Нейтронные источники

Нейтронная радиоактивность 102, 308 Нейтронные источники 280, 288 Нелинейная теория Гейзенберга 387— 389 [c.394]

Методика отклонения пучков в магнитных полях не могла быть использована для определения магнитного момента нейтрона, так как опыты с узкими пучками требуют очень высокой плотности потока частиц, которую трудно достичь для нейтронов даже при помощи современных ядерных реакторов. Тем более это было невозможно сделать при помощи обычных нейтронных источников. [c.77]

Общим недостатком обоих нейтронных источников является широкий энергетический спектр. [c.284]

Своеобразными источниками нейтронов являются некоторые трансурановые элементы, для которых велика вероятность спонтанного деления с испусканием нейтронов деления (см. 44, п. 5 и 49, п. 2). Ри и Ат используются также как источники а-частиц для приготовления нейтронных источников типа (Ро + Be). [c.286]

Нейтроны получают при помощи нейтронных источников [(а, п),- (у, п)-.реакции, спонтанное деление], на ускорителях [(а, n),- d, п)-, (y, п)- и (р, л)-реакции] и в ядерных реакторах. [c.355]

В первых опытах, выполненных без нейтронного источника было зарегистрировано небольшое число (в среднем шесть в час) ионизационных импульсов, величина и форма которых оказались сходными с величиной и формой импульсов, вызванных осколками вынужденного деления. Эти импульсы естественно было приписать спонтанному делению. [c.397]

Изотопы с малым периодом полураспада относительно спонтанного деления применяют для приготовления нейтронных источников, имеющих спектр деления другие трансурановые элементы (например, Ри) — для приготовления нейтронных источников, в которых используется реакция (а, п) на бериллии. [c.431]

Нейтронный источник характеризуется интенсивностью (т. е. числом нейтронов, вылетающих за секунду) и энергетическим спектром. Для многих целей оказываются полезными импульсные источники, интенсивность которых характеризуется числом нейтронов [c.482]

Таблица 9.1. Характеристики некоторых у-нейтронных источников

Серьезным недостатком этих источников наряду с низкой интенсивностью является высокий фон у-излучения и малое время жизни. Альфа-нейтронные и гамма-нейтронные источники применяются в прикладных исследованиях (особенно в полевых условиях) как небольшие лабораторные источники, а также для калибровки нейтронных детекторов. [c.484]

Общим недостатком всех нейтронных источников является низкая степень монохроматизации. Наиболее трудно устранимой причиной разброса по энергиям является рассеяние нейтронов в самом источнике (а при высоких энергиях еще и обилие нейтронных каналов). Между тем для исследования взаимодействия нейтронов с ядрами (а эта задача крайне важна не только для физики ядра, но и для реакторной промышленности) необходимы нейтронные пучки исключительно высокой монохроматичности для того, чтобы [c.488]

Практическая важность процесса замедления обусловлена тем, что в большинстве нейтронных источников (реактор, радон-берил-лиевая ампула и т. д.) нейтроны рождаются в основном с энергиями от десятков кэВ до нескольких МэБ, в то время как большинство важных в прикладном отношении нейтронных реакций согласно закону 1/ю наиболее интенсивно идет при очень низких энергиях нейтронов. Кроме того, замедление нейтронов необходимо для [c.545]

Наиболее широко используется активация нейтронами, так как нейтроны, особенно медленные, энергично поглощаются всеми ядрами (кроме jHe ), причем поглощение в большинстве случаев приводит к образованию 5- (а часто и у-) активных изотопов. Применяются не только медленные, но и быстрые нейтроны. В последнем случае возможен не только радиационный захват, но и другие реакции, такие, как (п, р), (п, а), (п, d) и т. д. В качестве источников нейтронов используются изотопные источники, высоковольтные d—t-трубки, нейтронные размножители, реакторы. Активация в мощном нейтронном потоке реактора дает возможность производить анализ с исключительно высокой точностью и обнаруживать крайне малые концентрации элементов. Разработаны методики определения концентрации путем активации в реакторе для 70 элементов с точностью от 10" до 10 %. Применение изотопных нейтронных источников и разрядных трубок не дает такой точности анализа, но зато выгодно отличается относительной простотой, дешевизной, а часто и быстротой. [c.685]

В зависимости от вида излучения, используемого для получения нейтронов, источники нейтронов подразделяют на три группы (табл. 20). [c.337]

С развитием атомной энергетики ядерные излучения начинают занимать важное место в арсенале средств измерительной техники. Основные преимущества их применения связаны с бесконтактно-стью измерения, т. е. с возможностью производить измерения без введения каких-либо измерительных элементов в контролируемую среду. При этом исключается всякое вредное воздействие измерительного элемента и среды друг на друга, что особенно важно при измерениях в агрессивных средах. Можно отметить также такие достоинства, как малые габариты, большая стабильность и большой срок службы источников излучения (при применении долгоживущих изотопов), отсутствие необходимости в уходе за ними и т. д. С другой стороны, применение ядерных излучений требует принятия специальных мер защиты для безопасности обслуживающего персонала. К счастью, это требование не накладывает особенно больших ограничений в измерительной технике, так как активность применяемых здесь источников излучения обычно очень невелика и обезопасить работу нетрудно при соответствующей их экранировке и герметизации. В качестве источников излучения в измерительной технике применяются альфа-, бета- и гамма- излучающие изотопы, а также миниатюрные нейтронные источники (типа Ро + Be, Ra -f Re). Наиболее широко применяемые в данной области приемники излучений —это ионизационные камеры, счетчики Гейгера — Мюллера и сцинтилляционные счетчики. [c.315]

Таблица I. Спектры нейтронов источников в 7-групповом приближении

Таблица 2. Влияние спектра нейтронов источника и порогов детектирования на значения альбедо нейтронов

Таблица. Возраст Т2, м , нейтронов источника деления

Для проверки работы программы проводили серию измерений спектров нейтронного источника f (активность 6,54-10 нейтр/с) общей длительностью 1135 мин (17 измерений по [c.329]

Таблица. Сравнение результатов обработки данных измерений спектра нейтронов источника

Нейтронными источниками обычно Служат электронные или протонные ускорители с длительностью вспышки Дг 10" — 10 с и ( 101 —101 нейтрон-с 1. Большим выходом нейтронов при более длинной вспышке обладают импульсные реакторы, применяемые также в качестве бустеров — размножителей нейтронов от импульсных ускорителей. [c.276]

Значит, кол-ва техногенных Р, образуются при работе ядерных реакторов. Они возникают при делении ядер и 2 Ри. Для получения Р. используют также др. нейтронные источники. В т. н. изотопных генераторах можно отделять постоянно накапливающийся дочерний Р. от более долгоживущего материя- [c.226]

Новые возможности иолучения интенсивных пучков быстрых и медленных нейтронов появились после изобретения циклических ускорителей заряженных частиц и ядерных реакторов. В ускорителях получаются быстрые нейтроны при помощи (а, п)-, р, п)- или [d, п)-реакций, идущих при соударении ускоренных а-частиц, протонов или дейтонов с мишенью. В наиболее распространенных типах ядерных реакторов получаются медленные (в основном тепловые) нейтроны, которые образуются в результате замедления нейтронов, испускаемых в процессе деления ядер урана или другого ядерного горючего. В обоих случаях получаются пучки нейтронов несравненно большей интенсивности, чем с помощью нейтронных источников. В особенности интенсивные пучки нейтронов 10 нейтрКсм сек) позволяют получать ядерные реакторы, работающие в импульсном режиме. [c.286]

Опыт показал, что в иониза1Ц онной камере в отсутствие нейтронов возникали небольшие ионизационные импульсы (толчки тока) только от а-частиц урана с энергией 4,5 Мэе. При облучении ионизационной камеры нейтронами источника было отмечено появление мощных ионизационных импульсов, вызванных осколками деления. [c.360]

Измерения показали, что в опыте действительно образуется радиофосфор, который мог возникнуть только за счет взаимодействия с серой нейтронов с энергией Тп> 0,95 Мэе. Так как максимальная энергия первичных нейтронов источника всего [c.363]

Нейтроны деления испускались урановой пластинкой 92U, расположенной рядом с ионизационной камерой. Деление ядер урана в пластине происходило под действием нейтронов источника И, в качестве которого использовался (ука + Be)-источник, изготовленный из 1 г радия. Для защиты камеры от -лучей источник был заэкранирован свинцовым экраном РЬ. Для за- [c.376]

Достоинства а-нейтронных источников — простота, портативность, дешевизна, неплохая интенсивность. Основной недостаток — большой разброс по энергиям вылетаюш,их нейтронов. [c.484]

В металлургии и геологической разведке при грубом количественном определении содержания элементов для активации используются нейтронные источники (Ra Be) и (Ро - - Во). Первый дает потоки 10 — 10 ней.тр1см сек, а второй в четыре раза меньше. Чувствительность активационного метода, при источнике 1 кюри (Ra + Be) дана для некоторых элементов в столбце 7 табл. 1 (проба дает 40 распадов в секунду). [c.137]

Результаты исследований приведены в табл. Отличие результатов (примерно на 30%), приведенных в таблице для реактора, от соответствующих значений квазиальбедо для источника f связано с тем, что спектр нейтронов реактора значительно мягче (поток нейтронов с энергией меньше 0,1 МэВ составляет около 36%), чем спектр нейтронов источника f. Поэтому значение квазиальбедо для железа меньше из-за меньшего вклада у-излучения, возникающего при неупругом рассеянии 310 [c.310]

В [13] приведены результаты систематических вычислений по программе MM R-2 эквивалентной дозы нейтронов и вторичных фотонов для расстояний источник — детектор до 2 км, 10 энергий нейтронов источника от тепловых до 400 МэВ, пяти углов коллимации. На основе обработки результатов расчетов получены простые формулы, хорошо описывающие дозовые распределения нейтронов и вторичных фотонов. [c.326]

Широкое распространение нейтронно-активац. анализа обусловлено его высокой чувствительностью, связанной с большим сечением реакции захвата ядрами тепловых нейтронов н наличием мощных источников нейтронов (ядерные реакторы, ускорители и др.). Чувствительность (предел обнаружения) большинства элементов при использовании нейтронных потоков 10 см" с составляет 10 —10 %. Предел обнаружения 10 —10 %, достаточный для решения многих задач, может быть по,чучен при исиользованик ампульных нейтронных источников (калифорниевого, сурьмяно-бериллиевого). Анализ лёгких элементов, плохо активирующихся тепловыми ней- [c.37]

Нейтронография, исследования проводятся в научных центрах, располагающих мощными нейтронными источниками — исследовательскими ядерными реакторами или ускорителями частиц с мишенью, производящей нейтроны. В СССР такими центрами являются ИАЭ, ОИЯИ (Дубна), ЛИЯФ (Гатчина) и др. Оси. зарубежные центры — Ин-т Лауэ — Ланжевена (Гренобль, Франция), Брукхейвенская нац. лаборатория (Нью-Йорк, США), лаборатория Резерфорда—Аплтон (Великобритания) и др. [c.284]

Экспериментальные методы. Измерение интенсивностей и положений большого числа (10 —10 ) дифракц. максимумов осуществляется с помощью нейтронных дифрактометров. Их разнообразие связано с разными типами нейтронных источников, способами монохроматизации нейтронов и их регистрации. На ядерных реакторах непрерывного действия в основном примеияется т. н. двухосный дифрактометр (рис. 1, а). Поток нейтронов с максвелловским [c.285]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...