Плотность потока массы энтропии

Пленка жидкости 338, 340 Плотность потока массы 16 -- энтропии 18 [c.732]

Объемная скорость возникновения энтропии диссипации, умноженная на абсолютную температуру, согласно нестатической термодинамике связана с потенциалом, вызывающим плотность потока массы, [c.154]

Если расхода массы через разрыв нет, т. е. если плотность потока массы т равна нулю, то такая поверхность называется контактной поверхностью разрыва. Она может представлять собой, например, поверхность раздела между двумя разными газами. На контактных поверхностях энтропия, вообще говоря, терпит разрыв, и такие поверхности связаны с возникновением ударных волн. Из уравнения (2.5) следует, что необходимым условием распространения такого неизменного энтропийного разрыва является равенство давлений с обеих сторон контактной поверхности. [c.28]

В дальнейшем мы будем обозначать скорости сверхтекучего и нормального движений соответственно как Vs и v . Описанный механизм переноса тепла означает, что плотность потока энтропии равна произведению v ps скорости v на энтропию единицы объема жидкости (s — энтропия, отнесенная к единице ее массы). Плотность потока тепла получается соответственно умножением потока энтропии на Т, т. е. равна [c.708]

В отличие от равновесной термодинамики характеристики неравновесных систем изменяются со временем, а интенсивные параметры (плотность, температура, давление и т. д.) имеют, как правило, разные значения в различных точках системы, т. е. зависят от координат. Основную роль в теории необратимых явлений играют потоки различных физических величин энергии, массы или числа частиц, теплоты, импульса, энтропии, электрического заряда и т. д., которые отсутствуют в равновесных состояниях. Причины возникновения потоков получили формальное название сил. Это могут быть градиенты интенсивных параметров или связанные с ними величины. Обычно предполагается линейная связь между потоками и силами. Коэффициенты пропорциональности, входящие в эти соотношения, называются кинетическими коэффициентами. В общем случае они являются функциями от термодинамических параметров состояния системы. [c.216]

Здесь 5 — энтропия единицы массы смеси, Т — абсолютная температура, д — плотность молекулярного потока тепла, а х — эффективный химический потенциал, связанный с химическими потенциалами компонент 1 и Х2 соотношением [c.218]

Пусть имеется макротело с плотностью р = г см" , имеющее поперечный размер Ь. Масса этого тела т = рО. На тело прямо или косвенно поступает поток информации, превращаемый затем в энтропию, который можно оценить как где [c.78]

Следовательно, левая часть уравнения баланса энтропии (18.12) М05кет считаться определенной, если определен вид тепловою нотока д и векторов плотности потока массы [c.75]

Для пересчета в единицы СИ приведены таблицы переводных множителей для единиц длины — табл. IX, для единиц времени, площади, объема — табл. X, для единиц массы, плотности, удельного веса, силы — табл. XI для единиц давления, работы, энергии, количества теплоты — табл. XII для единиц мощности, теплового потока, теплоемкости, энтропии, удельной теплоемкости и удельной энтропии — табл. XIII для единиц плотности теплового потока, коэффициентов теплообмена (теплоотдачи) и теплопередачи, коэффициентов теплопроводности, температуропроводности и температурного градиента — табл. XIV. [c.12]

Уравневия массо1юреноса. В основе явления массопереноса лежат два фундаментальных закона природы закон сохранения массы и закон сохранения и превращения энергии. Направленность процессов переноса определяется вторым законом термодинамики — принципом увеличения энтропии s. Наиболее общие уравнения массопереноса и тепло-переноса идентичны, поэтому ряд решений задач теплопроводности можно применить к решению задач массопереноса [48, 80]. Произведение скорости изменения энтропии dS/dt на Г равно сумме произведений плотностей потоков J,- на соответствующие термодинамические движущие силы X . Для массопереноса прямой термодинамической силой является диффузия под действием градиента концентрации вещества, поэтому при Т — onst масса т вещества, проходящего в стационарном режиме через площадь S в направлении х в единицу времени (первый закон Фика) [c.206]

Здесь Isj — кондуктивная составляющая вектора плотности потока энтропии, а Ig = Igi = — Ig, — вектор плотности диффузионного потока вещества (при движении имеется еще поток вещества, равный pw, где w — скорость движения среды). Таким образом, = (q — (ф — фа) Iполезной внешней работы определяется соотношением dploldr = — div II, где /о — полезная внешняя работа, отнесенная к единице массы. [c.46]

Рассмотрим случай чистой диффузии, когда = 0. Предположим, что имеются только два компонента, причем сумма масс их Gj + Сг = G неизменна тогда имея в виду, что прирост энтропии вследствие необратимости процесса диффузионного переноса вещества должен определяться величиной —ф1 dGi — ср dG — —(фх — ср ) dGj, которая одна только содержит в себе характеристики этого процесса (в частности плотность диффузионного потока), ваключаем, что для единицы объема [c.162]

При наличии разрывов величии, характеризующих течение газа, в точках поверхности разрыва должны йыть выполнены условия, также вытекающие из закона сохранения массы, ур-ния кол-ва движения и закона сохранения энергии. Существуют поверхности разрыва, сквозь к-рые отсутствует поток вещества (т. и. тангенциальные разрывы). Удо.р)1ая волна является нонерх-постью разрыва, к-рая пересекается частицами. При переходе через такую поверхность разрыва энтропия частиц изменяется, причём для обычно рассматриваемых сред так, Что энтропия увеличивается тогда, когда плотность и давление возрастают, а скорость уменьшается. В противном случае энтропия уменьшается, Т. к. в соответствии со вторым законом термодинамики при адиабатич. процессах энтропия не может умень-1[1аться, то в таких средах скачки разрежения невозможны, а существуют только скачки унлотнеиня. При этом скорость газа перед скачком — сверхзвуковая. [c.380]

Как и всякая обычная жидкость, нормальная компонента обладает вязкостью, обусловленной взаимодействием квазичастиц между собой. Нормальная компонента течёт со скоростью так что масса в сверхтекучем Не переносится с двумя скоростями полный поток частиц I = Р4У3 - - Рп п- Когерентное сверхтекучее движение не обладает антропией. Всё тепловое движение в сверхтекучей жидкости связано с её нормальной составляющей. Конвективный обратимый перенос энтропии, характерный для нормальных жидкостей, в сверхтекучей жидкости осуществляется нормальной комио-нентой со скоростью и может происходить без переноса массы, т. е. при = р,п, р дп = 0. Это приводит к существованию двух типов колебаний (звуков) в объёме сверхтекучего Не помимо обычного звука — колебаний плотности и тока (т. и. первый звук), возможно распространение колебаний иного типа — второго звука, представляющего собой волны энтропии, или температурные волны (см. Звук в сверхтекучем гелии). [c.454]

Здесь Т — температура среды и — перемещение вдоль оси х о — напряжение, 5 — энтропия на единицу массы д — тепловой поток р — плотность X, — адиабатические коэффициенты Ламе г — время релаксации теплового потока. Коэффициенты кит связаны с теплоемкостью среды с и коэффициентом термического расширения асоотношениями [c.125]

В механике сплошной среды тело представляют в виде некоторой субстанции, называемой материальным континуумом, непрерывно заполняющей объем геометрического пространства. Бесконечно малый объем тела также называется частицей. Феноменологически вводятся пoняtия плотности, перемещения и скорости, внутренней энергии, температуры, энтропии и потока тепла как непрерывно дифференцируемых функций координат и времени. Вводятся фундаментальные понятия внутренних напряжений и деформаций и постулируется существование связи между ними и температурой, отражающей в конечном счете статистику движения и взаимодействия атомов. Б МСС используются основные уравнения динамики системы и статистической механики, в первую очередь законы сохранения массы, импульса, энергии и баланса энтропии. Обоснование этого и установление соответствия [c.7]

Подставляя решение в виде бегущей волны, находим закон дисперсии для второго звука = S / sT/[(/ s y)f ], т.е. скорость второго звука = [S" PsT pn v)Y/ , где Су — теплоемкость единицы массы при постоянном объеме. В такой волне j и О (колебания происходят при постоянном объеме или давлении, причем су Ср), но тогда Vn pslpn)vs, т.е. сверхтекучий и нормальный компоненты колеблются в противофазе таким образом, суммарного потока вещества нет, поскольку скорость v центра масс компонентов близка к нулю (в то же время существует относительное движение сверхтекучего и нормального компонентов). Если вспомнить, что сверхтекучий компонент не переносит тепла, то становится понятным, что волны второго звука связаны с колебаниями температуры, а не плотности (в этом смысле показательно то, что в волновом уравнении для второго звука переменной является Т ). Уникальность НеП в том, что в нем существуют температурные волны, т.е. обратимые температурные возмущения, в отличие от необратимого распространения таких возмущений путем теплопроводности в других веществах. Следует заметить, что по отдельности оба компонента жидкого гелия испытывают сжатия и разрежения. Такие сжатия и разрежения сверхтекучего компонента, который, как уже говорилось, не переносит энтропия, сопровождаются обратимыми увеличениями и уменьшениями температуры. Сила, противодействующая этим изменениям, т. е. возвращающая сила, связана с градиентом химического потенциала (он вызван изменением температуры без изменения давления). Из уравнения движения для сверхтекучего компонента d s/dt = —V/x следует, что градиент химического [c.115]

В некотором произвольно выбранном объеме системы У полная энтропия 5 изменяется по двум причинам. Одна из них — производство энтропии, т. е. нзмеиеиие ее вследствие внутренних необратимых процессов, другая — поток энтропии извне. Поток энтропии связан, между прочим, с потоком вещества н присущей этому веществу энтропией. Скорость изменения энтропии в объеме V системы с плотностью массы р поэтому равна [c.62]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...