Вязкость вторая

При больших числах Re влияние вязкости сосредоточивается в небольшой области около тела, т. е. б < 1. В этом случае Прандтль предложил разделить поток, который обтекает тело, на три участка (рис. ХП.1). Первый — непосредственно прилегает к обтекаемому телу и обычно называется пограничным слоем. Это очень тонкий слой, в котором сосредоточено все влияние вязкости. Второй участок — след за обтекаемым телом, третий — вся остальная область, в которой влияние вязкости не сказывается, и, следовательно, ее можно рассматривать как область потенциального потока идеальной жидкости. [c.294]

Первый член правой части уравнения описывает диссипацию кинетической энергии элемента жидкости, когда последний сохраняя неизменным свой объем, испытывает вследствие действия сил вязкости деформацию формы коэффициент т] называется коэффициентом сдвиговой вязкости, или просто коэффициентом вязкости. Второй член связан с диссипацией энергии в том случае, когда элемент ЖИДКОСТИ сохраняет свою форму (но не объем), что характерно для сжимаемой жидкости коэффициент называется коэффициентом объемной вязкости. Величина г) и [c.177]

Критерии Re и Gr выводятся из уравнений движения, характеризуют подобие сил первый— сил внутреннего трения (вязкости), второй — земного тяготения (подъёмную силу). Критерий Ре находится из уравнения Фурье— Кирхгофа, определяет подобие явлений в отношении теплопроводности в движущихся средах. Критерий Nu даёт условия подобия в пограничном слое. Критерий Рг находится Ре ч [c.492]

Допускается обозначать ударную вязкость двумя индексами (а,) первый (а) — символ ударной вязкости второй (г) — символ типа образца в соответствии с таблицей. [c.54]

Вязкость вторая (объемная) 188 [c.437]

Г] — первая вязкость — вторая вязкость ц — коэффициент теплопроводности Сг, VI Ср — коэффициенты теплоемкости при постоянном объеме и давлении ю = 2п/ (/ — частота). [c.362]

Из последнего уравнения следует, что в данной точке потока вязкой несжимаемой жидкости завихренность меняется вследствие конвекции (второе слагаемое слева), деформации и вращения жидкого элемента (первое слагаемое справа) и диффузии за счет вязкости (второе слагаемое справа). [c.35]

Здесь штрихом обозначены производные по безразмерной вертикальной координате число Рэлея определено по средней вязкости о. Уравнение (6.9) получается из (6.19) при /=1 (постоянная вязкость). Второе амплитудное уравнение (6.10) и граничные условия остаются без изменений. [c.49]

Рассмотрим ситуацию, аналогичную изученной выше, но считая при этом, что сверху находится жидкость с конечными плотностью и вязкостью. Учет конечных плотности и вязкости второй, более легкой, жидкости (или газа) приводит к заметному изменению границ возбуждения параметрического резонанса. Обозначим индексом 1 величины, относяш иеся к верхней, более легкой, жидкости, а индексом 2 — к нижней. Будем считать, что в системе отсчета сосуда при невозмущенной поверхности раздела тяжелая жидкость занимает полупространство г < О, а легкая г > О (декартова система координат выбрана аналогично введенной выше при рассмотрении жидкости со свободной поверхностью). [c.20]

Первое требование во многом определяется твердостью / с ( л), пределом прочности при изгибе пределом прочности при сжатии И ударной вязкостью второе — достаточной твердостью в нагретом состоянии до высоких температур (теплостойкостью) третье — так называемой красностойкостью. [c.13]

Вытекание жидкости из резервуара 222 Вязкость вторая 801 [c.898]

Рассмотрим сначала уравнение (29.70) и заметим, что первое слагаемое в его левой части описывает потерю энергии компоненты поля скорости с волновым вектором Ь на преодоление молекулярной вязкости, второе слагаемое— приток энергии к этой компоненте за счет работы внешних сил. а правая часть — обмен энергией и адиабатические взаимодействия между этой и всеми остальными компонентами поля скорости. Указанный обмен энергией можно описать (в духе полуэмпирических теорий) как сумму потерь энергии на преодоление турбулентной вязкости нли динамического трення (кинематический коэффициент турбулентной вязкости мы обозначим [c.664]

Коэффициент вязкости второй 172 [c.488]

И наконец, следует рассмотреть требование, не являющееся требованием инвариантности. Оно состоит в том, чтобы не нарушался второй закон термодинамики. Для ньютоновской жидкости это требование весьма просто удовлетворяется тем, что вязкость считается неотрицательной величиной, так что уравнение (1-10.16) всегда определяет положительную диссипацию. Для более сложных реологических предположений этот вопрос может решаться и не столь непосредственно второй закон термодинамики накладывает ограничения как на реологическое, так и на энергетическое уравнения состояния. Эту весьма сложную проблему пытался решить Колеман в недавней работе 15], что будет обсуждаться в гл. 4. [c.60]

Кроме определения комплексной вязкости т], системы с периодическим течением можно использовать для определения дополнительных свойств функционала Q в предельном случае очень малых деформаций. Для обсуждения этой возможности необходимо рассмотреть приближение второго порядка для функционала выражаемое уравнением (4-3.25) и приводимое ниже [c.206]

Чтобы вычислить комплексную вязкость жидкости второго порядка, рассмотрим некоторое произвольное периодическое [c.214]

Таким образом, из трех рассмотренных частных случаев последний случай дает наиболее реалистичные результаты относительна разностей нормальных напряжений. Однако в этом случае вязкость оказывается не зависящей от скорости сдвига. Исходя из феноменологической точки зрения, результаты проведенного анализа можно было бы воспринять как указание, что постоянную а лучше всего выбирать в диапазоне О, —1. При этом получается, что (i) вязкость зависит от скорости сдвига, (ii) разность первых нормальных напряжений положительна и ее коэффициент зависит от скорости сдвига и (iii) отрицательная разность вторых нормальных напряжений по модулю меньше, чем разность первых. Все три указанные особенности обычно характерны для полимерных веществ. [c.233]

Уравнение (7-6.19) показывает, что для значений Ау , меньших или больших 0,5, ожидаются два совершенно различных типа поведения. В первом случае вязкость возрастает от нулевого значения при г = О до асимптотического значения, которое соответствует предыстории постоянной деформации. Во втором случае, напротив, вязкость, хотя и остается конечной, увеличивается с ростом времени, превышая любой предел и не достигая никогда предельного значения. [c.292]

Критерий энергетической оценки Е для реакторов с шаровыми твэлами определяется четырьмя независимыми друг от друга сомножителями первый из них характеризуется только параметрами шаровой укладки (диаметр шарового твэла, объемная пористость активной зоны т) второй отражает физические свойства газового теплоносителя (теплопроводность X, удельная теплоемкость Ср, газовая постоянная R и динамическая вязкость ji) третий определяется параметрами газового теплоносителя (средним давлением в активной зоне р, нагревом газа в зоне ДГг, средней абсолютной температурой 7 pi i четвертый — средней объемной плотностью теплового потока qv и геометрией активной зоны. [c.92]

Как указывалось выше, различные авторы, имея дело с мелкими или крупными частицами, т. е. рассматривая течение газа в области преобладания сил вязкости или инерции, ограничиваются первым или вторым членом в правой части уравнения (2.3) и, вводя в основном свои эмпирические коэффициенты, предлагают новые корреляции. [c.37]

Для неправильных частиц первой и второй групп определим четыре области изменения коэффициента сопротивления (рис. 2-8) и, соответственно четыре режима обтекания частиц автомодельный, два переходных (с преобладанием сил инерции или сил вязкости, соответственно, взамен обычно выделяемого одного) и ламинарный. На основе обработки опытных данных можно рекомендовать следующие зависимости. [c.56]

ВТОРАЯ ВЯЗКОСТЬ — то же, что объёмная вязкость. ВТОРАЯ КОСМИЧЕСКАЯ СКОРОСТЬ — см. Косми-ческиб скорости. [c.355]

Состав сополимеров и их показатели. Виниловые смолы, приведенные в табл. 117, делятся по составу на четыре группы. Первую группу составляют три марки поливинилацетата, различающиеся между собой по молекулярному весу, на что указывает их характеристическая вязкость. Вторую группу составляет частично омыленный поливинилацетат, который в зависимости от степени гидролиза содержит некоторое количество поливинилового спирта. Третью группу составляют сополимеры хлористого винила с ви-нилацетатом. Содержание ацетата в них колеблется от 3 до 38%. Одна смола содержит, кроме того, гидроксильную группу, образовавшуюся в результате гидролиза по месту присоединения ацетатных групп, а одна смола модифицирована введением двухосновной малеиновой кислоты. Две смолы, составляющие четвертую группу, являются поливинилбутиралем, содержащим в цепи некоторое количество не вступивших в реакцию гидроксильных групп. [c.567]

В заключение можно сказать, что если соотношение UL/v имеет одинаковое численное значение для обоих течений, то можно ожидать, что картины течения останутся подобными. Другими словами, если диаметр сферы первой системы в два раза больше диаметра сферы во второй системе, то мы должны заставить скорость сферы первой системы равняться половине скорости во второй системе для того, чтобы получить подобные картины течения, при условии, что движение происходит в жидкости с одинаковой кинематической вязкостью. Если кинематическая вязкость одной системы составляет одну десятую вязкости второй, то нроизведепие линейного размера и скорости первой системы также должно быть в десять раз меньше для того, чтобы картины течения обеих систем оставались подобными. Выражение ULjv является безразмерной величиной и называется числом Рейнольдса. [c.83]

Здесь первое слагаемое в правой части отражает процессы увеличения масштаба из-за турбулентной и молекулярной вязкости. Второе - описывает убывание масштаба из-за деформации, связанной с наличием неоднородности скорости (онределение Г1 см. в [7]). Третье слагаемое отражает эффекты сжимаемости, а носледнее описывает диффузию масштаба. [c.462]

Интересно отметить, что если сталь, медленно охлажденную после отпуска и получившую низкое значение ударной вязкости, вторично отпустить при той же температуре и затем быстро охладить, то значение ударной вязкости станет высоким. И, наоборот, если сталь, быстро охлажденную после отпуска и получившую высокое значение ударной вязкости, вторично отпустить при той же температуре и затем медленно охладить, то значение ее ударной вязкости получится низким. Поэтому-то ударную вязкость второго родаи называют обратимой. [c.82]

Б7 ЕМНАЯ ВЯЗКОСТЬ (вторая вя.зкость)— свойство вещества необратимо превращать в теплоту механич. энергию при термодинамически неравновесной объемной деформации. [c.477]

В проведенных Бёрстейном расчетах стационарного положения отошедшей ударной волны перед затупленным телом неустойчивость зарождалась в области точки торможения и в области резкого изменения кривизны затупления, где располагается звуковая точка. Этот автор обнаружил, что введение предложенного Лаксом н Вендроффом [1964] явного затухания четвертого порядка ие дает эффекта, однако введение явной искусственной вязкости второго порядка типа Русанова (см. разд. 5.4.3) стабилизирует расчет, а также уменьшает или исключает всплеск за скачком. Платой за это является уменьшение порядка ошибки аппроксимации. Бёрстейн аналитически показал, что достаточным условием устойчивости в случае дозвукового течения является выполнение неравенства [c.371]

Вязкости коэ(Й ииенты 67 Вязкость вторая 376 [c.792]

ОБЪЁМНАЯ ВЯЗКОСТЬ (вторая вязкость), величина, феноменологически характеризующая процесс диссипации энергии при объёмных деформациях среды. В отличие от обычной стоксовой, или сдвиговой, вязкости, характеризующей необратимую передачу энергии поступат. движения среды от одних слоёв к другим, О. в. характеризует квазиравновесный обмен энергией между поступат. и внутр. степенями свободы в каждой ч-це в-ва, т. е. релаксац. процесс (см. Релаксация акустическая). О. в. проявляется, напр., при распространении звуковых и особенно УЗ волн в жидкостях и газах. Величина коэфф. о. в. так же, как и коэфф. сдвиговой вязкости г , определяет величину поглощения звука. Если при распространении звука равновесное состояние среды практически не нарушается, что справедливо, когда время релаксации очень мало по сравнению с периодом звук, волны, то коэфф. О. в. не зависит от частоты. Если же при распространении звука термодинамич. равновеспе нарушается, то принимает аномально большие значения и становится ф-цией частоты звука. [c.482]

Согласно требованиям ГОСТ 9467—75 в условном обозначении электродов для сварки углеродистых и низколегированных сталей с временным сопротивлением разрыву менее 60 кгс/мм в знаменателе (во второй строке — см. рис. 69) группа индексов, указывающих характеристики паплавлешюго металла, должна быть записана следующим образом первые два индекса указывают минимальное значение величины Ов (кгс/мм ), а третий индекс одновременно условно характеризует минимальные значения показателей 65 и температуры при которой определяется ударная вязкость. [c.106]

В обоих случаях получается, что вязкость не зависит от скорости сдвига. Это неправильный результат для большинства (если не для всех) полимерных материалов однако если рассматривать поведение очень разбавленных растворов или не слишком большие скорости сдвига, то результат оказывается приемлемым. Из уравнения (6-3.1) следует, что разность вторых нормальных напря- [c.217]

Обсудим эти результаты, предполагая параметры А, и ц постоянными величинами (не зависящими от к). Уравнение (6-4.5) показывает, что в общем случае вязкость есть функция к, стремящаяся к [X при А -> 0. Чтобы вязкость всегда была положительной величиной, параметр а следует ограничить неравенствами —1 а 1. Тогда вязкость будет, вообще говоря, убывающей функцией к, т. е. тем самым предсказывается псевдопластичное поведение. В общем случае разности первых и вторых нормальных напряжений отличны от нуля и обнаруживают зависимость соответствующих коэффициентов от к. [c.232]

Во второй переходной о5ласти (превалируют силы вязкости) [c.56]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...