Линии возмущения

Рассмотрим схему обтекания тела вращения (рис. 10.37) сверхзвуковым невязким потоком газа. Перед таким телом возникает головной конический (присоединенный) скачок уплотнения, простирающийся до места его пересечения (точка К) с прямолинейной волной слабых возмущений (характеристикой), выходящей из точки А сопряжения конуса с цилиндром. За точкой К вследствие взаимодействия с другими волнами, выходящими из той же точки А (и ее окрестности), скачок начнет искривляться. Линии возмущений, отразившись от скачка уплотнения, достигают цилиндрической части корпуса. Результатом этого является выравнивание давления на поверхности тела до значения р-о в набегающем потоке. [c.509]

Если индексом 1 обозначим параметры потока перед поворотом, а индексом 2 — в области после завершения поворота, то, очевидно, Ml < Мз. Так как вершина угла О есть источник возмущений, то углы наклона линий возмущения, проходящих через вершину О, К векторам скорости до и после поворота будут определиться еле дующими соотношениями [c.194]

Тогда линии возмущений ОС и ОС будут отделять области невозмущенных потоков до и за поворотом, а сектор С ОС , называемый сектором возмущения, будет включать поток с непрерывно изменяющимися параметрами. [c.195]

Задача о сверхзвуковом обтекании внешнего угла сводится к тому, чтобы по параметрам потока до линии возмущения ОС и углу поворота 02 найти параметры потока за линией возмущения O j и в секторе возмущения С ОС - [c.195]

Имея в виду, что составляющие, направленные по нормали к линии возмущения, всегда равны скорости звука, запишем [c.195]

У передней кромки пластины поток разделяется на две части. В верхней части нулевая линия тока и пластина образуют внешний угол, обтекание которого было рассмотрено в предыдущем параграфе. При обтекании внешнего угла скорость непрерывно возрастает и образуется семейство линий возмущения, лежащих в секторе возмущений. Далее поток достигает конца пластины, где линии тока сгущаются и вновь приобретают те же направления и густоту, что и на бесконечности перед пластиной. Верхний поток [c.200]

Поясненная стационарная волна называется косой волной (в данном примере положительной). Фронт АВ этой косой волны иногда называют линией возмущения, а угол р — волновым углом. [c.517]

Если скорость набегающего потока v tB будет больше а, то понижение давления и возрастание скорости начнутся не на линии возмущения ООц а на линии возмущения, лежащей ниже ее по течению. [c.697]

Особенность спектров на рис. 6-16, а и б заключается в том, что за точкой пересечения косых скачков линии возмущений не прослеживаются (как это имеет место при пересечении адиабатических скачков). Выше (см. 6-1) было показано, что непосредственно за скачком конденсации образуется волна разрежения. Возникновение волн разрежения объясняется тем, что за скачком конденсации течение должно быть конфузорным в соответствии с формой канала и давлением на выходе из сопла. Визуальные наблюдения также подтверждают наличие волн разрежения за скачком конденсации. Косые скачки конденсации после пересечения попадают в зону интерференции двух волн разрежения и здесь вырождаются. [c.155]

Линия возмущения 109 тока 27 [c.379]

При сверхзвуковой скорости потока газа волны возмущений также имеют вид окружностей, но в силу условия и> а область их распространения ограничивается прямыми AM и AN (для осесимметричного потока — поверхностью конуса), называемыми линиями возмущения или линиями Маха. Эти прямые образуют с вектором скорости угол Маха, определяемый формулой [c.69]

Обтекание тонкого профили с заостренными кромками. Задача может быть приближенно решена на основе линеаризованной теории. При этом плавный контур профиля заменяют ломаным (рис. 1.60) и последовательно решают задачу об изменении параметров потока при переходе через каждую линию возмущения, выходящую из точек излома. В результате получают следующие формулы для коэффициента давления [c.70]

В плоском сверхзвуковом потоке газа с неоднородным полем скоростей линии возмущения в разных точках имеют различные направления, поскольку эти направления определяются формулой [c.73]

Кривая у = у(х), в каждой точке которой касательная образует с вектором скорости угол а, называется характеристикой. Так как в каждой точке существуют два направления линий возмущения (см. рис. 1.58, в), то из каждой точки плоского потенциального сверхзвукового потока выходят две характеристики. Применительно к схеме, показанной на рис. 1.63, можно написать [c.73]

Рис. 1.63. Характеристики (линии возмущения) плоского сверхзвукового потока

При обтекании выпуклой прямолинейной стенки (рис. 1.66,й) образуется простая волна расширения (ПВР), в которой поток ускоряется. При обтекании вогнутой стенки возникает простая волна сжатия (ПВС), в которой поток тормозится (рис. 1.66, б). Если кривизна вогнутой стенки достаточна, то прямолинейные линии возмущения могут смыкаться и в результате наложения малых возмущений образуется конечный разрыв, т е. косой скачок уплотнения С. В пределе, если криволинейный участок стенки вырождается в точку излома, образуется плоский косой скачок уплотнения. [c.76]

В 11.26 было установлено, что обобщенный краевой эффект в оболочке нулевой кривизны может при некоторых обстоятельствах выродиться. При этом он утеряет свойство быстро затухать при удалении от породившей его асимптотической линии возмущения, и вследствие этого станут незаконными уравнения и формулы 11.25, 11.26. В связи с этим мы изложим здесь еще ОДИН приближенный метод расчета цилиндрических оболочек, который, как выяснится ниже, сохраняет силу и в случае, когда в оболочке возникает вырожденный обобщенный краевой эффект. [c.158]

ДО простых краевых эффектов, т. е. с точностью до локальных напряженных состояний, вызванных краями или другими линиями возмущения. [c.212]

На рис. 94 показаны две линии возмущения от точечного источника возмущений 8, находящегося на оси Ох. Только вдоль этих двух лучей, выходящих из точки 8, можно наблюдать возмущения однородного набегающего на точку 5 потока во всех остальных точках плоскости течения поток не возмущен и сохраняет свою однородность. Напомним, что точечным источником в плоском потоке служит на самом деле источник возмущений в виде [c.218]

Так в аэродинамических сверхзвуковых трубах, внося в поток малые возмущения при помощи тонких игл или зондов, наблюдают линии возмущения и по уг.там наклона их к направлению невозмущенного потока определяют [c.219]

По определению линии возмущения угол возмущения а, образованный ею с направлением потока в данной точке, равен [c.244]

Зададим положение линии возмущения ОС углом е, образованным ею с начальной линией ОС . Тогда из рис. 107 легко заключить, что [c.244]

Местное число М связано с углом наклона линии возмущения (линии Маха) выражением р = ar sin (1/М). На рис. 4.3 угол рв в точке В меньше угла р в точке Л(рв< рл). поэтому местное число М в направлении от точки А к точке В увеличивается (Мд > М ). [c.107]

Особенность метода характеристик состоит в том, что его реализация связана с широким и непосредственным использованием многих важных понятий и определений газовой динамики, таких, как скачки уплотнения, линии возмущения (волны Маха), одномерные или конические течения, изэнтропические (безвихревые) или неизэнтропические (вихревые) потоки газа. [c.138]

На расстоянии х = Ы2 = 5 координата точки характеристики у = 1,233, а в конце профиля, где х = Ь = 10, эта координата у = 1,124. Таким образом, характеристика, представляющая собой линию возмущения, отраженную от скачка, не пересекает профиль. Следовательно, криволинейный скачок, образующийся за точкой J, и возникающий в этой области вихревой поток не влияют на обтекание профиля. В соответствии с этим течение вблизи профиля можно рассматривать изэн-тропическим и для расчета этого течения применять уравнения характеристик в виде u) = сОд 4- ( д — ), где L — произвольная точка на контуре (рис. 7.17). [c.192]

В соответствии с выражением (VIII. 1) линия возмущений АС для числа Ml должна быть направлена под углом [c.190]

Так как Mj < Mj, то > х- Из последнего условия получаем, что линия возмущения АС для Мз (рис. VIII.2, б) должна пред- [c.190]

Линии возмущения потенциала скорюсти фильтрации 584 [c.656]

Разделы, содержащие информацию, реобходимую для решения этой задачи, включают основы теории упругости анизотропного тела и механики разрушения композиционных материалов, результаты исследования напряженного состояния стержней, пластин и оболочек, анализа распространения волн и ударных воздействий, определения концентрации напряжений в окрестности линий возмущения и узлов соединений, оценки надежности, описания процессов автоматизированного проектирования и некоторых экспериментальных методов. [c.9]

В главе 10 представлен достаточно полный обзор исследований, посвященных анализу напряженного состояния в окрестности линий возмущения, краевых зон и узлов соединения. В качестве источников возмущения рассмотрены макро- и микро-структурные нарушения сплошности материала. Установлено, что краевые эффекты зависят от порядка чередования слоев и являются существенными, если расстояние от свободного края не превышает толщины пакета. Исследована эффективность клеевых соединений и показано, что нелинейный анализ позволяет достаточно точно предсказать прочность таких соединений. Представлен обзор экспериментальных результатов, определяющих поведение типовых механических соединений. Поскольку особенности напряженйого состояния в окрестности линий возмущения и краевых зон, с одной стороны, и узлов соединений — с другой, отчасти аналогичны, объединение разделов, посвященных этим вопросам, в одной главе представляется естественным. [c.12]

Остановимся несколько подробнее на структуре напряжений, соответствующих простым краевым эффектом. Все связанные с ним величины быстро затухают, поэтому при качественных рассуждениях можно исходить не из формул (8.12.4), определяющих простой краевой эффект в окрестности линии возмущения, а из формул (8.12.6), задающих его только на самой этой линии. Формулы (8.12.6) показывают, что главное тангенциальное усилиг Гз и главный момент Gi пропорциональны соответственно произвольным функциям il)i и я1)2. Таким образом, простой краевой эффект имеет черты сходства с дополнительными напряженными состояниями, возникающими вблизи отверстий как в пластинке, растягиваемой в своей плоскости, так и в пластинке, подвергаемой изгибу. Первое из этих дополнительных напряженных состояний связано с функцией и дает в освиом нормальные усилия на сечениях, ортогональных к линии возмущения. Второе связано с функцией г )2 и дает в основном изгибающие моменты на сечениях, параллельных линии возмущения. [c.136]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...