Восприимчивость динамическая

Управляемость как степень восприимчивости объекта управления к воздействию рулей и устойчивость, характеризующая как бы невосприимчивость к подобному воздействию, являются в известном смысле противоречивыми понятиями. Действительно, чем более устойчив летательный аппарат, снабженный мощным хвостовым оперением, тем труднее осуществить его поворот при помощи руля. Правильный выбор соответствующей аэродинамической схемы, конкретной конструкции летательного аппарата, его органов управления и стабилизации с точки зрения обеспечения наивыгоднейшей управляемости и устойчивости составляет важнейшую задачу современной аэродинамики, в частности аэродинамической теории управления и стабилизации. При этом обеспечение управляемости и устойчивости связано с исследованием динамических свойств такого аппарата, описываемых указанной системой уравнений возмущенного движения. Их коэффициенты определяются компоновочной схемой, которой соответствуют определенные аэродинамические и геометрические характеристики, а также параметры движения по основной траектории. В результате решения этих уравнений выбирают наиболее рациональную динамическую схему летательного аппарата и соответствующую ей конструктивную компоновку, которая бы удовлетворяла баллистическим, технологическим и эксплуатационным требованиям, а также заданной управляемости и устойчивости. [c.6]

Рис. 1. Температурная зависимость динамической магнитной восприимчивости сплава

Рис. 2, Типичная частотная эа-висимость продольной динамической восприимчивости Хц парамагнетика.

Важными динамическими характеристиками являются следующие передаточные функции двухполюсника, выражаемые через отношение изображений его переменных масса М (р), механический импеданс Z (р), жесткость R (р), восприимчивость G (р), подвижность Y (р) и податливость А ру. [c.50]

Динамические характеристики в функции от переменной р называют операторными, например операторный импеданс 2 (р), а в функции от переменной /со — комплексными. Так, комплексная (динамическая) жесткость демпфера R (/со) = ja>b. Наиболее употребительны импеданс, подвижность, жесткость и восприимчивость двухполюсников. В табл. 1 представлены операторные передаточные функции элементарных двухполюсников — упругости, демпфера и массы в соответствии с уравнениями (26) — (28). [c.50]

Полученные зависимости изображают графически по правилам графов сигналов. Построение графа сигналов заканчивают введением в него ребер, связывающих переменные пассивных элементов механической цепи. При этом для ветвей дерева передача направлена от сил к кинематическим переменным и равна восприимчивости, подвижности или динамической податливости, для хорд передача направлена от кинема ических переменных к силам и равна динамической массе, импедансу ЛИ динамической жесткости (см. рис. 25). [c.73]

Зная восприимчивости Хтп из линейных уравнений (5.1.8) можно найти параметры Fn t) как функции средних значений базисных динамических переменных. [c.341]

Восприимчивости изолированной и изотермической систем. Чтобы провести сравнение между теорией Кубо и методом, изложенным в разделе 5.1.1, предположим, что все динамические переменные Bj из гамильтониана возмущения (5.1.1) включены в базисный набор Рт - Тогда [c.351]

Для исследования свойств обобщенных восприимчивостей в пределе а О удобно ввести матричные обозначения. Будем представлять базисные динамические переменные, внешние поля и параметры отклика в виде векторов-столбцов Р = .... .. , h uj) = ... hm uj)... и F uj) = ... Fm uj)... . Тогда восприимчивости образуют матрицы х ) = [ХтЛ )] и = [Хтп] Заменяя в уравнениях (5.1.18) динамические переменные Bj на базисные Рп и исключая с помощью (5.1.35) корреляционные функции с Рт получим матричное соотношение [c.352]

Замечательная особенность формул Кубо (5.1.61) - (5.1.63) состоит в том, что они внешне очень просты и имеют весьма общий характер. Как мы увидим дальше, с помощью формул Кубо удобно изучать свойства восприимчивостей и кинетических коэффициентов. Однако подход, развитый в разделе 5.1.1, обычно более удобен при решении конкретных задач, так как в нем проще использовать приближенные методы. При удачном выборе базисных динамических переменных даже весьма грубые приближения для корреляционных функций в уравнениях (5.1.36) дают хорошие результаты для восприимчивостей и кинетических коэффициентов (см., например, [68, 108, 144]). В то же время, при использовании формул Кубо всегда приходится производить частичное суммирование бесконечного ряда теории возмущения для корреляционных функций или функций Грина. [c.354]

Все дальнейшие рассуждения основаны на полученных ранее формулах для обобщенной восприимчивости кинетического коэффициента (а ), которые соответствуют динамическим переменным и А2. [c.359]

ИЗ которых следует, что для эрмитовых динамических переменных действительная часть обобщенной восприимчивости — четная функция а , а мнимая часть — нечетная. С помощью соотношения (5.2.2) легко убедиться, что кинетические коэффициенты для эрмитовых операторов потоков удовлетворяют таким же условиям симметрии. [c.362]

Во многих приложениях отклик системы описывается матрицей восприимчивостей х ) = [Хтп )] ИЛИ матрицей кинетических коэффициентов С ш) = [Стп )] для некоторого набора базисных динамических переменных или потоков J [c.365]

До сих пор мы использовали квантовое описание микроскопической динамики. Однако все свойства симметрии обобщенных восприимчивостей и кинетических коэффициентов остаются справедливыми и для классических систем. Чтобы убедиться в этом, достаточно вспомнить, что в классическом пределе квантовая корреляционная функция (5.2.8) переходит в классическую (AA t) AB t )) а динамические переменные в этом пределе рассматриваются как фазовые функции. Единственное обстоятельство, которые необходимо иметь в виду, это то, что для классических систем динамическая переменная заменяется на комплексно сопряженную переменную А. [c.366]

В параграфе 5.1 мы рассмотрели формулировки теории линейной реакции, в которых средние значения динамических переменных выражались через временные корреляционные функции или запаздывающие функции Грина. Эти формулировки очень важны с точки зрения общей теории, так как они приводят к универсальным соотношениям между измеряемыми в эксперименте макроскопическими величинами и характеристиками микроскопической динамики равновесных флуктуаций. Однако для практических приложений требуются эффективные методы вычисления корреляционных функций. Хотя в настоящее время существует несколько методов такого рода, ни один из них не является универсальным. В этом параграфе мы обсудим подход, который позволяет изучить некоторые важные свойства корреляционных функций, включая их поведение во времени, не обращаясь явно к сложной динамике системы многих частиц. В этом смысле излагаемый ниже подход напоминает наше исследование восприимчивостей и кинетических коэффициентов в предыдущем параграфе, но он более тесно связан с линейными уравнениями переноса. [c.372]

Соотношение (6.2.14) играет важную роль при изучении частично-равновесных ансамблей, так как в этих ансамблях временная эволюция динамических переменных и термодинамические корреляции фактически описываются одним и тем же эффективным гамильтонианом 7/. Как мы увидим ниже, это обстоятельство дает возможность вычислять временные корреляционные функции, а также связанные с ними обобщенные восприимчивости и кинетические коэффициенты, применяя технику термодинамических функций Грина, изложенную в предыдущем параграфе. [c.31]

Перевозка строительных железобетонных конструкций требует использования специализированных автотранспортных средств. Основные показатели, характеризующие условия транспортировки железобетонных изделий и влияющие на конструктивное исполнение транспортных средств, — габаритные размеры и масса изделий, их транспортное положение, допустимые места (характер) опирания и крепления, восприимчивость к динамическим нагрузкам. [c.77]

Для перевозки строительных железобетонных конструкций во многих случаях необходимы специализированные автотранспортные средства. Это обусловлено значительными габаритами и массой железобетонных конструкций, необходимостью соблюдения заданного транспортного положения и мест опирания изделий при перевозке, их восприимчивостью к динамическим нагрузкам и рядом других условий. [c.90]

Диаграммы фазового равновесия легирующий элемент — углерод общая характеристика 345 Диамагнитная восприимчивость 167, 168 Дилатометрический метод 160 Динамические испытания 33 [c.1192]

Двоичная логика, по крайней мере в области электроники, имеет длинную историю и возникла из двоичных свойств реле. Реле — это элемент, который либо открыт, либо закрыт. Наиболее широко используемые электронные устройства, такие как вакуумные трубки, транзисторы и т. д., также имеют два четко определенных состояния выключенное и насыщенное. Логика на основе насыщающихся элементов работала достаточно хорошо. Однако вскоре было обнаружено, что использование этих элементов ограничивает быстродействие систем. Результатом данного обстоятельства явилось возникновение логических схем с эмиттерными связями. И как только появилось желание отказаться от насыщающихся логических элементов с характерными для них защищенностью от шума и простотой конструкции ради достижения более высокого быстродействия, то, естественно, возник вопрос А почему бы заодно не отделаться и от двоичного кода . Ответ в данном случае определялся двумя соображениями, во-первых, тем, что при заданном динамическом диапазоне двоичная логика наименее восприимчива к шуму, и, во-вторых, приверженностью к традициям. Ведь это очень привычно — конструировать схемы на основе двоичных элементов. Однако с появлением оптических вычислений с этой традицией приходится порывать, поскольку теперь логические операции строятся на иной основе, нежели электрический ток И напряжение. Вместо этого для проведения вычислений изу- [c.113]

Аналогичные (10) формулы имеют место и в других представлениях (/ , Г(о, г ), так что задача определения равновесных вторых моментов сводится к отысканию функций Грина в соответствующем представлении, т. е. к решению динамической задачи — феноменологической или микроскопической (заметим, что часто представляет интерес обратная задача вычисления восприимчивости с помощью равновесных моментов). Например, гю-флуктуации в изотропной среде определяются через е (со) мнимой частью (3.4.36) (ср. с формулой (90.23) в [143], полученной двухэтапным методом). [c.116]

Не касаясь пока объяснения этого замечательного явления, которое мы будем называть отрицательной динамической поляризацией и которое может быть очень просто описано феноменологически, если приписать системе спинов I большую отрицательную постоянную восприимчивость Хо. мы рассмотрим некоторые его следствия. [c.94]

Это равенство выполняется только в том случае, если Хо отрицательная постоянная динамическая восприимчивость xf- Обозначим через Qa [c.95]

В качестве следующего примера рассмотрим параметрический случай низшего порядка, обсуждавшийся в 2. Предположим, что имеются три типа колебаний резонатора с резонансными частотами сох, ь юха 0)2 и (ОХ, (01 + 0)2. После того как уравнения для матричных элементов плотности решены и элементы выражены через полевые динамические переменные рх рх, и рг из уравнений (2.22) и (5.1) получаются выражения для среднего значения поляризации в функции этих полевых переменных. Они могут быть представлены с помощью линейной и нелинейной восприимчивостей [c.416]

Вихревая трубка и вихревой эффект 246 Возврата теорема 361 Восприимчивость динамическая 226 Второе начало термодинамики для неквазистатических процессов 27, 233 [c.446]

В случае измерений с исиользованием переменного тока создается переменное магнитное иоле и измеряется переменное напряжение, возникающее в катушке. Если переменное поле мало, то величиной, определяемой в таком эксперименте, вновь является восприимчивость. При более низких температурах в большинстве парамагнитных солей наблюдаются рела1 сацион-ные эффекты. Они приводят к возникновению сдвига фазы между полем и магнитным моментом. В этом случае восприимчивость можно разбить на две компоненты, одна из которых обозначается через / и находится в фазе с полем, а другая, обозначаемая через у", отличается от поля по фазе на п /2. В этом случае восприимчивость (которую часто называют динамической восприимчивостью ) может быть представлена в виде комплексной величины [c.456]

ВОСПРИИМЧИВОСТЬ — характеристика (диэлектрика, показывающая его способность поляризоваться в электрическом поле магнетика, показывающая его способность намагничиваться в магнитном поле) ВЯЗКОСТЬ [—свойство жидкостей и газов оказывать сопротивление перемещению одной их части относительно другой динамическая — количественная характеристика сопротивления жидкости или газа смещению одного слоя относительно другого кинематическая— отнощение динамической вязкости к плотности жидкости или газа магнитная — отставание во времени изменения магнитных характеристик ферром нетика от изменения напряженности внешнего магнитного поля объемная — величина, характеризующая процесс перехода внутренней энергии в тепловую при объемных деформациях среды (вторая вязкость) структурная — вязкость, связанная с возникновением структуры в дисперсных системах ударная — поглощение механической энергии твердыми телами в процессе деформации и разрущения под действием ударной нагрузки] [c.228]

Систематические исследования нелинейных эффектов в молекулярных кристаллах начались сравнителыю недавно, и поэтому применения молекулярных кристаллов в приборах непинейной оптики пока ограничены. Молекулярные кристаллы могли бы использоваться в нелинейной оптике во всех случаях, в которых применяются, например, фосфаты, формиаты и ниобаты металлов, если бы превосходили их по крайней мере по одному из таких параметров, как стоимость, простота и надежность технологии изготовления монокристаллов и рабочих элементов, нечувствительность к внешним условиям (влажности, колебаниям температуры и тд.), максимальная ширина полосы прот скания (для модуляторов и преобразователей частоты), ширина динамического диапазона минимальная мощность накачки, требуемая для эффективной работы элемента, высокая максимальная мощность, которую рабочий элемент выдерживает без разрушения, большая нелинейная восприимчивость, позволяющая уменьшить габариты элемента без снижения его эффективности. Напомним, чго фосфаты и ниобаты нашли применение потому, что первь1е дешевы и сравнительно легко выращиваются из растворов, а вторые обладают большой нелинейной восприимчивостью. Формиаты привлекательны высокой прозрачностью в ультрафиолетовом диапазоне. [c.176]

Вспоминая определение корреляционных функций (5.1.27), можно записать статическую восприимчивость Кубо XabW соответствующую динамическим переменным А и В в виде [c.353]

Если необходимо учитывать эффекты нелокальности, то в качестве базисных динамических переменных обычно используются пространственные фурье-компоненты Ркга некоторых локальных динамических переменных Prn(i ). В таких случаях восприимчивости и кинетические коэффициенты зависят не только от частоты, но и от волнового вектора к [c.366]

Пусть неравновесное состояние системы описывается средними значениями Фурье-компонент Ркт эрмитовых динамических переменных Prn(i ), обладающих определенной четностью при обращении времени. Исходя из соотношений (5.2.48), вывести все свойства симметрии восприимчивостей Xmn(k,a ) и кинетических коэффициентов теуг(к,о ), которые следуют из свойств симметрии корреляционных функций и функций Грина. [c.424]

При решении неравновесных уравнений состояния (6.2.2) термодинамические корреляции можно учесть тем же способом, что и в предыдущем параграфе. В этом отношении случай частичного равновесия ничем не отличается от более общих ква-зиравновесных состояний. Особый интерес представляет ситуация, когда все — одночастичные операторы. Тогда все корреляции — динамические и термодинамические — полностью описываются гамильтонианом системы Н. Как мы увидим, это дает возможность применить технику функций Грина к вычислению обобщенных восприимчивостей и кинетических коэффициентов в частичном равновесии. [c.29]

Здесь критический размер S связан с размером системы L и характерным временем i L соотнощениями S if i В — фрактальная размерность, z — динамический показатель. Согласно [29] типичные значения указанных показателей составляют т = 3/2, J = 4, z = 2. С другой стороны, скейлинговые соотношения, дополненные равенством восприимчивости и среднего размера лавины, приводят к выражениям [29] [c.49]

Проведенное выше рассмотрение поэволяет утверждать, что изменение энергии связанных электронных состояний много-электрониых атомов, атомарных ионов и большинства молекул под действием переменного поля должно описыватьси соотношением, аналогичным случаю действия постоянного поля (1), с заменой статической восприимчивости х (О, 0) на динамическую восприимчивость )> а квадрата напряженности постоян- [c.33]

Электронная нелинейная восприимчивость. Нелинейная восприимчивость может быть обусловлена изменевием электронных состояний атомов и молекул, составляющих данную сроду (газ) или входящих в состав среды (например, красители). Два наиболее существенных эффекта сводятся к изменению эаергий связанных электронных состояний, т. е. к динамической поляризуемости (лекция 3) и к изменению заселенности электронных состояний (лекции 4 и 6). [c.110]

Нетрудно сообразить, что д — Q/ o равно отношению периода свободных колебаний звена (без сопротивлений) к периоду возмущающего воздействия, т. е. д = То1Тд. Таким образом, величина е может быть представлена в виде семейства кривых (рис. П-13), где 6 — величина, характеризующая динамическую восприимчивость простейшего колебательного звена — нанесена в функции д при а = onst для различных значений а. [c.82]

В рамках RPA квазичастица представляет собой электрон, окруженный движущимся вместе с ним динамическим облаком поляризации. Как было только что показано, экранирующее действие этого облака, по существу, сводится к уменьшению эффективного заряда электрона в e(k ue)l раз, где Ше есть частота, характеризующая движение электрона. Таким образом, это облако может рассматриваться как некая корреляционная дырка, окружающая электрон. Его влияние приводит к разумному поведению характеристик системы, определяемых свойствами квазичастиц (теплоемкости, спиновой восприимчивости и т. д.). При этом оказывается, что в предельном случае высоких концентраций, где условия применимости RPA выполняются хорошо, поправки к указанным характеристикам системы, вычисленные в рамках RPA, весьма малы. Этого н следовало ожидать, так как в данной области концентраций малы как обменная, так и корреляционная поправки к энергии основного состояния. [c.202]

В гл. III после описания модели свободных электронов Зоммерфельда — Хартри обсуждается аппроксимация Хартри — Фока. Затем дается предварительный и, по существу, исторический обзор работ по изучению взаимодействия в плотном электронном газе. Описаны приближения Вигнера, Бома и Пайнса и Гелл-Манна и Бракнера. Элементарным образом вводятся физически важные понятия экранирования и коллективных колебаний (плазмонов). Далее, несколько формально, даются определения динамического форм-фактора и диэлектрической проницаемости, зависящей от частоты и от волнового вектора. Показывается, как с помощью этих величин можно весьма просто вычислить ряд взаимосвязанных характеристик системы электронов. Сюда относятся, в частности, временная функция корреляции для операторов плотности, сечение рассеяния быстрых заряженных частиц, бинарная функция распределения, а также энергия основного состояния. Упор здесь делается на точное определение отклика системы на продольные поля, изменяющиеся как во времени, так и в пространстве. Затем в приближении хаотических фаз находится выражение для диэлектрической проницаемости системы. В этом же приближении вычисляются и все остальные характеристики, перечисленные выше. Заключительный параграф этой главы посвящен рассмотрению взаимодействия между электронами в простых металлах. Показывается, что аппроксимация хаотических фаз здесь неприменима, после чего дается расчет корреляционной энергии, удельной теплоемкости и спиновой восприимчивости щелочных металлов. [c.29]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...