Квант колебательной энергии

Более сложным является рассеяние нейтрона ядром (или ядрами), связанным в кристаллической решетке, такой, как у бериллия или графита. При неупругом рассеянии колебательное движение кристалла будет меняться в результате столкновения с тепловым нейтроном. Квант колебательной энергии в кристалле называют фононом и говорят, что неупругое рассеяние рассматриваемого типа должно сопровождаться испусканием или поглощением фононов. При упругом рассеянии нейтронов на кристалле кристалл как целое испытывает отдачу, так что выполняется закон сохранения импульса, однако результирующее изменение энергии нейтрона при этом пренебрежимо мало. Интересно отметить, что теория отдачи кристалла как целого, являющейся существенной особенностью эффекта Мессбауэра при испускании и поглощении у-излучения, была впервые развита для рассеяния нейтронов [2]. [c.251]

По классической теории колебательная энергия молекулы может принимать любые значения. Квантовая теория приводит к другому выводу энергия гармонического осциллятора квантована и определяется следующей формулой [c.239]

На рис. 99, а изображена схема переходов при флуоресценции. В результате возбуждения молекула переходит на возбужденный уровень. За время жизни на этом уровне она может в результате столкновения с другими молекулами отдать часть своей колебательной энергии, оставаясь в возбужденном состоянии. В результате этого она опустится на более низкий колебательный уровень и лишь из него совершит переход в нижнее электронное состояние с испусканием фотона. Энергия испущенного фотона в случае, изображенном на рис. 98, а меньше чем квант возбуждения. Разность энергий в процессе спуска молекулы по колебательным уровням превращается в тепло. Продолжительность флуоресценции в этом случае имеет порядок времени жизни молекулы в возбужденном состоянии. В большинстве случаев это время достаточно мало. [c.328]

Известно, что колебательная энергия атомов в молекуле также квантована. Структура колебательных уровней наиболее проста у двухатомных молекул типа N2, Oj и т. д. В этом случае имеется только один вид колебательного движения — симметричные колебания атомов вдоль оси молекулы. Уровни этих молекул расположены почти эквидистантно. Более сложным молекулам соответствует более сложная структура их колебательных уровней. Молекула, состояш,ая из N атомов, имеет г = 3N — 6 колебательных степеней свободы. Если же она линейна, то г = 3N — 5. Каждой степени свободы соответствуют колебательные уровни энергии с частотой нормальных колебаний v,. [c.44]

Это основная формула теории квантов, согласно которой величина кванта пропорциональна частоте колебательной энергии, для обмена которой он служит, так сказать, монетной единицей. [c.92]

В общем случае полная энергия молекулы представляет собой сумму следующих четырех вкладов I) электронной энергии е, обусловленной движением электронов вокруг ядер 2) колебательной энергии Ev, связанной с движением (колебаниями) ядер 3) вращательной энергии обусловленной вращением молекулы, и 4) энергии поступательного движения. Последнюю мы исключим из нашего рассмотрения, поскольку она, как правило, не квантуется. Остальные же вклады в энергию квантуются. Прежде чем перейти к подробному обсуждению, поучительно из простых соображений оценить по порядку величины разность энергий между электронным (Л е), колебательным (Л а) и вращательным (АЕ,) уровнями. Порядок величины АЕе дается выражением [c.89]

По мере увеличения температуры вероятность возбуждения вращений молекул падает, и при температурах порядка 25—30-вероятность вращательных переходов становится одного порядка с вероятностями возбуждения колебаний. Для возбуждения вращений необходимо лишь несколько столкновений. Для возбуждения колебаний при малых температурах нужно несколько тысяч и даже десятков тысяч столкновений. Наряду с обменом поступательной и колебательной энергией между молекулами иногда существенную роль играют так называемые резонансные переходы, при которых молекулы обмениваются между собой колебательными квантами, не изменяя суммарной поступательной энергии сталкивающихся молекул. Возможны случаи зацепления нескольких процессов, когда с близкой вероятностью происходят различные типы переходов. Ниже предполагается, что переходы можно разбить на группы так, что можно записать неравенства [c.179]

Для каждого нормального осциллятора колебательная энергия квантуется независимо и в приближении малых колебаний равна [c.24]

Энергия кванта колебательно-вращательного перехода Ец - - hv,, + h [F Ji) - F (JJ], [c.118]

Обмен колебательными квантами играет существенную роль в установлении колебательного равновесия в смеси газов. Так, например, в воздухе при температурах до 4000° К колебания в азоте возбуждаются не за счет непосредственной передачи поступательной энергии в колебания, а за счет передачи колебательной энергии от молекул кислорода, которые возбуждаются скорее, чем азот. Это было убедительно доказано расчетами А. И. Осипова (1960) и впоследствии подтверждено на опыте. [c.227]

Рассмотрим теперь не малые температуры кТ > hv, когда в газе присутствуют молекулы, находящиеся в самых различных колебательных состояниях. В этом общем случае следует писать систему уравнений кинетики для чисел молекул rii, обладающих I колебательными квантами (Z = О, 1, 2. . . ). Однако уравнение типа (6.9) для релаксации полной колебательной энергии все равно остается в силе, причем время релаксации определяется формулой, лишь несколько видоизмененной по сравнению с (6.8). [c.303]

В кинетическом уравнении (6.11) для изменения числа молекул в 1-ш квантовом состоянии приняты во внимание только переходы, сопровождающиеся обменом энергией между поступательными и колебательными степенями свободы молекул. На самом деле при столкновениях молекул может происходить и обмен колебательными квантами, причем оказывается, что вероятность такого обмена гораздо больше, чем вероятность обмена между поступательной и колебательной энергиями [13]. Поэтому больцмановское распределение молекул по колебательным уровням в соответствии с общим запасом колебательной энергии газа устанавливается быстро. Можно сказать, что в неравновесной системе сначала устанавливается колебательная температура, а затем уже происходит выравнивание колебательной и поступательной температур [14]. [c.304]

В общем случае конечные параметры газа не выражаются простыми формулами, так как колебательная энергия в квантовой области сложныМ образом зависит от температуры (см. формулу (3.19)). Если рассматривать достаточно сильные ударные волны, в которых температура за фронтом больше энергии колебательных квантов, поделенной на постоянную Больцмана, > к /к, то колебательная энергия равна своему классическому значению кТ на молекулу и е = - —, где показатель адиа- [c.382]

Начиная с некоторого момента, в газе почти прекращаются и газокинетические столкновения. Прекращается дезактивация колебательного и вращательного возбуждения молекул ударами частиц. Это следует из сходимости того же интеграла столкновений (8.28). Однако закалки молекулярных колебаний и вращений не происходит колебательная и вращательная энергии молекул уносятся вследствие спонтанного испускания световых квантов. Колебательные переходы дают излучение в инфракрасной области спектра, а вращательные — в радиодиапазоне. [c.445]

Этот результат качественно правилен, однако вид кривой теплоемкости при низких температурах совершенно неверен. Ошибка коренится в использованной нами модели, так как в ней неявно предполагается, что при низких температурах тепловая энергия КТ много меньше колебательной энергии квантов Й для всех мод. Из этого предположения и вытекает следствие, что числа заполнения для всех мод при низких температурах экспоненциально малы. В действительности же сушествуют моду со сколь угодно малыми частотами, и при низких температурах они играют важную роль. [c.424]

Рис, 6. Добавка газообразного азота в лазер на углекислом газе приводит к селективному возбуждению молекул углекислого газа на высший лазерный уровень. Азот является двухатомной молекулой и поэтому имеет одну колебательную степень свободы. Следовательно, одно квантовое число V полностью описывает его колебательные уровни. Молекулы азота могут эффективно возбуждаться с уровня у=0 на уровень г=1 при столкновении с электронами в разряде под низким давлением. Так как энергия возбуждения молекулы N2(v=l) почти равна энергии возбуждения молекулы СОг(001), имеет место эффективная передача колебательной энергии от азота к углекислому газу при столкновении между молекулами N2(v=l) и СО2(001). При таком столкновении молекула азота возвращается с уровня с г=1 в основное состояние, теряя квант своей колебательной энергии и возбуждая тем самым молекулу углекислого газа из ее основного состояния на уровень 001. Молекула углекислого газа может тогда перейти на уровни 100 или 020, испуская инфракрасный свет с длиной волны 10,6 или [c.66]

Вин рассмотрел также зависимость рассеяния электронов от амплитуды колебаний атомов и показал, что если п, квантов энергии Ь> распределены среди некоторого числа атомных осцилляторов, то рассеяние не должно зависеть от конкретного вида распределения это справедливо, если рассеяние пропорционально квадрату амплитуды (т. е. энергии колебаний). Можно, пожалуй, утверждать, что представление о фоионе в его современном понимании появилось вместе с этим выводом. Исходя из кваитово-механических представлений, предполагается, что электрон рассеивается в колеблющейся решетке благодаря поглощению или излучению кванта колебательной энергии. Поскольку вероятность такого перехода пропорциональна концентрации квантов с дайной частотой колебаний ), это явление можно наглядно представить как соударение электрона с фононом. Так как средняя энергия осцилляторов решетки при тепловом равновесии равна — 1), то концентрация квантов или фононов с энергией [c.157]

Детальное изучение этого процесса привело Хеллера к пониманию того, каким образом можно управлять нерадиационными потерями и свести их к минимуму. Обмен энергией между ионом и растворителем можно описать как исчезновение одного большого кванта электронной энергии , локализованной в ионе, и одновременное появление ряда меньпшх колебательных квантов энергии, локализованных где-то в оболочке растворителя или за ней. Вероятность таких нерадиационных потерь зависит от числа колебательных квантов, которые должны создаваться, и быстро уменьшается с увеличением их числа. Этот эффект можно продемонстрировать при замене обычной воды тяжелой водой (двуокисью дейтерия). Из-за увеличения массы квант колебательной энергия, соответствующей кислород-дейтери-еаой связи, уменьшается, и для дезактивации иона необходимо больше квантов. Результатом является увеличение выхода люминесценции. [c.51]

Рис. 4. Возможный механизм возбуждения молекулы углекислого газа на высший лазерный уровень (в данном случае уровень 001). В электрическом разряде столкновение невозбужденной, или ООО, молекулы углекислого газа с энергичным электроном может перевести ее прямо ва уровень 001 (о). Такое столкновение может также возбудить ООО молекулу на уровень 00 Чз, где (число квантов асимметричной моды) может иметь более одного кванта колебательной анергии. В этом случае последующие столкновения с невозбужденными молекулами приводят к передаче им отдельных квантов колебательной внергии, поднимая их на уровень 001 (б). В лазере на смеси азота с углекислым газом столкновения между молекулами азота, возбужденными на колебательные уровни, и невозбужденньши молекулами углекислого газа, могут переводить молекулы углекислого газа на уровень 001 при передаче кванта колебательной энергии от молекулы азота, которая может иметь один (в) или более (в) квантов колебательной энергии

Более того, высшие колебательные уровни молекулы азота, как и уровни СОг(ООуз), расположены почти равномерно. Следовательно, при столкновении молекул N2 (у) и СОг (ООО) эффективная передача колебательной энергии может происходить следующим образом возбужденная молекула N2 (у) теряет квантов колебательной эпергии и переходит па уровень N2(v—V ), а молекула СОг(ООО) получает V квантов колебательной энергии и селективно возбуждается на уровень СОг(ООу ). Так как расстояния между энергетическими уровнями лестниц N2 (у) и СОг(уз) почти равны, при этих столкновениях осуществляется резонансная передача колебательной энергии, и этот процесс очень эффективен. После этого молекулы СОг(ООуз=у ) превращаются в молекулы СОг (002) (т. е. в молекулы на высшем лазерном уровне) с помощью резонансных столкновений, описанных выше. В результате осуществляется эффективное селективное возбуждение молекул углекислого газа на высший лазерный уровень. При этом следует ожидать значительного увеличения эффективности и выходной мощности лазера на смеси углекислого газа с азотом, по сравнению с лазером на чистом углекислом газе. [c.66]

В качестве примера возьмем углекислый газ, в котором Пирс впервые обнаружил дисперсию звука. Первые точные измерения в СОд были произведены Кнезером [1061, 1063]. Как показали эти измерения, скорость звука остается практически постоянной при частотах ниже 100 кгц на более высоких частотах скорость звука увеличивается примерно на 4% и на частоте, превышающей 1000 кгц, снова принимает постоянное значение. В области дисперсии скорость звука увеличивается примерно на 1,6% на октаву. Измерения Валлмана [2111] и Эйкена и Беккера [570, 572] дают для времени установления при температуре 18° С и давлении 760 мм рт. ст. значение 5,7-10 сек. Отсюда следует, что для перехода поступательной энергии в квант колебательной энергии требуется округленно 670 ООО соударений, в то время как обратный переход в энергию поступательного движения происходит уже после 2 о=51 ООО соударений. Теплоемкость внутренних степеней свободы, выпадающая на высоких частотах, согласно Кнезеру и Цюльке [1080], равна С,, =1,765. [c.323]

Энергия молекулы, так же как и энергия атома, квантуется, т. е. принимает дискретные значения. При этом с хорошей степенью приближения можно квантовать сначала электронную энергию, затем при заданной электронной энергии— колебательную энергию и, наконец, вращательную энергию при заданных электронной и колебательной энергиях. Схема уровней (без соблюдения действительного масштаба), соответствующих различным значениям полггай энергии, изображена на рис. 33.1. [c.234]

Итак, предположим, что находящееся в кристаллической решетке атомное ядро испускает 7-кванты. Импульс отдачи будет, очевидно, таким же, как и в случае свободного ядра, однако теперь он передается кристаллу как целому. Энергия перехода может в принципе разделиться между испущенным 7-квантом, колебаниями кристаллической решетки, ядром, испустившим 7-квант, и кристаллом как целым. Две последние возможности следует сразу же исключить. Ведь для того, чтобы ядро могло, испытав отдачу, покинуть свое место в решетке, требуется энергия порядка по крайней мере 10 эВ, а энергия отдачи не превышает десятых долей электрон-вольта. Что же касается энергии отдачи кристалла как целого, то она, очевидно, ничтожно мала, так что ею можно заведомо пренебречь. Таким образом, энергия перехода распределяется в действительности лишь между энергией 7-кванта и энергией фононов. При этом существует вероятность того, что в некоторых случаях переход будет происходить без рождения фононов, т. е. без изменения колебательного состояния решетки. Именно такие переходы обусловливают появление мёссбауэровской спектральной линии. [c.209]

Спектр комбинационного рассеяния света. Сущность комбинационного рассеяния света согласно квантовой теории можно представить следующим образом. Пусть с молекулой, находящейся в низшем (основном) колебательном энергетическом состоянии Б о, взаимодействует квант света энергии Лто. Величина кванта /гто значительно больше энергии, соответствующей расстоянию между соседними колебательными уровнями молекулы. Часть его энергии может пойти на возбуждение молекулы, вследствие чего она пе-рейлет в более высокое энергетическое состояние Е, а остальная, больщая часть, рассеется в виде кванта света Нх (рис. 42, а). По закону сохранения энергии получим [c.107]

Образование больших квантов люминесценции, превышающих по величине поглощенные кванты возбуждающего света, связана с тем, что исследуемые молекулы в невозбужденном состоянии обладают некоторым запасом колебательной энергии. Эта энергия в комбинации с энергией поглощенного кванта и может образовывать большие кванты люминесценции, удовлетворяющие соотношению (4.9). Таким образом, при возникновении антистоксовской части спектра люминесценции происходит частичное преобразование колебательной энергии исследуемых молекул в энергию их излучения. [c.177]

По механизму преобразования энергии различают резонансную, спонтанную, вынужденную и рекомбинационную люминесценцию. Эти механизмы отличаются друг от друга характером перехода молекулы с уровня первоначального возбуждения на уровень, с которого происходит переход с излучением кванта. Если первоначальный уровень возбуждения и уровень излучения принадлежат одной и той же молекуле (атому), то люминесценция называется спонтанной (рис. 99, а). В этом случае молекула (атом) называется центром люминесценции, а ж ол-внутрицентро-вым. Если уровни первоначального возбуждения и излучения совпадают, то люминесценция называется резонансной. Ясно, что в этом случае энергия испущенного кванта равна энергии поглощенного. При спонтанной люминесценции в большинстве случаев энергия испущенного кванта меньше энергии поглощенного. Такая люминесценция называется стоксовой. Однако в достаточно большом числе случаев осуществляется анти-стоксова люминесценция, когда после возбуждения в результате столкновений происходит увеличение колебательной энергии молекулы, т.е. ее переходы по колебательным уровням возбужденного состояния не вниз, как изображено на рис. 99,а, а вверх. В результате уровень излучения оказывается выше первоначального уровня возбуждения и энергия испущенного кванта-больше энергии поглощенного. Однако интенсивность антисток-сова излучения мала по сравнению с интенсивностью стоксова излучения, поскольку в соответствии с распределением Больцмана концентрация молекул С увеличением их энергии быстро (экспоненциально) убывает. [c.329]

В области высоких температур по мере ее снижения средняя колебательная энергия быстро уменьшается, и когда температура Т становится порядка hvjk, приближается к нулю (так же изменяется и колебательная теплр-емкость) в указанном состоянии (Г hvjk) средняя энергия поступательного движения молекулы ЦгТ будет одного порядка с /iv . Но в рассматриваемой области (высокой температуры) вращательные кванты малы по сравнению с кТ, поэтому у.меньшение вращательной энергии (теплоемкости) произойдет при значительно более низкой температуре. [c.32]

Теплоемкость газа с учетом колебательной энергии атомов можно определить по следующей формуле, полученной в кванто- [c.33]

Возбужденное состояние кристалла, заключаюш,ееся в колебаниях кристаллической решетки, мол<ет быть описано (если только возбуждение не очень сильное) с помощью представления о газе, состоящем из квантов упругой энергии, получивших название фононов. Фонон является одним из типов квазичастиц, под которыми подразумевают возбул<денные состояния совокупности реальных частиц при коллективном движении последних. К квазичастицам относятся также фотоны и другие элементарные возбуждения. Фононы соответствуют колебательным движениям составляющих кристалл атомов, т. е. ассоциируются с различными типами элементарных колебаний кристаллической решетки. Любое сложное колебание решетки можно согласно разложению Фурье представить в виде совокупности гармоничных волн (каждая длиной Kj). Эти упругие волны несут вполне определенную энергию и обладают некоторым значением импульса рф = Е1с. Поэтому их можно трактовать как частицы, т. е. фононы (кванты звука). [c.461]

РЕАКЦИЯ [термоядерная — реакция слияния легких атомных ядер в более тяжелые, происходящие при высоких температурах 10 К фотоядерная- -расщепление атомных ядер гамма-квантами цепная — реакция деления атомных ядер тяжелых элементов под действием нейтронов, в каждом акте которой число нейтронов возрастает, так что может возникнуть самоподдерживающийся процесс деления ядерная — превращение атомных ядер, вызванное их взаимодействием с элементарными частицами, в том числе с гамма-квантами, или друг с другом] РЕВЕРБЕРАЦИЯ — процесс постепенного затухания звука в закрытых помещениях после окончания действия его источника РЕЗОНАНС (есть явление резкого возрастания амплитуды вынужденных колебаний системы при приближении частоты вынужденной силы к собственной частоте колебаний системы акустический — избирательное поглощение энергии фононоБ определенной частоты в парамагнитных кристаллах, помещенных в постоянное магнитное поле антиферромагнитный — избирательное поглощение энергии электромагнитных волн, проходящих через антиферромагнетик, при определенных значениях частоты и напряженности приложенного к нему магнитного поля гигантский — широкий максимум, которым обладает зависимость сечения ядерных реакций, вызванных налетающей на атомное ядро частицей или гамма-квантом, от энергии возбуждения ядра магнитный — избирательное поглощение энергии проходящих через магнетик электромагнитных волн на определенных частотах, связанное с переориентировкой магнитных моментов частиц вещества параметрический — раскачка колебаний при периодическом изменении параметров тех элементов колебательных систем, в которых сосредоточивается энергия колебаний) [c.271]

СОг-лаз с замкнутым объемом. Молекулы углекислого газа как и другие молекулы, имеют полосатый спектр, обусловленный наличием колебательных и вращательных уровней энергии. Молекула СОа является линейной с центром симметрии. Она имеет три фундаментальные моды колебаний (рис. 290). Энергия квантов фундаментальных мод колебаний равна а) 1Д1 = 1337 см 1 б) 1Д2 =667 см в) 1Аз=2349 см В каждой моде может быть один или несколько квантов. Колебательные состояния молекулы обозначаются количеством квантов в соответствующей фундаментальной моде колебаний. Например, (010) означает, что симметричные и антисимметрич- [c.323]

Смещение максимума полосы в длинноволновую область легко понять, рассмотрев наиболее- вероятные переходы системы О—Н---0. При поглощении кванта h s связью О—Н расстояние между атомами О и Н увеличивается преимущественно за счет смещения легкого атома водорода. Длина связи между тяжелыми атомами кислорода системы О—Н---0 при этом сохраняется. Поэтому среднее расстояние между атомами Н и О связи Н---0 сокращается и наиболее вероятный переход на предиссоциированный уровень сопровождается уменьшением энергии е. В соответствии с формулой (6.2) при АеСО /1Тзфункция потенциальной энергии ВС имеет неглубокий минимум и большую ангармоничность, то при одинаковых смещениях длин обеих связей изменение колебательной энергии Ае значительно меньше разности энергий АЕ возбужденного и основного уровней связи О—Н. Для колебательных полос значение Vs в несколько раз превосходит величину смещения [c.161]

М. с. образуются также в результате неупругих столкновений молекул жидкостей и газов при их тепловом движении — т. н. ударные комплексы [6], обнаруженные, напр., в смесях жидких S.j и Вг.,, а также Oj с молекулярными И,, 0 и Nj при давлении ок. 150 атм. В таких М. с. одни световой квант может вызвать одновременное изменение колебательной энергии обеих молекул, ноэтому в инфракрасном спектре поглощения появляются полосы с частотами, равными сумме и разности частот колебаний взаимодействующих молекул. Пнтенсиипость полос, соот-ветстиуютцих одновременным переходам, пропорциональна произведению концентраций обоих компонентов, т. е. М. с. возникают при двойных соударениях. [c.289]

Ф и г. 46. Зависимость колебательного кванта ДС от колебательной энергии О в квазилинейной молекуле при различных значениях К вблизи вершины барьера (по Диксону [285]). За единицу масштаба принята колебательная частота Шо, соответствующая отсутствию барьера. Высота барьера преднолагастся равной 20 шр. Заметим, что выше барьера расстояние между колебательными уровнями с данным К (т. е. I) стремится к 2мо, так как чередуются четные и нечетные значения I ниже барьера это расстояние стремится к 2щ, поскольку расстояние между ветвями кривой становится в два раза [c.122]

Энергии колебательных квантов важнейших двухатомных молекул, деленные на постоянную Больцмана, имеют порядок тысячи или нескольких тысяч градусов, например, у кислорода hvik = 2230° К, у азота — 3340° К. По формуле (3.19) для колебательной энергии газа колебательные степени свободы дают заметный вклад в теплоемкость газа, начиная с температур, при которых кТ в несколько раз меньше hv. Так, при hvlkT = 4 энергия на одно колебание составляет 7,25% от своего классического значения кТ, при hvlkT = 3 — 15% для воздуха это температуры около 1000° К. Таким образом, в отличие от вращений молекул вопрос о колебательной релаксации практически возникает тогда, когда колебания имеют существенно квантовый характер. Наоборот, в далекой классической области кТ > hv, скажем, при температурах порядка 10 000—20 000° К, вопрос в значительной степени теряет свою актуальность, так как при этом молекулы в основном диссоциированы на атомы. В далекой классической области при кТ > hv для возбуждения колебаний, как и вращений молекул, не требуется много-столкновений. Однако при тех температурах порядка тысячи или нескольких тысяч градусов, когда вопрос о колебательной релаксации представляет практический интерес, времена релаксации весьма велики для возбуждения колебаний, как показывают теория и опыт, нужны тысячи и сотни тысяч столкновений. [c.302]

Мы уже отмечали, что поверхностные локальные фононы участвуют в релаксации колебательной энергии возбужденных АПЭС. Возбуждение Ое-О связей резонансными ИК квантами ускоряло релаксацию заряда в АПЭС на Ое — рис.8.11. Масс-спектроскопический анализ показал, что при одновременном возбуждении молекул СО2 и Ое-О связей с поверхности десорбируются молекулы СО2 — рис.8.14. [c.264]

Если атом слабо связан в кристалле, то колебательный квант энергии Йсоо мал по сравнению с тепловой энергией кТ. Тогда, так как %(Ло1кТ < 1, выражение для/г приводится к виду/г = кГ/(й-соо). Если это значение п подставить в уравнение (7.54), разложить экспоненту в ряд и взять предел при соо О, то полученный результат будет иметь такой же вид, как и уравнение (7.52) для одноатомного газа. Следовательно, рассеивающий атом ведет себя таким образом, как если бы он был свободным в газе, потому что слабая связь по существу не оказывает влияния на рассеяние нейтронов. Хотя этот результат был получен для конкретной модели, он справедлив и в общем случае, когда колебательная энергия мала по сравнению с тепловой энергией кТ [31]. Таким образом, модель одноатомного газа представляет собой предельный вид закона рассеяния для систем связанных атомов при высоких температурах. На практике колебательные энергии часто имеют значения примерно 0,1 эв, следовательно, температуры должны быть очень высоки, например > 1000° К, для того чтобы этот предельный случай был реализован. [c.271]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...