Ферми константа

Ферми константа 171 Фермион 76, 260 ФИАН 43, 48, 57, 260 Формфактор 130 Фотон 18, 19 [c.271]

Термодинамический вес 20 Термостат 35, 36, 79, 151 Томаса — Ферми константа экранирования 378 Трения коэффициент 403 [c.448]

По третьему началу, при О К адиабатный процесс совпадает с изотермическим, поэтому формула (1) дает зависимость нулевой энергии от концентрации электронов. Применение статистики Ферми к электронному газу приводит к такой же зависимости С/ от и и позволяет вычислить значение константы в формуле (1). [c.333]

Ферми является константой, характеризующей электрические свойства металлов. [c.13]

Резюме. При параметрическом задании движения время является дополнительной координатой, которая может принять участие в процессе варьирования. Импульс, соответствующий временной координате, является полной энергией, взятой с обратным знаком. Для склерономных систем время становится циклической координатой, а соответствующий импульс — константой. Это приводит к теореме сохранения энергии для консервативных систем. Исключение времени как циклической координаты позволяет сформулировать новый принцип, определяющий лишь путь механической системы, а не ее движение во времени. Это — принцип Якоби, аналогичный принципу Ферма в оптике. Этот же принцип может быть сформулирован как принцип наименьшего действия . В последнем случае интеграл по времени от удвоенной кинетической энергии минимизируется с дополнительным условием, что при движении и вдоль истинного, и вдоль проварьированного пути должна выполняться теорема о сохранении энергии. Если этот принцип рассматривать с помощью метода неопределенных множителей, то в качестве результирующих уравнений получаются уравнения движения Лагранжа. [c.165]

А, В, л. К, барион, ядро) пропорц. 5-и степени энерговыделений ij Гз где G — константа Ферми [c.263]

Конверсия в веществе обусловлена рефракцией — упругим рассеянием нейтрино в среде на нулевой угол, к-рое приводит к появлению у волн нейтрино показателей преломления Og, п , (п — 1) GpN/k (Gp — константа Ферми, А — концентрация частиц среды, к — к[, к — импульс нейтрино). Среда влияет на эволюцию смешанных нейтрино, если п и различны. Это влияние определяется длиной рефракции — расстоянием, на к-ром дополнит, разность фаз между волнами Vg и v ,, возникающая вследствие рассеяния) -становится равной 2п [2] [c.311]

Вывести выражение для энергии Ферми для модели свободных электронов металла при абсолютном нуле температуры. Используя данные табл. 11.1.1 и другие константы, вычислить энергию Ферми для щелочных металлов. Предложить методы измерения энергии Ферми для этих металлов. [c.68]

В общем случае неопределенную константу а можно идентифицировать с энергией Ферми Sf, а именно [c.323]

Часто необходимо выразить эти результаты слагаемыми диэлектрической константы г к) Ферми-газа. При этом подразумевается, что г к) зависит от волнового числа k [c.29]

Как будет показано ниже, для натрия его потенциал будет иметь точки пересечения с горизонтальной осью в отличие 1/прост, который по равенству (146) для точечных ионов всегда отрицателен. Эти точки пересечения, как следствие конечности ядра, могут оказывать большое влияние на удельное электрическое сопротивление, особенно это влияние проявляется в окрестности точки 2 / для натрия. Соображения, приведенные ниже, не оставляют никаких сомнений в том, что необходимо вычислить компоненты Ферми для 7 (К) с невероятно высокой точностью для того, чтобы создать полностью количественную теорию. Следует отметить, что для С/(К) можно также использовать приближение парного потенциала, обобщающего модель точечных ионов гл. II [64]. Так как различие между колебательным и экспоненциально спадающим потенциалами приводит только к малой количественной разности в /(-пространстве (см. рис. 10), то возможно свойства парного потенциала зависят очень тонко также от и К). Однако это предположение не всегда верно, потому, что если форма (57) применяется для диэлектрической константы экранированного потенциала простого иона, то для больших и К) возникнут колебания с длиной волны Интересно проследить, не может ли быть развита количественная связь между и К) и прямой корреляционной функцией (умноженной на —квТ) в /(-пространстве, которая, конечно, является наблюдаемой величиной (сравни рис. 4 и 7). На этой стадии развития теории целесообразно обсудить специальные методы, которые используют пока для определения и (К). Можно указать три приближения. [c.66]

Распад мюона, как и / -распад ядер, — процесс, вызванный слабым взаимодействием и определяемый универсальной константой этого взаимодействия Ср ( константой Ферми ) Ч Точность измерения времени [c.37]

В теории электрослабого взаимодействия используется система, в к-рой един ца дл 1ны Ьр определяется, исходя из константы Ферми (константы слабого четы-рохформионпого взаимодействия, см. Слабое взаимодействие), в обычных для физики высоК Х энергий единицах [c.29]

Фактор ЛанОе 117 Фейнмана диаграммы 59 Ферми константа связи 68 [c.332]

Слабые взаимодействия (процессы Ферми) могут быть охарак теризованы безразмерной константой [c.361]

Сопоставление спинов и четностей ядер, между которыми наблюдаются разрешенные р-переходы, показывает, что они действительно удовлетворяют правилам отбора Ферми или Гамова — Теллера (или тем и другим одновременно). Примером чистого фермяевского перехода является р-распад sO [(0+ — 0+)-переход] примером чистого гамов-теллеровского перехода— р-распад ядра гНе [(0+—1+)-переход] примером смешанного перехода— 5-распад нейтрона [(1/2+—1/2+)-пере-ход]. Запрещенные переходы (с большими значениями Ft) характеризуются нарушением правил отбора, при этом чем больше нарушение, тем больше константа Fx. Так, например, р-пере- [c.155]

Клеменс [72] рассмотрел изменение We в зависимости от электронной концентрации для случая одной зоны, считая константой (поверхности постоянной энергии предполагались сферическими). При малых концентрациях электронов Е к-, так что We постоянно при Л - 0. Вблизи границы зоны величина dEjdk уменьшается ниже значения, соответствующего свободным электронам, и поэтому We увеличивается. Однако при заполнении зоны оно опять уменьшается, ибо площадь поверхности Ферми уменьшается. [c.283]

Операторы и соответствуют возникновению и уничтожению частиц с заданным импульсом и направлением спина (к) — энергия частиц, отсчитанная от поверхности Ферми. Суммирование в (1.1) происходит с учетом сохранения импульса. Константу g мы будем предполагать настолько малой, что применима теория вoзмyпJ eний. [c.885]

Входящая сюда константа экранирования д характеризует систему электронов проводимости матрицы п пропорциональна у Ар (Ар — волновой вектор, соответствующий энергии Ферми). Радиус экранирования д в хороших металлах оказывается порядка меиштомного расстояния. Если па расстоянии г от первого дефекта находится второй с зарядом еД 2, то энергия их взаимодействия Е з согласно (5,23) определяется формулой [c.121]

М. 11. справедливо, если процессы решёточного и примесного рассеяний независимы и изотопны. В действительности необходимо учитывать корреляцию между ними. Значит, отклонение от М. п. связано с зависимостью Poi ) в области низких темп-р. Такие отклонения происходят по неск. причинам 1) примесь вносит локальное искажение решетки, что приводит к неупру-гому рассеянию электронов на квазилокальных н локальных колебаниях решётки 2) примесь часто влияет на упругие константы, соответственно меняется 11 колебат, спектр решётки 3) примесь действует на зонную структуру, сдвигая уровень Ферми, изменяя плотность состояний и эффективную массу носителей заряда 4) нек-рые дефекты, напр. дислокации, рассеивают анизотропно 5) неупругость столкновений электронов особенно существенна в металлах с разбавленными магБ. примесями, т. к, обусловливает Копдо эффект. Это приводит к минимуму в зависимости p(iT) при низких темп-рах. [c.74]

В вырожденных электронных состояниях важное значение имеют взаимодействия электронного спина с ядерными спинами, энергия к-рых в больше энергии чисто ядерных спин-спиновых взаимодействий, где ge л g — электронный и ядерный g -фак-торы, Цв — магнетон Бора, рд — ядерный магнетон. Электрон-ядерные спин-спиновые взаимодействия бывают двух видов 1) классич. диполь-дипольное взаимодействие (анизотропное), энергия к-рого в общем случае произвольной М. определяется тензором второго ранга с 9 компонентами 2) не имеющее классич. аналога изотропное контактное взаимодействие Ферми aSI, обусловленное наличием электронной спиновой плотности в месте расположения ядра. В отличие от анизотропного спин-спинового взаимодействия контактное взаимодействие имеет место только в состояниях с Л = о, аналогичных -состояниям атомов, т. к. только атомные s-орбитали создают спиновую плотность в мосте расположения ядра. Константы обоих видов взаимодействий зависят от электронной плотности М. и дают ценную информацию об электронных волновых ф-циях М. [c.190]

Если ферми-шидкостная ф-ция константа, т. е. только нулевая гармоника F(, 0, а все F = 0 при и > 0, [c.368]

Деформац. потенциал ю(г, 4) определяется смещениями атомов в точке г в момент 4. Для акустич. фононов ш — 31 Щ , для оптич. фононов — и) = Г . Здесь 2, Т — т. н. константы деформац. потенциала. Их число, кроме симметрии кристалла, зависит ещё от положения рд в полупроводниках или на поверхности Ферми в металлах. В кубич. полупроводнике с Рд = О из симметрии следует, что 2, = 2б, и =0. Это значит, что и> = Зи, где и = нц л-Ь а — относит. изменение объёма при деформации. Т. к. для поперечных акустич. фононов и = О, то ДЛ-рассеяние разрешено только для продольных фононов, ВО-рассея-вие запрещено для обеих ветвей. Если рд лежит не в центре зоны Бриллюэва, то возможны ОА- и ОО-рас-сенния на поперечных акустич. фононах. [c.275]

Теория -распада Ферми по существу аналогична теории зл.-магн. процессов. Ферми положил в основу теории взаимодействие двух слабых токов (см. Ток в квантовой теории ноля), но взаимодействующих между собой не на расстоянии путём обмена частицей — квантом поля (фотоном в случае эл.-магн. взаимодействия), а контактно. Это взаимодействие между четырьмя фермионными полями (четырьмя фермионами р, п, е и нейтрино V) в совр. обозначениях имеет вид рц-е . Здесь — константа Ферми, или константа слабого четырёхфермиОЕцого взаимодействия, эксперим. значение к-рой Ор К) эрг-см (величина Ср/Ьс имеет размерность квадрата длины, и в единицах А = с = 1 константа Ор 10 Л/ , где М — масса протона), — оператор рождения протона (уничтожения антипротона), п — оператор уничтожения нейтрона (рождении антинейтрона), е — оператор рождения электрона (уничтожения позитрона), V —оператор уничтожения нейтрино (рождения антинейтрино). (Здесь и в лаль-нейшем онераторы рождения и уничтожения частиц [c.553]

Развитие физики атома, атомного ядра и элементарных частиц потребовало введения ряда новых Ф. ф. к. Ридбер-га постоянной для бесконечной массы атомного ядра R , определяющей атомные спектры танкой структуры по-сто.чнной а, характеризующей эффекты квантовой электродинамики и тонкую структуру атомных спектров магнитных моментов электрона и протона и р константы Ферми Ср и угла ВайнберГа 0w, характеризующих эффекты слабого взаимодействия, массы промежуточных Z -и W-бозонов mz и являющихся переносчиками слабого взаимодействия, и т. д. Развитие физики сильных взаимодействий на основе кварковой модели составных адронов и квантовой хромодинамики, несомненно, приведёт к новым Ф. ф. к. С др. стороны, имеется тенденция к построению единой теории всех фундам. взаимодействий (эл.-магн., слабого, сильного и гравитационного, см. Великое объединение), что позволило бы уменьшить число независимых Ф. ф. к. Так, уже создана единая теория электрослабых взаимодействий (т. н. стандартная модель Вайнберга—Салама — 1лэшоу), в результате чего константа Ферми Ср перестаёт быть независимой и выражается через константы /г, а, 9w и mw [c.381]

Л = ёуЛ 1 + Ys) V. + Py,(I + 7j) v,+ + где Li , — лагранжиан взаимодействия у,—слабый ток Уа—Дирака матрицы, е, ц, v—операторы соответствующих полей, черта означает дираковское сопряжение Gf = (1,16639 + 0,00002) 10 ГэВ —константа взаимодействия Ферми имеющая в системе единиц й=1, с — размерность обратной массы в квадрате Л." — соответственно векторный и аксиальный заряженные адронные токи (см. Аксиальный ток. Векторный ток. Заряженный ток). Данные по распадам, напр, ц -ье -I-v +v , и по нейтринным реакциям, напр. -f адроны, вполне описываются взаимодействием (I). Однако с точки зрения квантовой теории поля это взаимодействие принадлежит к классу перенормируемых (см. Перенормируемость), что приводит к возникновению неустранимых расходимостей в процессе вычисления высших поправок по возмущений теории. Неренормируемость теории проявляется также в росте сечений сг слабых процессов при высоких энергиях в низшем порядке теории возмущений где s— квадрат энергии в системе центра инерции. Введение заряж. векторного промежуточного массивного бозона IV с взаимодействием [c.591]

Теплоемкость при постоянном объеме Ср характеризуется суммой теплоемкости решетки и теплоемкости электронов и равна v — 0 ,Т - -уТ. Коэффициент а, является константой, которая связана с дебаевской характеристической температурой. Коэффициент у также представляет собой константу. При низких температурах преобладает электронная составляющая теплоемкости уТ. Электронная теплоемкость пропорциональна спиновой магнитной восприимчивости и плотности состояний на поверхности Ферми. Для большей части элементов, включая сверхпроводяш ие металлы в нормальном состоянии при низких температурах, величина коэффициента у не превышает 20 10 кал моль [c.246]

Национальное бюро стандартов (НБС) - наиболее крупное правительственное научное учреждение, возглавляющее национальную систему измерений и являющееся метрологическим. центром США. Национальное бюро стандартов находится в ведении Министерства торговли и занимается исследовательской работой в области физики, математики, химии. Бюро создает научные основы для разработки стандартов, методику измерения определяет физические константы ш свойства материалов совершенствует правила по технике безопасности, технические условия и методы испытания проверяет и тарирует стандартные измерительные приборы и выполняет работы по научному обслуживанию и консультациям. В основном эта работа ведет к накоплению знаний о естественных явлениях, начиная от магнитного момента протона до конструктивных особенностей стальных ферм мостов, от свойств кремний органических резин при низких температурах до определения опти-кальных коммуникационных частот, от характеристик ядерных излучений до характера радиошуиов в. менпланетнои пространстве. [c.7]

Макроскопические воздействия па элемептарпые частицы. В п. 4 уже говорилось о существовании таких внешних воздействий на упорядоченные системы многих тел, которые ведут к уменьшению параметра порядка, приводя в случае достаточной их силы к фазовому переходу в неупорядоченное состояние и к восстановлению нарушенной симметрии. Этот вывод полностью переносится на системы элементарных частиц, описываемых теорией, которая включает в себя спонтанное нарушение симметрии. Соответствующие воздействия (прежде всего, температура) меняют такие фундаментальные характеристики частиц, как их масса, константа Ферми слабого взаимодействия и т. п., превращая в конце концов массивные частицы в безмассовые, короткодействующее слабое взаимодействие в кулоноподобное дальнодействующее и т. д. Эта проблема была [c.190]

Су = 1 + 48111 0]у, С л = =1=1 (верхний знак отвечает электронному, нижний — мюонпому нейтрино), в у угол Вайнберга, С — константа Ферми, буквы а, 6,. .. объединяют индексы V и А с условием суммирования по дважды повторяющимся индексам. Аналогичный вид имеет взаимодействие нейтрино с нуклоном, а также антинейтрино с электроном и нуклоном. [c.224]

Смотреть страницы где упоминается термин Ферми константа : [c.887] [c.190] [c.217] [c.217] [c.234] [c.564] [c.196] [c.308] [c.232] [c.145] [c.206] [c.436] [c.553] [c.29] [c.153] [c.283] [c.606] [c.659] [c.172] [c.173] [c.171]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...