Динамическая поляризация

Материальные уравнения, описывающие нелинейные оптические эффекты, можно найти в целом ряде работ, например в [1-8]. В простейшем одномерном случае, в предположении слабой нелинейности, когда можно ограничиться несколькими членами разложения динамической поляризации в ряд по степеням напряженности поля, поляризацию среды можно записать в виде [c.8]

Заметим, что описанный метод, известный под названием метода динамической поляризации ядер, не является единственным. Хороший обзор методов поляризации ядер дан в [78]. [c.275]

Это уравнение впоследствии будет использовано нами для вывода квантового интеграла столкновений, учитывающего эффекты динамической поляризации заряженных частиц при их взаимодействии. [c.228]

ИНТЕГРАЛ СТОЛКНОВЕНИЙ ЗАРЯЖЕННЫХ ЧАСТИЦ, УЧИТЫВАЮЩИЙ ДИНАМИЧЕСКУЮ ПОЛЯРИЗАЦИЮ ПЛАЗМЫ, И КИНЕТИКА ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ЧАСТИЦ И ПЛАЗМЕННЫХ КОЛЕБАНИЙ [c.232]

Влияние динамической поляризации плазмы на электрон-элект-ронные столкновения характеризуется матрицей ЬМ г, определяющейся следующим образом [c.245]

Простой физический смысл формулы (59.27) позволяет усмотреть непосредственную возможность для написания интеграла столкновений электронов с электронами, учитывающего как динамическую поляризацию, так и факт тождественности частиц. Именно такой интеграл столкновений может быть записан в виде (53.20), где вероятность перехода определяется следующими формулами. [c.266]

Со времени передачи рукописи в английское издательство в начале 1960 г. исследования ядерного магнетизма продолжались. Среди наиболее значительных работ, выполненных за истекшее время, следует упомянуть об изучении ядерного резонанса в применении к ферромагнитным ш анти-ферромагнитным веществам, о замечательных успехах в области динамической поляризации ядер и, наконец, о точном количественном подтверждении гипотезы спиновой температуры во вращающейся системе коор- динат. [c.7]

Первый успешный эксперимент такого рода [16], основанный на применении динамической поляризации ядер, был проведен при температуре 1,5 °К, при которой, если не ядерное, так электронное расщепление сравнимо с кТ. Возбуждая запрещенный переход в спектре радиоактивного Со ", удалось получить значительное увеличение ориентации ядер Со , которая регистрировалась по появлению (а не нарушению) анизотропии -излучения механизм явления будет рассмотрен позднее. Значение частоты, на которой появляется указанный эф кт, определяет величину расщепления возбуждаемого перехода. Другие эксперименты описанного типа были выполнены на радиоактивных Ав и внедренных в кремний. Хотя нельзя утверждать, что в рассматриваемых экспериментах спины находятся в равновесии с решеткой, однако наличие теплового контакта между системой возбужденных спинов и решеткой в течение опыта или до его начала является существенным моментом, и в этом отношении динамическая поляризация глубоко отличается от других способов поляризации, описанных в 3. [c.22]

Не касаясь пока объяснения этого замечательного явления, которое мы будем называть отрицательной динамической поляризацией и которое может быть очень просто описано феноменологически, если приписать системе спинов I большую отрицательную постоянную восприимчивость Хо. мы рассмотрим некоторые его следствия. [c.94]

Скалярном сеть. Первое наблюдение динамической поляризации в жидкости, в которой электронно-адерное взаимодействие носило скалярный характер, было сделано в,растворах натрия в аммиаке [251. В этих растворах наблюдается очень узкая электронная резонансная линия, которую легко насытить [26]. [c.321]

Во всяком случае эксперимент на Мп по знаку наблюдаемой динамической поляризации протонов ясно указывает, что взаимодействие между электроном и протоном действительно в основном скалярное, подтверждая тем самым выводы работы [12]. [c.322]

Общие замечания о динамической поляризации. Нужно отметить, что условия, при которых происходит динамическая поляризация, являются более общими и определяются меньшим числом гипотез, чем в случае, например, вывода системы уравнений ( 111.87). В частности, эти условия [c.322]

Методы радиодефектоскопии основаны на использовании резонансных эффектов максимального поглощения энергии падающего электромагнитного излучения на определенных критических частотах и в ряде случаев — в присутствии внешнего магнитного поля. Основными резонансными эффектами являются ядерный магнитный (ЯМР), ядерный квадрупольный (ЯКР), электронный парамагнитный (ЭПР), ферромагнитный, антиферро-магнитный и эффект динамической поляризации ядер (эффект Оверха-узена). [c.237]

ДИНАМИЧЕСКАЯ ПОЛЯРИЗАЦИЯ ЯДЕР — ориентация ядерных спинов в заданном направлении под действием эл.-магн. ВЧ-полей (см. Ориентироваи,ные ядра). [c.625]

Дпя описания взаимодействия оптического излучения с водеством обычно приходится методами квантовой механики определять динамическую поляризацию среды под действием злектромагнитюго поля, а затем, подставляя значения поляризации в уравнения Максвелла, рассчитывать поля. Такое описание справедливо лишь при слабом и ограниченном во времени и пространстве взаимодействии внешнего электромагнитного поля со средой. В противном случае необходимо решать самосогласованную задачу, рассматривая одновременно квантовомеханическую задачу и уравнения Максвелла [1]. [c.7]

При исследованиях причин воэникиовения нелинейных оптических эффектов часто можно ограничиться материальными уравнениями, описывающими динамическую поляризацию среды, использовав лишь связанные с уравнениями Максвелла закощ>1 сохранения энергии и импульса элементарных возбуждений (фотонов, фононов и т.д.), участвующих в преобразовании. [c.7]

Заканчивая обсуждение интеграла столкновений Балеску-Ленарда, сделаем несколько замечаний. Во-первых, напомним, что выражение (3.4.63) содержит диэлектрическую проницаемость, зависящую от волнового вектора и частоты. Следовательно, в приближении Балеску-Ленарда учитывается динамическая поляризация плазмы. Кроме того, б(к,к Уа) зависит от неравновесных одночастичных функций распределения. Поэтому интеграл столкновений Балеску-Ленарда имеет очень сложную структуру. Что касается равновесного решения кинетического уравнения (3.4.21) с интегралом столкновений Балеску-Ленарда, то оно совпадает с максвелловским распределением. Чтобы это доказать, нужно подставить в формулу (3.4.63) функции [c.229]

Заметим, что матрица возникает и и теории, неучптыпающей динамической поляризации плазмы. Это ясно из того факта, что при ней стоит множителем кулоновский логарифм Л. Заметим здесь, что возникновение радиуса дебаевского экранирования в ку-лоновском логарифме при исиоль.човании интеграла столкновений [c.246]

Хотя интеграл столкновений заряженных частиц, учитывающий динамическую поляризацию плазмы, позволяет рассмотреть влияние плазменных колебаний на релаксацию распределений частиц и на процессы переноса в плазме, однако такое рассмотрение остается все еще сравнительно ограпиченпым. Именно, при этом полностью выпадает из поля зрения вопрос о временнбй зависимости колебаний, которые, как известно из теории колебаний плазмы, могут затухать во времени или нарастать, если плазма неустойчива. Последний случай представляет особый интерес, поскольку благодаря развитию неустойчивости интенсивность колебаний может стать весьма большой, а поэтому плазменные колебания могут существенно изменить закономерности релаксации частиц. Ниже мы ограничимся именно таким случаем неустойчивой плазмы, в которой могут раскачиваться колебания с инкрементом, значительно меньшим частоты. [c.252]

Отличие этого интеграла столкновений от получаемого при пренебрежении эффектами динамической поляризации заключается в том, что вероятность перехода определяется матричным элементом не кулоновского потенциала заряда в вакууме, а электрическим потенциальным полем заряда в среде (ср. формулу (31.16)). Такой интеграл столкнопений был получен в работах [6,24] и (для слабых отклонений от термодинамического равновесия) в работе [5] (см. также книги [25, 291). В пределе й = О полученный интеграл столкновений переходит в классический, найденный в 55. [c.266]

Имея в виду тот факт, что обменное взаимодействие мало существенно при больших нрицельиы.к параметрах столкновении, для которых оказываются важными эффекты динамической поляризации, можно получить следующее приближенное выражение для усредненной по спиновым состояниям вероятности перехода [c.267]

Это позлоляет для поля, учитывающего динамическую поляризацию плазмы, записать следующее уравнение [c.269]

В выводе интеграла столкновений Ландау и в выводе интеграла столкновений Больцмана учитываются эффекты парного взаимодействия сталкивающихся частиц. Наличие всего коллектива заряженных частиц учитывается в эффекте динамической поляризации плазмы в интеграле столкновений Балеску — Ленарда. Однако все эти интегралы столкновений не учитывают влияния внешних сил и средних самосогласованных полей на акт соударения частиц. Естественно, что такое пренебрежение возможно в достаточно слабых полях, что имеет место часто, но отнюдь не всегда. В настоящее время хорошо изучен один случай неслабых полей, который мы и рассмотрим ниже. Именно, речь пойдет о влиянии сильного магнитного поля па соударения частиц. При этом магнитное поле существенно проявляется в закономерностях столкновений заряженных частиц тогда, когда характерные радиусы кривизны траекторий частиц в магнитном поле уже нельзя считать много большими радиуса действия сил. Иными словами, можно говорить о сильном магнитном поле, влияющим на столкновения заряженных частиц, если радиус гироскопического вращения электрона оказывается меньше радиуса дебаевской экранировки кулоновского поля. Последнее, например, для случая изотермической плазмы имеет место в условиях выполнения неравенства [c.276]

Из теории движения доменных границ 5-73 известно, что даваемый ими вклад в сегнетозлектриков обратно пропорционален среднему размеру доменов, измеряемому в направлении смещения границ. Однако прямая зкспериментальная оценка роли доменных границ в динамической поляризации ВаТбОд до сих пор не представлялась возможной из-за больших трудностей измерения среднего размера доменов в пределах всего кристалла. Полученная нами зависимость (Т) дает, пожалуй, первую возможность опенить вклад доменных границ в кристалла. Для этого мы воспользуемся упомянутой выше зависимостью и тем фактом, что в точке Кюри исследуемых кристаллов принятому выше значению О а З Ю см соответствует gjj 7000. [c.69]

Предложенная нами в работах [.5 и 8Д модель позволяет рассматривать динамическую поляризацию сегнетоэлектриков типа ВаТсОд с единых позиций как поляризацию смещения и в сегнето-, и в параэлектрической фазах. Согласно модели, при температурах выше Т из-за особенностей низкочастотной динамики решетки в динамическом равновесии с тепловым движением атомов существуют участки скоррелированных смещений ионов вдоль одного из трех возможных направлений электрического упорядочения, представляющие собой своеобразные зародыши спонтанной поляризации Ее со скомпенсированным распределением Е5 (х), аналогичным распределению ее в 180-градусной доменной границе (рис. 10). [c.72]

Экспериыентальнне результаты данной работы позволят получить дополяительные сведения о справедливости изложенных выше представлений о механизме динамической поляризации. Используя получаемые из рис. 5, 7, 8 и 9 значения частот максимума поглощения в трех полярных фазах ВаТбОд, построим температурную зависимость СВЧ-колебания, ответственного за СВЧ-дисперсию. Эта зависимость [c.74]

Таким образом, результаты данной работы совместно с достаточно надежными данными оптических измерений, приведенными в работе С13], и независимых теоретических расчетов Ж-спектров BaT 0g [8] уверенно свидетельствуют в пользу важной роли зародышеобразо-вания в процессах возникновения спонтанной поляризации в сегнето-электриках типа смещв1шя. При этом, как указывалось, роль зародышей поляризации играют участки скоррелированных смещений ионов. Согласно работе [12], эти участки, названные критическими флуктуациями поляризации, в значительном интервале температур выше Тр одинаково хорошо описываются либо моделью сильно демпфированных ионов, либо моделью перескакивающих ионов. Предложенная нами в работе [81 микроскопическая модель зародышей, согласующаяся со всей совокупностью полученных экспериментальных данных, свидетельствует о решающей роли перескока ионов в процессах динамической поляризации сегнетоэлектриков типа смещения и тем самым позволяет сделать выбор в пользу одной из рассмотренных в работе [12] моделей, [c.77]

Динамическая поляризация ядер осуществляется созданием (циклически или стационарно) неравновесного распределения заселенностей зеемановскнх уровней ядра в магнитном поле. Для получения заметной ядерной поляризации статич. методами. [c.160]

Динамическая поляризации в твердом диамагие-тике с парамш-иитными примесями (с о л и д - э ф -ф е к т). 1 ак было показано, в этом случае эффект Оверхаузера не имеет места, одпако динамич. поляризация может быть осуществлена насыщением одного из т. н. запрещеттых переходов А (М - - т) = О или А (М Ь т) = 2 высокочастотным полем с частотой [c.162]

Во-первых, как уже отмечалось, при наличии отрицательной динамической поляризации энергия переходит от системы ядерных спинов к внешнему радиочастотному полю, и сигнал поглощения изменяет свой знак (и свою величину). На фиг. 19 изображены сигналы поглощения от протонов воды, полученные методом -метра в поле 3000 эрстед. На фотографии показаны обычный сигнал и большой отрицательный сигнал, который соответствует -50хо. [c.94]

Динамическую поляризацию такого же порядка или больше можно также получить для и Р , растворяя вещества, содержащие эти ядра, в водном растворе дисульфоната пероксиламша. На фиг. 53 изображены нормальнщЁ ж увеличенный сигналы протонов и увеличенные сигналы Ы и Р (нормальные сигналы ниже уровня шума) в поле 72 эрстед. [c.319]

Несколько иная картина наблюдается в растворах парамагнитных ионов Мп , где случайная модуляция электронно-ядерного взаимодействия обусловлена малым временем релаксации Тд электронного спина [12]. В полях порядка нескольких эрстед, для которых был выполнен эксперимент по динамической поляризации [28], электронный спин 8 = /г и ядерный спин К = иона Мп образуют полный момент, для которого квантовое число Р принимает целые значения от О до 5 и является хорошим квантовым числом (так же как и квантовое число его составляющей вдоль направления внешнего поля). В эксперименте насыщались переходы = О, = 1, частота которых соответствует половине ларморовской частоты для свободного электрона в том же поле gp = 1). Если предположить, что 1/Тв — обратное время релаксации для электронов — мало по сравнению с частотами переходов АР = 1, наименьшая из которых равна 265 Мгц, а остальные кратны этой величине, то переворачивания протонного спина I, сопровождаемые недиагональными переходами АР = 1 парамагнитного йота, относительно редки и ими можно пренебречь. Поэтому задача формально тождественна задаче о - фиктивном электронном спине 8 с гиромагнитным отношением = = Узуе, скалярно взаимодействующим с протонным спином 1, релаксация которого вызывается частыми переворачиваниями спина 8. [c.322]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...