Гистерезис тепло

В поглощающих средах поглощение энергии и выделение тепла может обусловливаться током проводимости, магнитным гистерезисом и переменной поляризацией. Вторую составляющую можно охарактеризовать, представив магнитную и диэлектрическую проницаемости в комплексном виде [c.10]

Тонкие пленки сегнетоэлектрических и пьезоэлектрических материалов имеют явные преимущества в эксплуатации по сравнению с объемными материалами, так как они требуют весьма малый вольтаж для поляризации и легче рассеивают тепло, тем самым устраняют влияние термического гистерезиса и повышают стабильность. [c.292]

При условии общего приспособления к циклическому нагружению в кристаллических материалах все же появляются весьма малые по площади петли гистерезиса, связанные с наличием в каждом цикле микропластических деформаций, развивающихся в отдельных, наиболее напряженных кристаллических зернах. Как и в случае малоцикловой усталости, значительная часть необратимой работы деформирования рассеивается теперь на протяжении весьма большого числа циклов в виде тепла, но некоторая доля этой работы приводит к развитию усталостных повреждений. [c.18]

Если образец из полимерного материала последовательно подвергать быстрому растяжению и сжатию, то на графике напряжение—деформация получится характерная петля, и после снятия нагрузки образец сохранит некоторую остаточную деформацию. Разность энергии, сообщенной образцу при его деформации и освобожденной при восстановлении им своей формы, выделяется в виде тепла. Это явление носит название гистерезиса, а количество расходуемой энергии соответствует площади петли (фиг. II. 16). [c.25]

Для случая циклического упругопластического деформирования, как известно, диаграмма деформирования в координатах усилие—деформация представляет собой петлю пластического гистерезиса (рис. 3.7, в). При регистрации в этом эксперименте диаграммы изменения температуры с изменением прикладываемой нагрузки также имеет место своеобразная температурная петля (рис. 3.7, б), участки уменьшения и роста температуры которой соответствуют периодам нагружения, зарегистрированным на диаграмме деформирования (рис. 3,7, а). В данном случае (пренебрегая отводом тепла в теплоизолированные захваты установки) имеют место два тепловых процесса. Это, во-первых, линейное по [c.66]

Н — количество тепла, рассеянное единицей объема материала при динамических механических нагрузках, 1 Нь — гистерезис энергии разрушения, 5 Н (т) — распределение времени релаксации, 3 [c.301]

В каждом цикле деформации резины часть работы переходит в тепло (явление гистерезиса). Т. к. теплопроводность резины мала, то при многократных деформациях теплообразование за счет гистерезиса приводит к значительному разогреву материала. Это особенно опасно в связи с тем, что скорость процессов старения с увеличением темп-ры быстро возрастает. Повышение темп-ры при многократных деформациях резко снижает усталостную прочность. Внутреннее трение почти всегда [c.389]

Считая, что характерная прямоугольная петля гистерезиса сохраняется, найти скорость выделения тепла, если температура падает ниже Тс- [c.49]

Наблюдались пульсации отрывного течения, поэтому аэродинамическое охлаждение крупномасштабными вихрями должно было непосредственно сказаться на температуре восстановления поверхности, так как крупномасштабные вихри уносят тепло от поверхности, что должно привести к снижению ее температуры. В интервале длин иглы, при которых наблюдались пульсации большой амплитуды,, обнаружен эффект гистерезиса для усеченного конуса с иглой. В области гистерезиса для усеченного конуса с иглой получены несколько большие значения коэффициента восстановления, чем для конуса с полусферической вогнутой поверхностью носовой части. Полученные коэффициенты восстановления приведены на фиг. 78. Коэффициент восстанов- [c.168]

Однако необходимо иметь в виду, что процесс деформирования при действии ударных нагрузок существенно отличен от деформирования при статических нагрузках. При малых скоростях деформирования температура тела практически остается неизменной, так как она успевает выравниваться по всему телу и с окружающей средой. Наоборот, при ударных нагрузках, прикладывающихся с большой скоростью, такое выравнивание происходить не может, поэтому процесс деформирования происходит практически при постоянном количестве тепла в деформируемом объеме. Таким образом, процессы деформирования при статической и динамической нагрузках происходят в существенно различных условиях. Если первый является изотермическим, то второй следует считать адиабатическим. Эта разница должна сказываться уже при упругих деформациях, так как в случае адиабатического процесса упруго деформирующийся образец охлаждается (объем увеличивается при постоянном количестве тепла). После того как возрастание нагрузки прекращается, образец нагревается и вследствие этого получает добавочную деформацию при разгрузке тот же процесс протекает в обратном порядке, так что диаграмма деформации образует петлю (петля гистерезиса). Еще более заметно сказывается адиабатический характер процесса на пластической деформации, которая сопровождается освобождением значительного количества тепла. В результате этого происходит значительное повышение предела текучести при замедленном упрочнении и относительно малом изменении временного сопротивления. Качественное различие адиабатического и изотермического процессов деформирования можно видеть на схематических диаграммах этих процессов, представленных на рис. 247. Таким образом, характери- [c.441]

Индукционный нагрев — наиболее рациональный и прогрессивный способ нагрева заготовок. Он основан на образовании переменным током, проходящим через соленоид (индуктор), магнитного поля. В заготовке, помещенной в это поле, возникают вихревые токи (Фуко), которые наряду с теплом от гистерезиса перемагничивания нагревают металл. Нагреваемый металл или заготовку при индукционном нагреве помещают в нагревательный индуктор, по которому пропускают переменный ток. Частота [c.250]

Строго говоря, нагрев заготовки, помещенной в переменное магнитное поле, происходит не только за счет джоулева тепла вихревых токов, но также и за счет потерь энергии на гистерезис. Однако доля потерь на гистерезис в общем балансе энергии, затрачиваемой на нагрев заготовки, ничтожно мала (исключая случаи нагрева специальных магнитных сплавов). [c.347]

Реальные тела никогда не бывают совершенно упругими, так что при распространении в них возмущений часть механической энергии превращается в тепло несколько различных механизмов этих превращений объединены общим названием — внутреннее трение. При прохождении в теле цикла напряжений обнаруживается, вообще говоря, петля гистерезиса кривая напряжение — деформация для возрастающих напряжений не повторяется точно ее нисходящей ветвью. Даже в том случае, когда влияние этого эффекта незначительно при статическом нагружении, оно может быть существенным фактором затухания упругих волн, так как при прохождении импульса давления через материал каждый слой поочередно проходит через такой цикл, а для синусоидальных колебаний число циклов гистерезиса зависит от частоты и может достигать порядка миллионов в секунду. Градиенты скорости, создаваемые волной напряжения, приводят ко второму виду потерь, связанному с вязкостью материала. Природа затухания различна для этих двух типов внутреннего трения, и экспериментальные данные показывают, что оба типа имеют место. [c.8]

Толчком для дальнейшего изучения движения гелия сквозь тонкие капилляры послужила теория Р. Фейнмана (см. п.2.2), на основе которой было поставлено много экспериментов. К сожалению, большинство этих экспериментов было поставлено за пределами СССР. Основной их целью было выяснение характера вихреобразования при переходе через критическую скорость, законов движения вихрей и их распада. Были открыты явления гистерезиса критической скорости, связанные с наличием возрастающего и, соответственно, убывающего потока тепла. [c.665]

Метод нагревания с помощью переменного магнитного поля [9] имеет преимущество в том отнощении, что распределение тепла по всему образцу равномерно. Однако этим методом можно пользоваться только в том случае, если в используемой соли имеют место явления гистерезиса или релаксации. Это обстоятельство ограничивает практическое применение метода областью самых низких температур, достижимых с каждой данной солью. Техника измерения при использовании этого ме- [c.264]

Разница в тепловых режимах обоих калориметров (дьюаровских сосудов) проверяется с помощью дифференциального термоэлемента ТЭ, соединенного с гальванометром Г. Образец в нервом калориметре нагревается вследствие потерь на гистерезис и вихревые токи, во втором — за счет выделения тепла в обмотке. Измерения заключаются в следующем. Одновременно включаются ток высокой частоты в обмотку а ] образца 1 и постоянный ток в обмотку образца 2. Затем с помощью реостата г постоянный ток в обмотке образца 2 регулируется до тех лор, пока не установится одинаковая скорость нагревания обоих калориметров, что проверяется с помощью дифференциального термоэлемента (при одинаковой скорости нагревания гальванометр будет давать нулевое показание). [c.267]

В свою очередь потери на деформацию шины состоят из. потерь мощности на упругие деформации шины и на внутреннее трение. Затраты мощности на упругие деформации компенсируются при снятии нагрузки (обратимые потери), в то время как энергия, затраченная на внутреннее трение, превращается в тепло (необратимые потери). Следовательно, энергия, теряемая на внутреннее трение в шине, зависит от величины деформации шины под действием нагрузки на колесо (рис. 234). Как видно из рисунка, работа, затраченная на деформацию шины при ее нагрузке (вся площадь под верхней кривой ОВ), больше работы, возвращенной при разгрузке (площадь под нижней кривой), а площадь между кривыми соответствует затрате энергии на трение. Эти кривые образуют так называемую петлю гистерезиса, которая характеризует потерю механической энергии на внутреннее трение в шине. Чем выше потери энергии на внутреннее трение в материале шины, тем больше образуется в ней тепла. [c.345]

Как видно, здесь мы имеем существенное отличие характера поглощения упругих волн по сравнению с жидкостями и газами, где поглощение пропорционально квадрату частоты. Такой характер поглощения в твердых телах принято объяснять тем, что при прохождении упругой волны в твердом теле, упругость которого несовершенна, возникают потери на гистерезис. На рис. 277 схематически была представлена кривая, представляющая зависимость напряжения от деформации из этой кривой видно, что деформация точно не повторяется в течение цикла образуется петля, так называемая петля гистерезиса. Площадь этой петли характеризует ту механическую энергию, которая теряется в форме тепла ). На приведенном рисунке показан случай преувеличенной величины гистерезисной петли. В действительности, если бы для таких хорошо проводящих звук тел, как плавленый кварц, стекло и пр., мы какими-либо статическими методами, т. е. прикладывая какую-либо нагрузку к образцу и снимая ее, измеряя при этом величины деформации, попытались бы найти различие в поведении кривой деформации в зависимости от напряжения, то никакой гистерезисной петли мы не обнаружили бы. Этот эффект при малых деформациях, которые обычно имеют место при распространении упругих волн, чрезвычайно мал. Однако для упругих волн достаточно высокой частоты, при прохождении импульса давления, каждый слой материала поочередно совершает описанный выше цикл, число которых на ультразвуковых частотах составляет миллионы в секунду. Поэтому хотя сама гистерезисная петля может иметь ничтожную площадь, при большом числе циклов в секунду эффект накапливается и становится существенным. Из приведенных соображений ясно, что при гистерезисе потери должны быть пропорциональны числу циклов в секунду, т. е. поглощение упругих волн при этом должно быть пропорционально частоте, что стоит в согласии с приведенными выше экспериментальными данными. [c.478]

Соотношения (1.3.13) и (1.3.14) характеризуют рассеяние механической энергии, перевод ее в тепло (теплообразование) и несовпадение соотношений о/е при нагружении и разгружении (гистерезис). [c.38]

При испытании образцов из пластмасс прежде всего обнаруживается, что закон Гука для них справедлив только в очень незначительных пределах. Уже при небольших напряжениях диаграмма растяжения искривляется (рис. 182). Почти с самого начала загру-жения в пластмассах появляются остаточные деформации. Вследствие этого при снятии нагрузки с образца кривая разгрузки располагается ниже кривой загружения (рис. 183). Это явление называется гистерезисом, а петля, которая образуется на диаграмме деформации, называется петлей гистерезиса (рис. 183). Площадь петли гистерезиса характеризует количество энергии, которая поглощается материалом за один цикл нагрузки и разгрузки. Поглощаемая материалом энергия частично переходит в тепло, вследствие чего температура образца повышается. Явление гистерезиса имеет особое значение в условиях знакопеременных нагрузок. В этих случаях, в отличие от статических нагрузок, из-за внутреннего трения в пластмассе могут появляться микроскопические трещины, ослабляющие материал. [c.308]

Внутренние потери обусловливаются явлением гистерезиса. Последнее заключается в том, что при циклическом деформировании ремня в его элементах происходит внутреннее трение, которое приводит к отставанию деформаций от напряжений (см. рис. 23). В результате этого часть работы, затраченной на деформирование, теряется при снятии напряжений, переходя в тепло и статическое электричество, а также вызывая структурные изменения материала. [c.103]

Под демпфирующей способностью муфты понимают ее способность рассеивать, т. е. превращать в тепло, энергию при деформировании. Энергия в муфтах рассеивается за счет внешнего трения на поверхности упругих элементов и внутреннего трения в их материале. В муфтах со стальными пружинами решающее значение имеет внешнее трение, в муфтах с неметаллическими упругими элементами превалирует внутреннее трение. Наиболее удобно характеризовать демпфирующие свойства величиной относительного рассеяния энергии, которая равна энергии, рассеиваемой за цикл колебаний (на рис. 284 выражается площадью петли гистерезиса), отнесенной к наибольшей энергии деформации. [c.562]

Нагрев в пламенных печах происходит за счет лучеиспускания, конвекции и теплопроводности металла. Нагрев металла с применением электрической энергии осуществляется за счет тепла, выделяющегося при прохождении тока через нагреваемую заготовку (контактный метод), илн за счет токов от гистерезиса (индукционный метод). В электрических печах сопротивления металл нагревается за счет лучеиспускания тепла от нагревательных элементов электросопротивления. Основными видами топлива, используемого в пламенных печах, являются мазут и газ, причем последний вид топлива является наиболее прогрессивным. [c.320]

Кроме того, былп выполнены измерения, в которых использовались различные методы подвода тепла [2371. Некоторое число нетель гистерезиса было пройдено с такой скоростью, что релаксационным нагревозм можно было пренебречь (например, одна петля проходилась за 1 сек) площадь петлп определялась в отдельном опыте в Toii же серии экспериментов. В качестве термометрического параметра вновь использовалось S. [c.531]

На рис. 11.3 показана кривая полного цикла перемагничипания ферромагнетика. Из рис. 11.3 видно, что при перемагничивании изменение В отстает от изменения Я и при Я = О оказывается равным не нулю, а Явление такого отставания В от Н называют магнитным гистерезисом, а индукцию Sr — остаточной индукцией или остаточным магнетизмом. Для ее уничтожения требуется приложение размагничивающего поля которое называют коэрцитивной силой. Замкнутая петля ABj-H A В Н А, описывающая цикл перемагничивания, называется петлей гистерезиса. Площадь петли пропорциональна работе перемагничивания единицы объема ферромагнетика. В процессе перемагничивания эта работа целиком переходит в тепло. Поэтому при многократном перемагничивании ферромагнетики нагреваются. [c.287]

На третьем участке (в) происходит уменьшение поперечных размеров шейки. Достигнув определенных поперечных размеров, шейка перестает суживаться с этого момента начинается четвертый участок диаграммы напряжений (отмечен на рис. 4.94, в буквой г). Однако шейка захватывает все больший участок по длине образца. На образце создаются области, в которых резко отличаются поперечные размеры шейки и крайних участков. К тому моменту, когда шейка распространится на всю длину образца (конец участка г), деформации достигают сотен процентов. В процессе развития шейки материал ориентируется — молекулярные цепи расправляются и располагаются вдоль образца (вдоль направления растя-нсения). Материал приобретает свойство анизотропности—большую прочность вдоль направления растяжения. Этим (ориентационным) упрочнением и объясняется тот факт, что, пока шейка не охватила по длине весь образец, утонения (сужения) ее не происходит — шейка легче распространиться на еще не охваченные ею участки, чем сужаться. Так обстоит дело до полного распространения шейки на весь образец. Скорость стабилизации поперечного сечения шейки зависит от ориентационного упрочнения материала. Если для приобретения ориентационного упрочнения, препятствующего сужению шейки, не требуется большой вытяжки, то четвертый участок диаграммы (отмечен буквой а на рис. 4.94, в) сокращается и может совсем отсутствовать, т. е. диаграмма растяжения получается без максимума (например, у целлулоида). Вообще картина растяжения различных полимеров зависит от их склонности к ориентационному упрочнению. Явление значительного удлинения образца на участке г диаграммы (рис. 4.94, в) носит название вынужденной эластичности, происхождение термина будет пояснено ниже. При разгрузках и повторных нaгpyнieнияx, в частности при колебаниях в процессе распространения шейки на всю длину образца, вследствие наличия последействия возникают петли гистерезиса (рис. 4.94, а, кривая, соответствующая температуре Т ). Наиболее широкие петли наблюдаются в области Tg. Вынужденно-эластическая деформация термодинамически необратима, при больших деформациях большая часть работы деформации переходит в тепло. Одиако от пластической деформации она отличается тем, что после разгрузки и нагрева до температуры Tg эта деформация исчезает. Отсюда название еластическая. Однако для возникновения обсуждаемой деформации необходимо довести напряжения до — предела вынужденной эластичности. Этим отличается вынуяаденно-эластическая деформация от высокоэластической, которая возникает при Т > Tg, т. е. в другом диапазоне температур, в процесса нагружения от нулевых напряжений. Отсюда становится понятным и слово вынужденная в названии деформации. Другим отличием вынужденно-эластической деформации от высокоэластической является то, что высокоэластическая деформация по устранении нагрузки исчезает без нагрева. [c.343]

До сих нор мы рассматривали трение, в том числе трение качения, как результат действия сил мея ду поверхностями, либо сонрикасаюш,имися непосредственно, либо разделенными смазочной прослойкой. В последнем случае трение определяется явлениями течения, происходящими внутри этой прослойки. Как показал Табор, при трении качения играют роль также и те деформации обоих тел, которые наступают под влиянием внешней нагрузки в области вблизи участка контакта. При качении вследствие перемещения участка контакта непрерывно идут два процесса деформирование новых и новых областей обоих тел и спад и исчезновение деформации областей, деформированных ранее. При неидеальной упругости, характерной для реальных тел, работа, затрачиваемая на деформацию любого участка каждого тела, не возвращается полностью при уничтоя ении деформации (упругий гистерезис). Таким образом, при качении должна непрерывно тратиться, переходя в тепло, работа на упругое деформирование. [c.227]

При наличии тех же условий более точные данные получаются из опытов с вынужденными колебаниями, особенно в резонансных условиях. Здесь легче отделяется влияние других видов трения, исследуется их нелинейность, получаются более надежные и легко повторимые замкнутые петли гистерезиса при больших деформациях (вплоть до захода в пластическую зону), а при очень малых трение оценивается все же по измерениям самих деформаций, а не их малых разностей, более высшего порядка в методе затухающих колебаний. Искомые силы трения могут также измеряться в резонансных условиях и по величинам сил возбуждения, при возможности контроля близости к резонансам еще и путем оценки фаз колебаний. Фазы, силы и перемещения дают возможность определения рассеяния, а измерения мощности возбуждения могут дать еще дополнительные источники контрольных самостоятельных определений. Мало используемыми преимуществами являются возможности изучения промежуточных петель гистерезиса при нолигармоническом возбуждении и измерение выделяемого тепла, [c.87]

При работе резиновых изделий, например шин, приводных ремней, рукавов, в условиях много ад1 ц механических напряжений часть механической энергии, воспринимает й 1дем теряется на внутреннее, внутри- и межмолекулярное трение в самом ка шукё и трение между молекулами каучука и частицами ингредиентов. Это трение преобразуется в теплоJ причем потери энергии на внутреннее трение представляют собой явление механического гистерезиса или гистерезисных потерь. В толстостенных изделиях (шинах и др.) вследствие низкой теплопроводности резины аккумуляция тепла от внутреннего трения при многократных напряжениях приводит к значительному нарастанию температур в массе материала, что отрицательно сказывается на его работоспособности. [c.157]

Циклическое нагружение серого чугуна, в противоположность идеально упругому телу, совершается с потерей энергии, которая превращается в теплоту, и таким образом колебания гасятся (амортизируются). Графически величина потери энергии определяется площадью петли гистерезиса на кривой напряжение — деформация (рис. 26). Чем больше площадь гистерезисных петель, тем больше способность чугуна превращать энергию вибрации в тепло, выделяемое вследствие внутреннего трения. Включения пластинчатого графита в сером чугуне действуют подобно острым надрезам и вызывают повышенное поглощение энергии на внутреннее трение, связанное с пластическими микросдвигами (у надрезов) даже при самых малых напряжениях. Затухание вибрации в стали, высокопрочном и сером чугуне показано на рис. 27, а связь между прочностью и циклической вязкостью различных материалов показана на рис. 27, бив [3]. Циклическую вязкость обычно выражают в процентах как удвоенный логарифмический декремент затухания колебаний )Js = 26. [c.73]

На рис. 1.7 показана кривая циклического деформирования некоторого материала, обладающего свойством так называемой циклической стабильности . Напряженное состояние является линейным, и линия ОА представляет собой кривую первичного нагружения. Рассмотрим два деформационных процесса. В первом случае происходит разгрузка из состояния А до В, затем нагрузка сжимающим напряжением до состояния С по закону упругости, снова разгрузка до Б, нагрузка растягивающим напряжением до Л и т.д. Так как начальная пластическая деформация ОВ в ходе дальнейшего деформирования не изменяется, то в данном случае имеет место приспособление. Во втором случае (приспособление отсутствует) материал проходит начальное нагружение до того же состояния А, затем разгрузку АВ и нагрузку сжимающим напряжением по кривой BDE, далее разгрузку по линии EF и снова нагрузку по кривой FGA. При периодическом повторении такого цикла нагружения путь пластического деформирования FB совершается каждый раз дважды от исходного состояния О к В п от В к О, затем от О к F и от F снова к О. Площадь петли пластического гистерезиса FGADE численно равна необратимой работе деформирования в каждом цикле. Основная часть этой работы переходит в тепло и рассеивается путем теплообмена, а некоторая, относительно очень малая доля, расходуется на развитие повреждений малоцикловой усталости. При наличии же приспособления может иметь место лишь многоцикловая усталость, связанная не со знакопеременным пластическим деформированием макроскопических объемов материала, а с развитием локальных пластических деформаций в отдельных кристаллических зернах. [c.15]

Аллотропическое преВ ращение при нагревании происходит с поглощением тепла, а при охлаждении — с его выделением. Как в процессе нагревания, так и в процессе охлаждения аллотропи ческое превращение происходит с некоторым запаздыванием Например, температура превращения а-модификации в 3, проис ходящего при нагревании, будет всегда выше температуры пре вращения модификации р в а, происходящего при охлаждении Это явление называется гистерезисом. Оно характерно для ал лотропических превращений. [c.14]

При новом термическом нагружении (после извлечения предыдущей отливки) весь цикл повторяется и ход наряжений протекает по кривой О2 — Аг. Литье труб вызывает явления, описываемые образующейся петлей гистерезиса. Как легко можно тйять. кроме тепла, передаваемого от жидкого чугуна, образуется и внутренний источник тепла вследствие деформации формы. Характер изменения напряжений и деформаций указывает на очень быстрое нарастание сжимающих напряжений и относительно медленное - растягивающих. [c.21]

Необратимые процессы при переменном деформировании проявляются в поглощении энергии, характеризуемом петлей упруго-пластического гистерезиса, выделении тепла и накоплении локальных напряжений остаточных. Образование сдвигов при циклич. деформировании монокристаллов возникает на весьма ранних стадиях, составляющих по числу циклов несколько процентов по сравнению с тем, к-рое необходимо для возникновения микроскопич. трещин. В поликристаллах неравномерность необратимых процессов при циклич. деформировании усугубляется микронеоднородной напряженностью конгломерата вследствие случайной ориентировки отдельных кристаллов, дефектами их структур, искажениями у границ и др. несовершенствами. Начальные стадии сдвиговых явлений возникают в отделг,-ных наиболее напряженных и ослабленных дефектами кристаллах. При дальнейшем деформировании сдвиговые процессы распространяются на все большие объемы кристаллич. конгломерата. В настоящее время нет ещо общепринятой теории усталостного разрушения. Согласно одной пз распространспных теорий при определеи-ном уровне циклической напряженности накопление сдвигов приводит к зональному исчерпанию способности металла к дальнейшему деформированию, к его предельному наклепу и возникновению микроскопических разрушений в форме трещин, образующихся в местах высокой плотности сдвиговых явлений. Наклеп, распространяющийся па часть напрягаемых объемов конгломерата, проявляется в увеличении сопротивления металла пластич. дефор- [c.382]

Первый тип процесса зависит непосредственно от неупругого поведения тела. Если кривая напряжение — деформация для единичного цикла колебаний имеет вид петли гистерезиса, то площадь, заключенная внутри этой петли, представляет ту механическую энергию, которая теряется в форме тепла. Когда образец совершает замкнутый цикл напряжений статически , определенное количество энергии рассеивается и эти потери представляют часть специфического рассеяния при колебаниях образца. Как показали Джемант и Джексон [40], даже в том случае, когда петля гистерезиса настолько узкая, что не может быть измерена статически, она оказывает существенное влияние на затухание колебаний, так как в опыте на колебания образец может совершать большое число замкнутых циклов гистерезиса. Потеря энергии за один цикл постоянна, так что специфическое рассеяние и, следовательно, логарифмический декремент не зивисят от частоты. Джемант и Джексон нашли, что для многих материалов логарифмический декремент действительно постоянен в довольно широкой области частот, и пришли к заключению, что основная причина внутреннего трения в этих случаях может быть связана просто со статической нелинейностью зависимости напряжение — деформация материала. Аналогичные результаты были получены Вегелем и Уолтером [155] при высоких частотах. [c.117]

При перемагничивании ферромагнетиков в переменных магнитных полях всегда наблюдаются потери энергии в форме тепла. Эти потери обусловлены потерями на гистерезис и потерями динамическими. Динамические потери вызыраются прежде всего вихревыми токами, индук- [c.342]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...