности вероятности только шума [c.345]

Переход к изучению нелинейных систем автоматического регулирования сопровождается усложнением математического аппарата, так как анализ и расчет таких систем приходится вести по нелинейным дифференциальным уравнениям. При этом не может быть применен принцип суперпозиции и, следовательно, отклик системы на произвольное входное воздействие не находится в виде суммы откликов на последовательность скачков или импульсов. Переходный процесс, вызванный в нелинейной системе ступенчатым воздействием, по форме кривой получается различным при изменении величины скачка. Вследствие отмеченных особенностей процессов в нелинейных системах для описания таких систем не могут быть использованы независимые от вида и значения входного воздействия передаточные функции, которые оказались столь эффективными при исследовании линейных моделей систем. [c.145]

Можно определить общий класс фильтров, обладающих таким свойством, что нх отклик на импульс, принятый во время равен нулю во все моменты /о где п — целое число. Оказывается, этим свойством обладает идеальный фильтр низких частот, о котором упоминалось в гл. 14. Функция передачи такого фильтра [c.374]

Например, чрезвычайно трудно установить аналитическую связь между удельным импульсом тяги, давлением в камере сгорания и соотношением компонентов топлива. В таких случаях достаточно увязать вход системы (к, р ) с ее выходом 1 , не рассматривая промежуточные физические процессы. Для этого применяется метод регрессионного анализа, основанный на описании поверхности отклика Выхода системы на Вход в некотором векторном пространстве. Пусть необходимо определить зависимость показателя у (параметр рабочего процесса) от нескольких факторов лс/ . Вид функции у = у д , заранее неизвестен. Функция представляется рядом [c.91]

Режим работы с двумя длинами волн позволяет провести эффективную оптимизацию схемы с помощью двух зеркал, имеющих большой коэффициент отражения на длине волны зондирующего луча (чтобы получить хорошую настройку резонатора), но пропускающих входной луч [24]. Такая конструкция при заполнении резонатора слоем ОаАз или квантоворазмерными структурами на ОаАз позволила при выполнении логических операций получить контраст 5 1 при энергии входного сигнала лишь 3 пДж [24]. Для чисто оптического логического устройства это представляет собой минимальное из значений энергии переключения, о которых когда-либо сообщалось в печати однако сюда не включена неактивная знергия зондирующего луча, величина которой определяется коэффициентом пропускания устройства и требованиями к усилению выходного сигнала. Энергия зондирующего луча примерно в 10 раз больше энергии входного луча, но поглощение последнего должно быть мало. На рис. 2.6 с целью демонстрации релаксационных характеристик показаны функции отклика устройства, на вход которого подан сигнал в 8 пДж (импульсы генерируются в режиме с синхронизацией мод) представленные зависимости соответствуют случаю непрерывного облучения устройства зондирующим лучом. Если импульс зондирующего излучения подается сразу же за импульсом входного сигнала, то на него не будут оказывать влияние изменения максимума пропускания, происходящие в процессе ре- [c.62]

Результат (1.7) означает, что в выражении (1.4) для g(E) действие должно вычисляться по таким траекториям системы, у которых совпадают начальные и конечные координаты и импульсы. Другими словами, основной вклад в функцию отклика glE) дают все возможные периодические траектории. Подобный способ вычисления g(E) уже содержит упрощения, однако все еще остается достаточно сложным. Это связано с тем, как устроены траектории iV-мерной системы и, в частности, периодическпе траектории. Как уже отмечалось ( 1.4), траектория системы является обмоткой Л -мерного инвариантного тора. Таковы все траектории, за исключением тех траекторий, которые лежат на мно-яюстве нулевой меры резонансных торов. Эти траектории действительно являются замкнутыми. Наоборот, все остальные траектории являются незамкнутыми и эргодически покрывают поверхность тора. Вследствие этого, если выбрать любой малый элемент объема dq и вывести из него траекторию системы, то через некоторое время она в него вернется с любой, наперед заданной степенью точности. Если к этим сведениям добавить еще, что само выражение (1.5) является асимптотическим и допускает определенную размазку траекторий ), то произведенные нами упрощения покажутся весьма сомнительными. [c.212]

Самой простой аппроксимацией дисперсионного фильтра является импульсная модель. Если один из преобразователей широкополосный, как, например, изображенный на рис. 9.1, его можно заменить одним точечным источником, импульсный отклик которого описывается функцией Ьг 1 - / ) = 5(/ - / ), где 5(/) — единичный импульс (функция Дирака). В этом приближении, в соответствии с формулой (9.76), импульсный отклик фильтра Л(/) воспадает с импульсным откликом дисперсионного преобразователя. Если исходное выражение (7.67) дополнить аподизованной весовой функцией и (/), то для импульсного отклика дисперсионного фильтра полу- [c.425]

Реально осуществимая длительность импульса отлична от нуля, а высота — от бесконечности. Площадь, заключенная между кривой сигнала и осью времени, может отличаться от единицы. Отклик системы на импульсное воздействие называют импульсной функцией (т). Отклик на единичную функцию б(т) называют весовой функцией W(x). Зная ее, легко оиределить реакцию/ (т) на любое возмущение о(т ) [c.70]

Измерения при импульсном и случайном возбуждении. Благодаря развитию современной вычислительной техники, в особенности мини- и микро-ЭВМ, а также появлению необходимых алюритмов обработки сигналов, особенно быстрого преобразования Фурье, все больше распространяются методы намерения частотных характеристик при импульсном воздействии на механический объект. Импульсы вынуждающей силы и отклика подвергаются преобразованию Фурье, и по соотношению гармоник определяется нужная характеристика. Отношение сигнал/шум может быть повышено путем промежуточного преобразования анализируемых сигналов с помощью авто- и взаимно-корреляционных функции [18] Соответствующие возбудители зачастую оказываются значительно проще и меньше, чем электродинамические, не требуют специального крепления (что особенно важно при перестановке), дают значительное усилие в импульсе Общее время испытаний и выдачи результатов снижается до величины порядка нескольких миллисекунд (в специализированных быстродействующих ЭВМ). Можно назвать несколько примеров реализации импульсного метода. [c.325]

Однако описанное выше прямое использование теоремы свертки как в системах связи, так и в системах формирования оптического изображения вьщвинуло дополнительное требование, а именно инвариантность (или стационарность). Строго говоря, оно означает, что, например, в электрической цепи отклик на единичный импульс должен не зависеть от момента его подачи на вход, т. е. это должна быть система, инвариантная во времени. Таким же образом в системе формирования оптического изображения представление точечного объекта-функция рассеяния точки-должно быть одинаково по всему полю это должна быть система, инвариантная в пространстве (ср. разд. 4.4.1). В начале следующего раздела будут обсуждаться следствия этого требования в обработке оптического изображения. (Рассматривается ситуация, при которой система не является инвариантно линейной. В целом же проблемы нелинейных систем выходят за рамки этой книги.) [c.87]

В настоящее время корреляционные методики стали рутинным способом измерения длительности, а в некоторых случаях и формы сверхкоротких импульсов. При соблюдении специальных условий они пригодны и для измерения длительности предельно коротких импульсов 6—8 фс. Вместе с тем, информация, извлекаемая из корреляционных функций интенсивности, явно не достаточна для современных фемтосекундных систем. Сейчас речь идет о полных измерениях характеристик импульсов, которые включают временной ход огибающей и фазы, а также информацию о статистике в длинных кваз1шерио-дических цугах. Знание перечисленных характеристик позволяет реализовать все возможности физического эксперимента при изучении нестационарного отклика исследуемых объектов. [c.280]

Отраженные от пленки и подложки импульсы можно представить в —2п(Цс) + + й2Ь(1) (рис. 83,6). Как было показано, интерферограмма про- пор ци он а л ьн а автокорр еля цион -ной функции входного сигнала. Вид ее приведен на рис. 83 в. После нормировки отклика интерферометра на значение при т=0 получим [c.98]

Таким образом, каждая точка исходного распределения интенсивности размывается в диск интенсивности, а пе >екрытие таких дисков приводит к размытию всего изображения и ухудшению его разрешения. Сказанное определяет функцию размытия как отклик системы на падающее излучение в виде дельта-функции, в данном случае падающее от точечного источника. Это лежит в основе метода функции Грина, который весьма удобен для использования в теории рассеяния и во многих других областях физики, а также для анализа характеристики электронных схем путем измерения их чувствительности к острому пику напряжения или импульсу тока. [c.40]

Ашгаратная функция (ЩТ) 0 Т)(10. Аппаратная функция (см. разд. 6.3.4) получается при делении измеренных значений (7 (отклик калориметра на импульс теплового потока в образце) на площадь, ограниченную экспериментальной кривой (нормировка) (рис. 10.3). [c.151]

Квантовый микрорезонатор. Аналитические результаты могут быть получены при условии двойного резонатора ш = со о = ю. Для достаточно коротких импульсов, таких что значение со -со мало по сравнению с обратной длительностью импульса X р, в отклике можно ограничиться только слагаемыми, содержащими долгоживущие экспоненциальные функции ехр(-гсо ) В этом приближении для нелинейного источника получаем [c.177]

Общий вид формы импульсного отклика показан на рис. 15.8, а. Заметим, что импульсный отклик состоит из когерентной (дельта-функция) и некогерентной частей. Некогерент-ная часть характеризуется временем задержки Та и временем уширения Тз. Если входной импульс короче, чем 7 , то когерентная часть выходного импульса почти совпадает по форме с входным импульсом, а некогерентная часть уширяется (рис. 15.8,6). Если длительность входного импульса больше 7 , то форма вьь ходного импульса близка к форме входного (рис. 15.8, е). [c.74]

Как мы видим, отклик появляется одновременно при всех значениях X в виде кратковременного импульса вблизи I = 1. Функция (305) имеет экстремумы при х = (2 /2)уах. Первый максимум при X = (2 — /2)уйХ = 0,6уох является наиболее подходящим для расположения детектора, регистрирующего кванты лайман-альфа от переходов 2Р — 18, обязанных импульсу V. [c.279]

Функция Gy(kt) — отклик моды на короткий импульс тока или поляризации в момент I = О, и по принципу причинности она должна содержать множитель 0 (г) (ср. (3.1.24)). Далее, функция /(ел) пропорциональна ехр (й)"г), и поэтому контур интегрирования при i > О надо замыкать полуокружностью в нижней полуплоскости (где w -< 0), а при i < О — в верхней. В последнем случае 0 (г) = О и, следовательно, спектральная функция Грина Gy (fe u) не должна иметь полюсов вверху ufl < О, Это условие обеспечивает затухание отклика при г- оо. [c.106]

На рис. 4.20 показана интенсивность когерентного стоксова рассеяния /с как функция времени задержки Гз в смеси ССЦ СбН12 на колебательной моде ССЦ (12/2яс = 459 см ). Длительность импульсов накачки была Тр = 5,2 ПС. Экспоненциальное затухание сигнала при Гз > 10 пс целиком определяется релаксацией резонансного отклика и позволяет найти его время дефазировки. Поскольку время релаксации нерезонансной части [c.255]

В ряде случаев, например в интенсивных лазерных пучках, напряженность поля Е. может быть весьма высокой, и члены высших порядков в разложении функции Р(Е) становятся существенными. В результате возникает зависимость оптических характеристик среды от иитепсивпости свста. Поляризуемость х (а значит, и показатель преломления п - + х) оказывается различной в различных точках пространства в соответствии с распределением энергии в сечении светового пучка или меняется со временем вслед за временной зависимостью амплитуды светового импульса. Для такой среды должны быть характерны пространственные и временные трансформации световых полей, отсутствующие в линейных средах. Более того, оказывается возможным наблюдение взаимодействия света со светом — ведь в области пересечения пучков амплитудио-заси-симый поляризационный отклик будет иным. Таким образом, для нелинейнооптических эффектов характерно нарушение принципа суперпозиции световых волн. [c.276]

Причинная функция времени определяется как функция, равная-нулю до какого-то фиксированного момента времени, который может быть взят равным нулю. В физически реализуемой среде отклик, обусловленный действием причинного источника, должен быть-также причинным, т, е., выходной сигнал должен быть равен нулю до того, как начнет действовать источник. Будем считать, что начальное смещение является импульсом вида и (О, )=иАх6(1), Фу-рье-преобразоваиие которого совпадает с константой ЦАх. Этот источник является причинным. Выходной сигнал, совпадающий с импульсной характеристикой среды, представляет смещение на. произвольном расстоянии [c.95]

При воспроизведении сигналов перпендикулярной магнитной записи основное влияние на волновые характеристики оказывают разрешающая способность головки и величина неконтакта. Отклик головки на единичное воздействие узкого перехода пepпeндикyляpJ ной намагниченности имеет вид двухполярного импульса, который подобен соответствующей компоненте функции чувствительности и отличается от отклика при продоль ой намагниченности. При наличии продольной составляющей намагниченности отклик становится асимметричным. [c.143]

Функция Г(со) здесь определена в О Doherty and Anstey, 1971 как амплитудный спектр проходящего импульса в предположении, что источником излучалась дельта-функция, и отклонения спектра проходящей волны от дельта-функции обусловлены потерями на прохождение периодических пачек тонких слоев. Таким образом, функция Дсо) совпадает с частотно-амплитудным откликом G .( o, /) стратиграфического фильтра, имеющего импульсную реакцию О [c.42]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...