Температура фазового перехода частиц

Температура перехода частиц в сверхпроводящее состояние 279—286 Температура фазового перехода частиц 164, 165, 169, 210, 211, 217, 218. Теории плавления 221—225 Томсона формула 164, 165, 177 [c.364]

Следует, однако, особо подчеркнуть, что говорить о нормальной и сверхтекучей компонентах жидкости можно только в некотором весьма условном смысле. Никакого реального разделения атомов на нормальные и сверхтекучие , естественно, не существует, и речь идет о коллективных движениях частиц жидкости, или квазичастицах. С приближением температуры к температуре фазового перехода все коллективные степени свободы возбуждаются, жидкость наполняется квазичастицами и становится нормальной . Наоборот, с приближением температуры к нулю квазичастицы исчезают и вся жидкость становится сверхтекучей . [c.369]

При отсутствии фазовых переходов система частица — газ всегда при t- oo будет стремиться к равновесному состоянию, когда температура становится однородной и равной Tg. Эту температуру и соответствующее давление моншо определить [c.313]

В случае, когда частица помещена в конечный объем пара, решение существенно меняется. Основное отличие состоит в том, что давление в паре со временем меняется. При наличии фазовых переходов температура поверхности также меняется в соответствии с условием равновесия На рис. 5.9.2 представлены результаты решения для режима, когда имеет место конденсация при Ж1о=0,071 (а20=0,8-10 ). Конденсация пара приводит к расширению остающейся массы пара, вследствие чего происходит его существенное охлаждение, которое сначала не может быть компенсировано теплом, выделяющимся при конденсации. Температура на границе ячейки Tf, опускается до 269 °К. В дальнейшем тепло, выделяющееся при конденсации, нагревает пар. Температуры частицы и пара при т оо выравниваются, и процесс асимптотически прекращается. Распределение температур и скоростей в отдельных фазах в каждый момент времени монотонно. В данном случае получено значительное понижение давления, примерно в четыре раза, за время порядка что свидетельствует об эффективности даже малого по объему впрыска холодных капель в пар при аварийном повышении давления. [c.316]

Величина вылетающего потока определяется лишь температурой. Поэтому равновесная плотность частиц в паре и создаваемое ими равновесное давление не будут меняться при изотермическом увеличении объема системы. Но полная масса пара будет, конечно, при этом увеличиваться, а масса тела —уменьшаться. Иначе говоря, тело будет возгоняться. При уменьшении же объема часть пара будет, наоборот, конденсироваться. В обоих случаях говорят, что в системе происходит фазовый переход или фазовое превращение, потому что различные агрегатные состояния вещества называют его фазами. [c.120]

Если изменить температуру системы, то число вылетающих с поверхности тела частиц изменится, а вместе с ним изменятся плотность числа частиц пара и его равновесное давление. Поэтому, изменяя объем, мы будем осуществлять теперь фазовое превращение не только при новой температуре, но и при новом давлении. И, если нанести все соответствующие друг другу температуры и давления перехода на плоскость РТ), то получится линия фазовых переходов, [c.120]

Левая часть этого уравнения пропорциональна тепловому потоку от газа к поверхности раздела фаз, который обеспечивает затраты тепла на фазовый переход (второе слагаемое в правой части) п ыа изменение температуры частиц (первое слагаемое в правой части). [c.232]

Кинетика фазовых переходов, так же как и кинетика любых иных явлений, выходит за рамки собственно квази-стационарной термодинамики. В вопросах изменения агрегатных состояний термодинамика ограничивается рассмотрением равновесных систем, которые включают в себя уже сформировавшуюся новую фазу. Сам же ход формирования как микро-, так и макроскопических частиц вновь образующейся фазы, их роста и накопления остается за пределами анализа. В границах термодинамических представлений, как указывает Я- И. Френкель [Л. 50], под температурой агрегатного перехода (при заданном давлении) понимается не та температура, при которой фактически начинаются фазовые превращения, а та, при которой микроструктурные изменения, приводящие к возникновению новой фазы, прекращаются и система приходит в стабильное состояние. Очевидно, что и в стабильной системе изменение количественного соотношения между газообразной и конденсированной фазами возможно лишь при некотором нарушении взаимного равновесия элементов системы. Квазистационарная термодинамика допускает такие отклонения, однако каждое из них должно быть исчезающе мало. Это означает, что изменения макроскопического масштаба могут происходить лишь на протяжении бесконечно больших отрезков времени, во всяком случае по сравнению со временем восстановления нарушенного равновесия. В действительности же, как это отмечалось ранее, в быстротекущих процессах (например, при движении в условиях больших продольных градиентов давления) скорость изменения состояний среды, вызываемая внешними воздействиями, оказывается вполне сопоставимой со скоростью развития внутренних процессов, ведущих к восстановлению равновесия системы. Следует отметить, что особенно значительные нарушения равновесного состояния происходят в период зарождения новой фазы и начала ее развития. Мы здесь рассмотрим некоторые элементы процесса формирования конденсированной фазы, во-первых, ввиду его большого практического значения, во-вторых, для того, чтобы несколько осветить физическую картину явлений, приводящих в конечном счете к термодинамически устойчивому двухфазному состоянию. [c.121]

В том случае, когда степень неоднородности двухфазной смеси (размер частиц дисперсной фазы и расстояние между частицами) меньше длины волны возмущения, по отношению к волне среда ведет себя как непрерывная. При этом для определения скорости звука можно воспользоваться уравнением Лапласа = (Эр/0p)j. При распространении акустических волн в однофазной среде имеет место явление дисперсии, проявляющееся в зависимости скорости звука от частоты звуковой волны. Зависимость эта молекулярной природы. Говоря о дисперсии скорости звука в двухфазной среде, можно отметить, по крайней мере, две формы ее проявления. Первая характерна для двухфазной среды в целом и связана с тремя происходящими в ней релаксационными явлениями с процессом массообмена между фазами - фазовым переходом, процессом теплообмена - выравниванием температур между фазами и процессом обмена количеством движения — выравниванием скоростей между фазами. Даже в случае равновесной двухфазной среды при распространении в ней звуковой волны равновесие между фазами нарушается и в ней протекают релаксационные процессы. Вторая форма возникает из-за дисперсии звука в среде-носителе и природа ее та же, что дисперсии в однофазной жидкости. Для нее характерна область высоких частот, когда длительность существования молекулярных ансамблей в жидкости или в газе соизмерима с периодом звуковой волны. [c.32]

Наблюдалось сильное понижение температуры плавления кластеров Sn, Ga и Hg, зависящее от выбора матрицы. Максимальные значения АТ = Too — оказались равными 95° для Hg, 106° для Ga и 152° для Sn [629]. Плавление кластеров In, РЬ, и d в работе [629] не обнаружено. Зато для 8-атомного кластера In сообщается понижение температуры на АТ 194° и одновременное уменьшение примерно в 100 раз энтальпии фазового перехода по сравнению с данными для плавления массивного кристалла [630]. Авторы работ [629, 630] полагают, что термин плавление не совсем уместен для таких малых кластеров. Они не исключают возможность структурного превращения частиц, например из кубооктаэдра, имеющего ГЦК-ре-шетку, в икосаэдр [630]. [c.213]

Фазовые переходы являются критическим явлением, сопровождающимся самоорганизацией структур в результате кооперативного взаимодействия множества частиц, подчиняющихся одной переменной -параметру порядка - при достижении критического значения управляющего параметра. В связи с этим возникает задача изучения специфического поведения вещества, когда потеря устойчивости структуры системы обусловлена взаимодействием определенного типа упорядочения. Как установлено, эффект самоорганизации упорядоченных структур при достижении критического уровня управляющего параметра является универсальным, так как проявляется в несхожих физических объектах (жидкости твердые тела квантовые и классические системы), а также условиях сверхнизких и высоких температуры или скоростей 34 [c.34]

Наиболее стойкими благодаря симметричности электростатических связей между частицами являются ионные структуры. С уменьшением ионности связи в ряде Be—О, А1—О, Zr—О, Si—О падает устойчивость к воздействию нейтронов. Более плотные и симметричные структуры стойки к воздействию радиации. Установлено, что в результате фазовых переходов под действием реакторного облучения образуются более симметричные структуры. Моноклинный диоксид циркония при облучении нейтронами флюенсом 3,6-10 I/ m переходит в кубическую модификацию, а в присутствии стабилизирующих примесей (Сг, Та, U) это превращение возможно и при меньших флюенсах. Тоже происходит с тетрагональными модификациями титанатов свинца, бария и др. Параметры образующихся при облучении кубических структур выше, чем у полученных обычным путем. Такие фазовые превращения— результат накопления упорядоченных смещений атомов. Кроме того, ряд авторов придерживается мнения, что соединение, имеющее высокотемпературную модификацию, может перейти в нее при облучении. Причиной этого являются высокая температура и давление в областях термических пиков. [c.319]

Подобная устойчивость несколько своеобразна, поскольку дело касается изменения пх. Своеобразие проявляется, если система, способная распадаться на фазы, находится, как это обычно бывает, в среде , т. е. погружена в очень большую систему с постоянными температурой и давлением. Если точка (Т, р) на фазовой диаграмме (рис. 17) попадает на кривую равновесия [х1 = Х2), то система будет двухфазной. Однако количество веш,ества в каждой фазе может быть любым. В частности, одной из фаз может не быть вовсе. По отношению к переходу частиц из одной фазы в другую равновесие здесь безразличное если в неравенстве (25.22) считать ёрх = ёр2 = = Тх = Т2 = о, то оно при любом п дает = 0. [c.133]

Итак, мы напомнили читателю некоторые основные понятия из теории фазовых переходов термодинамически равновесных систем. Если мы посмотрим на отдельные формулы теории фазовых переходов Ландау, то сразу увидим поразительную аналогию с уравнениями для лазера. В самом деле, выражение (13.11), в котором стоит функция 5 , определяемая формулой (13.10), в точности соответствует функции распределения для лазера (при г = д). Таким образом, потенциал V фиктивной частицы, введенный нами в теории лазера, играет ту же самую роль, что и свободная энергия в теории фазовых переходов систем, находящихся в термодинамическом равновесии. Кроме того, уравнение (13.18) имеет точно такой же вид, как упоминавшееся ранее лазерное уравнение. Главное различие же заключается в том, что д — действительная величина, а амплитуда поля В — комплексная. Но нетрудно перенести понятия критического замедления, критических флуктуаций и нарушения симметрии в теорию лазера. С формальной точки зрения в случае лазера мы наблюдаем точно те же явления, что и при фазовых переходах в условиях теплового равновесия. Существенное различие же в том, что лазер является системой, далекой от термодинамического равновесия. Это — открытая система, в нее постоянно накачивается энергия, и она отдает энергию наружу в виде лазерного излучения. Указанная аналогия носит чисто формальный характер. Мощность накачки, которой определяется ненасыщенная инверсия,— аналог температуры. Можно показать, что мощность излучения соответствует энтропии. Теплоемкость же заменяется дифференциальной эффективностью, т. е. изменением мощности излучения, отнесенным к изменению мощности накачки. Несмотря на формальный характер этой аналогии, исследование свойств лазерного излучения с позиций теории фазовых переходов оказалось весьма плодотворным. Тем более, что существует аналогия не только с фазовыми переходами I рода, но и с фазовыми переходами II рода. При таких переходах возникает петля гистерезиса. В определенных лазерных устройствах подобные фазовые переходы могут быть реализованы. [c.331]

В приближенном рассмотрении Брэгга — Вильямса просто предполагается, что относительное распределение частиц является случайным, как это должно быть в отсутствие взаимодействия. Это довольно грубое приближение, аналогичное использованному Ван-дер-Ваальсом нри исследовании неидеальных газов (ср. задачу 1.11), не является удовлетворительным в количественном отношении. Тем не менее из него, как и из уравнения Ван-дер-Ваальса, следует вывод относительно существования фазового перехода при температуре ниже определенной критической температуры. [c.282]

В модели мгновенной кристаллизации предполагается, что все вещество частицы кристаллизуется мгновенно, как только ее температура достигнет температуры равновесного фазового перехода Т° р) при давлении, равном значению давления в газе теплота, выделившаяся в результате кристаллизации частицы, мгновенно отводится в газовую фазу. При этом соответствующей фракции скачком изменяется от 1 до О, а все остальные параметры частиц данной и остальных фракций не изменяются. Параметры газа при этом также меняются скачком, причем их значения за скачком находятся с помощью соотношений на разрыве, полученных из законов сохранения массы, импульса и энергии всей смеси в целом. Соотношения на фронте кристаллизации имеют вид [c.340]

В модели равновесной кристаллизации предполагается, что в ходе процесса температура частицы остается равной температуре равновесного фазового перехода при соответствующем давлении Г,5 = Г (р). Из уравнения (7.91) с использованием этого условия имеем [c.341]

Возможны и некоторые другие модели изоэнтропического расширения, полезные для разного рода инженерных оценок. Рассматривается, например, химически замороженное течение, когда все остальные релаксирующие параметры, кроме молярных долей компонент, изменяются в соответствии с соотношениями равновесной термодинамики. Рассматривается также течение, когда заморожены лишь фазовые переходы, конденсация или кристаллизация. Такое рассмотрение позволяет оценить предельное влияние конденсации и кристаллизации на параметры течения. Наконец, возможно рассмотрение замороженного двухфазного течения, когда изменение всех параметров, кроме скорости и температуры частиц, происходит равновесно, а эти последние неизменны в процессе истечения. [c.42]

Другая возможность интерпретации сферической модели состоит в том, что величина / (д) рассматривается как энергия частицы с импульсом д. Если эта частица — бозон, то левая часть равенства (5.144) есть просто сумма чисел заполнения различных уровней в газе из N независимых частиц. При этом фазовый переход полностью эквивалентен [55] бозе-эйнштейновской конденсации конечной доли частиц в основном состоянии. Ниже температуры Гр относительное число заполнения [c.221]

ТЕМПЕРАТУРА критическая соответствует критическому состоянию вещества переходу сверхпроводника из сверхпроводящего состояния в нормальное) Кюри является [общим названием температуры фазового перехода второго рода температурой фазового перехода ферромагнетика в парамагнетик при которой исчезает самопроизвольная поляризация в сегнетоэлектриках) ] насыщения соответствует термодинамическому равновесию между жидкостью и ее паром при данном давлении Нееля фиксирует фазовый переход антиферромагнетика в парамагнетик плавления выявляет фазовый переход из кристаллического состояния в жидкое радиационная — температура абсолютно черного тела, при которой его суммарная по всему спектру энергетическая яркость равна суммарной энергетической яркости данного излучающего тела термодинамическая определяется как отношение изменения энергии тела к соответствующему изменению его энтропии цветовая определяется температурой абсолютно черного тела, при которой относительные распределения спектральной плотности яркости этого тела и рассматриваемого тела максимально близки в видимой области спектра яркостная — температура абсолютно черного тела, нри которой спектральная плотность энергетической яркости совпадает с таковой для данного излучающего тела, испускающего сплошной спектр] ТЕНЗИ-ОМЕТРИЯ — совокупность методов измерения поверхност э-го натяжения ТЕНЗОМЕТРИЯ—совокупность методов измерения механических напряжений в твердых телах по упругим деформациям тел ТЕОРЕМА Вариньона если данная система сил имеет равнодействующую, то момент этой равнодействующей относительно любой оси или точки равен алгебраической сумме моментов слагаемых сил относительно той же оси или точки Вириала устанавливает соотношение, связывающее среднюю кинетическую энергию системы частиц с действующими в ней силами) [c.281]

В области температур, представляющих интерес, быстро устанавливается рост окисла по линейному закону, а лимитирующей стадией процесса является, как обычно полагают, диффузия ионов кислорода через тонкий поверхностный слой окисла, обладающий адгезией и характеризующийся постоянной средней толщиной при данной температуре. В случае двуокиси углерода константа скорости сначала плавно возрастает с температурой, а вблизи температуры фазового перехода 3—у-металла (780° С) происходит резкое повышение скорости реакции, сопровождаемое некоторым самоподогревом за счет большой теплоты реакции. При дальнейшем повышении температуры до 1000 С скорость реакции остается постоянной или меняется слабо. Основная масса окисла образуется в форме сыпучего порошка (размер частиц увеличивается с повышением температуры) или при более высоких температурах — в форме растрескавшейся окалины, обладающей адгезией к металлу. Отсутствие температурной зависимости константы скорости при высоких температурах объясняется именно формированием такой окалины и может быть связано со спеканием окисла нли, что более вероятно, с освобождением растущих механических напряжений за счет пластической деформации окисла и верхнего слоя металла, а не за счет разрыва окисной пленки. При самых высоких температурах лимитирующей стадией коррознн может стать диффузия газа через пористую окалину [13]. Присутствие небольших количеств паров воды (>10-2%) [J кислорода (>10- %) существенно усиливает коррозию прн более низких температурах (400— 500° С) [11], причем в таких условиях часто наблюдается селективная коррозия металла около включений карбида [14]. Введение в уран добавок кремния (>3,8%) повышает стойкость к окислению при всех температурах, в то время как легирование [c.213]

Иными словами, по мере дальнейшего роста частиц конденсированной фазы часть энергии, выделяющейся при образовании связей между атомами, не уносится, а аккумулируется в кластерах [68]. Данный факт является одной из причин стабилизации температуры во время фазовых переходов первого рода. Это снижает тенденцию активного присоединения атомов расплава к фрактальным частицам новой фазы. За счет этого, в свою очередь, снижается плотность расположения атомов в кластерах по мере их роста, увеличиваются размеры и количество пор на периферии растущих фрактальных кластеров. Итак, непрерывный рост фрактальных кчастеров в системе кристаллизующегося жиокого расплава не может продолжаться бесконечно. [c.88]

С образованием двухфазных систем сиязаны процессы фазовых переходов. Так, в воде при повышении давления и понижении температуры зарождаются кристаллы льда, т. е. образуется дв /хфазная система — вода-Ьтвердые частицы. Наоборот, при понижении давлен ш жидкости до уровня так назы- [c.21]

При наличии фазовых переходов в случае бесконечной массы пара (гь- °°), если Tg < Tsa = Ts pa), то пет предельного равпо-веспого состояния при i з, нбо в этом случае капля (частица) будет расти беспредельно за счет конденсации, причем внутри капли температура станет однородной и равной Tso, а в газе будет реализован перепад от Tso иа поверхности капли до на бесконечности. Если Т ео > Тso, ТО капля полностью испарится, и в газе установится однородная температура Tga- [c.225]

Воспламенение частиц происходит при разогреве их поверхности до некоторой температуры. После этого в гетерогенном режиме начинается стадия медленного горения, а в квазигомогенном и парофазных режимах — стадия испарения или газофикации. До начала фазовых переходов поток тепла пз газа к поверхности частиц qiz весь идет внутрь частиц [c.407]

На основании экспериментального исследования фазовых переходов при трении твердых тел Л.И. Бершадским и др. [49] сделан вывод о том, что образующиеся при трении диссипативные структуры представляют собой пространственно-временное распределение трибоактивированных частиц и квазичастиц, являющихся носителями зарядов, или континуальное распределение поверхностного заряда. Эти диссипативные структуры наряду с распределением температуры и концентрации (химического потенциала) определяют основные движущие (термодинамические) силы, обусловливающие физико-химические процессы при трении. [c.106]

Многообразные ситуации с фазовыми переходами имеют место также в случае диоксида циркония, для которого в обычном крупнокристаллическом состоянии известны три модификации моноклинная (Г< 1440 К), тетрагональная Т = 1440 — 2640 К) и кубическая (Т>2640 К). В наночастицах в зависимости от их размера и других факторов при комнатной температуре могут наблюдаться различные фазы, причем важную роль в эволюции фазооб-разования играет упругая энергия. Релаксационные процессы могут осушествляться за счет спинодального распада, сегрегации примесей, мартенситных превращений и др. В наночастицах Тг02 зафиксировано одновременное наличие моноклинной и тетрагональной модификаций [24] такие частицы получили название кентавров. [c.58]

Основные результаты. Расчеты показали наличие двух стадий динамики паровой оболочки осцилляционной непосредственно после того, как частица покидает фронт ударной волны, и монотонной, наступающей после выравнивания давления в жидкости и паре (с учетом капиллярного эффекта). При этом происходит значительное уменыпение скорости фазового перехода, скорости границы пузырька и скоростей среды в паровой и жидкой фазах и сглаживание профиля температуры. В вариантах численных расчетов для железных и медных частичек в воде, в которых рх/ро варьировалось от 0.8 до 2.0, Го/Ко — от 0.5 до 1.0, Тоо/Тз ро) — от 0.75 до 1.0 (ро = 1 бар, Ко = 2 мм, Тз(ро) = 373 К), переход из осцилляционной стадии в монотонную производил при (7 10) н<, где = Ко/и о1=ро/р1. [c.718]

Здесь Ис и Яв — значение энтальпии на спинодали и при температуре кипения соответственно, QeiT ) —удельная теплота парообразования в точке кипения. Из (4.31) следует, что Хс = 0,4. Когда области энерговыделения в частице составляют небольшую долю от ее общей массы, то всегда, независимо от типа фазового перехода в этих нагретых областях, при взрыве капли будет реализовываться малая интегральная степень испарения. Наконец, возможен и такой случай, когда за время действия импульса в капле за счет диссипации световой энергии выделяется теплота, не меньшая удвоенной теплоты испарения, а размер частицы не успевает существенно измениться. В этой ситуации реализуется непрерывный (однофазовый) переход жидкости в пар, минуя область двухфазовых состояний [31]. При таком закритическом взрыве степень испарения достигает максимально возможного значениуТ и равна 1. [c.111]

Нами принято, что при неравновесных фазовых переходах с реализацией супрамолекулярных реакций, самоорганизация структуры вблизи критической температуры приводит к образованию кластеров со смешанными межатомными связями. Тогда структуру нанодисперсной частицы можно представить как структуру, сочетающую два типа связи [c.160]

Ввиду коллективизации валентных электронов, энергии связи, а следовательно, и параметры критических точек у металлов являются чрезвычайно высокими. Критические температуры металлов во многих случаях оказываются сравнимыми с их потенциалами ионизации, которые в плазме значительно понижены вследствие сильного взаимодействия зарядов между собой и нейтральными частицами. По этой причине пары металлов с параметрами, соответствующими правой ветви бинодали, находятся в термически ионизованном состоянии. Иными словами, высокотемпературное испарение металлов соответствует переходу непосредственно в сильнонеидеальное плазменное состояние, минуя область ионизованного газа. Это обстоятельство может отразиться на кинетике высокотемпературных фазовых переходов [56],.а также резко исказить привычный вид фазовой диаграммы вещества, приводя к появлению дополнительных областей фазового расслоения и новых экзотических фазовых переходов. [c.361]

Макроскопические воздействия па элемептарпые частицы. В п. 4 уже говорилось о существовании таких внешних воздействий на упорядоченные системы многих тел, которые ведут к уменьшению параметра порядка, приводя в случае достаточной их силы к фазовому переходу в неупорядоченное состояние и к восстановлению нарушенной симметрии. Этот вывод полностью переносится на системы элементарных частиц, описываемых теорией, которая включает в себя спонтанное нарушение симметрии. Соответствующие воздействия (прежде всего, температура) меняют такие фундаментальные характеристики частиц, как их масса, константа Ферми слабого взаимодействия и т. п., превращая в конце концов массивные частицы в безмассовые, короткодействующее слабое взаимодействие в кулоноподобное дальнодействующее и т. д. Эта проблема была [c.190]

Посмотрим теперь, что можно сказать о поведении бо-зевской жидкости при более высоких температурах, когда число возбуждений в ней становится большим. В этом случае уже нельзя пренебречь взаимодействием между возбуждениями, и наши представления о возбуждениях как о газе свободных частиц перестают соответствовать действительности. Тем самым теряют смысл формулы (1.17) для термодинамических величин, вычисленные для газовой модели. Равным образом это относится и к формулам (1. 22) для нормальной плотности. Однако представление о двух типах движения в бозе-жидкости, происходящих с соответ-ствуюшими эффективными плотностями, не связано непосредственно с рассмотренной выше картиной возбужденного состояния, и можно считать, что это представление сохранится для сравнительно высоких температур. То же самое относится к уравнениям гидродинамики, являющимся фактически следствиями только законов сохранения, из которых они могут быть выведены (см. [7]). По мере роста температуры нормальная плотность р будет расти до тех пор, пока она не достигнет значения, равного р. В этой точке в гелии происходит фазовый переход (так называемая А-точка). Ниже точки перехода возможно сверхтекучее движение, [c.27]

В жидком гелии при температуре 2,18°К происходит фазовый переход второго рода. Ниже Я-точки жидкий гелий (гелий И) обладает рядом необыкновенных свойств, наиболее замечательным из которых является сверхтекучесть, открытая П. Капицей. Сверхтекучестью называют способность жидкого гелия II протекать без трения через узкие капилляры. Можно без труда убедиться в том, что де-бройлевская длина волны атомов гелия при температурах порядка 1—2° К сравнима с межатомными расстояниями. Отсюда следует, что гелий II является существенно квантовым объектом. Таким образом, гелий II представляет собой не классическую, а квантовую жидкость. Как известно, имеется два устойчивых изотопа гелия — Не и Не с массами 4 и 3 в атомных единицах соответственно. Свойством сверхтекучести обладает жидкость, образованная из атомов Не", т. е. из частиц, подчиняющихся статистике Бозе. Атомы Не также образуют квантовую жидкость, которая, однако, в указанной выше области температур свойством сверхтекучести не обладает. Квантовую жидкость, образованную фермиевскими частицами, принято называть ферми-жидкостью. Таким образом, свойством сверхтекучести обладает лишь жидкость, состоящая из бозе-частиц. [c.7]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...