Скорость фронта

Регулирование скорости цепных реакций и управление ими в технологических процессах основано на контроле числа активных центров и на согласованности скорости цепной реакции (скорость фронта пламени) со скоростью потока газов. [c.310]

Придать определенный смысл понятию скорости можно и атом случае, когда форма импульса изменяется, но этого нельзя сделать однозначно например, можно ввести скорость фронта импульса, скорость его центра тяжести и т, п., [все эти скорости будут различны и их определения могут не совпадать с определением скорости движения импульса неизменной формы. [c.488]

Поскольку пластина, создающая импульс сжатия, по нашему предположению, начала двигаться сразу с Конечной скоростью, фронт импульса мы должны представлять себе как плоскость, параллельную пластине, впереди которой плотность равна рд, а позади нее р. На этой плоскости меняются скачком (претерпевают разрыв) значения р, р и скорости частиц v. Поэтому такие импульсы сжатия называют разрывными волнами (или ударными волнами). [c.582]

Таблица 7.11. Скорость фронта ударной волны в жидкостях [86]

Для случая со = О фронт движется с постоянной скоростью, а для (0 = 1 скорость фронта экспоненциально растет со временем. [c.424]

Таким образом, в рассматриваемом процессе Уг>У1. Такой процесс называется дефлаграцией при постоянном давлении. Скорость фронта реакции в данном случае равна нулю относительно невозмущенной среды. [c.91]

Допустим, что величины р1 и заданы, а скорость фронта реакции О не задана. Не все значения р и V, удовлетворяющие адиабате Гюгонио для продуктов реакции, соответствуют про- [c.91]

Скорость фронта возмущения и скорость частиц тела. Рассмотрим динамику продольных движений стержня, которые могут возникнуть, например, в случае приложения к одному из его концов внешней продольной силы, изменяющейся по заданному закону во времени. В результате такого действия поперечные сечения стержня придут в движение в направлении его оси. Составим диф- [c.78]

Скачок уплотнения можно рассматривать как неподвижный относительно стенок трубы фронт ударной волны в газе (называемой также волной сжатия), распространяющейся против течения, в случае, когда скорость фронта оказывается равной скорости течения газа. [c.301]

Пусть за промежуток времени т фронт волны сжатия перемещается из сечения I в сечение 0, на расстояние (1х обозначим скорость фронта через w тогда [c.302]

Задача о распадении произвольного разрыва в горючей смеси. В момент i = 0 слева от плоскости/ = О находится газ, имеющий скорость v. , плотность Pj и давление рц а справа — горючая смесь со скоростью v , плотностью и давлением р . Так как при переходе через такой разрыв условия сохранения массы, количества движения и энергии, вообще говоря, не будут выполнены, то в следующий момент времени он не может существовать изолированно, а должно возникнуть движение газа с одной или несколькими поверхностями разрыва, на каждой из которых уже будут выполнены условия сохранения (по горючей смеси при этом может распространяться фронт пламени или детонации). Среди параметров задачи (v , pj, Pi> Pa> P2 Q количество тепла, выделяемое при сгорании единицы массы газа, и U — скорость фронта пламени) имеется всего два параметра с независимыми размерностями. Следовательно,, возникающее движение будет автомодельным. [c.171]

Скорость фронта пламени по частицам перед ним и = v — известная физико-химическая константа. [c.184]

Таким образом, при распространении пламени или детонации скорость фронта известна, и следовательно, все величины за фронтом могут быть однозначно выражены через величины перед фронтом. [c.184]

Следовательно, интегральная кривая, по которой движется изображающая точка, обязательно пересекает кривую (5.4), т. е. решение задачи существует при любом значении тепловыделения Q и скорости фронта пламени U. [c.188]

Этот вывод перестает быть справедливым, если пластина имеет небольшое число слоев. Например, Сан [164] показал, что фронты изгибной волны и волны, соответствующей движению в плоскости, различны для трехслойной пластины с углами армирования слоев соответственно О, 90, 0°. Таким образом, использование теории эффективных модулей для определения скоростей фронтов волн приводит к удовлетворительным результатам, только в случаях, когда число слоев велико (ориентировочно больше десяти слоев). [c.277]

Если ограничиться рассмотрением случая й ( t) 0, которому соответствует постоянное направление скорости фронта волны, то условия (1. 37) упрощаются, так как при этом 5ю=51. [c.50]

Скорость и относительная деформация произвольной точки стержня S Si при условии, что скорость фронта волны > О, выражаются через функцию z [c.51]

Скорость фронта волны а. и ускорение Ъ. находятся из системы уравнений [c.53]

Из уравнения (4.50) при A i -> О безразмерная скорость фронта волны [c.71]

Если скорость движения набегающего на волну потока равна критической (V = с), то скорость фронта волны равна нулю (Рф = 0). При этом [c.71]

Можно лишь отметить, что протяженность первой зоны Lb определяется тем, по какому закону и с какой скоростью фронт горения распространяется от периферии струи к центру. Если предположить, что зона 1 имеет вид прямого конуса, и скорость истечения смеси постоянна во всех точках поперечного сечения кратера горелки, то в первом приближении можно считать [Л. 7], что [c.48]

Из этих выражений следует, что скорость фронта волны с не зависит от величины сжимающего напряжения, в то время как скорость частиц v пропорциональна напряжению сжатия о. Соотношения (15.48) и (15.56) можно переписать в другом виде [c.509]

Расчеты показали, что при тех значениях параметров, при которых были изучены автомодельные волны в неподвижной среде, учет движения среды не оказывает существенного влияния на распределения температуры и концентрации, так как максимальная скорость движения среды оказывается на два порядка ниже скорости фронта тепловой волны. Естественно, что изменение параметров может [c.154]

Итак, направление распространения фазы волны (вдоль нормали N) и направление распространения энергии волны (вдоль луча 5) не совпадают между собой. К этому выводу, полученному путем исследования законов электромагнитного поля в анизотропной среде, мы пришли раньше из простого рассмотрения формы поверхности волны для анизотропной среды (см. 142). Скорость фазы q, измеренная вдоль нормали, будет отличаться от скорости световой энергии v, измеренной вдоль луча (лучевой скорости), так что q v osa (см. упражнение 201). Дву.м значениям скорости фронта по нормали q и q", обусловливающим двойное лучепреломление, соответствуют и два значения скорости распространения энергии, v и v". [c.501]

Вещество t, °с Отношение плотности до фронта к плотности за фронтом волны Скачок давления, 1Q2 МПа Скорость фронта, м/с Вещество t. С Отношение плотности до фронта к плотности за фронтом волны Скачок да влення, 102 МПа Скорость фронта, м/с [c.141]

Пусть горение инициируется в области О sS а неограниченного объема (Z/ oo), когда можно принять р = ро = onst. Требуется найти закон движения фронта x t) для двух вышеуказанных вариантов ((о = 0 и 1). Из (5.2.6) п (5.2.11) получим соотношение, связывающее скорость фронта с его положением, [c.424]

Этот режим можно назвать квазигомобарическим. На фронте горячих газов Хи- давление н скорость непрерывны, т. е. = = Ро + Po ii7 . Подставляя ру, в (5.2.6), получим уравнение для скорости фронта [c.425]

Ui( t — x), МЫ предлшагаем, что функции щ по крайней мере дважды дифференцируемы, в противном случае подстановка их в уравнения движения была бы бессмысленна. Первые производные от функций Ui по времени — это скорости. Напряжения выражаются через первые производные от перемещений по координатам. Эти первые производные должны быть непрерывны, следовательно, волны рассматриваемого типа не могут нести разрывов скоростей или разрывов напряжений. Для стержня мы сразу предположим, что на фронте волны скорость и деформация, а следовательно, напряжение, меняются скачком, и получим скорость фронта в этом предположении. Волны, несущие разрывы производных от перемещений, т. е. скоростей и напряжений, называются волнами сильного разрыва или ударными волнами. Возможность распространения ударных волн в неограниченной упругой среде со скоростями с, и Сг требует дополнительного обоснования. Для продольных волн сильного разрыва применение этого обоснования получается в результате буквального повторения анализа 2.10 для стержня. Совершенно аналогичные рассуждения, основанные на теореме о количестве движения, позволяют установить возможность распространения ударных волн искажения. Таким образом, уравнения движения упругой среды допускают решения, содержащие разрывы первых производных от перемещений. [c.441]

Рис. 76. Элеметы кривых распределения скорости газа за фронтом ударной волны при постоянной скорости фронта в плоском, цилиндрическом и сферическом случаях.

Бриллоуин ввел еще две скорости — скорость фронта волны и скорость сигнала, которая определяет появление первого сигнала, соответствующего центральной частоте спектра. В некоторых случаях скорость сигнала оказывается равной групповой скорости [36]. Очевидно, что для получения соотношения дисперсии со к) требуется тщательное измерение скорости ультразвуковой волны. [c.303]

Упруго-пластический характер поведения материала и связанная с этим двуволновая конфигурация фронта волны сохраняются и при распространении волны разгрузки [16, 346, 359, 421] по сжатому волной нагрузки материалу. Скорость фронта волны разгрузки выше гидродинамической и характеризует скорость звука в сжатом материале. Амплитуда упругой части волны разгрузки оРгг определяет сопротивление материала пластическому течению в соответствии с зависимостью [c.208]

На рисунке 1,23 представлен график изменения скорости головной ударной волны в ГТММА при энергии разряда 450 Дж и периоде разрядного тока 1.1 мкс. Максимальная скорость фронта ударной волны (ФУВ) в момент отшнуровки от канала разряда оценивается величиной 3700-4000 м/с/19/. [c.57]

Секундный объемный расход топлива V=Vr/to, где с — численный коэффициент f п — поверхность пыли, м То — время работы камер, с g — ускорение силы тяжести, м/с D — скорость фронта пламени, м/с р — плотность топлива при нормальных условиях, кг/м . По экспериментальным исследованиям импульсной очистки поверхности нагрева котлов-утилизаторов G=(4,5- 7,5)-I0-5 f = 15- 25 кг/м То>600 с D=800-h1600 м/с. На каждые 300—350 поверхности нагрева котла-утилизатора устанавливается не менее одной импульсной камеры. [c.85]

Простейшим примером нормального разрыва скорости может служить волна параметра, бегущая по покоящейся среде с любой скоростью и меняющая её свойства. Такую волну параметра можно создать в нелинейной покоящейся среде изменением её показателя преломления во внеш. переменном (по закону бегущей волны) сильном электрич. поле за счёт Керра эффекта или Поккельса эффекта. Бегущая волна сильного электрич, поля может быть создана либо сканированием по этой среде пучка могцного лазерного излучения, либо помещением среды в протяжённый электрич. конденсатор, хЧг вдоль к-рого бежит волна напряжения. Скорость этой ч24 волны может быть любой. Если скорость фронта бегу- [c.424]

Ионшациопяые волны характерны и для С. р. в свободном пространстве в сходящихся СВЧ-пучках, В над-пороговых полях (Ед > Е ) разряд в виде светящегося слоя толщиной со скоростью Ю ч-Ю см/с движется от места возникновения (фокальная плоскость) навстречу излучению. Скорость фронта ионизации зависит от рода газа, давления, поля СВЧ-волны и сходимости СВЧ-пучка. В полях Ед < Е инициированный тем или иным способом разряд в виде неоднородного плазменного слоя с осевым размером убегает от инициатора навстречу излучению со скоростями 10 Ч- 10 см/с, также зависящими от СВЧ-мощности, рода газа и давления. [c.424]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...