Теплота парообразования удельная

Удельная теплота парообразования Удельная энтропия, отнесенная соответственно к жидкости и газу (пару) [c.11]

Теплота парообразования (удельная) Энтальпия воды (удельная) [c.360]

Кроме того, это уравнение в общем виде характеризует изменение давления находящихся в равновесии фаз в зависимости от температуры, т. е. относится к кривым АС, АВ и AD рис. 11-4). Однако физический смысл величин, входящих в это уравнение, в каждом конкретном случае различен. Для случая испарения жидкости (AD) г — полная теплота парообразования, Vi — удельный объем жидкости, Ua — удельный объем пара. Для случая плавления твердого тела (АВ) г — удельная теплота плавления, Vi — удельный объем твердого тела, Oj — удельный объем жидкости. Для случая возгонки (АС) г — удельная теплота сублимации, Ui — удельный объем твердого тела, V2 — удельный объем пара. [c.181]

Переход на парожидкостный режим при докритических параметрах охладителя сопровождается повышением гидравлического сопротивления пористого материала вследствие увеличения объема паров охладителя. При этом пористая стенка начинает работать на устойчивом режиме парожидкостного охлаждения, но при увеличенном давлении охладителя. Температура же горячей стенки скачкообразно возрастает и в определенном диапазоне расходов охладителя остается постоянной (см. рис. 6.3). Постоянство температуры горячей стенки в некотором интервале расходов охладителя можно объяснить тем, что при истечении из пористой стенки парожидкостной смеси не вся жидкость участвует в ее охлаждении, часть жидкости в виде мельчайших капель по инерции проходит сквозь пограничный слой и уносится потоком горячего газа. По мере уменьшения расхода охладителя количество жидкости в парожидкостной смеси уменьшается, а граница раздела жидкость—пар перемещается внутрь стенки. Температура поверхности, соприкасающейся с горячим газом, остается постоянной, а температура стенки со стороны подачи охладителя возрастает и достигает температуры кипения. Этот момент характеризуется вторичным повышением гидравлического сопротивления пористого материала. Над пористой стенкой со стороны подачи охладителя образуется паровой слой. Система начинает работать на паровой режим охлаждения. При этом температура горячей поверхности стенки резко возрастает, что может привести к ее прогару. По мере повышения в газовом потоке давления область удельных расходов охладителя, где температура горячей стенки постоянна, сокращается и>за уменьшения скрытой теплоты парообразования (см. рис. 6.4). [c.154]

Давление р в МПа Температура насыщения Энтальпия В кДж/кг Теплота парообразования г в кДж/кг Энтропия в кДж/(кгК) Удельный объем в м /кг [c.336]

Удельная теплота парообразования. Опыт показывает, что для превращения жидкости в пар при постоянной температуре необходимо передать ей количество теплоты пропорциональное массе т жидкости, превратившейся в пар [c.97]

Коэффициент пропорциональности г называется удельной теплотой парообразования. Этот коэффициент выражается ъ джоулях на килограмм (Дж/кг). Удельная теплота парообразования показывает, какое количество теплоты необходимо для превращения 1 кг жидкости в пар при постоянной температуре. Теплота парообразования расходуется на увеличение потенциальной энергии взаимо- [c.97]

Опреснение воды — весьма дорогостоящий процесс. Так, например, один из наиболее распространенных методов опреснения— дистилляция—требует очень большого количества тепловой энергии из-за большой величины удельной теплоты парообразования воды (539 кал г). Легко подсчитать, что если для опреснения воды методом дистилляции применять органическое топливо, например каменный уголь (теплотворная способность 7000 кал/г), то для производства 1 пресной воды нужно сжигать его около 80 кг. Промышленный город среднего размера (несколько десятков тысяч человек) потребляет в сутки примерно 200 ООО воды. Следовательно, для обеспечения его водой надо ежедневно сжигать более 15 000 т угля. Ясно, что это экономически невыгодно. Вместе с тем задача опреснения морской или подземной соленой воды может быть успешно решена при помощи атомной энергии. [c.409]

Связь между удельными объемами жидкости и пара на линии насыщения V и и", давлением насыщенного пара р , температурой и скрытой теплотой парообразования может быть получена следующим образом. При превращении жидкости в пар давление насыщенного пара от объема системы не зависит, следовательно, в выраже- [c.114]

Процесс конденсации в случае перегретого пара рассчитывают по приведенным выше формулам, но вместо удельной теплоты парообразования г подставляют значение г, равное разности энтальпий перегретого пара и насыщенной жидкости. [c.212]

При давлении pi = 0,09807 МПа температура кипения воды 7 д = 373,2 К, а при р = 0,118 МПа Т = = 377,4 К. Определить удельную теплоту парообразования в пределах этих температур. [c.59]

Сернистый водород H S кипит при 211,6 К и атмосферном давлении. Определить его удельную теплоту парообразования. [c.59]

Вычислить скрытую теплоту парообразования эфира при температуре 243 К, если при этом удельные объемы пара эфира и жидкого эфира соответственно равны v" — 5515 см /г и и = 1,3 см /г. [c.60]

К р, МПа Удельный объем, м /кг Энтальпия, кДж/кг Теплота парообразования, кДж/кг [c.202]

Тепловой расчет нагрева выполняется методом энергетического баланса. По известным массам и теплоемкостям пенополистирола, изопентана и воды, а также по известной удельной теплоте парообразования воды и изопентана рассчитывается расход энергии на процесс формовки. Время нагрева выбирается в пределах 1—3 мин в зависимости от размеров изделия. [c.299]

При низких давлениях чрезвычайно трудно экспериментально определить удельный объем сухого насыщенного пара V". Тогда, проведя исследование кривой насыщения, т. е. определив зависимость давления насыщения от температуры и измерив теплоту парообразования г, можно рассчитать величину v"—v по (1.9). При высоких же давлениях затруднено точное измерение г, и она может быть вычислена по результатам исследования кривой насыщения и удельных объемов. [c.14]

Наиболее простое выражение для кривой насыщения получится, если предположить, что в (1.9), теплота парообразования не зависит от температуры, удельный объем сухого насыщенного пара о" можно выразить по уравнению идеального газа (1.2), а удельный объем жидкой фазы и значительно меньше удельного объема паровой [c.14]

Сравнение удельных объемов и вычисление теплоты парообразования. Необходимо сравнить две изотермы изотерму, построенную по результатам эксперимента, и изотерму, рассчитанную по уравнению Ван-дер-Ваальса. Для расчета зависимости удельного объема от давления на изотерме для уравнения Ван-дер-Ваальса целесообразно воспользоваться программой № 1, предварительно введенной в ЭВМ. [c.152]

В процессе парообразования удельный объем рабочего тела резко возрастает, поскольку удельный объем сухого насыщенного пара несравненно больше объема кипящей воды. Если к полученному нами сухому насыщенному пару состояния с продолжать подводить при том же давлении р теплоту, то, как показывает опыт, температура его будет увеличиваться, и мы получим перегретый пар некоторого состояния d. Следовательно, перегретым паром называют пар, температура которого больше температуры насыщения t при данном давлении р < ркр. Впредь все параметры перегретого пара, кроме давления, будем обозначать индексом не . Участок — d на графике в координатах р, V (рис. 1.11) соответствует процессу перегрева пара при постоянном давлении от температуры насыщения до заданной температуры Гпе, в результате чего удельный объем пара увеличивается от v" до t n . [c.32]

Удельное количество теплоты, затрачиваемой на парообразование в процессе Ьс, называется удельной теплотой парообразования г, или удельной теплотой фазового превращения. Согласно формуле (1.127) [c.65]

Удельную теплоту, затрачиваемую в процессе при постоянном давлении на превращение жидкости, взятой при температуре кипения, в сухой насыщенный пар той же температуры называют удельной теплотой парообразования и обозначают буквой г. [c.163]

Удельное количество теплоты, равное разности удельных внутренних энергий (и" — и ) и затрачиваемое на удельную работу против внутренних сил, называют внутренней теплотой парообразования и обозначают буквой р. Удельное количество теплоты, затрачиваемое на работу I" против внешних сил, носит название внешней теплоты парообразования и обозначается буквой т) . [c.163]

Откладывая от нижней пограничной кривой горизонтальные отрезки, равные r/Ts, получим ряд точек, принадлежащих верхней пограничной кривой. Очертание верхней пограничной кривой зависит, следовательно, от удельной теплоты парообразования г, от температуры насыщения и от формы нижней пограничной кривой. [c.166]

Уравнение Клапейрона — Клаузиуса устанавливает связь между видом кривой равновесия фаз, характеризуемой производной dp/dT (тангенсом угла, образуемого касательной с осью температур в координатах рТ), удельной теплотой парообразования г (плавления или возгонки) и изменением удельного объема при переходе вещества из одной фазы в другую. Для вывода уравнения Клапейрона — Клаузиуса воспользуемся дифференциальными уравнениями термодинамики (см. гл. X). [c.169]

Для водяного пара удельная теплота парообразования при О °С равна 2501 кДж/кг, а изобарную удельную теплоемкость принимают постоянной, равной Ср = 1.90 кДж/(кг. К). При этом (значение удельной энтальпии пара округляем) 2500 +1,9 где t выражена в кДж/кг, t — [c.186]

В таблицах для насыщенного пара приведены температура насыщения, давление, значения удельных объемов, энтальпия и энтропия жидкости и сухого пара, полная теплота парообразования. В таблицах перегретого пара приведены для различных давлений и температур величины основных параметров удельный объем, энгальпия и энтропия. [c.186]

Система пористого охлаждения приобретает ряд качественно новых свойств при использовании жидкостного охладителя, испаряющегося внутри проницаемой структуры существенное повышение эффективносг ти охладителя за счет теплоты парообразования высокая интенсивность теплообмена при испарении внутри пористого материала малый удельный объем жидкостного охладителя возможность достижения низких, в том числе криогенных, температур. [c.127]

Будем для простоты считать, что газовая фаза — смесь кало-рически совершенных газов с газовыми постоянными Bs(k), теплоемкостями при постоянном давлении g k) (/с = 0, 1, 2) и с удельной теплотой парообразования и Z(2> компонент М и Л к= = 1, 2) [c.271]

Теплота парообразования г в этом случае может быть найдена следующим образом. Известно, что при температуре t = = 100 С давление насыщенного пара воды равно 101,3 кПа, а при 101 °С оно равно 104,9 кПа. Следовательно, в первом приближении можно считать, что dpjdT = 3,6 кПа/К. Объем 1г воды равен v =l см , а объем 1 г насыщенного водяного пара равен ц"=1674 см следовательно, v"—п =1673 см /г Т = = 273,15-1-100 = 373,15 К. Используя уравнение (7.20), получаем численное значение удельной теплоты парообразования [c.94]

Ввиду неустойчивости состояния системы на пограничной линии для определения объема сухого насьш ен-ного пара используется уравнение Клапейрона—Клаузиуса. Определить удельный объем сухого насыщенного пара при р = 0,491 МПа, если из опыта известно, что теплота парообразования г = 2120 кДж/кг, V = 0,00109 м /кг, а зависимость Т — f (р) представлена такими данными [c.58]

Хорошим хладоагентом является аммиак ЫНз. При температуре 20 °С давление насыщенных паров аммиака составляет 0,857 МПа, а давлению 0,098 МПа соответствует температура насыщения, равная —34 °С. Таким образом, парокомпрессорная установка, работающая на аммиаке и охлаждающая до температуры — 34 °С, не требует применения вакуума, что значительно упрощает конструкцию. Кроме того, большая теплота парообразования ПНз по сравнению с другими хладоагентами обеспечивает большую удельную холо-допроизводительность, вследствие чего снижается его расход. Недостатком аммиака является его токсичность и коррозионная активность даже по отношению к цветным металлам. [c.232]

Необходимые для расчета значения удельных объемов V" и V могут быть взяты из р, п-диаграммы, построенной по данным опыта, а производная йрк1(1Т определяетс>1 тангенсом угла наклона касательной к кривой парообразования, проведенной в точке, соответствующей температуре Т. Вычисленное значение теплоты парообразования необходимо сравнить с табличным (табл. 5.2). [c.147]

Величину р называют удельной внутренней теплотой парообра-вования (она составляет более 80 %), а величину ф — удельной внешней теплотой парообразования. Численные значения г в зависимости от давления р или температуры приводятся в таблицах [7]. [c.65]

Из г — s-диаграммы (см. рис. 3.3, б) следует, что с повышением давления р или температуры удельная теплота парообразования г уменьшается и при критических параметрах (точка /Q становитс я равной нулю, т. е. в этих условиях процесс парообразования как таковой отсутствует. [c.66]

Как графически на Г — -диаграмме можно показать удельнук энтальпию кипящей жидкости к", удельную теплоту парообразования г и удельную теплоту перегрева пара [c.72]

В конденсаторе посредством охлаждающей воды от пара отнимается удельная теплота парообразования г = w пар переходит при постоянных давлении р и температуре 4 в жидкость с удельной нтальпией h 2 (процесс конденсации 2-3). В дальнейшем цикл повторяется. Такой цикл называется конденсационным циклом Ренкина. [c.118]

Наиболее распространенным хладагентом является аммиак, обеспечивающий достаточно высокие холодильные коэффициенты и относительно невысокие давления в цикле. Однако из-за токсичности аммиака в последнее время широкое применение получили фрео-ны (в частности, фреон-12), которые нетоксичны и невзрывоопасны. По термодинамическим свойствам фреон-12 близок к аммиаку, хотя меньшая его удельная теплота парообразования обусловливает больший расход хладагента. [c.136]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...