Скорость фазового перехода

Для скоростей фазовых переходов, отбрасывая в качестве первого приближения перекрестные эффекты, можно предложить следуюш,ие линейные уравнения кинетики [c.46]

Далее будем рассматривать только такие случаи, когда в любой момент времени флуктуации мгновенных скоростей фазовых переходов (если фазовые переходы имеют место в смеси) и флуктуации скоростей изменения поверхностной энергии s z (а эта величина может быть не равной нулю только в уравнении энергии) по порядку величин не превышают многократно соответствующие средние значения. Иными словами, для ср- = и ф- = не имеет места (3.1.10). Тогда вкладом фазовых переходов и вкладом изменения поверхностной энергии на поверхностях дисперсных частиц тина dS s, лежащих около границы dS выделенного объема смеси dV, можно пренебречь по сравнению с соответствующими вкладами на поверхностях частиц dS y, состоящих из целиком вместе со своими ячейками входящих в выделенный макрообъем [c.95]

Штрихами на рис. 5.7.5 отмечены те участки кривых, где реализуются физически невозможные скорости фазовых переходов, большие, чем [c.291]

Введем безразмерные радиальную скорость W, скорость фазовых переходов J, радиус т] и время т [c.296]

Введем безразмерные радиальную скорость Wi, скорость фазовых переходов i2, радиус т) и три безразмерных времени и, и, tp, определяемых тремя главными характерными временами ис- [c.208]

В пользу такого несколько упрощенного подхода укажем также тот факт, что зоны, в которых имеется смесь обеих фаз, обычно узки, так как скорости фазовых переходов в ударных волнах чрезвычайно высоки, и поэтому нет необходимости очень подробного описания зон двухфазного состояния. Структура течения по составу среды часто представляет следующую картину исходная фаза, затем узкая зона, состоящая из смеси обеих фаз, в которой происходит переход исходной фазы низкого давления [c.252]

Здесь Jij, Uij, Aij (i, 7 = 1, 2 i = ) — кинетические параметры, причем /jj —максимально возможные скорости превращения, Aij — характерные значения p—ps, когда скорости фазовых переходов могут стать сравнимыми с максимальными нри этом нри малых содержаниях топ фазы, которая претерпевает превращение, скорости фазовых переходов также малы. [c.254]

При скоростях фазовых переходов, но порядку достаточно близких к реальным, линия amm( ) (штриховая линия на рис. 3.4.6), показывающая степень полноты перехода в фазу высокого давления, круто идет из крайней точки F, где фазовые переходы произошли полностью. Это создает возможность определения уравнения кинетики превращения а е по остаточному эффекту, для чего нужно после соответствующего эксперимента определить действительную глубину этой зоны. [c.282]

Здесь и ниже индекс 1 относится к непрерывной фазе, 2 —к дискретной, 3 — к частицам, претерпевающим фазовые превращения р — плотность с — скорость ф — объемное содержание фазы F — площадь сечения канала т — время 2—продольная координата X — скорость фазовых переходов ho = h + l2 — энтальпия торможения h — энтальпия движущейся фазы R — сила механического взаимодействия между фазами Q —теплота, отдаваемая или воспринимаемая фазой в результате конвективного теплооб- [c.6]

Для расчета спонтанно конденсирующегося пара в осесимметричном потоке могут быть использованы уравнения (4.1), (4.2), в которых принимается (jpi = l F = FFr = Q. Кроме того, в уравнение неразрывности вводится скорость фазовых переходов и, используются уравнения кинетики и теплообмена. [c.177]

Общая задача о движении двухфазных систем весьма сложна, и не может быть решена только методами термодинамики и газодинамики, а требует расчета скорости фазовых переходов. Однако предельные случаи очень большого и очень малого времени релаксации рассматриваются достаточно просто. Решение таких задач позволяет выяснить основные закономерности и оценить пределы, в которых могут влиять те или иные воздействия (теплообмен и т. п.). Далее в этой главе рассмотрены такие предельные случаи. [c.198]

В приведенных уравнениях скорость фазовых переходов [c.323]

Следовательно, каждому состоянию среды в точке х соответствует определенное состояние изолированного включения в момент времени t. Считая j(t) представительной величиной в смысле [7] для скорости фазового перехода всех включений из элементарного объема с координатой ж, примем для скорости фазового перехода стационарной задачи о структуре следующее соотношение j(x) = j(t), где х ж t — координаты, связанные предыдущей формулой. [c.735]

Тогда, вводя плотности компонент в углеводородной и водной жидкостях, а также суммарные скорости фазовых переходов [c.307]

Скорость фазового перехода из жидкого в твёрдое состояние, или скорость К., зависит от тепловых условий К. и определяет внутреннюю структуру дендритного кристалла — размер сечений ветвей дендрита. Однако при одной и той же скорости К. размеры дендритного зерна в целом могут значительно меняться в зависимости от количества активных зародышей К. Известно, что К. металлов и сплавов протекает преимущественно по гетерогенной кинетике, т. е. зародыши К. возникают на подходящих по структуре и размеру подложках, поэтому размеры дендритных зёрен в отливках и слитках зависят от количества естественных активных и искусственно активируемых твёрдых частиц примесей. [c.173]

Выражение для x i2V)i записано в предположении однородности интенсивности фазовых переходов на поверхности дисперсной частицы и малости на ней динамических эффектов из-за несовпадения скоростей фаз (г л г г N )- [c.187]

Несмотря на малость р =0,04, в экспериментах 1501 процесс практически идет по квазиравновесной схеме (запаздывание из-за кинетики фазовых переходов не происходит), поэтому использование любых р 0,04 для воды и водяного пара практически не влияет на результаты соответствующих расчетов. Чтобы проявилось запаздывание кинетики, необходимы большие скорости стенок пузырька. [c.295]

Если считать, что скорость фазовых переходов пропорциональна межфазной поверхности, то для монодисперспой смеси аналогично линейному соотношению (1.3.27) для интенсивности контактного теплообмена Qji из (1.4.15) и (1.4.16) получим уравнение кинетики массообмепа в более конкретном виде [c.47]

Автомодельный рост пузырька в перегретой жидкости. В отличие от стационарного испарения или конденсации капли, где теплота фазового перехода подводится или отводится газом, при псЬарепии или конденсации нузырька теплота фазового перехода подводится или отводится жидкостью, имеющей многократно больший коэффициент теплопроводности, чем в газе Xi Xg). При фиксированных температурных напорах это приводит к большим тепловым потокам и большим скоростям фазовых переходов Ts)/al на стенках пузырька по сравнению [c.321]

ЧТО фо])малы1о реализуется ирп К(, -> В этом случае уравнение кпиетпкн (1.3.92) дает неопределенность О, и скорость фазовых переходов определяется прп заданных q i, из уравнения притока тепла на межфазпой поверхности (1.3.62). [c.89]

На рис. 2.6.4 проиллюстрировано влияние кинетики фазового перехода на смыкание пузырька, определяемой коэффициентом Кц, пропорциональным При = О имеем случай чисто газового пузырька без фазовых переходов, когда он совершает затухающие из-за тепловой и вязкой диссипации колебания, стремясь к равновесному состоянию, определяемому внешним давлением Ре. Чем больше т, тем меньше заметна затухающая осциллирующая рябь на фоне угасающего иузырька. При Kg, °° имеем предельную кривую, соответствующую равновесной схеме. Штриховой линией на рис. 2.6.4 отмечены те участки кривых, где решение дает физически нереализуемые скорости фазовых переходов (см. (1.3.90)), большие чем [c.194]

Имеет смысл рассмотреть некоторое нелинейное обобщение линейных кинетическнх уравнений (1.10.28), которое также определяет скорость фазовых переходов в зависимости от давления (иересжатия пли нерерасширения), в виде [c.254]

Рекомендуемые в (3.5.1) значения коэффициентов соответствуют большей скорости фазовых переходов а — - е, чем значения, рекомендуемые в более ранней работе S. S. Grigorian, К. I. Kozorezov, R. I. Nigmatulin et al [c.288]

Ф.— типичный неметалл. Известно неск. его аллотропных модификаций, наиб, важны белый (его иногда наз. жёлтым), красный и чёрный Ф. При условиях, близких к нормальньгч, стабилен чёрный Ф., однако в этих условиях довольно длит, время могут существовать белый и красный Ф. (вследствие низкой скорости фазовых переходов). [c.340]

Основные результаты. Расчеты показали наличие двух стадий динамики паровой оболочки осцилляционной непосредственно после того, как частица покидает фронт ударной волны, и монотонной, наступающей после выравнивания давления в жидкости и паре (с учетом капиллярного эффекта). При этом происходит значительное уменыпение скорости фазового перехода, скорости границы пузырька и скоростей среды в паровой и жидкой фазах и сглаживание профиля температуры. В вариантах численных расчетов для железных и медных частичек в воде, в которых рх/ро варьировалось от 0.8 до 2.0, Го/Ко — от 0.5 до 1.0, Тоо/Тз ро) — от 0.75 до 1.0 (ро = 1 бар, Ко = 2 мм, Тз(ро) = 373 К), переход из осцилляционной стадии в монотонную производил при (7 10) н<, где = Ко/и о1=ро/р1. [c.718]

Структура стационарных ударных волн в жидкости с нагретыми твердыми частицами. Если известно давление в не-сундей жидкости, то из системы уравнений (3.1) определяются распределения термодинамических параметров около отдельного включения в жидкости и значение скорости фазового перехода j в зависимости от времени t. Так как система координат г, t микрозадачи движется относительно неподвижной эйлеровой системы координат стационарного одномерного движения рассматриваемой среды со скоростью г(ж). [c.734]

Учет неоднофазности среды, в частности, фазовых переходов, требуется при изучении распространения сильных ударных волн в твердых телах, возникающих при взрыве и вызываюш,их ряд физико-химических превращений. Сюда относится изучение взрыва в различных породах (начальной стадии взрывной волны), столкновений тел с большими скоростями (порядка 1—10 км1сек), получение новых веществ методами ударного обжатия, изменение свойств металлов ударно-волновой обработкой и т. д. [c.12]

Еслп при этом одна из фаз — жидкость или газ, и в смеси отсутствуют фазовые переходы, то обычно можно принять, что на меялфазной поверхности равны не только нормальные, но и касательные составляющие скоростей фаз, что соответствует условию прилипания или отсутствию проскальзывания. Тогда из [c.63]

Встречающиеся в практике режимы течения дисперсных смесей чрезвычайно многообразны. Они определяются большим числом факторов, таких как вид смеси (гааовавесь, суспензия, Жидкость с пузырьками и т. д.), объемная концентрация фаз, плотности, вязкости и другие физические характеристики материалов фаз, размеры и форма дисперсных частиц, характерные скорости и линейные размеры аппаратов, наличие химических реакций и фазовых переходов и т. д. Главная задача данной главы на основе представлений, изложенных в предыдущих главах, вывести замкнутые системы уравнений, описывающие течения дисперсных смесей в наиболее важных и прин-щшиальных случаях. [c.185]

В тех случаях, когда обтекание дисперсных частиц незначительно и мало влияет на тепло- и массообмен, правомочной становится сферически-симметричная постановка, в рамках которой можно рассмотреть влияние не только нес ацпонарности, но и взаимное влияние теплопроводности, диффузии, фазовых переходов, химических реакций и возникающих полей скоростей и давлений. Именно этот класс задач и рассмотрен ниже в 5—10. [c.264]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...