Ядро Форма

Теорема ([339]). Размерность ядра формы пересечений [c.123]

Пусть Q —оператор ортогонального проектирования пространства Я на ядро формы В у,Ь). Положим Р = 1 — Q (/ — тождественный оператор). [c.91]

I) Обозначим через Р оператор проектирования Н на ортогональное дополнение ядра формы В и, V) ограниченной на ЯХЯ). Существует положительная постоянная с, такая, что [c.105]

Ядро формы B(v, v) есть пространство / жестких перемещений. Пусть Q — оператор проектирования [c.121]

Результаты визуализации потока закрученной жидкости показаны на рис. 3.34 и 3.35, где хорошо видно прецессирующее ядро. На рис. 3.35 видна еще одна форма неустойчивости, связанная с ПВЯ и условиями на выходе. [c.145]

Окислительным пламенем, которое имеет голубоватый оттенок и заостренную форму ядра, используют при сварке латуни. Науглероживающее пламя, которое становится коптящим, удлиняется и имеет красноватый оттенок, используют в основном для сварки чугуна для компенсации выгорающего при сварке углерода. [c.100]

По условиям симметрии ядро сечения также должно иметь форму крута. Пусть точка приложения силы находится на оси у, а нейтральная линия касается контура сечения (рис. 171). Тогда ОС = Р, у = г, х = 0. [c.159]

Форма ядра сечсния подобна Форме сечения [c.225]

Ядерная физика — крупный раздел современной физики, который изучает специфические формы материи и движения, а именно атомные ядра и ядерные процессы, элементарные частицы и их взаимопревращения. Ядерная физика является научной основой современной ядерной энергетики и ядерной техники. [c.7]

Однако представление о радиусе и сферической форме ядра встречается с некоторыми трудностями и его нельзя полностью отождествлять с подобными представлениями для макроскопических тел. Дело в том, что ядро представляет собой систему частиц, находящихся в движении и подчиняющихся квантовомеханическим закономерностям. Поэтому поверхность ядра является до некоторой степени размытой , а понятие радиуса является несколько условным. [c.87]

Основные положения обобщенной модели ядра сводятся к следующему. Как и в случае модели оболочек, здесь также принимается, что нуклоны в ядре движутся в некотором среднем самосогласованном поле, почти не зависящем от положения каждого нуклона, и образуют замкнутые нейтронные и протонные оболочки. Это самосогласованное поле резко меняется у поверхности. Можно сказать, что ядро состоит из внутренней более устойчивой области— ядерного остова , образованного нуклонами, входящими в состав замкнутых оболочек, и внешних нуклонов, которые движутся в поле этого остова. Остов ядра , образованный заполненными оболочками, имеет сферическую форму. Внешние нуклоны, не входящие в состав замкнутых оболочек, могут создавать у поверхности ядра неоднородности (флуктуации) потенциала самосогласованного поля, что приводит к несферическому характеру поля. Движение этих внешних нуклонов вызывает деформацию остова ядра , т. е. оболочечной структуры, и сферически симметричная поверхность ядра превращается в эллипсоидальную. В свою очередь деформированный остов ядра еще более усиливает отклонение поля от сферической структуры. Величина деформации поверхности зависит от числа внешних деформирующих нуклонов и от их квантовых состояний. Деформация ядерной поверхности является коллективной формой движения нуклонов, и она может приводить к колебаниям вытянутости по поверхности ядра или к появлению различных вращений. [c.194]

Эти две формы движения нуклонов в ядре (движение отдельных нуклонов и их коллективная форма движения) взаимно связаны и учитываются в обобщенной модели ядра. Движение отдельных нуклонов рассматривается с учетом выводов модели ядерных оболочек, а коллективная форма движения рассчитывается с учетом выводов модели жидкой капли. Каждая из этих моделей, как отмечалось выше, дает правдоподобные и удовлетворительные выводы для своей области ядерных явлений. Поэтому основные положения этих двух моделей должны одновременно приниматься во внимание при опи- [c.194]

Рассмотрим коллективные формы движения нуклонов в ядре, которые сводятся к колебательным движениям и к вращениям ядра как целого. [c.195]

Наиболее легко возбуждаемыми являются квадрупольные колебания, при которых форма ядра остается эллипсоидальной. При решении многих ядерных проблем в большинстве случаев бывает достаточно ограничиться квадрупольными колебаниями. Окту-польные колебания и колебания более высокого порядка принимаются в расчет лишь в редких случаях. [c.195]

Форма ядра, как уже отмечалось выше, зависит от конфигурации нуклонов. Если нуклоны, входящие в состав ядра, образуют [c.195]

В ядрах, имеющих несферическую форму (практически во всех ядрах с Z > 86), действует запрет, связанный с квантовым числом К, характеризующим проекцию спина ядра на ось симметрии. Переходы без изменения спина АУ = О и четности являются более вероятными переходами и носят название облегченных переходов. К числу облегченных переходов относятся все переходы между основными состояниями четно-четных ядер. Вероятность облегченных переходов примерно на два порядка больше, чем вероятности для необлегченных переходов. [c.234]

Исследуя форму спектра энергии -электронов, можно получить сведения об изменении момента количества движения и четности ядра при р-переходе. [c.235]

Делящиеся изомеры отличаются от других уровней ядра равновесной формой. На рис. 10.7 приведены обнаруженные на опыте вращательные спектры ядра s4Pu , построенные над основным состоянием и над делящимся изомером. Сравнение этих спектров показывает, что вращательная полоса делящегося изомера характеризуется значительно большим моментом инерции и, следовательно, значительно большей деформацией, чем вращательная полоса основного состояния. Появление у возбужденного ядра формы, отличной от формы основного состояния, обусловлено особой зависимостью потенциальной энергии (энергии связи) ядра от деформации. Изоб- [c.543]

При анализе Я. р. с тяжёлыми ядрами принято выделять реакции квазиделеыия. Они заполняют переходную область между глубоконеупругимй столкновениями и реакциями слияния. Для продуктов квазиделения характерны полная релаксация кинетич. энергии и типичные для деления угл, распределения. Однако в отличие от реакций слияния, к-рые проходят стадию составного ядра, форма системы не успевает стать равновесной до момента развала на 2 фрагмента.. [c.669]

Балласы по строению неоднородны, имеют мелкозернистую оболочку с крупнокристаллическим ядром. Форма бал-ласов — почти правильный шар. Бал-ласы бесцветны или имеют слабо желтый цвет. [c.330]

Эксперименты показывают, что при резании грунтов и металлов перед штампом-резцом дгожет образовываться уплотненное ядро, напоминающее треугольную зону в решении задачи Прандтля о штампе [67]. Уплотненное ядро принимается жесткилт, что делает его как бы продолжением тела штампа-резца. С учетом образования уплотненного ядра форму зоны скольжения под штампом-рззцом следует видоизменить. [c.239]

Алмаз. Естественный минерал алмаз является одной из модификаций углерода кристаллического строения. Алмазы делятся на технические и ювелирные. Технические алмазы делятся на три сорта карбонаты, балласы, бортсы Карбонаты имеют овальные зерна черного, черно-бурого, буро-серого и зеленого цветов. Балласы по строению неод)Ю-родны, имеют мелкозернистую оболочку с крупнокристаллическим ядром. Форма балласоа — почти правильный шар. Балласы бесцветны или имеют слабо желтый цвет. [c.823]

В отличие от симплектического многообразия, которое допускает множество гамильтоновых векторных полей, контактные многообразия снабжены каноническим векторным полем v, которое определяется соотношениями г = 1 и v d6=0. Оно единственно, поскольку ядро формы одномерно и не пересекается с ядром формы 9 в силу невырожденности. Отметим, что производная Ли 0 обращается в нуль, поскольку = onst, так что поток поля V, называемый характеристическим потоком контактной формы, сохраняет 9 и, следовательно, все структуры, определенные в терминах 9, в частности объем. Таким образом, характеристический поток представляет собой канонический пример потока, сохраняющего объем. [c.238]

Пусть Ф — форма пересечений в гомологиях неосрбого множества уровня Нп- У С) особениости ростка / (п. 1.6) Обозначим через размерность ядра формы Ф. Если п-четно, то форма пересечений кососимметричиа и Хо — единственный вещественный инвариант формы Ф. Если п — нечетно, то форма Ф симметрическая и вещественным линейным преобразованием ее можно диагонализировать. Пусть (1+ и ц — положительный и отрицательный индексы инерции соответствующей квадратичной формы. Числа Цо, Ц+, Ц- образуют полный набор вещественных инвариантов формы Ф. [c.122]

Для доказательства теоремы 8 достаточно контактифицировать теорему 4 7.4. А именно, выберем 1-форму а, определяющую контактную структуру, для которой ядро формы а в точках гиперповерхности (первом члене триады) касается этой гиперповерхности. [c.247]

Углекислый газ и пары воды при высоких температурах окисляют металл, поэтому эту зону называют окислительной. Газосварочное пламя называется нормальным, когда соотношение гаяов О2/С2Н2 1. Нормальным пламенем спаривают большинство сталей. При увеличении содержания кислорода (Oj/ aHj > I) пламя приобретает голубоватый оттенок и имеет заостренную форму ядра. Такое пламя обладает окислительными свойствами и может быть использовано только при сварке латуни. В этом случае избыточный кислород образует с цинком, содержащимся в латуни, тугоплавкие оксиды, пленка которых препятствует дальнейшему испарению цинка. [c.207]

Рассматривая неустойчивость потоков в вихревой трубе, авторы работ [95, 96] предлагают модель, в которой агентами энергопереноса являются КВС, причем при анализе для удобства авторы оперируют с тороидальной формой. Согласно предлагаемой модели, КВС в результате взаимодействия друг с другом и с основным потоком перемещаются к центру или к периферии. В первом случае они расширяются, теряют устойчивость, замедляют вращение и передают механическую энергию ядру, обеспечивая тем самым его квазитвердую закрутку, во втором случае, увеличиваясь по радиусу, сжимаются и диссипируют вследствие работы сил вязкости. Процессы увеличения или уменьшения размера вихрей относятся к процессам деформационного характера. В этом смысле рассматриваемая деформация симметрична. При несимметричной деформации одна часть тора претерпевает сжатие, а диаметрально противоположная — расширение. Если учесть, что в вихревом тороиде низкоэнергетические массы газа располагаются по его оси [67], то должно происходить их смещение вдоль криволинейной оси тороида в центр вихревой трубы с последующим их перемещением в приосевую зону вынужденного вихря, и уходом разогретой оболочки на периферию. [c.125]

При отсутствии электрического поля электронное облако расположено симметрично относительно атомного ядра (рис. 141), а в электр1меском поле с напряженностью Е оно изменяет свою форму и центр отрицательно заряженного электронного облака уже не совпадает [c.142]

Фис. 8.24. Сначала облако газа а),. затем Галактика (б) начинает сплю зциваться и, наконец, принимает -форму блина с более или менее сферическим центральным ядром (д). [c.199]

Соотношение энергия — время жизни при а-распаде. Атомные ядра с массовым числом А > 208 испытывают спонтанные ядерные превращения и испускают а-частицу. Вокруг ядра для а-частицы существует потенциальный барьер определенной формы, например представленной на рисунке 30. Если принять, что внутри ядра находится а-частйца в виде готового образования, обладающего энергией S, а выход ее из ядра сводится к туннельному прохождению через потенциальный барьер, то вероятность W проникновения а-частицы сквозь потенциальный барьер составляет [c.89]

Тогда иотеициальная энергия кулоновского отталкивания в ядре сферической формы, содержащем Z протонов, будет [c.142]

Модель жидкой капли предсказывает существование коллективных движений нуклонов в ядре-капле поверхностных колебаний, колебаний плотности в случае сжимаемого вещества и др. Пусть имеется жидкая капля-ядро, в равновесггам состоянии она обладает сферической формой. Радиус сферического ядра равен R. Допустим, что ядро-капля захватывает влетевший извне нуклон. Энергия захваченного нуклона почти мгновенно распределяется между [c.173]

Третьим видом наиболее легко возбуждаемых колебаний явля-К1ТСП колебания формы поверх1ЮСТи ядра относительно некоторой равновесной формы. Поверхностные колебания имеют сравнительно невысокую частоту. Пусть поверхность ядра (с резкой границей) в полярных координатах определяется функцией R (0, ф), которую представим в виде разложения по сферическим функциям У (А, р.) [c.195]

Если последние нуклоны не образуют в ядре внешней замкнутой оболочки, то форма ядра будет отлична от сферической. При возбуждении таких ядер возможны не только колебания формы ядра, но также возможны и вращательиы е движения ядра. Энергия вращательного движения [c.196]

Для ядра эллипсоидальной формы, обладающего осевой симметрией, энергия ( оращ, выраженная через момент количества движения Р, имеет такой же вид, как и в случае твердого тела [c.196]

Примем, что ядро в равновесном состоянии представляет каплю несжимаемой жидкости, имеющую форму сферы радиуса R. Отклонение ядра от шарообразной формы приводит к увеличению поверхности и соответствующему увеличению поверхностной энергии (S ,, = AnaR . Одновременно происходит уменьшение электро- [c.299]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...