Квадруполь

Люминесцентные центры (в частности, молекулы) имеют достаточно сложное строение. Точное распределение зарядов в центре излучения и его изменения при возбуждении еще не известны. Однако опыт показывает, что поведение различных излучателей в первом приближении может быть довольно удовлетворительно описано на основе упрощенных моделей электрического и магнитного диполей, а также электрического квадруполя. В сложных случаях молекула заменяется совокупностью нескольких элементарных моделей, одна из которых описывает поглощение, другая — испускание. Например, поглощающая система может уподобляться электрическому диполю, а излучающая — квадруполю. [c.249]

Рис. 34.2. Поле излучения электрического диполя (а), электрического квадруполя (6) и магнитного диполя (в)

Различие полей излучения диполей и квадруполей используется в люминесценции для экспериментального установления характера элементарного излучателя. [c.250]

Для экспериментального измерения внешних квадруполь-ных моментов используются те же методы, что и для измерения магнитных дипольных моментов, т. е. изучение сверхтонкой структуры оптических спектров и радиочастотные резонансные методы. Взаимодействие квадрупольного момента с градиентом внутриатомного электрического поля определенным образом нарушает правило интервалов (2.17), что и дает возможность отделить расщепление уровней, связанное с наличием квадрупольного момента у ядра, от эффектов, обусловленных ядерным магнитным моментом. [c.67]

В табл. 2.3 даны внешние (или, как их еще называют, спектроскопические) квадрупольные моменты некоторых ядер. На рис. 2.22 приведены результаты измерения внутренних ядерных квадруполь-ных моментов Q . Уже в табл. 2.3 обращает на себя внимание большой разброс численных значений Q. Вспомним, что все магнитные моменты имеют порядок боровского магнетона, т. е. имеют одночастичное происхождение. Квадрупольные же моменты многих ядер [c.68]

Рис. 2.24. Произвольная сетка дисклинаций в модели двумерного поликристалла, состоящего из квадратных зерен (а), и соответствующая произвольная решетка дисклинационных квадруполей (б)

Простейщую модель квадруполя представляет пара равных и противоположно ориентированных диполей Р, расположенных на некотором расстоянии d (рис. 27, а). Такая система обладает квадрупольным моментом Qo = 2Pd = 2 eb)d. Так как квадрупольный момент Qo прояорционален б и то его величина (отнесенная к единичному заряду) измеряется в единицах площади. [c.95]

Y-Лучи, испускающиеся ядром при переходе в низшее энергетическое состояние, могут уносить различный момент количества движения I. Излучение, уносящее момент количества движения / = 1, называется дипольным, / = 2 — квадрупольным, I = 3 — октупольным и т. д.. Каждое из них характеризуется определенным характером углового распределения. Кванты различной мультипольности возникают в результате различных колебаний ядерной жидкости электрических (дипольные, квадрупольные и т. д.) и магнитных (дипольные, квадруполь-ные и т. д.). [c.166]

Из теории следует, что увеличение порядка мультипольности на единицу приводит к уменьшению вероятности перехода в (XjR) раз, где R — радиус ядра, а % — длина волны излучения. Так, например, при А = 100 и Е- = 0,5 Мэе =105. В связи с этим период полураспада для дипольного перехода обычно заключен в пределах 10 —10 з сек, а для квадруполь-ного не бывает меньше 10 сек. Если же энергия -квантов невелика ( 100 кэв), то период полураспада для квадруполь-ного излучения достигает 10 —10- сек, для октупольного— нескольких часов, а при I = 4 — нескольких лет. Быстрое убывание вероятности -излучения с ростом I приводит к тому, что из различных /, удовлетворяющих правилу отбора (И. 1), следует рассматривать только наименьшее I = (А/ . [c.166]

Электрический квадруполь представляет собой два диполя, оси которых имеют противоположное направление (рис. 34.2,6). Модель квадрупо.яя соответствует образованиям более симметричным, чем молекулы, рассматриваемые как электрические диполи. Вероятность перехода между двумя квадрупольными состояниями примерно в 10 раз меньше, чем в случае дипольных переходов. Вследствие этого вероятность поглощения и испускания квадруполя в 10 раз меньше, чем у диполя. Наоборот, длительность возбужденного состояния будет во столько же раз больше и достигнет 10 —10 с. [c.250]

Модель квадруполя используется п 5и рассмотрении так называемых запрещенных переходов, например при спонтанных переходах молекул из метастабнльного состояния в нормальное. [c.250]

Магнитный диполь представляет собой элементарный двухполюсный магнит, при изменении момента которого возникает испускание. Вследствие того, что величины магнитных. моментов молекул очень малы, вероятности переходов молекул из одного состояния в другое при изменении их магнитных моментов оказываются крайне малыми. Поглощательная и испускательная способности молекул—магнитных диполей по порядку величины близки к поглощательной и нспускательной способностям квадруполя. Распределение излучения магнитного диполя показано на рис. 34.2, в. Модель магнитного диполя применяется для описания некоторых случаев метаста-бильных состояний молекул. [c.250]

У несферичных ядер следует различать понятия внешнего (или наблюдаемого) и внутреннего (или собственного) квадруполь кого моментов. Внутренним называется квадрупольный момент Q , [c.66]

Таким образом, у фотона нет s-, р-, d- и других состояний с определенными значениями I. Однако для фотонов существуют аналоги таких состояний, называемые мультиполями. Мультиполь электромагнитного поля — это состояние свободно распространяющегося поля, обладающее определенными полным моментом L и четностью П. Можно показать, что для свободного фотона возможны состояния с полными моментами L = 1, 2, 3,. .. При этом для каждого значения момента существует одно состояние с положительной четностью и одно — с отрицательной. Обратим внимание на то, что для фотона отсутствует состояние с нулевым полным моментом. Каждое состояние фотона с определенными моментом и четностью называется мультиполем определенного типа. Именно, состояние с моментом L и четностью (—1) называется электрическим 2 --полем, а состояние с моментом L и четностью (—1) — магнитным 2 -полем. В частности, низшие мультиполи имеют следующие названия диполь — при L = 1, квадруполь — при 1 = 2, октуполь — при [c.162]

L = 3. В соответствии с только что сказанным электрические диполь и октуполь, а также магнитный квадруполь — нечетны, в то время как магнитные диполь и октуполь, а также электрический квадруполь — четны. Для обозначения v полному моменту L. Например, электрический дипольный квант обозначается через 1, магнитный дипольный — через М, электрический квадрупольный — через 2, и т. д. [c.163]

Из (6.90) — (6.93) следует, что зависимость времени жизни от энергии тем резче, чем выше мультипольность, и что переходы высокой мультипольности сильно запрещены. Наиболее разрешенным является электрический дипольный переход. Следующими по разре-шенности являются электрический квадруполь и магнитный диполь. [c.261]

Рис. 2.25. Формирование дисклинационного квадруполя благодаря сдвиговой деформации зерна квадратной формы а — дислокационная модель 6 — соответ-ствуюшая дисклинапионная модель

Рис. 2.25. Формирование дисклинационного квадруполя благодаря <a href="/info/129868">сдвиговой деформации</a> зерна квадратной формы а — <a href="/info/535374">дислокационная модель</a> 6 — соответ-ствуюшая дисклинапионная модель

Так же как и в случае массивов неупорядоченных дислокаций [208], полностью усредненный по всем ориентациям оси х, реализациям дисклинационной структуры и объему зерна А квадрат нормальной деформации использовался для оценки среднеквадратичной деформации. Дополнительный анализ показал 210], что квадруполи, принадлежащие пяти ближайщим координационным сферам, что соответствует N = 11, дают вклад, равный 99 % от общей упругой энергии, запасенной в данном зерне. Окончательное выражение для среднеквадратичной упругой деформации имеет вид [c.109]

Упругая энергия системы, состоит из двух составляющих энергии самих дисклинационных квадруполей и энергии их взаимодействия. Энергия взаимодействия двух квадруполей пропорциональна произведению их мощностей ujijuki Его среднее значение равно нулю для нескоррелированных мощностей квадруполей. Следовательно, общая упругая энергия произвольной дисклинационной решетки на один квадруполь просто равна средней энергии отдельного квадруполя, т. е. W = С и )сР1п2/2тт 1 — v) [214]. Связанная с дисклинациями избыточная энергия единицы длины границы зерна описывается формулой [c.109]

Деформации высших порядков. Кроме квадрупольной деформации, играющей гл. роль, Д. я. обладают аксиальными деформациями высш. порядков. Форма ядра, имеющего квадрупольиую и гексадекапольную (4-го порядка) деформации, даётся выражением [c.600]

Классическая теория. Произвольное распределение неподвижных или движущихся зарядов можно описать с помощью плотностей заряда р и тока j, удовлетворяющих ур нпю непрерывности Поле, создавае.мое такими источниками вне области их размещения, описывается как совокупность полей мультиполей. монополя (заряда), диполя, квадруполя и т. д. Однако такое описание продуктивно только тогда, когда размер I области, содержащей источники, мал по сравнению с длиной волны излучения К=2л1к = 2 кс1<а [c.630]

В деформированных ядрах ниж. уровень 2+ становится чисто вращательным и наблюдаются квадруполь-ные р- и у-колебания (рис. 2) с энергией фононов ок. 1 МэВ и меньшей вероятностью 7-переходов, чем в сферич. ядрах. После того, как нроизогаёл фазовый переход к статич. деформации, колебания вокруг новой равновесной формы являются более жёсткими. [c.408]

Однако М.в. с участием квадруполей и мультипо-более высокого порядка малы и обычно ими можно небречь (они характерны для межмолекулярного 1Йат 1одействия). Примеры взаимодействия мульти-Ййей М. в. с участием возбуждённых атомов и мо-)№Кул. [c.79]

Помимо дипольных переходов иногда удаётся наблюдать также переходы, обусловленные изменением квад-рупольного момента молекулы. Так, дипольные колебательно-вращат. спектры гомоядерных двухатомных молекул строго запрещены, но они имеют квадруполь-ный момент, при изменении к-рого возникают квадру-польные спектры. Такие спектры наблюдались для молекул Н , О2 и др. [c.204]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...