Скорость спутного движения

При таком рассмотрении ударная волна будет стоять на месте (рис. 158, пунктир), а газ будет двигаться справа налево, подходя к ударной волне со скоростью Vi Vy. Пройдя ударную волну, газ будет двигаться со скоростью Vz = i — v(v — скорость спутного движения газа, вызываемого ударной волной). Величины, характери- [c.252]

Скорость спутного движения ( акустический ветер ). На основании уравнения неразрывности (закон сохранения массы вещества) количество вошедшей в ударную волну массы газа тщ равно количеству вышедшей из ударной волны массы газа / 2. Если взять трубку сечением в 1 см , то за 1 сек через это сечение в ударную волну войдёт масса газа [c.255]

Отсюда видно, что при = 1 скорость спутного движения ничтожна. С ростом же интенсивности ударной волны, т. е. при больших [c.255]

Относительные сжатия к. Pi Относительные уплотнения Др Pi Скорость движения фронта ударной волны, м/сек Скорость спутного движения газа (акустический ветер), м/сек Перепад температуры, °С [c.256]

Отсюда видно, что при — 1 скорость спутного движения ничтожна. Р1 [c.412]

В помещенной ниже таблице, значения которой вычислены по приведенным ранее формулам, указаны при различных относительных сжатиях скорости движения фронта плоской ударной волны, скорости спутного движения газа (воздуха при нормальном атмосферном давлении и температуре 15° С), относительные изменения плотности [c.413]

В частном случае спутного движения двух беспредельных струй скорости на границах слоя имеют одинаковые знаки, вследствие чего угол утолщения пограничного слоя уменьшается с ростом скорости спутного потока Иг [c.373]

В аппаратах пленочного типа (работающих при атмосферном или близком к атмосферному давлениях) для нисходящего спутного движения при скоростях пара (газа) м/с толщину пленки 6 [c.41]

На рис. 12 показано поле скоростей при движении струи в спутном (б) и встречном (в) равномерных потоках по сравнению со свободной струей (а). Естественно, что наибольшей дальнобойностью отличается струя в спутном потоке и наименьшей — во встречном. [c.43]

Полученные данные критических скоростей и критических орошений при р = 8, 13 и 20 кПа для внутреннего нисходящего спутного движения пленки жидкости и парового потока и при внешнем растекании для атмосферного давления даны в виде зависимости (рис. 2) [c.242]

При учете спутного движения пленки и газа в пределе скоростей до 30 м/с коэффициент теплоотдачи при воздействии на пленку потока газа определяется по формуле [c.161]

Составив основные соотношения для скачка уплотнения, вернемся теперь к рассмотрению явления распространения ударной волны в пространстве. Определим скорость 6 распространения ударной волны по отношению к невоз-муш енному (по"г яш емуся) газу и скорость V движения возмуш енного газа за ударной волной последнее движение можно было бы назвать спутным потоком газа за ударной волной. Согласно изложенному в 28, эти скорости связаны со скоростями Пх и Па по отношению к ударной волне равенствами [c.133]

Скорость распространения ударной волны. Спутное движение газа за ударной волной [c.182]

Образование ударной волны. Когда в газе распространяется волна сжатия малой амплитуды, эта волна производит уплотнение газа и, хотя и с очень малой скоростью, несколько увлекает газ за собой (т. е. приводит к спутному движению газа). Наоборот, распространяющаяся волна разрежения сообщает частицам газа дополнительную малую скорость, направленную в сторону, противоположную её распространению. Существенным является ещё и то, что скорость распространения возмущения (скорость звука) после уплотнения среды волной сжатия несколько возрастает (за счёт увеличения температуры газа после сжатия), а после разрежения среды волной разрежения несколько убывает (за счёт уменьшения температуры после разрежения). [c.248]

Каждый из последовательно движущихся валов несколько повышает уровень воды Л, в результате чего скорость последующего вала несколько увеличивается по сравнению с предыдущим. Благодаря спутному движению воды, вызываемому валом, каждый последующий вал распространяется не в неподвижной воде, а в воде, движущейся с некоторой скоростью в направлении распространения валов. Таким образом, и здесь задние валы догоняют передние в результате этого образуется крутой вал большой высоты. [c.248]

Приведем некоторые количественные результаты, относящиеся к введенным только что характеристикам турбулентного движения. Начнем со свободной турбулентности. Картина убывания интенсивности турбулентности наблюдается в струе, окруженной спутным потоком (рис. 270). Приводятся кривые ) распределения в сечениях, нормальных к потоку и находящихся на различных относительных расстояниях х 0 от среза сопла. Скорость на выходе из сопла 10,2 м/сек, скорость спутного [c.788]

При примерно одинаковых начальных сечениях двух струй направление слившейся струи можно найти путем построения параллелограмма векторов движения этих струй. При параллельном течении сливающихся струй отсутствуют силы, деформирующие струи, и границы струй сохраняют свое направление. При спутном движении струй дальнобойность их и скорость в сечении возрастают, при встречном — уменьшаются, причем в последнем случае образуется осесимметричная циркуляционная зона> потоков, а при одинаковом начальном количестве движения встречные струи растекаются в направлении, перпендикулярном начальному. Если оси двух встречных параллельных струй не совпадают, то между ними образуется циркуляционная зона (рис. 7, и). [c.28]

В более общем случае спутной струи абсолютная величина количества движения увеличивается по мере удаления сечения от сопла за счет непрерывно добавляющейся массы спутного потока, обладающей количеством движения, равным произведению массы на скорость спутного потока. Примем за начало отсчета скорость спутного потока н, тогда уравнение будет выражать закон сохранения [c.337]

Во многих случаях движения жидкости и газа в потоке возникают так называемые поверхности, тангенциального разрыва-, течения жидкости по обе стороны такой поверхности называются струйными. В зависимости от относительного направления движения струй они могут быть спутными или встречными. Характерной особенностью струйных течений является то, что тангенциальный разрыв на поверхности раздела терпят такие, например, величины, как скорость течения, температура, концентрация примеси, тогда как распределение статического давления оказывается непрерывным. [c.361]

Весь процесс смешения можно условно разделить на два этапа — начальный и основной. Соответственно выделяются два участка смесительной камеры (рис. 9.5). Течение в начальном участке камеры смешения с известным приближением можно уподобить турбулентной струе, движущейся в спутном потоке. Ввиду наличия поперечных пульсационных компонент скорости, свойственных турбулентному движению, потоки внедряются друг [c.496]

Спутное течение, или аэродинамический след, возникает за движущимся в неподвижной жидкости телом. Частицы жидкости увлекаются движущимся телом, и по мере его удаления в некотором фиксированном сечении все больше расширяется область возмущения. Поэтому, рассматривая картину потока в данный момент времени, за телом можно видеть расширяющийся след с убыванием скорости движения в нем. [c.349]

Двигаясь ПО ограниченному пространству, ядро постоянной массы приводит в движение окружающую атмосферу, которая движется по самостоятельным замкнутым контурам. Между ядром постоянной массы и движущейся атмосферой совершается материальный обмен, що это не меняет гидродинамическую картину движения газов. Для свободной струи скорости среды вне струи равны нулю, для ограниченной струи скорости среды вне струи могут быть значительны по величине и иметь различное направление. В случае свободной струи по ходу ее присоединенная масса возрастает, в случае же ограниченной струи расход спутной ветви прилегающего циркуляционного потока изменяется в различных сечениях по длине струи. Этот расход вначале увеличивается, а после критического сечения уменьшаете . [c.66]

В опытах ИВТАН [3.15] начало кипения исследовалось при низком давлениир = 0,06—0,1 МПа, но переменных числах Рейнольдса для пленки. Было обнаружено, что тепловой поток ст". соответствующий началу поверхностного кипения в пленках с развитой вязкой структурой, слабо зависит от Rej и скорости спутного движения пара. Кипение начинается в больших волнах при (1,1 —1,3)-10 Вт/м . [c.106]

С ростом расхода жидкости в пленке и увеличением скорости спутного движения пара в условиях ламинарно-волнового 50 < Rbj < 400 и турбулентно-волнового режимов движения пленки Reg > 400 при постоянной скорости пара Rej = (15—150)-10 , как было показано в предыдущем параграфе, минимальная толщина пленки резко убывает и в определенных условиях, особенно при низких давлениях, отрывной диаметр пузыря 10 > Smin- В условиях ОПЫТОВ ДЛЯ р = 0,06 МПа отрывной диаметр Йю в соответствии с опытными данными К. Нишикавы и др. [3.23] лежит в пределах от 1,8 до З мм,т. е. отрывной диаметр пузыря оказывается большим, чем максимальная толщина пленки бщах- [c.107]

Перейдем к определению скорости спутного движения V. Восполь- Уемся для этого основным соотношением непрерывности (39), кото-рое в силу (61) перепишется так [c.183]

Уравнение Гюгониб. Ударная адиабата. Остановимся несколько более подробно на особенностях ударной волны. Рассмотрим опять случай движения поршня в длинной цилиндрической трубе. Поскольку, как мы уже знаем, волны сжатия, проходящие через участки более плотного газа, обгоняют волны в менее плотном газе, впереди поршня образуется плоская ударная волна.Эта волна будет распространяться по невозмущённому газу с некоторой скоростью Уу вправо за собой она будет оставлять возмущённый газ, скорость спутного движения которого V равна скорости поршня и. [c.252]

В прямоточных горелках в отличие от вихревых потоки первичного / и вторичного II воздуха не закручиваются и имеют однонаправленное (спутное) движение (рис. 30). Касательная составляющая скорости отсутст-Рис 30 Схема а радиальная намного меньше продольной [c.62]

Спиралевидное опутное движение может применяться для более крупных частиц, чем опутное движение других видов. Чем крупнее частицы, тем меньше должна быть скорость потомка (о1кружная) или соответственно должен быть увеличен диаметр камеры, для того чтобы время пребывания частиц в реакционной камере было достаточным. В овязи с тем, что на движение частиц решающую роль оказывает центробежная сила, винтообразное спутное движение может быть использовано как для вертикального, так и горизонтального (или наклонного) посту-нательного движения и поэтому получило широкое распространение. [c.396]

При взаимодействии потоков жидкостей различной плотности на поверхности раздела возникают волны. На это явление накладывается трение, иривод5идее к ускорению жидкости потоком пара при их параллельном спутном движении, а при встречном течении — к замедлению, а затем и к обращению течения. По достижении определенной скорости начинается интенсивный срыв и унос жидкости потоком газа или пара (рис. 4-15). Капли жидкости срываются с гребней и следуют с потоком газа или осаждаются на пленку. Если конденсат занимает значительную часть проходного сечения для случая конденсации в трубе, а скорость нара еще велика, возможно обра-гование и последующее разрушение жидких пробок. [c.101]

Визуально наблюдался выброс крупных капель, траектория которых п размеры явно отличаются от тех, которые срываются с гребней волн в изотермических условиях. При малых скоростях спутного потока капля практически вертикально пронизывает пограничный слой над пленкой на высоту 20 мм (на некоторых кадрах видно движение капель против потока пара) и затем приобретает в ядре продольную скорость. При больших скоростях пара (до СО м с) капля дви кется в припленочном парокаиельном слое. Влияние пузырькового уноса проявляется телг ощутимее, чем выше тепловая нагрузка. Критический тепловой поток, так же как и в работе [2.105], определялся экстраполяцией опытных кривых до нуля. Разрыв пленки, как известно, происходит при меньших значениях чем д р- [c.94]

При спутном движении двух полубесконечных потоков Um и имеют одинаковые знаки. Поэтому, с увеличением спутности т = = uJuq, утолщение пограничного слоя уменьшается. В пределах Ю< т< 0,5 эксперименты подтверждают закономерность (17.14), что указывает на стабилизирующее действие спутности, приводящее к уменьшению тангенциального разрыва скорости и к снижению интенсивности турбулентности (см. рис. 17.1). При 0,5< 1 величина /6з 0,3 и формула (17.14) не применима. [c.336]

При нисходящем спутном течении паровая фаза вследствие механического воздействия на пленку увеличивает скорость жидкости и толщина пленки б уменьшается. При стекании пленкн и противо-точном течении сначала с увеличением скорости паровой (газовой) фазы wq" толщина пленки возрастает. Это происходит до тех пор, пока не возникает обратное движение наружных слоев жидкости. Дальнейшее увеличение Wq приводит к потере устойчивости пленки и возникновению подъемного спутного течения. [c.41]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...