Нелокальные эффекты

Отсюда видно, что вследствие малого значения k измеряемый нелокальный эффект может быть линейной функцией упрочнения Ат даже при больших п, тогда как локальное ускорение растворения вблизи линий скольжения является нелинейным эффектом упрочнения и достигает большой величины, (нескольких порядков). [c.65]

Вблизи критической точки необходимо учитывать корреляции между флуктуациями в различных точках пространства а также сохранять члены высшего порядка в разложении функционала энтропии 5[а] по флуктуациям. Нелокальные эффекты обычно учитываются градиентами Vai(i ). В результате получаются так называемые функционалы Гинзбурга-Ландау-Вильсона определяющие распределение вероятностей для критических флуктуаций [43]. [c.74]

Из сказанного ясно, что обобщение уравнения Больцмана может производиться в различных направлениях. Например, в рамках граничного условия Боголюбова (3.1.9) можно учесть нелокальные эффекты в бинарных столкновениях и члены высших порядков в разложении интеграла столкновений по степеням параметра плотности. Вклады в интеграл столкновений, связанные с учетом всевозможных столкновений между [c.174]

Что касается первой из этих проблем, то большой интерес представляет улучшение функционалов с выходом за рамки первоначального строго локального приближения томас-фермиевского типа и включением некоторых нелокальных эффектов. Эти новые приближения сосредоточивают внимание на точном выполнении упоминавшегося выше корреляционного правила сумм и точном исключении ложных членов, остающихся после неполной компенсации электронного са-модействия в методе Хартри. Однако функционалы, учитывающие пространственную нелокальность, еще нуждаются в дальнейшем улучшении. Последние работы по изучению атомных мультиплетов указывают, по-видимому, на необходимость учета зависимости нелокального функционала от конкретной симметрии рассматриваемого состояния. [c.201]

Во второй части книги показано, как от общей теории упругого деформирования пористых сред можно перейти к теории упругого режима фильтрации. При этом фундаментальное значение имеют гипотезы о действии горного давления. В книге дается подробный обзор всех доступных данных о фильтрационных свойствах горных пород под давлением. Излагаются основные результаты исследований в области нелинейно-упругого режима фильтрации, учитывающие в более полной форме реальные физические свойства пласта и жидкости (газа). Среди них учет трещиноватости, нелокальных эффектов передачи горного давления скелету пласта, изменений проницаемости пласта с давлением, двухфазного насыщения и т. д. Проанализирована постановка задач фильтрации, основных для расчетов при исследовании нефтяных и газовых скважин и при проектировании эксплуатации месторождений. [c.4]

Если для рассматриваемого пласта существенны нелокальные эффекты, то необходимо использовать вместо условия (18.4) нелокальную формулировку (18.3) гипотезы о постоянстве компонент горного давления. Представим в этом случае пористость т в виде линейной функции т = т i + а (р —Ро) а )] отклонений порового давления р и эффективного давления af в скелете горной породы от их стационарных значений Ро и of. Подстановка указанной связи в уравнение неразрывности для жидкости [c.202]

ПРОЯВЛЕНИЯ НЕЛОКАЛЬНЫХ ЭФФЕКТОВ [c.219]

В предыдуш,ем пункте в приближении LIE продемонстрировано влияние аксиального течения в ядре вихря на динамику вихревых солитонов. В данном разделе приведем уже без выводов некоторые важные результаты FM, касающиеся влияния аксиальной скорости на винтовые вихри и их устойчивость, а также обсудим нелокальные эффекты. [c.317]

Нелокальные эффекты возникают при условии [c.360]

Детальный анализ этого нелинейного уравнения (в показатель экспонент в (2.1.9), (2.1.10) входит искомая функция/ (/) ) мы проведем ниже, а сейчас, оставаясь дпя целей оценки в рамках нерелятивистского дипольного приближения pj < 1), пренебрежем магнитной частью силы Лоренца, пропорциональной [гН], и не будем учитывать нелокальных эффектов, опустив пространственную зависимость из поля [c.68]

Нелокальные эффекты см. Предположение [c.402]

Теория отражения света тонкими металлическими пленками с учетом нелокальных эффектов развита авторами работы [160] на основании предыдущих работ [112]. Показано, что и здесь (как во всех тонких плен- [c.237]

Принцип детерминизма очень общий, так как он включает возможность влияния на напряженное состояние в данной точке процессов, происходящих на конечном расстоянии от данной точки, Вообгце говоря, такая возможность не исключена (соответствующие теории предложены и они называются нелокальными), но чрезмерная общность данного предположения не позволяет построить пригодных для практики теорий, поэтому эффектом действия на расстоянии чаще всего пренебрегают. [c.36]

В теории упругости много занимались определением первых ненулевых эффектов, обусловленных тем, что величина /с конечна. Существует обширная литература (см. [33]), посвященная нелокальным теориям деформаций. Для рассматриваемого здесь случая теория не настолько разработана, однако имеет смысл вывести уравнение, которое в наинизшем порядке учитывает то обстоятельство, что величина /с конечна. Такое уравнение можно получить разложением в ряд Тейлора (х ) в подынтегральной функции. Это эквивалентно замене Й(к) в уравнении (54) на ak . В обоих случаях для ф(х) получается следующее уравнение [c.265]

В простейшем случае рассматривается идеализированная ситуация, в которой ансамбль дислокаций представляется в виде двух популяций подвижных дислокаций т, контролирующих процесс пластической деформации, и дислокаций s, образующих диполи, мультиполя и препятствующих процессам скольжения [190, 191]. Для объяснения эффекта деформационного упрочнения исследуется устойчивость популяции 5-дислокаций, которые рассматриваются как составляющие нелинейного нелокального континуума, находящегося вдали от термодинамического равновесия. В одномерной постановке уравнение баланса плотности 5-дислокаций записывается в следующем виде [190] [c.108]

На основании общей теории в данном случае докритический рост трещин контролируется величиной Г. При этом основной характеристикой данной системы материал — внешняя среда будет диаграмма К — Г, снятая при стационарных внешних нагрузках V — скорость роста трещины). Наличия такой единой диаграммы следует ожидать в тех случаях, когда адсорбционное воздействие внешней среды и нелокальные транспортные эффекты в полости трещины пренебрежимо малы. Последнее всегда имеет место для трещин скольжения, так как их фронт недоступен для внешней среды. Поэтому для трещин скольжения диаграмма F — Г не зависит от внешней среды и целиком определяется свойствами самого материала. [c.94]

Подобные ситуации возникают в любой нолевой теории, где нелокальные эффекты учитываются в рамках разложений но градиентам. Нанример, хорошо известные ультрафиолетовые расходимости в формулах квантовой теории ноля связаны именно с этим [92]. [c.228]

Теперь рассмотрим задачу о нестационарных изменениях давления при оттоке жидкости от галереи в пласте, для которого существенны указанные выше нелокальные эффекты — см. систему уравнений (21.40), (21.41). Пусть в момент времени t через галерею в сечении X = О была мгновенно закачана в пласт масса жидкости G . В этом случае д (ж,, t) = дрЬ (х ) 8 (t), д = Go/(ffio po), а поэтому в общее решение (21.44) следует подставить значение Z ( , т], т) = = g 8 (х)/У 2л. Решение представляется [170] в виде [c.225]

Инерционный тип нестационарного поведения может наблюдаться в фиксированном месте среды. Поэтому он называется локальныму>. При дисперсионном типе нестационарного поведения, необходимо следить за распространением волны на большей длине пути в среде и в соответствии с этим такой тип поведения называется нелокальным . В 3.2 мы будем преимущественно заниматься локальными эффектами, ибо они позволяют непосредственно изучить кинетические процессы в атомных системах, тогда как нелокальные эффекты определяются главным образом частотным ходом линейных восприимчивостей. Следует отметить, что в эксперименте оба эффекта существуют совместно и могут взаимно влиять друг на друга. Поэтому условия измерений и методы оценок должны быть выбраны так, чтобы отделить друг от друга эти два типа нестационарных свойств и их проявления. Особенно сильное влияние оказывают [c.402]

На первый взгляд кажется, что коллапсы в первом и втором слоях газа происходят совершенно независимо второй слой зарегистрирует только те частицы, которые прошли через щели в первом слое. Но на самом деле ситуация несколько сложнее. Обозначим через то величину Яо/г о, где г о — скорость падающей частицы, а Яо — ее пробег в газе. Ясно, что падающая частица может сколлапсировать за время, не меньшее то и т. Если то т, то за время коллапса атома газа налетающая частица пролетает расстояние Яот/то. Если это расстояние больше Ьо, то падающая частица успевает создать рассеянные волны как в первом, так и во втором слоях газа. Это значит, что коллапс происходит либо в первом, либо во втором слое, и одновременно происходит уничтожение всех волн в том слое, где коллапса нет. Но это означает, что волновая функция падающей частицы осуществляет корреляцию коллапсов в двух, казалось бы, независимых слоях газа. Отсюда видно, что коллапсы волновых функций представляют собой коллективный нелокальный эффект, затрагивающий полную волновую функцию всей системы, т.е. частицы и двух слоев газа. [c.196]

Уравнение фильтрации учитывает крупномасштабные флуктуации. Нелокальные эффекты в этом уравнении сводятся к повышению его порядка и к изменению скорости фильтрации (2.229). Вклад второго члена в левой части (2.226) наиболее велик на расстояниях порядка радиуса корреляции /, то есть на расстояниях порядка характерного размера гетерона. Если радиус корреляции / мал, то этим членом можно пренебречь. Если 1 не слишком мал по сравнению с характерным макроразмером Ь (например, радиусом скважины или расстоянием между скважинами), то его необходимо учитывать. Таким образом, член / А (х) является существенным в пограничном слое зоны фильтрации, то есть в той области, где вклад от высших производных велик. Если 1 Ь, то погранслой мал. Если I <Ь, то погранслой охватывает значительную часть области фильтрации. [c.86]

В 149 было выяснено, что нелокальность связи между О а Е обусловливает целый ряд явлений, получивших название эффектов пространственной дисперсии. Вращение плоскости поляризации представляет собой простейший и наиболее сильный из этих эффектов, его величина определяется отношением10 . Остальные эффекты пространственной дисперсии слабее, так как зависят уже от (А/Х) . [c.608]

Согласно (98) можем записать- Аф /Ь = kArlaR T, где коэффициент k < 1 характеризует влияние усреднения локального эффекта по поверхности, т. е. переход к нелокальным величинам, тогда измеряемая плотность тока выразится [c.65]

При С0"С<1>пл ток проводимости обусловливает быстрое затухание эл,- маги, волны в тонком слое толщиной 5 вблизи поверхности проводника (см. Скин-эффект), Если при этом оказывается, что эф >б, то проводимость становится нелокальной ток определяется значениями поля в области с размерами порядка /дф- этом случае необходим учёт дисперсии пространстеенкой, вследствие к рон в. п. зависит от квазиимпульса, определяя связь между пространств. Фурье-комионентами илот-иости тока i и электрич. поля Е. Учёт пространств, дисперсии необходим при низких темп-рах, когда длина свободного пробега становится достаточно большой. [c.372]

Если элементарные возбуждения, возникающие под действием света,— электроны и дырки, то неоднородное освещение вызывает их неравномерную в пространстве генерацию, а диффузия обусловливает перераспределение электрич. заряда в среде. Вследствие этого возникает электрич. ноле Е (г), изменяющееся в пространстве (г — пространственная координата) в соответствии с распределением интенсивности света в интерференционной картине. В кристаллах без центра симметрии (см. Симметрия кристаллов) изменение п пропорц. полто Е Ап Е (линейный электрооптич. эффект см. Электрооптика). В этом случае положения максимумов плотности заряда, совпадающие обычно с положениями максимумов ингс1(с1гвн0сти интерференционной картины /(г), сдвинуты по фазе относительно максимумов Ап(г) на я/2 (нелокальность отклика среды). [c.624]

Эти два типа пренебрежений могут исследоваться по отдель-лости, так как случаи, в которых они оба играли бы существенную роль, очень редки, но даже если они и случаются (как, например, в случае толстой пластины, изготовленной из резиноподобного материала), ло Вероятно, чтобы появился значительный взаимный эффект, т. е. влияние одного пренебрежения на другое, поэтому, не совершая серьезной ошибки, для каждого типа пренебрежений можно делать отдельную поправку. Пренебрежения типа а) нелинейными эффектами, которые будут изучаться з да1н-. вом разделе, обычно оказываются заметными только при нелокальных, общих перемещениях длинных балок и тонких пластин, лагруженных, как правило, в одном направлении, поскольку существующие ограничения на упругие деформации в случае обычных конструкционных материалов делают невозможным появле-яие таких величин упругих деформаций, при которых сказывался бы нелинейный эффект. В подобных случаях допущение Кирхгофа дает прекрасное приближение. [c.288]

Охщако закономерность (1.23) вьшолняется даже при стационарном нагружении далеко не всегда. Например, при существенном адсорбционном эффекте (в системах жидкий металл - твердый металл и др.), при кислородной деподяризации и некоторых других случаях локальная скорость разрушения лимитируется скоростью доставки активного реагента в устье трещины, т.е. нелокальными транспортными процессами. В этом случае нужно использовать общ)ао зависимость (1.22). [c.17]

Появление нелокального отклика свяэано с отсутствием центра инверсии в этих материалах, вследствие чего реализуется линейный электрооптический эффект. Одинаковое по величине, но различное по знаку электрическое поле вызывает в кристалле либо увеличение, либо уменьшение показателя преломления (2.9). [c.48]

В настоящем параграфе приведены уравнения, описывающие векторное четырехволновое взаимодействие, специфичное для кристаллов, обладающих объемным фотогальваническим эффектом [24]. Несмотря на то что данный тип нелинейности проявляется в сравнительно узком классе нелинейных сред, его рассмотрение оправдано тем, что он обеспечивает нелокальный нелинейный отклик с коэффициентами усиления, близкими или превышающими усиление при диффузионной нелинейности. [c.114]

Описанный эффект само свипирования привлек бодьшое внимание экспериментаторов и теоретиков. Наиболее полно выяснены условия реализации невырожденного смешения волн в резонаторах, содержащих обращающие зеркала. Так, в [32] бьшо теоретически показано, что в ФРК-ла зере с полулинейным резонатором при чисто нелокальном отклике генерация должна быть строго вырожденной. Эксперименты, выполненные в [31], подтвердили выводы теории о возможности снятия вырождения по частоте в случае фоторефрактивного кристалла только при наличии внутренне-8. С.Г. Одулов 209 [c.209]

Невырожденная генерация на динамических решетках стала исходным пунктом предложений о создании активных оптических гироскопов на основе ФРК-лаэеров на средах с нелокальным откликом. Сначала, было предложено использовать эффект Саньяка для встречных генерационных волн в обьином кольцевом резонаторе при накачке нелиней- [c.220]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...