Скорость газа относительная сжатия

Коль скоро в газе, сжатом ударной волной, скорость звука всегда больше скорости фронта относительно сжатого газа, возмущения зоны горения вызывают возмущения ударного фронта СС. Ударный фронт (это нетрудно видеть) неустойчив, когда возмущения зоны горения по размеру порядка или больше ширины зоны воспламенения (Я на рис. 8). Возмущения менее протяженные, чем ширина зоны, усредняются (давление в них выравнивается) до их прихода к ударному фронту. [c.386]

Рассмотренная е) предыдущем параграфе картина распространения звуковых волн является приближенной, поскольку, во-первых, выражения (20.1) и (20.6) были получены из соотношения (16.25), справедливого только при очень малых относительных сжатиях, и, во-вторых, скорость частиц газа в волне предполагалась исчезающе малой по сравнению со скоростью распространения звуковых волн. Существенно, однако, не то, что это рассмотрение, как и всякое приближенное рассмотрение, дает лишь приблизительно правильный результат. В этом приближенном рассмотрении есть принципиальный недостаток, который связан с тем, что в разных участках звуковой волны величина сжатия и скорость движения частиц весьма различны. В тех местах, где смещение частиц максимальное, сжатие и скорость частиц падают до нуля, а в тех местах, где смещение частиц равно нулю, сжатие и скорость частиц достигают максимальных значений. [c.727]

Если при определении к. п.д. компрессорных машин пренебречь изменением скорости газа в процессе его сжатия и потерями теплоты через корпус компрессора, то получим формулу для политропного к.п.д. компрессора (нагнетателя). Политроп-ный к. п. д. т]пол представляет собой внутренний относительный к.п.д. процесса сжатия при бесконечно малом изменении скорости газа. [c.125]

Принцип работы одной ступени сжатия осевого компрессора состоит в следующем. Рабочие лопатки, вращающиеся с окружной скоростью и, перемещают струи газа в осевом направлении, повышая при этом давление, а также абсолютную скорость газа от С на входе до Сг па выходе. Относительная же скорость движения вследствие возрастания поперечного сечения канала, уменьшается от и>1 на входе до г 2 на выходе. Из каналов, образуемых рабочими лопатками, газ входит в каналы неподвижных лопаток с увеличивающимися проходными сечениями. В этих каналах происходит добавочное повышение давления в результате использования кинетической энергии газа, имеющего абсолютную скорость б 2. В последующих ступенях процессы повторяются н давление постепенно от ступени к ступени возрастает. [c.352]

Относительная малость линейных размеров I в модели может компенсироваться до некоторого предела увеличением скорости U или, как это делается в трубах больших скоростей, применением сильно сжатого воздуха, так как для газа при данной температуре значение v обратно пропорционально плотности. [c.862]

Физика этого явления такова. Ударная волна, повышая температуру и скорость звука газа, делает возможными более высокие скорости дефлаграции. С повышением температуры и скорости звука абсолютное значение скорости дефлаграции Чепмена — Жуге возрастает. Поэтому скорости, запрещенные относительно невозмущенного газа, становятся возможными относительно газа, сжатого в ударной волне. [c.409]

До сих пор речь шла только об изображении тех или иных двойных нестационарных разрывов на плоскости р — и. Для каждого из состояний продуктов сгорания, описываемого точкой в плоскости р — у, не представляет принципиальной трудности рассчитать всю картину движений двойного нестационарного разрыва. Для этого надо найти по исходному состоянию несгоревшего газа и теплоте горения, а также по граничному условию для продуктов горения восемь неизвестных Оу, Шу, рг-, Vi,жDg, Wg, Уд. Здесь Оу — скорость фронта ударной волны относительно невозмущенного газа, Шу — скорость движения газа за фронтом ударной волны, Dg — скорость дефлаграции относительно газа в ударной волне, Wg — скорость продуктов сгорания относительно сжатого газа. Для вычисления значений последних двух скоростей относительно стенок трубы необходимо к ним Прибавить скорость газа в ударной волне [c.412]

Скорость ударной волны сжатия относительно газа за ней дозвуковая, а относительно газа перед ней—сверхзвуковая. Вследствие этого от ударной волны по газу за ней уходят две характеристики—энтропийная и акустическая (рис. 2.9.1,6), все остальные характеристики подходят к волне. В этом случае т = 6, 5 = 2 и число требуемых условий совпадает с числом условий на ударной [c.188]

Относительные сжатия к. Pi Относительные уплотнения Др Pi Скорость движения фронта ударной волны, м/сек Скорость спутного движения газа (акустический ветер), м/сек Перепад температуры, °С [c.256]

В помещенной ниже таблице, значения которой вычислены по приведенным ранее формулам, указаны при различных относительных сжатиях скорости движения фронта плоской ударной волны, скорости спутного движения газа (воздуха при нормальном атмосферном давлении и температуре 15° С), относительные изменения плотности [c.413]

Из симметрии уравнения адиабаты относительно перестановки индексов О и 1 следует, что если Р = Н (7ь ро, Ко), то Ро = Н (7о, Р1, 7 . Другими словами, адиабата Нц, формально продолженная в сторону давлений, меньших начального, пересекает адиабату Н в точке А. Взаимное расположение адиабат и Нд таково, как это показано на рис. 1.30, в чем легко убедиться на примере идеального газа с постоянной теплоемкостью ). Скорость распространения волны относительно сжатого газа определяется формулой (1.68) [c.57]

При конкретных расчетах, связанных с распадами произвольных разрывов, наряду с р, У-диаграммами очень удобны так называемые р, м-диаграммы, на которых по осям отложены давления р и скорости газов и в лабораторной системе координат. Ударную адиабату газа Рн(У) можно представить в виде зависимости давления за фронтом волны от скачка скорости газа, т. е. от скорости движения сжатого гг за относительно невозмущенного. Аналогичным образом, в волне разрежения давление однозначно связано со скоростью условием постоянства инварианта Римана (см. 10, 11). Удобство р, м-диаграмм в задаче о распаде разрыва связано с тем, что в конечном состоянии давление и скорость обоих газов одинаковы, т. е. конечные состояния изображаются одной и той же точкой на р, м-диаграммах. [c.82]

Неравенства (1.38) означают, что ударная волна распространяется по газу впереди своего фронта со скоростью, большей скорости звука, а относительно сжатого газа позади фронта — со скоростью, меньшей скорости звука. [c.19]

Скорость распространения детонации относительно продуктов реакции равна местной скорости звука. Это свойство детонационной волны отличает ее от обычных ударных волн, скорость распространения которых относительно сжатого газа всегда меньше скорости звука. [c.71]

Силы взаимодействия между материальными точками или телами зависят лишь от их относительного расположения или от скоростей их относительного движения и не зависят от скорости движения инерциальной системы отсчета. Например, в любой инерциальной системе отсчета силы гравитационного взаимодействия (1.2.8.Г) двух материальных точек обратно пропорциональны квадрату расстояния между ними, а это расстояние во всех инерциаль-иых системах отсчета, независимо от скоростей их движения, будет одним и тем же. Аналогично, сила вязкого трения (1.6.3.3 ) зависит от скорости относительного движения соприкасающихся слоев жидкостей или газов, которая не зависит от скорости инерциального движения самой системы отсчета. Сила упругости (1.2.9.Г) зависит от того, насколько растянута или сжата пружина, но не [c.50]

Неравенства (87,1) и (87,3) означают, что при прохождении газа через ударную волну происходит его сжатие — его давление и плотность возрастают. Неравенство ui > С означает, что ударная волна движется относительно находящегося перед ней газа со сверхзвуковой скоростью ясно поэтому, что в этот газ не могут проникнуть никакие исходящие от ударной волны возмущения. Другими словами, наличие ударной волны вовсе не сказывается на состоянии газа впереди нее. [c.463]

Чтобы выяснить процесс образования ударной волны, представим себе полу-бесконечную трубу постоянного сечения, заполненную газом или воздухом (рис. 191, а). Пусть в этой трубе начинает двигаться поршень с постепенно возрастающей скоростью. Возникающая в начале движения поршня волна деформации (сжатия) в случае малой амплитуды волны распространяется вдоль трубы со скоростью относительно газа, близкой к скорости са звука в нем. За малый промежуток времени М с момента начала движения поршня она распространится вдоль трубы иа расстояние, равное Дальше же в трубе будет рас- [c.239]

Постепенное возрастание скорости поршня можно представить как ряд последовательных скачков скорости, каждый из которых вызывает новую волну сжатия. Оказывается, что скорость распространения каждой такой последующей волны сжатия больше скорости распространения предыдущей волны. Объясняется это следующим. Тем, что, во-первых, распространение последующей волны сжатия будет происходить в газе, частицам которого поршень уже сообщил некоторую скорость V. Так как скорость течения газа в возмущенной области направлена в ту же сторону, что и скорость распространения последующей волны, то относительно стенок трубы эта последующая волна распространяется со скоростью ц + с во-вторых, распространение первоначальной волны сжатия происходит в условиях, близких к адиабатическим, и поэтому сопровождается нагреванием газа. С повышением же температуры газа скорость звука в нем увеличивается (ем. 61). Следовательно, в возмущенной области 2 (рис. 191) с>Со. Оба эти обстоятельства и приводят к тому, что более поздние волны догоняют более ранние. В результате их слияния профиль распространяющейся в газе первоначальной волны сжатия со временем становится все круче и круче и в конце концов принимает вид, показанный на рис. 191, б. [c.239]

Скачок уплотнения можно рассматривать как неподвижный относительно стенок трубы фронт ударной волны в газе (называемой также волной сжатия), распространяющейся против течения, в случае, когда скорость фронта оказывается равной скорости течения газа. [c.301]

Испытания со скоростью деформирования до 250 м/с осуществлялись на пневмо-пороховом копре (рис. 37). Образец 6, соединенный с динамометрам 3, вставляется в жесткую трубу 1, находящуюся в стволе. Одним концом эта труба закреплена в воздухораспределителе 2, а на другой надевают наковальню 7, с помощью которой труба центрируется относительно оси канала ствола 9. Боек-снаряд 4 разгоняется по каналу ствола сжатым газом и не соприкасается с трубой /, предназначенной для защиты динамометра и размещенных на нем датчиков от действия газов и вибраций. Отлетающие после разрушения образца боек и наковальня с частью образца попадают в ловитель 8, в котором теряют свою скорость. [c.99]

Если учесть это обстоятельство, тс в конечном счете интенсивность радиации факела растет пропорционально величине do в степени 0,75— 1,3 (в зависимости от рода газа). Для улучшения радиационной характеристики факела важно, чтобы повышение настильности факела относительно поверхности нагреваемых тел осуществлялось за счет увеличения скорости истечения газа, но не сопровождалось уменьшением начальных размеров струи. Практически это может быть достигнуто, если, например, ввести в факел дополнительную высоконапорнуЮ струю сжатого воздуха, пара и т. п. [c.105]

Таким образом, точка, описывающая последовательные состояния частицы газа при данной скорости фронта, скачком переходит из начального состояния А (ро, о) в промежуточное состояние В (р, V ) за скачком уплотнения, а затем движется до конечного состояния С (р1, Vвдоль прямой (7.18). При этом давление и сжатие возрастают по мере приближения к конечному состоянию, а скорость газа относительно фронта уменьшается. [c.380]

Как вытекает непосредственно из соотношения (20.5), наибольшую положительную (т. е. направленную в сторону распространения волны) скорость W частицы газа имеют в тех областях, где наибольшего положительного значения достигает относительное сжатие газа tj, т. е. где газ сильнее всего сжат. Таким образом, несоблюдение обоих предположений, на которых основано приближенное рассмотрение, приводит к одинаковым последствиям увеличивается скорость распространения тех участков волны, в которых сжатие газа наибольшее, по сравнению с теми участками, в которых сжатие газа мало. Приближенная теория в силу самого характера сделанных допущений не замечает этого. Между тем принцитшально всегда должно существовать это различие в скоростях распространения различных участков звуковой волны, тем более заметное, чем больше амплитуда волны. [c.728]

При небольших скоростях движения газа и при отсутствии мощных тепловых потоков h jbh или тепловыделения внутри газа изменения темп-ры и давления, а следовательно, и плотности газа невелики даже в том случае, если вся его кинетич. энергия перейдет в теплоту в результате диссипативных процессов или будет. эа-трачена на работу сжатия газа. При большой скорости кинетич. энергия газа сравнима с внутр. тепловой эпер-гией или даже велика по сравнению с ней. Поэтому при больших скоростях небольшое относительное изменение скорости может приводить к весьма значит, изменениям давления, темп-ры и плотиости. Мощное тепловыделение внутри движущегося газа или приток теплоты извне также могут служить причиной значит, изменения ллотиости. Т. о., Г. д. изучает течения газа, происходящие при наличии больших разностей давлений и теми-р и при больших скоростях. Необходимость учёта сжимаемости, т. е. изменения состояния газа при движении, тесно связывает Г. д. с термодинамикой. [c.379]

В предыдущих параграфах рассматривались лишь очень малые возмущения сжимаемой среды, сопровождаемые ничтожными отклонениями давления, плотности и температуры от их равновесного значения и очень малой по сравнению со скоростью распространения звука возмущенной скоростью. При однородности полей невозмущенных элементов (давления, плотности и т. п.) в неподвижном или квазитвердо поступательно движущемся газе скорость распространения звуковых волп была всюду одинакова и зависела только от физических констант к, Н к абсолютной температуры газа. Как это следует из формул (8) и (9), с возрастанием по абсолютной величине интенсивности возмущений того или другого знака (относительного сжатия или разрежения газа) растут или убывают и скорости абсолютного движения частиц в возмущенно.м газе. Можно предугадать, что распространение возмущений конечной интенсивности вызовет в покоящемся или движущемся поступательно как одно целое газе появление новых скоростей, отличающихся от старых, невозмущенных, на конечную величину. Такое конечное изменение поля скоростей, согласно закону сохранения энергии, приведет к конечному изменению термодинамических элементов потока, а следовательно, и к изменению самой скорости распространения возмущений в газе. Если вспомнить указанную в конце 27 тенденцию увеличения скорости распространения звука (и, вообще, малых возмущений) при прохождении волны [c.164]

Реализующая ИС траектория поршня такова, что С -характеристики, которые идут от ее начального участка г/с, отражаясь от оси I как -характеристики, фокусируются в точке /. Па первый взгляд, возможность построения такой траектории представляется проблематичной. Указанная проблема имеет, тем не менее, весьма простое решение, являющееся следствием инварпантностп уравнений одномерного нестацпонарного течения идеального газа относительно одновременного изменения знаков времени и скорости и. После такой замены задача сжатия с tf > Ои = —1 становится задачей расширения (рис. 1,6) с известными из (1) ностояннымп начальными (на о/) п заданными постоянными параметрами на iO. Па о/ и на iO газ покоится. Задача расширения может быть решена методом характеристик. Сначала рассчитывается нучок волн разрежения о/О до точки О с известным значением р = 1 < затем в эту точку смещается начало отсчета 1. Траектория выдвигающегося поршня fi строится как траектория частицы, идущей из точки /, в результате решения задачи Гурса с известными С -характеристикой /О и (7+-характеристикой Ог, на которой г = О, а р = 1. Траектория норшня и диаграмма течения в плоскости х1, отвечающие исходной задаче сжатия, получаются зеркальным отражением (рис. 1, б) относптельно осп х. [c.695]

Все режимы равномерного распространения горения со скоростями, лежащими между дефлаграцией Чепмена — Жуге и детонацией Чепмена — Жуге, запрещены законами сохранения. Для воздушных смесей углеводородов эта область, если рассматривать детонацию без потерь, простирается примерно от 50 м1сек до 1700 м сек. Но скорость движения пламени относительно газа, определяемая физико-химическими свойствами смеси, турбулентностью и распределением скоростей по сечению трубы, может оказаться выше скорости дефлаграции Чепмена — Жуге. Распространение горения относительно исходного газа с постоянной скоростью, превышающей скорость дефлаграции Чепмена — Жуге в нем, оказывается возможным, как показывает газо-термодинамический анализ, при одном дополнительном условии перед зоной горения должна распространяться ударная волна. Эта волна должна быть такой, чтобы заданная скорость пламени относительно частиц газа в ней оказалась как раз равной скорости дефлаграции Чепмена — Жуге, если за исходное состояние взять газ, сжатый в ударной волне. [c.409]

Если ударная волна создается в покоящемся газе движением норшня, для скорости движения сжатого газа относительно невозмущенного, равной скорости поршня , получим формулу [c.50]

К особенностям цикла ТРД относятся двухступенчатое сжатие воздуха и двухступенчатое расширение газа. Относительная скорость воздуха на входе в диффузор равна скорости летательного аппарата. В диффузоре кинетическая энергия воздуха преобразуется в потенциальную, скорость воздуха уменьшается, а давление возрастает (процесс ас). Последующее повышение давления осуществляется в компрессоре (с с). Сгорание топлива в проточной камере происходит при р=сопз1 (сг). Газы, выходящие из камеры сгорания, вначале расширяются в турбине (гЬ), а затем в сопле (Ь Ь). Расширяясь в турбине, газы совершают работу, которая затрачивается на привод компрессора. В ур-координатах площадь Ь Ьо Со гЬ, соответствующая работе газа в турбине, равна площади ссосос с, соответствующей работе, которая затрачивается на сжатие воздуха в компрессоре. В результате расширения в сопле происходит ускорение газового потока и при истечении газов из сопла с большой скоростью создается сила тяги, приводящая летательный аппарат в движение. [c.176]

Сферическую или цилиндрическую камеру сгорания, изображенную на рис. 41, д, называют вихревой. Во время сжатия воздух перетекает из надпоршневого пространства в вихревую камеру сгорания через тангенциальный канал относительно большого сечения, так что скорость газа в кaнaJ e не превосходит 200 м сек. В результате этого в камере сгорания создается вращательное движение заряда (вихрь), причем поле скоростей воздуха прямолинейно. Топливо впрыскивается через форсунку, ось которой несколько смещена относительно центра камеры сгора- [c.148]

У. в. распространяется по невозмущённому в-ву со сверхзвуковой скоростью (где о — скорость звука в невозмущённом в-ве), тем большей, чем больше интенсивность У. в., т. е. чем больше рх—Рй)1рй- При стремлении интенсивности У. в. к О скорость её распространения стремится к 0. Скорость У. в. относительно сжатого газа, находящегося за ней, является дозвуковой ( 1 — скорость звука в сжатом газе за У. в.). [c.778]

От других труб она отличается оригинальным конструкторским оформлением как соплового ввода устройства закрутки потока, так и устройства, раскручивающего поток, в виде камеры прямоугольной формы, которой завершается формирование внутреннего контура камеры энергоразделения. Устройство ввода сжатого воздуха в виде интенсивно закрученного потока состоит из двух, имеющих торцевое сопряжение, частей — диффузора и конфузора. Диффузорная часть собственно и выполняет роль соплового ввода, имеющего близкую к спиральному форму. Поперечное сечение сопла выполнено прямоугольной формы с соблюдением рекомендации А.П. Меркулова по соотношению между его длиной и высотой 6 Л = 2 1. Внутренняя поверхность имеет форму усеченного конуса, что позволяет сформировать у выходящего потока осевую составляющую скорости и в некоторой степени снизить количество влаги у относительно теплых масс газа, стекающих по торцевой стенке диафрагмы и подмеши- [c.80]

К происхождению неустойчивости ударных волн в области (90,17) можно подойти также и с несколько иной точки зрения, рассмотрев отражение от поверхности разрыва звука, падающего на нее со стороны сжатого газа. Поскольку ударная волна движется относительно газа впереди нее со сверхзвуковой скоростью, то в этот газ звук не проникает, В газе же позади волны будем иметь, наряду с падающей звуковой волной, еще и отраженную звуковую и энтропийно-вихревую волны (а на самой поверхности разрыва возникает рябь). Задача об определении коэффициента отражения по своей постановке близка к задаче об исследовании устойчивости. Разница состоит в том, что наряду с подлежащими определению амплитудами исходящих от разрыва (отраженных) волн в граничных условиях фигурирует еще и заданная амплитуда приходящей (падающей) звуковой волны. Вместо системы однородных алгебраических уравнений мы будем иметь теперь систему неоднородных уравнений, в которых роль неоднородности играют члены с амплитудой падающей волны. Peuienne этой системы дается выражениями, в знаменателях которых стоит определитель однородных уравнений,— как раз тот, приравнивание которого нулю дает дисперсионное уравнение спонтанных возмущений (90,10). Тот факт, что в области (90,17) это уравнение имеет веш,ественные корни для os 0, означает, что существуют определенные значения угла отражения (и тем самым угла падения), при которых коэффициент отражения становится бесконечным. Это — другая фор- [c.476]

При стациоиар1юм течении не только жидкостей, гю даже газов изменениями плотности часто можно пренебречь и даже газы рассматривать как несжимаемые жидкости. Рассматривая жидкости и газы как несжимаемые, мы поступаем так же, как поступали, вводя представление об абсолютно твердом теле. Мы вовсе ие пренебрегаем изменениями сил, т. е. давлений, которые обусловлены именно изменением степени сжатия. Но мы предполагаем, что уже при малых изменениях степени сжатия возникают силы, достаточные для того, чтобы дальнейшее изменение объема прекратилось. Для жидкостей это верно в большинстве случаев. К течению газов это представление применимо, пока скорости течения и искусственно создаваемые разности давлени невелики. Например, как будет показано ниже, при течении газа под давлением, близким к атмосферному, и при скоростях порядка десятков метров в секунду разность давлений в различных местах потока может изменяться только на сотые доли атмосферного давления. Эти разности давлений весьма существе1шы для всей картины в потоке, и ими нельзя пренебрегать. Но относительно атмосферного давле1П1я, под которым находится газ, эти изменения давлений малы, и связанными с ними изменениями плотности газа вполне можно пренебречь. [c.522]

Так как точка Жуге является границей д ежду стационарной зоной химической реакции и зоной ПД, где имеет место нестационарный разлет газа, то необходимым условием устойчивой детонации будет условие движения стационарной зоны относительно ПД со звуковой или сверхзвуковой скоростью. В противном случае волны разрежения догонят зону химической реакции, что приведет к падению давления и температуры и процесс устойчивой детонации будет невозможен. Ударная волна относительно зоны химической реакции распространяется с дозвуковой скоростью, поэтому возмущения в этой зоне догоняют ударную волну, что позволяет поддерживать постоянной ее интенсивность. В случае детонации Чепмена—Жуге никакие возмущения из зоны ПД не могут догнать зоны химической реакции и детонационная волна будет устойчивой. Пусть прямая Михельсона В проходит круче касательной и пересекается с ударной адиабатой ПД в двух точках С и Ь. ВВ в этом случае будет сжато до давления рв. Такие детонационные волны называются пересжатыми. Затем параметры в зоне химической реакции будут меняться вдоль прямой В С. Так как точка С принадлежит ударной адиабате ПД, она. соответствует полному выделению теплоты химической реакции. В этой точке выполняется неравенство D волны разрежения из зоны ПД будут догонять ударную волну и уменьщат ее амплитуду до установления режима устойчивой детонации, соответствующей прямой 1 В. Таким образом, режим пересжатой самоподдерживающейся детонации не может быть устойчивым. [c.97]

На рис. 5.4 показана схема перехода горения газовой смеси при поджигании ее у закрытого конца трубы [30]. Физической причиной возникновения детонации является взрыв адиабатически сжатой газовой смеси. На начальном этапе горения (см. рис. 5.4) образуется ламинарное пламя П. В результате расщирения продуктов сгорания перед фронтом пламени возникает волна сжатия 5, за которой происходит ускорение движения фронта пламени и непрореагировавщей газовой смеси. В дальнейшем в связи с турбулизацией потока газа перед пламенем оно превращается в турбулентную область сгорания. В результате увеличивается скорость распространения пламени относительно несгоревщей смеси, что приводит к увеличению давления и температуры в волне сжатия. Прогрессивное увеличение амплитуды волны сжатия происходит до тех пор, пока не создаются условия, необходимые для взрывного воспламенения адиабатически сжатой смеси и перехода процесса в детонационный. [c.98]

Таким образом, иечи, в которых происходит направленный прямой теплообмен, являются типичными печами с факельным режимом организации горения, поскольку по самой природе своей создание горящего факела представляет собой процесс организации растянутого горения. Этим объясняется, что при таком сжигании топлива практическая температура горения весьма существенно отличается от теоретической. Это обстоятельство заставляет повышать требования к теплотворности топлива и прибегать к подогреву топлива и воздуха перед сжиганием. Для того чтобы факел сохранял свою индивидуальность на всем протяжении зоны, где создается направленный теплообмен, каждое горелочное устройство должно быть достаточно мощным, так как малые факелы очень быстро растворяются в окружающей атмосфере. Нужная мощность факела достигается соответствующим выбором диаметра горелки и скорости истечения сред. Смешивающая способность горелки должна соответствовать потребной длине факела. По этой причине горелки для печей с развитым рабочим пространством могут быть очень простой конструкции, например даже труба в трубе. Для жидкого топлива предпочтительны форсунки высокого давления, дающие длинное сосредоточенное пламя. Выбор типа форсунки высокого давления, а также параметров распылителя (пар, воздух, сжатый газ) определяется длиной рабочего пространства печи. Для больших печей более эффективны форсунки, в которых достигаются сверхзвуковые скорости распылителя (ДМИ, УПИ-К и др.) напротив, для коротких печей более целесообразны форсунки, из которых распылитель выходит с дозвуковыми скоростями, например форсунки Шухова. Из форсунок низкого давления для печей с относительно небольшой длиной рабочего пространства более прйспо 16 [c.243]

Адиабатный процесс насыщенного газа в компрессоре совершается с большой скоростью, и поэтому жидкость, находящаяся в смеси (пересыщенный газ), по условиям тепло- и массообмена не успевает испариться в количестве, необходимом для насыщения газа. Следовательно, газ в течение процесса сжатия остается ненасыщенным. Относительная влажность в этом случае ф < 1. Однако адиабатный процесс при такой постоянной относительной влажности можно рассматривать как процесс насыщенного газа с ф = 1, совершающийся при тех же значениях температуры и па-росодержания. При ударе о торцевую поверхность лонаток капельки воды будут дробиться до микроскопических размеров, в результате чего может быть получена очень большая общая поверхность тепло- и массообмена. Поэтому в процессе сжатия в проточной части компрессора газ практически можно считать насыщенным. [c.46]

У. в. движется по исходному веществу со сверхзвуковой скоростью D>Oi, Ml > 1. Поэтому газодинамич. возмущения из области за У. в, не проникают в вещество перед ней и не влияют, следовательно, на его состояние. Скорость У. в. относительно вещества за ней дозвуковая, V2Приращение энтропии в У. в, малой интенсивности — величина третьего порядка малости, поэтому такую У, в. можно считать изэнтропичной. При неогранич, возрастании интенсивности У, в. сжатие, т. е. отношение pj/pi, остаётся ограниченным. [c.207]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...