Динамическая поляризуемость

Поляризация в сильных полях. Диэлектрический гистерезис. Нелинейная зависимость поляризации от поля, свойственная сегнетоэлектрикам, приводит в переменных электрических полях к диэлектрическому гистерезису (см. рис. 37), т. е. к несовпадению по фазе электрической поляризации Р и электрического поля Е. Петля гистерезиса является одной из наиболее важных характеристик и дает представление о динамической поляризуемости сегнетоэлектриков. Именно поэтому метод диэлектрического гистерезиса широко распространен для исследования поляризации сегнетоэлектриков в сильных полях. [c.95]

Численные оценки условий в случае, когда необходимо принимать во внимание динамическую поляризуемость. В большом числе случаев при проектировании экспериментов, обработке результатов экспериментов, при сопоставлении результатов экспериментов с расчетами и теоретическими моделями важно знать, надо ли принимать во внимание эффект динамической поляризуемости атомов и молекул А если надо, то каков сдвиг уровней Насколько широк круг физических явлений, которые вызывают этот вопрос, видно из последующих лекций. [c.38]

Очевидно, что дли ответа на первый вопрос — надо ли принимать во внимание динамическую поляризуемость — необходимо исходи из конкретной ситуации первым делом установить, по сравнению с чем сдвиг уровней должен быть мал или велик. [c.39]

Динамическая поляризуемость. Используются различные единицы измерения динамической поляризуемости соотношение между ними следующее 1 см > (В/см) ж 1,15 10 ат. ед. 0,14 - 10 А . [c.40]

Такое излучение является высокочастотным для указанных возбужденных состояний. Действительно, для них выполняется не только неравенство > п,п 1, но даже неравенство где Еп — энергия связи (потенциал ионизации) для рассматриваемых возбужденных состояний. Одновременно это излучение является низкочастотным для основного состояния, так как <С с 01, где последняя величина представляет собой частоту перехода из основного (0) состояния в первое возбужденное (1) состояние. Соответственно для основного состояния можно с удовлетворительной точностью заменить динамическую поляризуемость на статическую, которая табулирована [4.15]. [c.96]

Динамическая поляризуемость данного состояния зависит от его магнитного квантового числа. Эта зависимость может быть выделена аналитически, так как магнитные квантовые числа входят только в известные шаровые функции, входящие, в свою очередь, в полные волновые функции стационарных состояний, и не входят в радиальные части волновых функций. Для линейно поляризованного поля, используя теорему Вигнера-Эккарта [4.14] для угловых частей дипольного матричного элемента, получаем (аналогичное выражение в статическом пределе было уже приведено выше, см. (4.6)) [c.99]

В случае поля циркулярной поляризации применение теоремы Вигнера-Эккарта приводит к следующей явной зависимости динамической поляризуемости от магнитного квантового числа М [c.99]

Типичная зависимость динамической поляризуемости основного со-стояния атома от частоты показана на рис. 4.7. Она обращается в бес- [c.100]

Рис. 4.7. Типичная зависимость динамической поляризуемости основного состояния о атома от частоты. Указаны возбужденные состояния (1,2), в которые возможен дипольно разрешенный однофотонный переход. Заштрихована граница непрерывного спектра. Величины с ю, 0020 — частоты перехода электрона из основного (0) в первое (1) и второе (2) возбужденные состояния

Предельные аналитические выражении длм атома водорода. Если частота мала по сравнению с энергией рассматриваемого уровня, то, как мы уже говорили выше, динамическая поляризуемость сводится к ста-тической. Простые аналитические выражения могут быть получены лишь для произвольных состояний атома водорода. Скалярная и тензорная части были уже приведены выше, когда мы рассматривали случай постоянного электрического поля (см. (4 7 .8)). [c.101]

В работе [4.46] получено аналитическое выражение для скалярной части динамической поляризуемости ридберговских состояний атома водорода при произвольных значениях частоты внешнего поля. Оно переходит в статический и высокочастотный пределы, приведенные выше, при вариации частоты. Кроме того, оно содержит резонансы, когда частота поля совпадает с частотой перехода из рассматриваемого состояния в другие ридберговские состояния. [c.102]

Численные расчеты динамической поляризуемости сложных атомов проводились в работе [4.48] методом многоканального квантового дефекта. [c.105]

Рис. 4.9. Динамическая поляризуемость а основного состояния атома рубидия ниже первого 9 резонанса согласно расчетам работы [4.49] как функция частоты поля

Влияние электромагнитного поля лазерного излучения на энергии атом ных уровней рассматривалось в гл. IV в рамках теории возмущений. При этом штарковские сдвиги уровней являются квадратичными по напряженности поля. Коэффициент пропорциональности, представляющий собой динамическую поляризуемость, зависит от частоты лазерного излучения. При частоте, малой по сравнению с частотами характерных атомных переходов, динамическая поляризуемость переходит в статическую поляризу емость. При увеличении частоты поля имеет место резонансное увеличение динамической поляризуемости, когда эта частота совпадает с частотой какого-либо перехода в дискретном спектре атома. При частоте поля, превышающей потенциал ионизации атома, штарковские сдвиги перестают зависеть от квантовых чисел исходного состояния и становятся равными средней колебательной энергии свободного электрона в поле электромагнитной волны. [c.253]

Случай сложных атомов рассмотрен в работе [10.11] на примере поля циркулярной поляризации. В качестве потенциала атомного остова использовался модельный псевдопотенциал. В высокочастотном пределе построена система аналитических функций дискретного и непрерывного спектра во вращающейся системе Крамерса. Проведен расчет динамической поляризуемости атомов Ке, Кг и Аг в сильном поле излучения. Показано, что эффект сильного поля проявляется не только в изменении энергетического спектра (как выше в случае атома водорода), но и в перестройке одноэлектронного самосогласованного потенциала Хартри для атома в поле. Этот потенциал определяется параметрами лазерной волны. [c.259]

Через матричные элементы дипольного момента (1оп = (Фо d Фп) (Фп и Е — волновая функция и энергия возбужденных состояний комплекса) выражается динамическая поляризуемость комплекса [c.322]

При кусочно-линейной аппроксимации поляризационной кривой на каждом из. линейных участков выполняются условия строгого постоянства динамической удельной поляризуемости [см. (2.33) ]. [c.16]

Наряду со статической удельной поляризуемостью для нелинейных поляризационных кривых может быть определена динамическая удельная поляризуемость [c.71]

Такой интеграл столкновений был получен Балеску [31, Лонар-дом [4] и для слабых отклонений от термодинамического равновесия Константиновым и Перелем [5] (вывод квантового интеграла столкновений см. [6]). Сравнение полученного результата с интегралом столкновений Ландау показывает, что н формуле (55.14) учитывается тот факт, что поле движущегося заряда в плазме отличается от кулоновского поля, а соответствующее отличие определяется диэлектрической проницаемостью, характеризующей динамическую поляризуемость плазмы. [c.239]

Сдвиг уровней в переменном поле. Зависимость динамической поляризуемости от характеристик атомной системы и поля излучения. Экспериментальное определение сдвига уровней в поле лазерного излучения. Численные оценки условий в случае, когда необходимо принимать во виимапие динамическую поляризуемость. [c.31]

Расчеты динамической поляризуемости миогоалектронных атомов, атомарных ионов и простых молекул могут быть проведены с использованием нестационарной теории возмущений лишь приближенно, численно—с применением специальных программ и ЭВМ 13]. Приближенный характер расчетов обусловлен отсутствием точных аналитических выражений для волновых функций электронов в сложных атомах. [c.34]

Зависимость динамической поляризуемости от характеристик атомной системы и поля излучения. Общий характер зависимости величины от частоты и напряженности поля излучения уже обсуждался выше. Рассмотрим теперь эти зависимости более детально, обративпшсь вновь к соотношению (2). [c.34]

В предельном случае малых частот м, когда м < тщ величиной (1) в (2) можно пренебречь по сравнению с Шт и динамическая поляризуемость переходит в статическую поляризуемость Х (0 0), т. е. изменение аиергии состояния соответствует квадратичному эффекту Штарка. В соответствии с соотношением (13) из лекции 2 сдвиг уровни при этом описывается соотношением [c.35]

Зависимость динамической поляризуемости а основного состояния атомп от частоты ш. Указаны возбужденные электронные состояния т, д, с которыми возможно (согласно правилам отбора) однофотонное дипольное взаимодействие основного состояния п [c.35]

Большое число экспериментальных данных, полученных различными методами, во-первых, полностью подтверждает квадратичную зависимость динамической поляризуемости от наприженности ноля излучении, а во-вторых, дает количественные значения динамической поляризуемости, с которой с удовлетворительной точностью согласуются результаты расчетов ([2], 6.1). [c.38]

Электронная нелинейная восприимчивость. Нелинейная восприимчивость может быть обусловлена изменевием электронных состояний атомов и молекул, составляющих данную сроду (газ) или входящих в состав среды (например, красители). Два наиболее существенных эффекта сводятся к изменению эаергий связанных электронных состояний, т. е. к динамической поляризуемости (лекция 3) и к изменению заселенности электронных состояний (лекции 4 и 6). [c.110]

Что касается напряженности поля излучения, при которой электронные эффекты надо принимать во внимание, то какие-либо общие утверждения сделать затруднительно. Дело в том, что абсолютное значение динамической поляризуемости резко зависит от частоты излучения (лекция 3), а эффективность резонансного заселения возбужденного состояния — от расстройки резонанса и щирияы реаонансного состояния. В качестве ориентировочных предельных значении можно пользоваться результатами тех оценок, которые были сделаны в примечаниях") к лекции 3 и ) к лекции 6. Из этих оценок следует, что динамическая поляризуемость должна проявляться при напряженности поля Ё > 5 Ю В/см, а эффект насыщения должен возникать при >10 Ц/см, Это сравнительно очень небольшие величины, которые легко реализуются при импульсном режиме генерации лазерного излучения. [c.111]

В качестве примера численного расчета динамической поляризуемости в промежуточном случае, когда она не сводится ни к статическому, ни к высокочастотному пределу, можно отметить работу [4.49]. Вычислялась динамическая поляризуемость основного состояния атома рубидия как функция частоты поля. В численном расчете использовались волновые функции метода модельного потенциала, подобранного так, чтобы низколежапдие значения энергий совпадали с экспериментальными значениями. Результат показан на рис. 4.9 (для частот от нуля вплоть до первого резонанса). В частности, значение динамической поляризуемости для неодимового лазера (длина волны 1064 нм) оказалось равным 711 а.е., что хорошо согласуется с экспериментальным значением 769 =Ь 61 а.е., полученным в работе [4.50". [c.105]

Фактически гиперполяризуемость корректно определяет значение штарковского сдвига только в областях аномально малых значений динамической поляризуемости в межрезонансных промежутках, либо когда частота атомного перехода близка кудбоенной частоте поля лазерного излучения — в последнем случае гиперполяризуемость резонансно возрастает, в отличие от обычной поляризуемости. [c.107]

Общий вид этого соотношения соответствует хорошо известному виду выражения для динамического штарковского сдвига атомных уровней, получаемому в рамках нестационарной теории возмущений (см. гл. IV). Сопоставление конкретных выражений для динамической поляризуемо сти [Зп1т при различных значениях п, /, т, следующих из потенциала КХ, с выражениями для тех же случаев, следующих из нестационарной теории возмущений 10.60], показывает, что они эквивалентны с учетом исчезновения в случае потенциала КХ члена — 1/а , соответствующего пондеромоторной энергии. [c.285]

Выражение (1.9) определяет статическую удельную поляризуемость металла (удельное поверхностное сопротивление постоянному току) помимо этого на практике иыюльзуется пиптие динамической удельной [c.15]

Электрический дипольный мо-м е п т II. Динамический, т. е. индуцированный, дипольный момент Н. люжет возникать в сильном элект-рач. поле, ыяпр. при рассеянии Н. на тяжёлом ядре, либо при рассеянии у-квантов на дейтроне. Изменение энергии частицы в электрич. доле определяется соотношением Дг = —(а /2).Е, где осд поляризуемость частицы, Е — напряжённость поля. Эксперименты дают оценки а.д 10 с.м (принята система единиц, в к-рой h — с = 1). [c.267]

Полярность и поляризуемость маслорастворимых ПАВ определяется статическими (индукционным эффектом /g по а-свя-зи и мезомерным эффектом Es по я-связи), и динамическими (индукционным In по сг-связи и превалирующим электромер-ным эффектом Еэ по л-связи) электронными эффектами, а также эффектом сопряжения, альтернирующей поляризацией и прочими эффектами, зависящими от химического строения молекул ПАВ и внешних условий. [c.77]

Протекание каждой стадии зависит от свойств растворителей, ПАВ и других компонентов ПИНС. Чем выше полярность растворителей, чем больше в них содержится активированных комплексов, долгоживуших свободных стабильных радикалов и их комплексов, а также чем выше поляризуемость маслорастворимых ПАВ (в результате динамических электронных эффектов своих активных групп), тем легче первая стадия переходит во вторую или даже третью с образованием ионизированного и активированного комплекса. Естественно, что образование такого комплекса сказывается на функциональных свойствах ингибиторов и других ПАВ (см. рис. 36, кривая 2), а также на свойствах ПИНС в целом (кривая 3). Таким образом, активные растворители можно рассматривать не просто как жидкую инертную среду, а как поляризующие и промежуточно поляризующие соединения, улучшающие многие функциональные свойства составов. [c.172]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...