Характеристика энтропийная

Скорость ударной волны сжатия относительно газа за ней дозвуковая, а относительно газа перед ней—сверхзвуковая. Вследствие этого от ударной волны по газу за ней уходят две характеристики—энтропийная и акустическая (рис. 2.9.1,6), все остальные характеристики подходят к волне. В этом случае т = 6, 5 = 2 и число требуемых условий совпадает с числом условий на ударной [c.188]

Можно указать на несколько факторов, вызывающих появление подобных дефектов. К ним относятся в первую очередь кинетические факторы, связанные с тем, что кристалл не успевает стать идеальным в процессе кристаллизации и последующей обработки. Далее следует указать, что при не слишком низких температурах из-за конкуренции энергетического и энтропийного факторов присутствие в кристалле некоторого количества дефектных мест будет отвечать термодинамическому равновесию. Наконец, уже созданные идеальные кристаллы могут оказаться испорченными под влиянием факторов (механической обработки, действия радиации), нарушающих строгую периодичность расположения атомов. По этим причинам реальные кристаллы имеют дефекты, и физические свойства кристалла формируются под совместным действием строгой периодичности и отступлений от нее. Можно привести немало примеров, свидетельствующих о важности учета вклада дефектов в формирование свойств материалов. Так, без учета этого вклада оказалось невозможным построение теории прочности и пластичности материалов, поскольку эти характеристики определяются степенью сопротивления тела действию сил, смещающих разные части тела относительно друг друга. Под действием радиации (мощные световые потоки, пучки электронов, нейтронов, заряженных ядер и т. д.). отдельные атомы или группы атомов оказываются выбитыми из своих правильных положений, и поэтому структура и свойства облученных материалов необъяснимы без оценки роли дефектов и т. д. В связи с этим важной составной частью физики твердого [c.228]

В окрестности тела ниже линии тока ЕН, начинающейся в-точке пересечения характеристики FE с ударной волной, возникает энтропийный слой. В тонком энтропийном слое, особенно вдали от затупления, поперек слоя происходит резкое изменение полного давления, продольной составляющей скорости и плотности газа, в то же время слабо изменяются давление и нормальная составляющая скорости. [c.63]

Необходимость разработки представлений о наивыгоднейшем тепловом двигателе мощных электрических станций ближайшего будущего требует определения характеристик регенеративных циклов в большом интервале изменения начальных параметров пара — до р = 1000 кг см и = 1000° С. Ниже излагаются результаты исследования паротурбинных циклов. Результаты исследования простейших циклов — цикла Ренкина и циклов с промежуточным перегревом — получены расчетным путем. Регенеративные идеальные циклы исследовались с помощью энтропийной диаграммы Ts. [c.47]

Итак, эффект памяти формы в сплавах сопровождается структурными превращениями. В этом случае можно воспользоваться энтропийной теорией пластичности и прочности для описания изменения свойств материалов с ЭПФ, если известны, например, термодинамические характеристики превращения. [c.300]

Если участок границы области течения является временно-подоб ным, то из него внутрь области течения могут исходить либо две характеристики—одна акустическая, например и энтропийная (рис. 2.6.4, а), либо только одна акустическая характеристика (рис. 2.6 4,6). Соответственно из области течения к границе подходит либо только одна акустическая характеристика, либо еще и [c.170]

Если газ втекает в трубу с дозвуковой скоростью, то граница вновь является временно-подобной, но с двумя идущими внутрь области течения характеристиками—акустической и энтропийной (Со<0, > О, < 0). Поэтому в этом случае дополнительно к условию (2.3) на границе нужно задавать еще одно условие—энтропию втекающего газа. [c.172]

Скорость контактного разрыва по отношению к газу с обеих его сторон равна нулю. Поэтому от такого разрыва в каждую сторону отходят по две характеристики—одна акустическая и [одна энтропийная (рис. 2.9.1, а), причем обе энтропийные характеристики образуют одну сдвоенную, совпадающую, с траекторией разрыва. Таким образом, в этом случае 8 = 4, /п = 8, так что число требуемых дополнительно условий есть 7-ь5—т — 3, что как раз равно числу условий на контактном разрыве (9.4), следующих из законов сохранения. Таким образом, контактный разрыв эволюционен. [c.188]

Волна слабой детонации (быстрого горения) распространяется по газу перед ней и за ней со сверхзвуковой скоростью, а волна слабой дефлаграции (медленного горения)—с дозвуковой скоростью. От волны слабой детонации уходят три характеристики — все в сторону газа за ней (рис. 2.9.1,в) со стороны газа перед волной все характеристики — приходящие. От волны слабой дефлаграции уходят тоже три характеристики две акустические—по одной в каждую сторону и энтропийная — по газу за волной (рис. 2.9.1, г). Таким образом, для эволюционности этих двух видов разрывов необходимо к трем условиям, следующим из законов сохранения, добавить еще одно. В конце 5 гл. I уже говорилось, что таким условием может быть задание скорости распространения волны по газу перед ней как характеристики физико-химических свойств среды. [c.189]

Определим относительное расположение характеристик трех семейств в точках плоскости течения. Для этого введем в этой плоскости локальную систему координат х у с центром в рассматриваемой точке О, направив ось х вдоль скорости V [и и ) в этой точке (рис. 3.1.2), т. е. вдоль линии тока — характеристики третьего семейства (энтропийной). Из формулы (1.23), полагая в ней v= v =-0, и = и ==У, найдем направления характеристик и [c.247]

Выражения для углового коэффициента энтропийных и акустических характеристик с использованием величины угла 9 наклона скорости к оси X и угла Маха р, можно записать соответственно в виде [c.248]

Пусть в области сверхзвукового течения в плоскости х, у заданы две близкие точки Р+ и Р на отрезке АВ, не принадлежащие одной акустической характеристике, и пусть в этих двух точках известны значения всех искомых функций и, и, а, . Проведем через точки и Р элементы характеристик в одну сторону от отрезка АВ. При этом возможны два случая. В первом из них энтропийные характеристики расположены внутри угла между акустическими характеристиками (рис. 3.7.1, а), во втором—вне этого угла (рис. 3.7.1,6), Остановимся на первом случае. Продолжим элементы характеристик [c.280]

Пусть на отрезке АВ в плоскости х, у (рис. 3.8.1) заданы непрерывно дифференцируемые начальные распределения искомых функций и, V, а, 8, причем характеристики, выходящие из точек отрезка АВ в одну сторону, расположены так, что энтропийная характеристика [c.283]

Приближенный энтропийный метод удобен только для определения характеристик равновесия реакции в стандартных условиях. С отдалением температуры от стандартной расчет становится все менее точным. Пересчеты же на иные температуры в значительной мере усложняют и затрудняют расчет, хотя и не делают его достаточно точным. [c.8]

Проведенные 30 лет тому назад спектроскопические исследования газов обеспечили возможность наиболее точного определения значений теплоемкостей газов и изменения их с температурой, а также точного определения значений энтропий газа. Это позволило с большим успехом применять энтропийные методы расчета изобарных потенциалов и логарифмов констант равновесия, с одной стороны, и найти новый метод расчета этих же характеристик, с другой [30—31]. [c.39]

Модуль высокоэластичности характеризуется взаимодействием отдельных элементов длинных цепей макромолекул в аморфных областях и их тепловым движением. Ему свойственна двойственная природа упругости энтропийная и энергетическая. Модуль высокоэластичности, связанный с силами, препятствующими распрямлению полимерных цепей , в значительной степени зависит от структурных характеристик полимера и существенно увеличивается с возрастанием степени кристалличности. При повышении температуры Е уменьшается, однако влияние температуры на Вт сказывается в гораздо меньшей степени, чем, например, на коэффициент начальной релаксационной вязкости. [c.77]

Рис. 3.2.12. Схема диаграммы условное напряжение / — удлинение Ь при растяжении — сокращении резин и определения характеристик каркас-ности по Патрикееву [379] Вр — упругий модуль каркаса Еу — модуль при энтропийном характере деформирования за счет изменения конформаций макромолекул.

Исключенный объем и макромолекулярные характеристики могут быть введены в рассмотрение, если вместо выражения (2) ввести раздельные энтропийный и тепловой к, параметры взаимодействия V2 — Xi = l>t — i- Эти параметры характеризуют, соответственно, изменение энтропии и энтальпии молекул растворителя в результате смешения его с полимером [c.369]

Первый тип х = О или = Сп- Через такую характеристику газ не течет. Она отделяет одни частицы от других и, следовательно, в пространстве R является геометрическим местом траекторий частиц. Характеристика этого типа называется контактной характеристикой (иногда говорят — энтропийной характеристикой)- [c.59]

Вектор Al дает в качестве условия на Си уравнение DS - О (поэтому характеристики Со и называются энтропийными ). Два оставшихся условия должны выражать факт коллинеарности вектора ( , q, Q - вектору pDu+Vp, что может быть записано в виде равенства нулю их векторного произведения. Следовательно, условия на контактных характеристиках Со таковы [c.62]

Другое замечание касается уравнения (6.2.57) и взаимности, характерной для термодинамики Очевидно, что с учетом уравнений (6.2.7) и (2.3.6) мы можем записать ш = (о — Q) X Ц- Если поле (г вморожено в континуум решетки, т. е. вращается с той же локальной скоростью, что и материальный континуум, то m тождественно обращается в нуль и не дает вклада в энтропийное неравенство. Этот факт подкрепляет интерпретацию, данную вектору В . Что касается тензора то, очевидно, что так как — объективная характеристика скорости изменения во времени Уц, то эта величина связана с Vfi взаимным соотношением и, следовательно с пространственными неоднородностями намагниченности. Таким образом, мы пришли к исходной феноменологической формулировке обменных сил, данной Ландау и Лифшицем [Ландау, Лифшиц, 1935] но здесь она носит более общий характер и опирается на прочную термодинамическую основу. [c.346]

В книге обобщены исследования по аэроакустике и аэроакустическим характеристикам затопленной, спутной, соосной струй и струй, истекающих из сопел различных конфигураций. Изложена теория малых вихревых, энтропийных и акустических возмущений в неоднородном потоке сжимаемого газа. Рассмотрены основные источники шума. Дан метод расчета интенсивности излучения шума различными участками турбулентной струи. Приведены решения задач о шуме профиля, свободного ротора при дозвуковых, около- и сверхзвуковых скоростях и др. [c.376]

Толщину энтропийного слоя по отношению к отходу ударной волны можно приблизительно найти следующим образом [19]. Рассмотрим осесимметрическое обтекание затупленного конуса (см. рис. 4.11). На рис. 4.11 представлены N0 — сферическая, а ОВ — коническая части. Форма ударной волны между точками А Р определяется сферой, причем Р — это точка ударной волны, в которую приходит характеристика из точки сопряжения сферы и конуса. На больших расстояниях от затупления ударная волна приближается к положению ударной волны для острого конуса. Энтропия-позади ударной волны достигает-минимального значения в некоторой точке Ь, местонахождение которой можно указать как пересечение конической ударной волны GQ и касательной к удар- [c.227]

ОСОБЕННОСТИ ДИНАМИЧЕСКИХ ХАРАКТЕРИСТИК ПРОТОЧНОГО ТРАКТА С ЭНТРОПИЙНЫМИ ВОЛНАМИ [c.177]

Уравнения, описывающие частотные характеристики потока с энтропийными волнами в тракте [c.177]

Частотные характеристики газовых трактов с энтропийными волнами [c.180]

Очевидно, поэтому отдаваемая Землей энтропия существенно больше, чем получаемая все проходящие на ней процессы ведут в итоге, как и положено по термодинамике, к возрастанию энтропии. Никакой энергоинверсией здесь и не пахнет. Энтропийный баланс, показывая общую физическую картину качественного изменения характеристики энергии, не определяет, как известно, значения полезной, пригодной для использования энергии. Чтобы их выявить, необ.ходимо использовать эксергети-ческий баланс. [c.244]

Осн. задачи, решаемые энтропийной теорией,— вычисление (оценка) энтропии для тех или иных классов систем и выяснение взаимоотношений между энтропией и др. характеристиками ДС. Для сдвига в пространстве реализаций последовательности независимых, одинаково распределённых случайных величин (Б-сдвига) энтропия равна В классе Б-каскадов и Б-потоков энтропия играет определяющую роль, являясь полным инвариантом две такие ДС изоморфны, если они имеют одинаковую энтропию (теорема Орнстейна D. Ornstein, 1970), Для класса К-систем (включающего Б-системы в качестве подкласса) это уже не так существует несчётное семейство попарно неизоморфных К-систем с одинаковой энтропией (правда, все известные К-системы физ. происхождения являются Б-системами). Но и с К-системами энтропия связана самым непосредств. образом, т. к, К-системы и только они имеют вполне положит, энтропию любая нетривиальная факторсистема такой системы имеет поло жит. энтропию (теорема Рохлина — Синая В. А. Рохлин, Я. Г. Синай, 1961). Тем самым у К-свокства имеется чисто энтропийный эквивалент. [c.630]

Механизм высокоэластичной деформации [22]. Высокоэластичное состояние является промежуточным физическим состоянием между жидким (текучим) и стеклообразным, поэтому в комплексе механических свойств эластомера можно обнаружить элементы свойств жидкого и стеклообразного тела. В простой жидкости молекулы легко перемещаются тепловым движением. Внешнее силовое поле дает преимущество перемещению в направлении поля, что приводит к возникновению макроскопически наблюдаемого течения жидкости. Развитие высокоэластичной деформации можно рассматривать как течение звеньев или групп звеньев макромолекулы под влиянием внешних сил. С этой точки зрения полимеры (и, в частности, эластомеры) близки к жидкостям. Однако, поскольку все звенья в цепи связаны, а цепи сшиты в пространственную сетчатую структуру, то их течение ограничено связями и не является необратимым. Это соответствует твердому состоянию тела. Таким образом, при высокоэластичном состоянии возможность свободного перемещения имеют только участки цепных макромолекул при отсутствии заметных перемещений макромолекулы в целом. Тепловые движения п эиводят к многочисленным-конформациям этих участков, при которых расстояние между узлами цепей пространственной сетки намного меньше контурной длины участков цепи. Под действием внешней силы цепи изменяют свои конформации, причем проекции участков в направлении деформации удлиняются (или сокращаются). Деформация развивается путем последовательного перемещения сегментов этих участков из одного положения в другое, т. е. протекает во времени [4, 49]. Этим объясняется отставание высокоэластичной деформации от изменения внешней нагрузки. Процесс перегруппировки сегментов сопровождается преодолением внутреннего трения и, следовательно, рассеянием механической энергии. После прекращения действия внешней силы участки цепи под действием теплового движения вновь вернутся в наиболее вероятное состояние сильно свернутых конформаций. По терминологии термодинамики переход в более вероятное состояние системы связан с возрастанием энтропии. Поэтому эластомеры имеют энтропийный характер деформации деформация связана с уменьшением энтропии, а возвращение в начальное положение — с увеличением ее. На основе законов термодинамики разработана статистическая (кинетическая) теория деформации и прочности полимеров, устанавливающая связь механических характеристик с температу-4 51 [c.51]

Таким образом, в отличие от механических методов оценки суммарной структурной напряженности деформированных полимеров, кинетика диффузионного переноса низкомолекулярных веществ в деформированных полимерных материалах оказывается избирательно чувствительной к напряженности отдельных структурных элементов, обладающих достаточной эластичностью. Этим можно объяснить различный характер зависимостей (см. рис. II.9 и 11.10), поскольку, как было показано выше, в процессе релаксации увеличивается энтропийная составляющая энергии за счет уменьшения внутренней энерсии деформации. Чувствительность к этому изменению диффузионных и механических характеристик различна. Данное предположение обосновывается еще и тем обстоятельством, что деформация полимера значительно меньше сказывается ка изменении сорбционных, чем диффузионных кинетических процессов. [c.78]

Здесь К, Ь 8 - нестационарные возмугцения соответственно правого п левого инвариантов Римана и энтропийной функции В /В1, В В1 и В/В1 - операторы дифференцирования вдоль характеристик первого и второго семейств и траекторий частиц А - стационарное значение скорости звука и М = 11 /А - число Маха. Коэффициенты aij определяются формулами [c.621]

Обнаружена глубокая аналогия между трехмерным пограничным слоем (или энтропийным слоем) на режимах взаимодействия и двумерным невязким сверхзвуковым потоком. На хо лодных телах и в следе уравнения пограничного слоя, кроме поверхностей тока, обладают еще двумя семействами характеристик (как сверхзвуковой поток), ограничивающих области переда чи возмущений. Для докритического режима аналогичного дозвуковому потоку решение вблизи передней кромки содержит произвольную функцию, которая может определяться из условий на особой линии, аналогичной звуковой линии невязкого потока. Получены уравнения характеристик и звуковых линий, условия отпирания и запирания возмущений. Исследованы, в частности, закритические течения на треугольном крыле с докритиче скими и закритически ми передними кромками. (Аналогия с дозвуковыми и сверхзвуковыми передними кромками для крыла в сверхзвуковом потоке невязкого газа.) [c.306]

Уравнения (3.9) определяют перемещение в физическом пространстве поверхностей (сфер, цилиндров, плоскостей при г = 3, 2, 1 соответственно) с характеристическими скоростями. Очевидно, что поверхности, соответствующие первым двум уравнениям (3.9), движутся относительно частиц газа со скоростью звука а в сторону роста или убывания координаты х (вправо или влево), а поверхности, соответствующие третьему уравнению (3.9), движутся вместе с частицами газа. Характеристики и ё" первых двух семейств в плоскости х, I называют звуковыми акустическими) характеристиками, а характеристики третьего семейства —контактными энтропийными) харак теристиками или, согласно уже принятому ранее наименованию,— траекториями. Очевидно, что в каждой точке направление траектории разделяет направления звуковых характеристик (при одном и том же знаке (И). [c.158]

Приближенный энтропийный метод прост лишь тогда, когда целью расчета является установление стандартных характеристик равновесия. Пересчет на иные значения температуры в значительной мере усложняет и затрудняет рйсчет. Неудобство энтропийного метода состоит еще и в том, что расчету должно предшествовать отыскание з справочных изданиях исходных данных по энтальпии н энтропиям всех участков реакции, а также предварительный расчет изменения энтальпии и энтропии реакции. [c.54]

На отрезке взаимодействия МР линия ударной волны искривляется, а характеристики С- простой г-волны претерпевают излом. Выше линии МР образуется область переменной энтропии, которая показана на рис. 13 семейством траекторий Со, нанесенных пунктиром. Область QMFR представляет пре.юмлснную простую волну, идущую по газу в состоянии 2 с энтропией 5 = 5г. В областях 1, 2, 3 и 5 движение является постоянным, а область 4 с границей КРРС представляет собой энтропийный след. [c.187]

Рассмотрим уравнения характеристик для стационарных двумерных вихревых изоэнергетических течений совершенного газа. Определим энтропийную функцию как S = np/pi—у Р/Рь где р, Pi — характерные значения давления и плотности. В дальнейшем удем использовать следующую сокращенную запись уравнений характеристик и уравнения для функции тока. [c.128]

Нетрудно видеть, что в каждом из урапнений (4.28)—(4.30) дифференцирование недется вдоль одной пз характеристик (4.26). Характеристика, соответствующая собственному значению X = О, совпадает с траекторией частицы. ] ,доль нее остается пеизмснным значение энтропии (см. (4.28)). Поэтому характеристику dsldt = — О называют иногда энтропийной. [c.53]

Введен новый раздел Устойчивость контуров ЖРД в области промежуточных частот , в котором описана динамика ЖРД в целом и дан анализ контурных колебаний, возникающих при неудачном выборе параметров его агрегатов. Возникновение этих колебаний во многом определяется наличием энтропийных волн в газовых трактах и крзпгильных колебаний вала турбонасосного агрегата (ТНА). С учетом замечаний к первому изданию во втором издании рассмотрены вопросы управления ЖРД с помощью ЭВМ, формирование математических моделей сложных разветвленных систем питания реактивных систем управления летательными аппаратами. Кроме частотных характеристик при анализе динамики ЖРД использованы характеристики переходных процессов. [c.4]

При формировании математических моделей основных агрегатов ЖРД учитывались особенности процессов, влияющих на их статические и динамические характеристики. В частности, при описании проточных газовых трактов ЖРД (газогенератора, газовода, камеры сгорания) учитывались существенные отличия процессов, протекающих в них, от процессов, имеющих место в обычной емкости (рассматриваемой как типичный элемент в теории регулирования) образование газа из двух компонентов, процесс горения, формирование в зоне горения энтропийных (температурных) волн, распространяющихся вдоль тракта со скоростью газа. Энтропийные волны образуются в зоне горения из-за несимметричности динамических и статических характеристик трактов подачи двух компонентов, по-разному реагирующих на колебания давления в них. Различия в амплитудах и фазах колебаний расходов двух компонентов приводят к изменению соотношения этих расходов, которое вызывает колебания температуры продуктов сгорания и распространение по тракту энтропийных волн. [c.9]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...