Плотность распределения сил средняя

В отличие от динамики системы дискретных точек, в динамике сплошных сред имеют дело с плотностью распределения объемных сил (коротко,— объемными силами), определяемой как отношение главного вектора А/ сил, приложенных к точкам малого объема Ат, заключающего в себе точку М, к массе Ат = рАт, где р — некоторое среднее значение плотности в объеме Ат, а объем Ат стремится к нулю, [c.57]

В отличие от динамики системы дискретных точек, в динамике сплошных сред имеют дело не с самими силами, а с плотностью их распределения в пространстве. Так, под плотностью распределения объемных сил F в данной точке М среды понимают предел отношения главного вектора AR сил, приложенных к точкам малого объема Ат, заключающего в себе точку М, к массе Ат — рАт, где р — некоторое среднее значение плотности в объеме Ат, а объем Ат стремится к нулю, сохраняя внутри себя точку М, т. е. [c.83]

Сечение макро-элементарного объема среды (поликристаллического образца), в котором действует максимальное главное напряжение I рода 01, разделим мысленно на клетки, размеры которых равны средним размерам зерен металла. Силы взаимодействия между рассеченными половинками, приходящиеся на одну клетку, поделим на площадь клетки. В результате получим векторы напряжений II рода. Нормальные компоненты их отложим по оси абсцисс (фиг. 1) и построим кривую плотности распределения. В нормальной среде кривая плотности будет нормальной. [c.53]

Поскольку в D-состоянии распределение плотности заряда не является сферически симметричным, то при нецентральных силах дейтрон должен обладать ненулевым квадрупольным электрическим моментом. Как мы уже знаем из 1, квадрупольный момент дейтрона действительно не нуль, хотя и не очень велик. По величине квадрупольного момента можно оценить вклад D-состояния в дейтроне. Расчеты показывают, что доля D-состояния в дейтроне составляет примерно 4%, т. е. дейтрон в среднем 4 минуты из 100 находится в D-состоянии. [c.176]

Область перехода или точка перехода характеризуется возникновением в пограничном слое интенсивных пульсаций скорости, давления, плотности (в сжимаемых средах) и т. п. Распределения скоростей по сечению в ламинарном и в турбулентном пограничных слоях, вообще говоря, резко отличаются друг от друга. Так же как и при турбулентных движениях в трубах, в турбулентном пограничном слое происходит интенсивное перемешивание макроскопических частиц жидкости в поперечном направлении, за счет этого в турбулентном пограничном слое происходит выравнивание средних скоростей. Вместе с этим прилипание на обтекаемых стенках приводит к появлению более резких градиентов скоростей вблизи стенок, что вызывает резкое увеличение поверхностных сил трения и соответственно сопротивления трения. [c.265]

Дисперсионное взаимодействие. Рассмотрим простейший пример взаимодействия двух атомов гелия (рис. 1.14, а, б). Распределение электронной плотности в атоме гелия обладает сферической симметрией, вследствие чего его электрический момент равен нулю. Но это означает лишь, что равно нулю среднее значение электрического момента. В каждый же момент времени электроны располагаются в определенных точках пространства, создавая мгновенный быстро меняющийся электрический диполь. При сближении двух атомов гелия в движении электронов этих атомов устанавливается корреляция (согласование), которая и приводит к возникновению сил взаимодействия. [c.20]

Ф-лы (1,2) описывают зависимость радиуса ядра R и плотности заряда р(г) от Л в среднем и не учитывают индивидуальных особенностей строения ядер. Последние могут привести к нерегулярностям в изменении R. В частности, из измерений изотопических сдвигов энергий атомных уровней следует, что иногда радиус ядра может даже уменьшаться при добавлении д х нейтронов (напр., радиус ядра Са меньше радиуса Са). Измерение изотопич. сдвигов уровней атомов и мезоатомов дало возможность оценить изменение радиуса ядра в возбуждённом состоянии, Как правило, по мере возбуждения ядра его радиус увеличивается, но незначительно (доли %). Имеющиеся данные свидетельствуют о том, что распределения протонов и нейтронов в ядре практически одинаковы. Но в тяжёлых ядрах из-за больших кулоновских сил и связанного с ними избытка нейтронов радиус распределения нейтронов может немного превышать радиус распределения заряда (нейтронное гало). Подобное гало может возникать также в лёгких ядрах, перегруженных нейтронами ( Li). [c.686]

Рис. 3-20. Сопоставление кривых распределения потенциалов (/) плотности тока (2) для условий, когда среднее значение плотности тока близко к предельной плотности диффузионного тока по кислороду (общая сила тока 0,2 ма)

Анализируя зависимость распределения плотности тока от расстояния, можно отметить, что отклонения минимальных значений от средней величины, получаемой делением силы тока на поверхность трубопровода, ограниченную интервалом расстановки, не превышает 13%, что позволяет при проектировании протекторных установок принимать равномерное распределение плотности тока. [c.209]

Это — распределение Максвелла — Больцмана здесь Па представляет собой плотность числа частиц в той точке, где потенциал сил обращается в нуль. Отметим, что, в отличие от формулы (4.7), в формуле (4.12) отсутствует средняя скорость движения газа. Очевидно, что наличие такой постоянной скорости связано с выбором системы координат. В то же время при наличии потенциального поля сил выбор системы отсчета приводит к временной зависимости равновесной функции распределения, соответствующей перемещению как целого пространственно неоднородного равновесного распределения. Действительно, в системе координат, движущейся со скоростью — ц, распределение (4.12) выглядит так [c.30]

Первые два члена в правой части представляют изменение скорости и в единицу времени, происходящее вследствие действия внешних сил н распределения давления в данный момент, и имеют такой же вид, как и в случае идеальной жидкости. Последний же член, зависящий от вязкости, представляет, таким образом, дополнительное изменение скорости, которое следует тому же закону, какой имеет место для температуры в теории теплопроводности или для плотности в теории диффузии. Это изменение скорости в самом деле пропорционально (положительной или отрицательной) разности между средним значением величины и на поверхности небольшой сферы, окружающей точку (х, у, г), и значением и в этой точке ). [c.722]

Как мы уже говорили выше, можно считать, что молекулы, составляющие вещество, ведут себя в поле падающих волн подобно диполям. При этом все излучаемые диполями волны действуют па любой другой диполь с эффективной силой и определяют среднее измеряемое поле. Предположим, что диполи равномерно распределены по среде, и среднее значение их электрического момента в единице объема Р будем рассматривать как основную величину, На самом же деле распределение молекул в среде никогда не бывает совершенно равномерным (т. е. имеются флуктуации плотности) и, следовательно, электрический момент отдельных частиц флуктуирует около среднего значения. Возникающие явления настоящая теория может объяснить, проводя расчеты несколько дальше, т. е. рассчитывая не только средние величины, но и их среднеквадратичные отклонения. Подобные расчеты важны для некоторых проблем, например для объяснения голубого цвета неба, впервые данного Рэлеем ). Но такое распространение теории здесь провести невозможно ). [c.106]

Выражая постоянные через температуру Т, среднюю скорость Уо и плотность числа частиц л, получаем следующее выражение для равновесной функции распределения разреженного газа в отсутствие внешних сил [c.88]

Последняя формула дает распределение средней плотности атмосферы, состоящей из различных газов. Если говорить о парциальной плотности различных компонент, то плотность более тяжелых кислорода ( а = 32 г/моль) и азота N2 ( А = 28 г/моль) убывает с высотой быстрее, чем плотность легкого гелия Пе ( А = 2 г/моль). Это наводит на мысль о возможности разделения легких и тяжелых газов в силовом поле. Наиболее успешно это можно осуществить в быстро вращающихся вокруг вертикальной оси барабанах (центрифугах), заполненных смесью газов. Для расчета парциального давления и плотности каждого газа в центрифуге воспользуемся равенством (2.30). Потенциальная энергия единицы массы в поле центробежной силы и силы тяжести равна [c.41]

Следует подчеркнуть, что разбиение иа электрические и магнитные величины происходит лишь в той мере, в какой мы рассматриваем поля, создаваемые заданными распределениями и движениями зарядов. В полной задаче, включающей рассмотрение движения зарядов под действием сил электромагнитного поля, такого разделения не происходит средние по времени плотность заряда и ток пе определяются только средними по времени полями. [c.259]

Теперь предстояло решить задачу построения поляризационных кривых для электродов микроэлемента, т. е. для структурных составляющих сплава. Имея же кривые распределения потенциалов по поверхности микроэлементов и поляризационные кривые для его электродов, для отдельных зон сплава можно построить кривые распределения плотности тока по поверхности микроэлементов и затем установить среднее значение плотности тока на катодных и анодных участках. Если для данного сплава известны соотношение площадей между катодными и анодными составляющими микроэлементов и плотности тока на электродах, нетрудно подсчитать силу тока, протекающего через катодные и анодные участки сплава. [c.27]

Аналогично, под средней плотностью распределения ti.ii, приложенных в точках сплошной среды, будем понимать отношение главного вектора сил V, приложенных в точках объема среды т, к массе объема от = рерт и назовем это отношение средней объ- [c.104]

Среднюю плотность распределения поверхностных сил определяют как отношение главного вектора Упоа поверхностных сил к площади а поверхности, на которой эти силы действуют, и называют средним напряжением-. [c.105]

В ныотонианской механике определение потенциала гравитационных сил по плотности распределения масс сводится к этой задаче (стр. 272, т. 1). Если принять, что Вселенная бесконечна, а средняя плотность. масс постоянна, то (25.12) но будет вышлннться. [c.272]

Эргодический процесс является прежде всего стационарным случайным процессом. Стационарность предполагает независимость функций плотности распределения вероятностей от сдвига по времени. Вследствие этого для стационарных случайных процессов все моменты распределения также не зависят от начала отсчета времени. Стационарность является необходимым, но не достаточным условием эргодичности случайного процесса. Для того чтобы стационарный процесс был эргодическим, нужно, чтобы характеристики, полученные усреднением по одной реализации, не отличались от аналогичных характеристик, полученных усреднением по другим реализациям. Свойство эргодичности существенным образом облегчает анализ акустических сигналов. По-, скольку для них в этом случае средние статистические величины равны средним по времени, все функции плотности распределения вероятностей могут быть получены не по совокупности реализаций, а лишь по одной из них. Так, функция р(х), не зависящая от времени t в силу стационарности процесса, равна относительному времени пребывания сигнала п(О между уровнями а и ж -f Ад , а функция корре.чяции равна среднему по времени произведению [c.14]

ТЕМПЕРАТУРА критическая соответствует критическому состоянию вещества переходу сверхпроводника из сверхпроводящего состояния в нормальное) Кюри является [общим названием температуры фазового перехода второго рода температурой фазового перехода ферромагнетика в парамагнетик при которой исчезает самопроизвольная поляризация в сегнетоэлектриках) ] насыщения соответствует термодинамическому равновесию между жидкостью и ее паром при данном давлении Нееля фиксирует фазовый переход антиферромагнетика в парамагнетик плавления выявляет фазовый переход из кристаллического состояния в жидкое радиационная — температура абсолютно черного тела, при которой его суммарная по всему спектру энергетическая яркость равна суммарной энергетической яркости данного излучающего тела термодинамическая определяется как отношение изменения энергии тела к соответствующему изменению его энтропии цветовая определяется температурой абсолютно черного тела, при которой относительные распределения спектральной плотности яркости этого тела и рассматриваемого тела максимально близки в видимой области спектра яркостная — температура абсолютно черного тела, нри которой спектральная плотность энергетической яркости совпадает с таковой для данного излучающего тела, испускающего сплошной спектр] ТЕНЗИ-ОМЕТРИЯ — совокупность методов измерения поверхност э-го натяжения ТЕНЗОМЕТРИЯ—совокупность методов измерения механических напряжений в твердых телах по упругим деформациям тел ТЕОРЕМА Вариньона если данная система сил имеет равнодействующую, то момент этой равнодействующей относительно любой оси или точки равен алгебраической сумме моментов слагаемых сил относительно той же оси или точки Вириала устанавливает соотношение, связывающее среднюю кинетическую энергию системы частиц с действующими в ней силами) [c.281]

Примем, что — диаметр капли тогда вероятность того, что в некоторов/г объеме среды содержится Ап капель диаметром от до dK+Ad y будет равно /(о к)Ас(к- Здесь f du) — плотность вероятности распределения капель по диаметрам, с помощью которой можно определить средний диаметр капель в объеме, среднюю силу взаимодействия меледу паром и каплей и другие осредненпые параметры. Воспользуемся нормальным законом распределения для плотности вероятности [c.245]

Ячеистые пластики определяют как полимерные материалы с очень низкой эффективной плотностью вследствие наличия большого количества ячеек или пор, распределенных по всему объему [23]. Ячейки могут быть либо изолированными и равномерно распределенными в материале (пенопласты с закрытыми порами), либо соединенными между собой (пенопласты с открытыми порами). Ячейки в таких материалах характеризуются также геометрической формой и размерами. Для оценки размеров ячеек используют средний объем ячеек или их средний диаметр в трех взаимно перпендикулярных направлениях. Геометрическая форма ячеек зависит от их количества (плотности материала) и величины внешних сил, действующих при стабилизации ячеек. При отсутствии внешних сил ячейки стремятся принять сферическую или эллиптическую форму при их объемной доле менее 70—80%. При объемной доле ячеек больше 80% они образуют плотно упакованные додекаэдры или так называемые тетракейдекаэдры Кельвина с минимальной поверхностью. В реальных условиях под действием внешних сил форма ячеек нарушается и резко отклоняется от идеальной или теоретически ожидаемой. Механические свойства пенопластов в решающей степени определяются как их средней плотностью, так и свойствами полимерной матрицы. Вообще говоря, из физических свойств только электрические свойства и огне-Таблица 1.7. Способы производства пенопластов [10] [c.40]

Этим соотношением определяются основные характеристики вертолета. Оно основано на фундаментальных законах гидродинамики и показывает, что для того, чтобы скорость протекания через диск была мала и, следовательно, были малы индуктивные затраты мощности, проходящий через диск воздух нужно ускорять малым перепадом давления. Для экономичного режима висения требуется малая величина отношения Р/Т (малый вес топлива и двигателя), а для этого должна быть мала нагрузка на диск Т/А. Вертолеты имеют наименьшую нагрузку на диск (Т/А от 100 до 500 Па), а потому и наилучшие, характеристики висения среди всех аппаратов вертикального взлета и посадки. Заметим, что на самом деле индуктивную мощность определяет отношение Т/ рА), так как эффективная нагрузка на диск возрастает с высотой полета и температурой, т. е. с уменьшением плотности воздуха. Используя методы вариационного исчисления, можно доказать, что, как и для крыльев, равномерное распределение индуктивных скоростей по диску дает минимальную индуктивную мощность при заданной силе тяги. Задача состоит в том, чтобы минимизировать кинетическую энергию КЭ v dA следа при заданной силе тяги или заданном количестве движения dA следа. Представим индуктивную скорость в виде суммы v = v - -bv среднего значения V и возмущения бу, для которого бийЛ = 0. Тогда —+ (6/4)2d/4,H кинетическая энергия достигает минимума, когда во всех точках диска би = О, т. е. при равномерном распределении скорости протекания. Суть в том, что при неравномерном распределении скоростей протекания дополнительные потери мощности в областях с большими местными нагрузками превышают выигрыш в мощности, получаемый в областях с малыми нагрузками. [c.46]

В обычном газе при достаточно большом г частица Q совсем не чувствовала бы влияния частицы Р] ее потенциальная энергия определялась бы одним или двумя ближайншын соседями. В плазме благодаря далънодействующему характеру кулоновских сил ситуация совершенно иная. Даже на больших расстояниях частица Q все еще чувствует слабое влияние частицы Р, которым нельзя пренебрегать, С другой стороны, на этих расстояниях между Р и Q имеется большое число частиц, каждая из которых оказывает влияние на Q. Следовательно, потенциальная энергия частицы Q определяется ее слабым взаимодействием с очень большим числом частиц. Таким образом, потенциальная энергия представляет собой коллективный эффект, который явно зависит от пространственного распределения частиц вокруг любой данной частицы. С дрзггой стороны, пространственное распределение зависит от потенциальной энергии если взаимодействие носит характер отталкивания, локальная плотность частиц в окрестности данной частицы будет меньше средней плотности числа частиц п во всей системе. Следовательно, потенциальная знергия и пространственное распределение тесно связаны и должны определяться совместно это является характерным свойством самосогласованного поля. [c.246]

Как правило, адгезия частиц к слою масла превышает адгезию этих же частиц к окрашенной поверхности. Распределение частиц, прилипших к масляному слою, по силам адгезии показано на рис. VIII, 4. Распределение прилипших частиц по силам адгезии на замасленных поверхностях, так же как и на незамасленных, подчиняется нормально-логарифмическому закону. Это дает возможность определить медианные и средние силы адгезии (см. 3) для частиц различного размера, прилипших к масляному слою плотностью 0,1 мг/см . Значения сил адгезии для сферических стеклянных частиц будут следующими [c.262]

На распределение тока в проводнике оказывает влияние присутствие магнитопровода. Если индуктирующий провод разместить в открытом пазу магнитопровода, который является хорошим проводником магнитного потока и уменьшает рассеяние магнитного поля в пространстве, то можно наблюдать явление одностороннего поверхностного эффекта. Наибольшая плотность тока будет в той части проводника, которая находится у открытой стороны паза. Схема распределения магнитного потока в активном витке индуктора с магнитопроводом изображена на рис. 31. В присутствии магнитопровода часть проводника, лежащая в глубине паза, охватывается полным магнитным потоком, поэтому в этой части индуктируется наибольшая противоэлектродвижущая сила и создается большое индуктивное сопротивление. Вследствие этого ток проходит в части проводника, обладающей наименьшим сопротивлением, т. е. в зоне открытого конца паза. Если открытый конец паза расположить к поверхцости нагреваемой детали, то расстояние между средними линиями [c.51]

С точки зрения учета взаимодействия спариватель-ного и квадрупольного тина можно понять деление ядер на сферические и деформированные [21]. Парная короткодействующая корреляция связывает каждую пару частиц в состояние с нулевым угловым моментом со сферически симметричным распределением плотности, что приводит к сферически симметричному среднему потенциалу. При такой связи частиц выигрыш в энергии ЬЕп пА, где 2А — энергия связи одной пары, ап — число частиц в незаполненной оболочке. Квадрупольное взаимодействие дает дальнодействую-щее несферич. поле. Каждый нуклон чувствует когерентное действие всех остальных частиц и стремится приспособить свое движение к среднему несферическому полю. Выигрыш в энергии в этом случав будет 6 1/2 Л (п — 1) Р, где Р — энергия квадрупольного взаимодействия двух нуклонов. Т. о., в начале оболочки силы спаривания преобладают и ядро имеет сфери-чески-симметричную форму, а в середине оболочки, когда число частиц в незаполненной оболочке велико, их поляризующее действие приводит к появлению деформации. [c.460]

Вопрос о проницающей силе телескопа для звезд обстоятельно изучен в работах О. А. Мельникова и А. Н. Геращенко [92], У. Баума [69, 93], И. Боуэна [68, )4], К. Банера [95, 96], Г. Чин-карини [97] и др. Предел разрешения проявленной фотопластинки составляет около 20 мкм, т. е, наименьишй элемент площадки, который может дать информацию, имеет размер около 20 X 2 )мкм . Если на негативе фон имеет среднюю плотность от 0,5 до 1, то такая площадка содержит около 100 зерен серебра. Одпако распределение зереи фона неравномерно, оно случайно и вызывает шум эмульсии. Отдельные сгустки зерен можпо принять за слабые звезды. Из теории случайных процессов известно, что вероятность р флуктуации связана с величиной флуктуации KN соотношением р = ДЛ - Быть уверенным, что зарегистрирована звезда, а не случайный сгусток зерен, можно лишь, если число зерен в изображении значительно, превышает возможную ошибку в распределении зерен фона. [c.108]

Состояние молекул в газах, определяемое их расположением, а также величинами и направлениями скоростей теплового движения, хаотично, Однако это состояние не является абсолютно хаотичным в реальных условиях молекулы газа находятся под действием силы тяжести, направленной к центру Земли. Если бы на молекулы действовала только эта сила, они все собрались бы на дне сосуда, то есть в известном смысле упорядочились бы. С другой стороны, вследствие теплового движения молекулы газа, заключенного в сосуде, с одинаковой вероятностью могут находиться в любом месте этого сосуда (наблюдается равномерное среднее распределение молекул в сосуде с газом). Однако действие силы тяжести приводит к тому, что в нижних слоях молекулы расположены более плотно, чем в верхних, там создается некоторое подобие упорядоченности. Поэтому плотность и давление газа (пропорциональны числу молекуд в единице объема) уменьшаются с высотой. При небольшой высоте сосуда этим, так называемым барометрическим перепадом давления, или перепадом плотности, еще можно пренебречь, но при больших высотах разница очень значительна. Например, на высоте 5400 м давление составляет лишь [c.79]

При покрытии изделия сложной конфигурации ток распределяется неравномерно по его поверхности, причем на выступающих местах сила тока всегда болъше, чем в местах, удаленных от анода. Чем больше разница в расстояниях от анода до различных участков поверхности катода, тем менее равномерно распределение на ней тока и металла. Поэтому трудно установить, какова истинная плотность тока на отдельных участках катода. Можно говорить лишь о средней плотности тока, рассчитываемой как от-.ношение силы тока к общей покрываемой поверхности изделия. При этом истинная плотность тока на отдельных участках катода может значительно превышать среднюю плотность тока и при неправильном выборе последней на этих местйх будут расти дендриты или губчатые образования. [c.15]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...