Чувствительность собственных значений

Чувствительность собственных значений ая = —. (10.1-20) [c.203]

При этом первая группа решений (18а) соответствует значениям / (со, П) = = дУ да = оо, а вторая (186) — некоторому не равному бесконечности значению / (со, П). С практической точки зрения интересно именно это решение, поскольку оно и реализует максимум чувствительности собственных свойств системы к изменению Ед. Если координаты точки, соответствующей этому решению, удовлетворяют (9) и (15), то полученные значения параметров РП являются искомыми. Если (9) и (15) не удовлетворяются, должны быть исследованы значения (14) на границах области. При этом последовательно одно из трех неравенств (15) или неравенство (9) заменяются на равенство, вычисляются с учетом выполнения (12) значения / (ш, П) и неизвестные значения /4, 54 и Ед для последних проверяются условия (15), а также условие (9). Аналогичные операции проводятся при последовательной замене двух неравенств на равенства. [c.100]

Выше был рассмотрен случай m О, ибо это не потребовало дополнительных усилий, а степень близости других собственных значений к критическому может быть полезна при оценке чувствительности критической нагрузки к возмущениям, а также при планировании вычислительной процедуры для определения Л. [c.78]

По мере перехода к модам более высокого порядка деформации быстро падают (матричные элементы уменьшаются, а разности собственных значений растут). Поэтому в обычном для случая плоского резонатора с большим N режиме генерации на многих модах одновременно (см. следующий параграф) общая величина углового расхождения оказывается значительно менее чувствительной к разъюстировкам, чем конфигурация поля основной моды. [c.154]

На рис. 5 показана зависимость от отношения Ь/а для первой формы колебаний. При значениях изгибной жесткости, близких к нулю, уменьшается с увеличением этого отношения. Если т] > 2 и а > 0,5, то угол наклона кривых резко возрастает, что указывает на большую чувствительность собственных частот колебаний к изменениям больших значений этого параметра. [c.26]

Анализ чувствительности рассмотренными методами сводится к интегрированию систем линейных и нелинейных дифференциальных уравнений. При использовании вариационного метода анализа чувствительности необходимо при интегрировании системы нелинейных дифференциальных уравнений (5.10) хранить в памяти текущие значения вектора переменных состояния. В этом случае естественным является выбор численного метода интегрирования, который позволил бы при заданной точности за наименьшее количество шагов находить решение. Такому условию удовлетворяют неявные методы интегрирования, описанные в главе 4. Однако если разброс собственных значений матрицы Якоби дР/д невелик, то эти методы, как указывалось ранее, становятся неэкономичными, так как на каждом шаге интегрирования необходимо решать систему линейных алгебраических уравнений. В этом случае явные методы позволяют находить решение при значительно меньших вычислительных затратах на каждом шаге. [c.143]

Все дело в том, что распределение расстояний между собственными значениями оказывается очень чувствительным к определенным свойствам потенциала V (или i ) и к форме границы 9. [c.233]

Кроме того, при расчетах на критичность системы полезно знать, насколько чувствительны рассчитанные собственные значения к неопределенностям в используемых сечениях. Эту чувствительность можно определить, рассматривая неопределенность в ядерных сечениях как небольшие возмущения. Для таких целей сечения можно подогнать в пределах экспериментальной неопределенности таким образом, чтобы получить наилучшее согласие с рядом чистых критических экспериментов. [c.215]

Наконец, в экспериментах с модулированным источником нейтронов могут отсутствовать нейтронные волны, если частота модуляции высока. Другими словами, когда частота со слишком велика, то отсутствует дискретное собственное значение К для уравнения (7.90). Однако при исследовании чувствительности детектора могут быть найдены решения типа волновых. Изучение модулированных источников представляет значительный интерес, и число работ, посвященных этому вопросу, быстро нарастает [90]. [c.294]

При формулировке рассматриваемой модели мы, однако, пренебрегли одним важным свойством суммарной потенциальной энергии Т (г). Хотя волновая функция фд (г — К ), описывающая связанное состояние электрона в атоме — в основном, собственная функция задачи с одиночной атомной потенциальной ямой V (г), соответствующее собственное значение энергии 1 оказывается очень чувствительным к хвостам ям, протягивающимся от прочих центров, перекрываясь друг с другом (рис. 13.4). При беспорядке газового типа имеет место разброс энергий связанных состояний, в результате чего возникает случайное их распределение с характерной шириной W. В локаторном представлении это есть не что иное как диагональный беспорядок, типичный для модели Андерсона ( 9.9) существует мнение, что последняя в какой-то мере имитирует примесную зону в полупроводнике. [c.562]

О, постоянная для данного материала в широкой области температур и не зависящая от обработки материала (Wq - уа) -энергия активации разрушения (Wa, р) - параметр, совпадающий по значению с периодом собственных тепловых колебаний атомов в кристаллической решетке твердого тела (х<, = Ш Ю с), постоянный для всех материалов и не зависящий от обработки материала и условий нагрузки у - характеристика чувствительности материала к напряжению tp - наработка до отказа. [c.123]

Вследствие сжимаемости рабочей жидкости (масла) гидроцилиндр лимитирует динамику привода, и для обеспечения быстродействия последнего необходимо уменьшать ход штока или объем масла в цилиндре. Динамические характеристики привода улучшаются, если выбранный гидроусилитель обладает высокой чувствительностью и линейностью в зоне малых расходов масла и обеспечивает частоту собственных колебаний примерно на порядок выше, чем расчетное значение fa (рис. 6.9). [c.149]

Не останавливаясь на доказательстве, отметим, что формулы (5. 3) и (5. 4) мало чувствительны к отклонениям формы колебаний от истинной, иными словами, значение квадрата частоты слабо изменяется с изменением значений входящих в нее величин 2. (jj и Особенно хорошее приближение получается для частоты основной (первой) формы собственных колебаний. [c.177]

Увеличение значений Ст приводит к некоторому расширению зон повышенной чувствительности, однако внутри каждой такой зоны влияние Ст на чувствительность невелико. Наоборот, вне указанных зон наибольшее влияние на значение собственных частот оказывает величина именно этого параметра. [c.94]

Поскольку РП встраивается в корпус ГУП, значения 5п и Гз в основном определяются конструкцией последнего. Применительно к трем оставшимся параметрам очевидно, что легче всего осуществить плавное изменение Уд. Для того чтобы собственные свойства системы были чувствительны к таким изменениям, необходимо из всех возможных совокупностей 84, и и Уд, удовлетворяющих заданному сдвигу собственных частот, выбирать такие, которым соответствуют минимально возможные значения модуля производной дУ дш. Найдем величину этой производной. [c.99]

При уменьшении диаметра концевых частей вторая нечувствительная скорость совпадает с третьей собственной частотой при меньшей относительной длине этих частей. Кривая на рис. 4 соответствует значениям относительных размеров роторов, для которых Я,2н = Я3. Для роторов турбогенераторов отношения величин второй нечувствительной скорости к третьей критической находятся в пределах Ягн Яз 0,63-г-1,49. Поэтому заранее нельзя сказать, у каких машин вторая нечувствительная скорость совпадает с зоной рабочих оборотов. У роторов, параметры которых лежат ниже кривой на рис. 4, вторая нечувствительная скорость находится между второй и третьей критическими. Если и рабочая скорость роторов совпадает с этим диапазоном, то их следует проверять на чувствительность к кососимметричным грузам. [c.67]

Отрицательное значение момента М , соответствующего моменту диссипативных сил, является наиболее реальным в условиях космического полета. Значения О следует отнести к теоретическим понятиям, хотя возможны на практике случаи, когда указанное неравенство на самом деле имеет место. Так, при утечке газа, при вращении каких-либо инерционных масс в направлении, противоположном направлению собственного вращения КА, или при отказе чувствительного элемента момент [c.157]

Для собственных частот колебаний второй формы (п == 1), показанных на рис. 4(a) — (d), влияние крутильной и изгибной жесткостей на одинаково, в чем нетрудно убедиться, подставив значение п = 1 в уравнения (28) — (32). Частота колебаний чрезвычайно чувствительна к увеличению низших значений этих жесткостей. В отличие от первой формы колебаний в этом случае уменьшение значений вызванное увеличением параметра усиливается с возрастанием изгибной или крутильной жесткостей. Устремив жесткость внутреннего шпангоута к бесконечности, мы перейдем к колебаниям абсолютно жесткого кольца относительно одной из его диаметральных осей, и как нетрудно видеть, увеличение безразмерного момента инерции его поперечного сечения снижает собственные частоты колебаний системы. [c.26]

Для указанных выше значений В, У и б, при сопротивлении нагрузки У н = 600 Ом получим отах= 1,2—2 В/см-с По мере понижения рабочего диапазона частот, т. е. уменьшения н, для получения максимальной чувствительности требуется, согласно (4.137), увеличивать массу подвижной части обратно пропорционально частоте. В соответствии с третьим соотношением (4.133) при этом должна понижаться. и собственная частота соо пропорционально о)н. Так как (Оо обратно пропорционально, то следует при этом еще увеличивать гибкость подвеса обратно пропорционально частоте <0н. Понижение сон приводит, в конце концов, к тому, что подвес становится ненадежным, а масса подвижной системы — весьма большой. [c.200]

Второй раздел посвящен синтезу цифровых систем управления при детерминированных воздействиях. Описываются основные типы непрерывных регуляторов и способы их реализации на управляющих ЭВМ с помощью схем непосредственного, последовательного и параллельного программирования. При этом осуществляется оптимизация параметров полученных цифровых регуляторов. Особый интерес для проектировщиков представляет методика построения цифровых регуляторов, обеспечивающих сокращение нулей и полюсов в неизменяемой части системы. Это упрощает процесс проектирования систем высоких порядков, описываемых сложными передаточными функциями. Определенный интерес также представляют методы расчета регуляторов, в которых для получения заданных показателей качества используется информация по всем переменным состояния или лишь по части состояний, когда остальные воспроизводятся с помощью наблюдателей различных типов. Достаточно подробно в разделе освещены вопросы синтеза регуляторов, обеспечивающих конечное время установления переходных процессов в системе управления. Большое значение имеют описываемые автором способы оценки чувствительности системы к изменению собственных параметров объекта управления, которые необходимы при выборе рабочих алгоритмов управляющей ЭВМ. [c.5]

Заменив в предыдущей задаче элемент А (3, 4) на 1,0 и полагая элемент А (3, 3) равным 8,46 9,40 и 10,34, ответить на вопрос, к изменению каких элементов более чувствительны собственные значения этой матрицы — диагональных или внедиагональных [c.70]

Постановка задачи такова по измеренным значениям смещения спектра собственных частот найти смещение упругодиссипативных параметров. В качестве предварительных этапов предусматривается решение задачи о собственных значениях и задачи идентификации. Вводится матрица чувствительности и линейная связь между частотным и параметрическим возмущением. Далее решается вариационная задача оптимизации скалярного функционала качества. В результате получено векторно-матричное алгебраическое уравнение, в котором с целью сжатия информации используются матрицы Грама. Имея в распоряжении экспериментальные данные о смещении частот, можно вычислить параметрические возмущения. Аналогичная процедура оценки параметрических возмущений может быть построена по измеренному смещению фазы механического импеданса [5]. [c.139]

Как и в 6.1, каждое собственное значение А " асим-птотически двукратно. Потере устойчивости соответствует наименьшее собственное значение, которое получается из (26) при m = /г = 0. Соседние собственные значения позволяют судить о чувствительности критической нагрузки к несовершенствам. [c.127]

Из формул (3.2) следует, что чувствительность к возмущениям у распределений полей устойчивых резонаторов из зеркал сравнительно небольшой кривизны быстро убывает, при прочих равных условиях, по мере увеличения последней. Действительно, при этом величина ar os fgig2 возрастает вместе с ней растут все разности собственных значений близких по классификации мод. Поэтому распределения полей устойчивых резонаторов, заметно отличающихся от плоских (и концентрических), сравнительно мало подвержены влиянию внутрирезонаторных аберраций. К этому добавим, что большая расходимость излучения лазеров с устойчивыми резонаторами значительного сечения обычно вызывается не влиянием аберраций, а возбуждением мед высокого порядка (см. следующий параграф). Наконец, если еще принять во внимание, что играющие, как правило, наибольшую роль волновые аберрации первого порядка (оптический клин) и второго ( линзовость среды) легко учитываются прямо на этапе составления матрицы резонатора, то в дальнейший анализ деформаций отдельных мод можно уже не вдаваться. [c.151]

Высокая чувствительность пшрокоапертурных плоских резонаторов к светорассеянию может быть истолкована примерно в том же ключе, что и чувствительность к малым крупномасштабным аберрациям. Мы уже упоминали о том, что такие резонаторы имеют совсем малые, по сравнению с устойчивыми, разности собственных значений, а с ними и частот. В результате наличие даже слабой связи (за счет светорассеяния) одновременно между множеством мод с близкими частотами приводит к их объединению в комплексы с единой частотой. Такие комплексы, порой действительно состоящие из огромного числа мод идеального резонатора со случайно распределенными амплитудами и фазами, и представляют собой моды резонатора со светорассеянием (экспериментально их существование было показано автором и Седовым в [64]). [c.165]

Отсюда следует, что либо истинная волновая функция зоны проводимости ортогональна псевдоволновой функции, либо энергии Е и Е тождественно равны. Если эти функции относятся к одному и тому же состоянию, они не могут быть ортогональными. Таким образом, мы получаем при любом выборе f (Е, /,/) правильные и точные собственные значения энергии. Этот пункт исключительно важен. Не существует единственного истинного псевдопотенциала псевдопотенциалы можно выбрать многими способами, и все они будут правильными. Каждому из них, если решить уравнение (2.22) точно, будут отвечать совершенно правильные собственные значения энергии и волновые функции. Однако если мы выполняем расчеты по теории возмущений, ограничиваясь вторым порядком, и роль возмущения играет псевдопотенциал, то результаты все-таки будут зависеть от того, каким мы его выбрали, причем ошибки, возникающие при расчете какого-либо свойства, следует рассматривать как погрешности теории возмущений, а не самого псевдопотеициала. Кроме того, попытки улучшить псевдопотенциал, варьируя его таким образом, чтобы результаты расчетов во втором порядке теории возмущений совпадали с соответствующими экспериментальными результатами, имеют ограниченную ценность — ошибки возникают главным образом не из-за псевдопотенциалов. Не очень перспективны также попытки определить более точный псевдопотенциал , сравнивая с экспериментом результаты расчетов в более высоких порядках теории возмущений. Расчеты в более высоких порядках неминуемо оказываются менее чувствительными к выбору псевдопотеициала, поскольку, как мы знаем, учет всех порядков теории возмущений делает результат расчета совершенно не зависящим от вида псевдопотеициала. [c.116]

Для численной устойчивости алгоритма исключения требуется еще, чтобы элемент был не только ненулевым, но и достаточно большим. Если алгоритм неустойчив, то можно потерять всю информацию об исходных коэффициентах Кц- Мы осуществляем только частичный контроль за размером элементов так что неизбежны некоторые ошибки округления. Внутренняя чувствительность матрицы К к малым возмущениям определяется ее числом обусловленности, примерно равным отношению наибольшего собственного значения к наименьшему. Этот вопрос обсуждается в гл. 5. Число обусловленности йависит от размера шага Л и от порядка дифференциального уравнения. Вычислительные трудности иногда возникают не из-за плохой обусловленности матрицы К, а из-за неудачно [c.49]

В указанных схемах нижний диапазон эффективности ограничен значением собственной частоты датчика вибрационных перемещений. Устранение этого ограничения достигается в гидравлической виброзащитной системе, динамическая модель которой приведена на рис, 10.50 (описание позиций см. к рис. 10.49). Силовая система в виде гидроцилиндра здесь выполнена в одном корпусе с управляющей системой. Управляющая система содержит механизм регулирования давления рабочей жидкости, состоящий из датчика в виде чувствительной мембраны, регистрируюнхей колебания давления в полости силового [1илиндра, заслонки, жестко укрепленной на мембране, и образующий вместе с соплом элемент, вырабатывающий управляющий сигнал. [c.306]

Поэтому для повышения эффективности работы батареи лучи солнечного спектра, бесполезные для преобразования в электрическую энергию, должны быть полностью отражены при одновременном оптимальном просветлении поверхности в спектре чувствительности фотоэлемента. Кроме того, в области собственного теплового излучения (3—25 мкм) поверхность должна иметь высокие значения степени черноты. М. М. Колтун разработал ряд покрытий для этих целей, например ZnS-t-MgF2 СеОг-ЬЗЮа [191—193]. [c.219]

Для эффективного возбуждения пьезопластины необходимо, чтобы собственная частота / толщинных колебаний пьезоэлемента совпадала с частотой электрических колебаний т. е. f = f . Это условие обеспечивается, когда толщина пьезопластины h = = %J2 = j 2f), где и Сд — соответственно длина волны и скорость звука в материале пьезопластины, а соотношение 2а//г л 20. Пьезопластина, параметры которой удовлетворяют этим требованиям, обеспечивает максимальную амплитуду излученного импульса при прочих равных условиях. В серийных преобразователях, работающих на частоте 2,5 МГц и выше, выполняются оба условия, тогда как в преобразователях с более низкой частотой выполняется только первое условие. Например, в преобразователях на частоту 0,2 МГц 2а/Л л 4, и для выполнения условия 2ajh = 20 необходимы пьезоэлементы диаметром 150 мм. Поэтому для обеспечения второго условия низкочастотные преобразователи часто выполняют в виде пакетов, склеенных из нескольких пьезопластин, электрически соединенных между собой параллельно (рис. 3.2). При этом суммарная толщина пакета h должна удовлетворять условию h = KJ2 = j 2f). Число пластин в пакете выбирают с учетом конкретного типа электрического генератора. Например, в режиме излучения увеличение числа пластин (при заданной частоте / это эквивалентно уменьшению их толщины) ведет к повышению напряженности электрического поля в каждой из них. Однако при этом увеличивается общая емкость преобразователя, растет нагрузка на электрический генератор и, как результат, падает возбуждающее напряжение. При одном и том же значении af чувствительность многослойных преобразователей значительно ниже, чем однослойных. Конструкция многослойных преобразователей достаточно сложна, так как к каждой пластине необходимо подвести электрическое напряжение, для чего между ними помещают фольгу, к которой припаивают подводящие провода. [c.140]

Даже у эффективных магниевых сплавов и при благоприятных условиях значения не превышают 0,55—0,65. Причиной большой доли собственной коррозии является выделение водорода, образующегося по катодной параллельной реакции согласно уравнению (7.56), или же развитие свободной коррозии частиц, отделенных от протектора при сильно трещиноватой его поверхности (см. раздел 7.1.1 [2—4, 19— 21]). Магниевые протекторы изготовляют в основном из сплавов. Содержание железа и никеля не должно превышать 0,003 %, так как при этом их свойства ухудшаются. Влияние меди не является однозначным. Верхним пределом ее содержания считается 0,02 %. При добавке марганца железо выпадает из расплава и при затвердевании становится безвредным ввиду образования кристаллов железа с оболочкой из марганца. Кроме того, марганец повышает токоотдачу (выход по току) в хлоридсодержащих средах. Содержание марганца должно быть не менее 0,15 %. Алюминий облегчает удаление вредного железа благодаря выпадению вместе с марганцем. Впрочем, чувствительность к повышенным содержаниям железа (более 0,003 %) в присутствии алюминия заметно повышается. При добавке цинка коррозионное разъедание становится более равномерным, к тому же снижается чувствительность к другим загрязнениям. Важнейшим магниевым протекторным сплавом является сплав AZ 63, который удовлетворяет также и требованиям стандарта военного ведомства США MIL-A-21412 А [22]. [c.186]

Отношение длительности ударного импульса к собственной частоте датчика имеет наиболее важное значение для обеспечения достоверности результатов измерения. В общем случае пье-зо.электрический датчик можно представить как систему с одной степенью свободы, состоящую из инерциониого и чувствительного элементов, а также демпфера. При определенных допущениях эту систему мом ио считать линейной. Уравнение деформирования [c.348]

При некоторых значениях Сэфф и С , (см. рис. 5, 6) собственные частоты исходной механической системы совпадают с частотами гидромеханической системы, имеющими более высокий порядок. В этом случае преобразователь может оказаться неэффективным. С ростом значений тэфф (см. рис. 6) зоны повышенной чувствительности смещаются в сторону больших значений Сэфф. [c.94]

Следовательно, преобразователь является обратимым, причем коэффициент связи (X = В/ не зависит от р. Электрический импеданс г определяется последовательно соединенными сопротивлением и индуктивностью. Чувствительность преобразователя к силе по току, как следует из уравнения (13), постоянна, если (В/) -[-+ (So + ti) (2о + г,) Ki onst. Это возможно либо вблизи механического резонанса, либо в случае, когда первый член этого выражения преобладает. Такой режим возможен только в электродинамическом преобразователе [4]. Значение fx может достигать 5 Т м. Собственный механический импеданс имеет инерционный характер и практически пропорционален fx. [c.194]

Собственный механический импеданс элемента Холла мал, а электрический импеданс — активное сопротивление, как правило, много меньше импеданса нагрузки 2/. Поэтому практическое значение имеет чувствительность к перемещению по напряжению Uilx k. Ее значение определяется величинами, входящими в выражение для k. Наибольшее значение у имеет арсенид галлия — до 500 м /Кл. Индукция Bq для магнитов приемлемых габаритов может быть 1 Т, а градиент поля на линейном участке порядка 10 Т/м. В результате чувствительность по перемещению при предельно возможных токах доходит до 1 В/мм. Магниторезисторы и маг-нитодиоды в принципе позволяют получить значительно большую чувствительность. [c.207]

Следует обратить внимание на одно специфическое явление. Иногда акселерометр совместно с измерительным каналом предназначают для измерения виброускоре-пий в области низких частот, но спектр действуюш,их ускорений значительно шире и включает составляющие с частотой, близкой к собственной частоте акселерометра, В этом случае диапазон измерения выбирают исходя из ожидаемых значений ускорения на нижних частотах. В то же время сигнал МП на верхних частотах оказывается значительно большим из-за общего роста виброускорений с частотой и резонансных явлений. Если этот сигнал превысит уровень, максимально допустимый для МЭП или какого-либо последующего звена измерительного канала, полезный сигнал может быть существенно искажен. Особенно опасно это явление для акселерометров с параметрическим МЭП, чувствительным к перемещению, в частности индуктивным. Поэтому для подобных измерений рекомендуется использовать датчики с генераторным МЭП, которые можно надежно защитить фильтром нижних частот, включенным между МЭП и остальной частью измерительного канала. [c.223]

Датчики абсолютной скорости инерционного действия по механической схеме близки к акселерометрам и отличаются тем, что МП должен преобразовать силу инерции в кинематическую величину — скорость, перемещение или деформацию (так как упругая сила не может быть мерой скорости, см. гл. VII). В одном из возможных режимов работы выходной сигнал МП (перемещение или деформация) пропорционален виброскорости объекта, что возможно в некотором диапазоне частот по обе стороны от собственной частоты механической системы. Ширина диапазона практически пропорциональна относительному демпфированию в датчике. Такой квазирезонанс-ный режим пока можно получить только в низкочастотной области и в ограниченном интервале температур [42]. Квазирезонанснып режим возможно создать не на механической, а на электрической стороне датчика с помощью схем коррекции сигнала. Оба варианта датчика близки по параметрам Собственная частота (которая в данном случае характеризуется не максимумом АЧХ, а переходом ФЧХ через значение 90 ) 20—30 Гц. Меньшая собственная частота дает выигрыш в чувствительности, ио приводит к зависимости характеристик датчика от положения в поле земного тяготения из-за статического прогиба. Подвижную систему подвешивают на плоских пружинах, обеспечивающих ее одномерное перемещение. Верхняя граница рабочего диапазона достигает нескольких сот герц. Она ограничивается не только возможностями демпфирования, но и наличием высших собственных частот механической системы, ярко выраженных для этого типа подвеса. [c.224]

Наиболее распространенным источником малых волновых аберраций первого порядка (оптический клин) является непараллельность зеркал. В этом случае F(x) — 1 = 2ikex, где е — угол между зеркалами. Поскольку F — I является антисимметричной функцией х, не равны нулю только Р 1 с четными т — /1. Несложный анализ показывает, что с увеличением угла разъюстировки е центр тяжести распределения поля монотонно смещается в сторону более удаленных друг от друга краев зеркал (противоположный вывод в [80] основан на неточности в рассуждениях). В частности, выражение для собственной функции низшей моды имеет вид и о Uq + A ea X)Nui ([57] рис. 3.6а). В соответствии с этим выражением основная мода оказывается заметно деформированной уже пр и крайне малых углах разъюстировки. Когда е достигает значения Х/(4аЛ ) (что соответствует разности оптических длин на противоположных краях резонатора X/27V), угловая расходимость излучения основной моды примерно удваивается [120] одновременно сама теория возмущений перестает быть применимой для описания этой моды. Такая чувствительность к ничтожным аберрациям приводит к тому, что наблюдать мало искаженную низшую моду плоского резонатора с большим N в опытах с лазерами не удается практически никогда. [c.153]

Био считал свои измерения на 78 трубах слишком грубыми, чтобы они могли служить чем-то большим, чем первым экспериментальным доказательством конечности скорости звука в твердых телах. В частности, на это его решение повлияла вторая серия экспериментов, проведенная Бовардом с помощью Малу, когда количество труб в конструкции трубопровода достигло значения, ровно в два раза превосходящего первоначальное этому соответствовала полная длина вместе с дисками, равная 394,55 м. На удвоенном количестве труб эти два исследователя по результатам 64 измерений получили между двумя звуками промежуток времени, равный 0,81 с. Как Б но показал своими вычислениями, продолжительность распространения звука в воздухе была равна 1,158 с на прохождение его в твердом теле оставалось 1,158—0,81 =0,348 с. Био счел недостоверными результаты этих измерений и подверг сомнению свои собственные из-за их чувствительности к ошибкам. Во избежание этого затруднения он ждал, пока будут смонтированы 376 труб, что вместе с 375 дисками, на которые приходилось 5,61 м, составляло полн ю длину 951,25 м. [c.259]

Учитывая также зависимость полных сопротивлений слоев от частоты переменного напряжения f, для достижения максимальной чувствительности структуры необходимо достичь минимума функции л(У, f). Его наличие обусловлено, во-первых, нечувствительностью структуры к возбуждающему излу.гепию при V=0 и больших значениях V и, во-вторых, отсутствием трка при f=0 и шунтированием ФП собственной емкостью при больших частотах электрического напряжения. [c.154]

Термометрия на фиксированной длине волны по сдвигу края собственного поглощения кристалла является вторым по чувствительности методом (после интерференционной термометрии). Очевидной особенностью данного метода является то, что температурная чувствительность сигнала S и диапазон измеряемых температур (А9)-т являются взаимно дополнительными характеристиками, т. е. связаны соотношением 8 А9)т onst. Для преодоления этого ограничения можно при увеличении температуры пластинки использовать последовательно несколько лазеров с увеличивающейся длиной волны. Каждый следующий (более длинноволновый) лазер начинает измерения тогда, когда чувствительность предыдущего уменьшилась до заранее выбранной величины (например, 0,01 от максимального значения). Такой способ, однако, усложняет оптическую схему термометрии. [c.119]

Здесь Со — собственная емкость пьезоприемника. Из (4.124) видно, что увеличение емкости входа Сн улучшает равномерность частотной характеристики Еп на низких частотах, так как при этом падает величина (со У н(С оЧ-Сн)] 2. Одновременно с этим предельное значение чувствительности (со- оо) уменьшается из-за множителя Со(Со+Сн) . Возникает вопрос, каким образом следует поступать при выборе величины собственной емкости пьезоэлемента для получения оптимальных характеристик системы пьезопреобразователь — усилитель. Казалось бы, следует брать Со возможно большей, так как при этом уменьшается влияние Сн в первом множителе и падает величина со Лн(СоЧ-Сн)] Ч Увеличение Со связано с увеличением габаритов пьезоэлемента, если чувствительность Бп задана. В самом деле, используя выражения (3.106, ЗJl09, 3.110), можно найти [c.192]

Для испытаний применяют высококачест венную аппаратуру. Так, усилитель мощности должен иметь линейную частотную характеристику с неравномерностью, не превышающей 0,5 дБ относительно частоты 1000 Гц в диапазоне частот не уже диапазона частот испытуемой акустической системы амплитудная характеристика усилителя должна обеспечивать линейное усиление до уровней, на 3 дБ превышающих необходимый для проводимых испытаний, т. е. должен обеспечиваться 100 % запас по мощности. Напряжение собственного шума и фона, приведенное ко входу усилителя, не должно превышать 1 мВ. Коэффициент гармоник усилителя при номинальном выходном напряжении не должен превышать 0,3 минимального значения коэффициента гармоник испытуемого образца акустической системы. Модуль выходного сопротивления усилителя не должен превышать 0,1 номинального сопротивления нагрузки. Усилитель мощности должен иметь плавную регулировку чувствительности по входу. Помимо усилителя мощности, электрический тракт должен включать предварительный усилитель низкой частоты, имеющий диапазон частот [c.300]

В случае вакуумной системы эти уравнения описывают изменение во времени парциального давления пробного газа, если предположить, что к моменту времени = О система эвакуирована до нулевого давления и в этот момент дана натечка Ь пробного газа (гелия) в течение Т секунд. Показания течеискателя будут пропорциональны давлению р. Кривые фиг. 14 иллюстрируют искажения формы прямоугольного сигнала при разных значениях 81 . При значениях /К, меньших чем 6 мин. сигнал получается столь слабым, что его нельзя четко отличить от собственного дрейфа прибора. Это значит, что объем в 30 м должен эвакуироваться со скоростью, большей чем 200 м" в минуту, для того чтобы получился ясно различимый сигнал. Вследствие большой чувствительности масспектрометра, некоторые течи можно было найти, даже если этот критерий не удовлетворялся. Причиной этого является тот факт, что [c.30]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...