Флуктуации плотности потока

Флуктуации плотности потока энергии хаотического света. При усреднении по промежутку 81 времени, большему времени когерентности т (в случае ударного уширения т = то), получаем [c.81]

Величина флуктуаций плотности потока энергии может быть вычислена с помощью (13.14) и характеризуется среднеквадратичным отклонением от равновесного значения [c.81]

Внутренняя макронеоднородность потока тесно связана с флуктуацией плотности загрузки насыпного слоя, которая, в спою очередь, зависит как от формы и упаковки зерен слоя, так и от разнородности их размеров. [c.271]

Рис. 43.12. Равновесная плотность потока нейтронов как функция энергии на различных глубинах в атмосфере на широте 44° [33]. Поток нейтронов у земной поверхности в области энергии 1—10 эВ претерпевает значительные флуктуации с изменением свойств почвы (например, при наличии или отсутствии влаги) и других трудно учитываемых локальных факторов

Почему для исследования флуктуации концентрации фотонов необходимо пользоваться малыми плотностями потоков энергии [c.30]

Следовательно, в области малых и средних давлений, где величина снижения давления в жидкости во много раз превышает снижение давления в паре, заполняющем пузырек. Это означает, что в потоке жидкости, достигшей температуры насыщения, образование в результате флуктуаций плотности жизнеспособных (критического размера) центров испарения возможно лишь при больших перепадах давления вдоль канала. Заметим также, что в интервале давлений, достигающих десятков бар, [c.159]

Допустим, что флуктуации скорости потока (t) представляют собой широкополосный случайный процесс со спектральной плотностью [c.165]

При исследовании фотографических клише с помощью микрофотометра, даже в том случае, когда плотность клише кажется на глаз равномерной, обнаруживаются значительные флуктуации светового потока вокруг некоторой средней величины. Вид кривой, построенной по показаниям микрофотометра, представляет поразительную аналогию с кривой электрического шума фона, наблюдаемого на катодном осциллографе. [c.246]

Этот вынуждающий член должен определять любое генерирование звука, т. е. флуктуации плотности р, распространяющиеся от турбулентного потока. Заметим, что величины Т можно считать пренебрежимо малыми вне области течения, где имеют место только таким образом генерируемые звуковые волны, для которых справедливы приближения линейной теории. Эти приближения с пренебрежимо малыми Г,- могут, однако, быть непригодными внутри потока, который составляет, следовательно, ограниченную область источника для генерируемого звука. [c.81]

Даже когда реактор работает на стационарном уровне мощности, имеют место небольшие флуктуации нейтронного потока, обычно называемые реакторным шумом. Этот шум является прямым следствием процесса деления. В гл. 9 показано, что информация о времени жизни запаздывающих нейтронов и других представляющих интерес величинах может быть получена при изучении реакторных шумов. Однако флуктуации не приводят в этом случае к большим отклонениям плотности (или потока) нейтронов от значения, предсказываемого уравнением переноса. [c.31]

Помимо флуктуаций плотности атмосферы, вызванных солнечным излучением, в земную атмосферу вторгаются потоки заряженных частиц (особенно во время солнечных вспышек), вызывающие сильные магнитные бури, резкие изменения плотности атмосферы и всплески полярных сияний. Такие потоки приводят также к увеличению количества заряженных частиц в радиационных поясах. Частицы (протоны и электроны) захватываются магнитным полем Земли и движутся по спиралям вдоль магнитных силовых линий. Витки спирали становятся все более тесными по мере приближения к Земле, и в конце концов частица меняет направление своего движения на обратное. Происходит также дрейф частиц по долготе, так что пучок частиц, инжектированный в какой-либо точке верхней части атмосферы, быстро растекается в кольцо вокруг Земли. Радиационные пояса и процесс захвата схематично показаны на рис. 10.3 и 10.4. [c.314]

Статистическая физика, статистическая механика. В классич, статистич. механике вместо задания координат и импульсов Pi частиц системы задается ф-цня распределения частиц по координатам и импульсам, /(г,rw, рц f)i имеющая смысл плотности вероятности обнаружения наблюдаемых значений координат и импульсов в определённых малых интервалах в данный момент времени t. Ф-ция распределения / удовлетворяет ур-нию движения (ур-нию Лиувилля), имеющему вид ур-ния непрерывности в пространстве всех г, и р, (в фазовом пространстве). Ур-ние Лиувилля однозначно определяет/ в любой последующий момент времени по заданному её значению в нач. момент, если известна энергия взаимодействия между частицами системы. Ф-ция распределения позволяет вычислять ср. значения плотностей вещества, энергии, импульса и их потоков, а также отклонения их от ср. значений — флуктуации. Ур-ние, описывающее эволюцию ф-ции распределения для газа, было впервые получено Больцманом (1872) и наз. кинетическим ур-нием Больцмана. [c.315]

Ферма пршщип 120 Фильтры 1штерференционные 178 Флуктуации плотности потока энергии 81 Фокус 128 [c.351]

Следуя Осватичу [Л. 72], допустим, что пар содержит очень большое число посторонних взвесей 2 = 10 смГ . Пусть размер таких взвешенных частиц (пылинок и др.) на один-два порядка превышает критический размер зародышей, возникающих при флуктуации плотности, т. е. будем считать 1о — мм. Время протекания через сопло составляет обычно (1—3)-10 сек. [Л. 24, 72]. В таком случае при довольно значительном переохлаждении пара, достигающем 30° С, размер капель конденсата, выпавшего на взвесях, составит, согласно (4-23), % = 10 + + 4,3-10 " = 5,3-10 мм. Отсюда масса жидкой фазы, накопившейся за время прохождения потоком сопла, [c.142]

Черта сверху обозначает статистич. усреднение по флуктуациям волнового поля, аричс-м флуктуировать могут как фаза, так и амплитуда волны озиачает комплексное сопряжение. Случайная (мгновенная) интенсивность (плотность анергии) волны пропорц. величине 1 г, t) = u r, г)1 . Её ср. значение связано с Г ф-лой / (г, 0= Га (/ , t г, ) Ср. вектор плотности потока энергин S также выражается через Ги агпг, < Г-, ty [c.394]

Рассеивающие свойства неровной поверхности характеризуют уд, эфф. поверхностью рассеяния п(а, р), к-рая определяется как умноженное на 4я отношение ср. потока энергии флуктуац. поля и, рассеянного с единицы площади 5р в единичный телесный угол в направлении р, к плотности потока энергии в падающей волне, распространяющейся в направлении а — k/ft [c.268]

Акустический шум. Источником акустич. Ш. могут быть любые нежелательные механич. колебания в твёрдых, жидких и газообразных средах. Различают механич. Ш., вызываемый вибрацией, соударениями твёрдых тел (Ш. станков, машин и т. п.) аэро- или гидродинамич. Ш., возникающий в турбулентных потоках газов или жидкостей в результате флуктуаций давления (напр., Ш. в струе реактивного двигателя) термодинамич. III., обусловленный флуктуациями плотности газа (напр., в процессе горения), а также резким повышением давления (напр., при взрыве, электрич. разряде) кавитац. Ш., связанный с захлопыванием газовых полостей и пузырьков в жидкостях кавита-щЛ). Акустич. Ш. (напр., авиац. и ракетных двигателей) — источник НЧ-помех в работе радиоэлектронных устройств и одна из причин нарушения их работоспособности. В ряде случаев акустич. Ш. служит источником информации, т. е. выполняет роль сигнала. Так, по Ш. подводных лодок и надводных судов осуществляют их пеленгацию шумоподобные сигналы используются в радиоэлектронике для разл, измерений. [c.479]

Возникновение новой фазы происходит в результате столкновений отдельных молекул. В процессе хаотического движения возможно появление молекул с любыми скоростями и энергиями, т, е. любое отклонение истинных значений параметров потока от средних. Такие отклонения принято называть флуктуациями. В отличие от обычных флуктуаций, совместимых с сохранением данного агрегатного состояния, флуктуации плотности, выходящие за пределы одного агрегатного состояния, названы Я. И. Френкелем гетерофазнымк [Л, 126]. Система, испытывающая флуктуации, может самопроизвольно перейти в менее вероятное состояние. [c.19]

Ко второй группе атмосферных эффектов относятся прежде всего явления, связанные с турбулентным характером атмосферы. Турбулентные потоки воздуха обусловливают возникновение местных флуктуаций плотности атмосферы и, следовательно, изменение ее коэффициента преломления. Эти флуктуации имеют микромасштабное время корреляции порядка нескольких миллисекунд. Изменения коэффициента преломления вызывают изменение оптической длины пути луча. В результате в пределах лазерного пучка могут нарушиться существовавшие в нем фазовые соотношения. В силу случайного характера турбулентности коэффициент преломления вдоль всего пути распространения лазерного излучения изменяется случайным образом. Поэтому в качестве основной характеристики в данном случае выступает некоторый поперечный корреляционный размер ркор- В соответствии с определением ркор — есть минимальное расстояние между двумя ближайшими лучами, которые из-за прохождения участков атмосферы с различными коэффициентами преломления оказываются некоррелированными у цели. [c.52]

Это означает, что флуктуирующий поток в ограниченном объеме при остальном объеме, находящемся в состоянии покоя, порождает те же флуктуации плотности, какие получились бы в стационарной акустической среде за счет внешних приложенных напряжений. Лайтхиллу удалось, таким образом, свести нелинейное турбулентное движение к порождаемому этим движением акустическому полю и для решения задачи далее использовать известные в классической акустике методы. [c.381]

Из этой формулы следует, что если Ti, не меняется со временем, т. е. есяги картина неоднородностей ов потоке (например, турбулентные пульсации поля скоростей) просто переносится потоком, оставаясь яеи1зме1НН0Й ( замороженная турбулентность ), то флуктуации плотности обращаются в нуль — никакой аэродинамической генерации звука не происходит. Это ясно и из чисто энергетических соображений если в потоке нет изменения Tij — нет расхода энергии, которая должна была бы идти на образование акустического поля,— нет и этого поля. [c.389]

Влияние увеличения промежутка времени на результат усреднения. При увеличении промежутка времени усреднения кривая, изображенная на рис. 55, сглаживается Ёысота пиков уменьшается, и резкие изменения ослабляются. Ири приближении времени усреднения к хо сплошная кривая приближается к-пунктирной. При временах усреднения порядка то изменения плотности потока энергии волн полностью исчезают. Значит, все.эти изменения происходят в промежутки времени, меньшие то, а to является масштабом флуктуаций. Дальнейшее увеличение промежутки времени усреднения не изменяет среднего значения. Таким образом, время то является характерным временем для рассматриваемого процесса. [c.80]

Рис. Ь. Полная плотность потока солнечной радиация, измерен- ная на орбите Земли, обнаруживает флуктуации, коррелирующие с прохождением солнечных пятен по видимому диску, Плотщость потока солнечной радиации, измеренная радиометром с абсолютно черной полостью в ходе исследований по ирог мме Солнечного максимума, представлена как процентное отклонение от средневзвешенного значения за первые 153 дня исследований по этой программе. Отдельные точки дают среднюю энергетическую освещенность на дневной час ти орбиты вертикальными отрезками, проведенными через каждую точку, показаны стандартные ошибки этих орбитальных средних. Большие спады вблизи 100 и 145 дней связаны с прохождением больших областей солнечных пятен по солнечному диску. Средневзвешенная солнечная постоянная за время измерений равна 1368,31 Вт/м на р.асстояния I астрономической единицы от Солнца. (Из статьи Г25], с разрешения Лаборатории реактивного движения Калифорнийского тех-кологического института.)

Под неустойчивостями дислокационных структур в данной главе будем понимать развитие (инкремент) флуктуаций дислокационных потоков, приводящее к пространственно-неоднородному распределению дефектов. Эксперимент свидетельствует о том, что в деформируемых материалах практически любое распределение дислокаций пространственно неоднородно. Тривиальная причина подобной неоднородности связана с гетерогенностью механизмов увеличения дислокационной плотности — новые дислокации зарождаются группами на некоторых фиксированных источниках. Более глубокие причины обусловлены коллективными эффектами в анса.мбле взаимодействующих дислокаций. [c.101]

TejiMH4. Ш. (см. Термическая генерация звука, Поющее п,1а.мя) возникает из-за турбулизации потока и флуктуаций плотности газов в результате горения, а также вследствие мгновенного интенсивного выделения тепла, вызывающего мгновенные повышения давления, в результате взрыва или разряда. 4) Кавитационный Ш., порождаемый звуковыми импульсами, возникающими при захлопывании пузырьков и полостей в жидкости, сопровождающих кавитацию акустическую. [c.427]

Условие (18) непосредственно связано с законом сохранения энергии. Волновое поле связано с Ф соотношением = ехр Ф. Плотность потока энергии (если пренебречь несзтцественными флуктуациями направления распространения, приводящими к поправкам более высокого порядка малости) пропорциональна [c.330]

Усредним это выражение. Очевидно, что при распространении плоской волны в неограниченном пространстве, не обладаюш ем поглощением, плотность потока энергии должна сохраняться, т. е. должно выполняться соотношение (YT ) = onst. Так как случайные величины х и Re [Ф —<Фа>] стоят под знаком экспоненты, то для выполнения операции усреднения необходимо знать закон распределения вероятностей этих величин. Величина х-как было установлено выше, выражается при помощи интеграла от случайной величины е . В случае, если расстояние L значительно превышает радиус корреляции Lo флуктуаций е, в силу центральной предельной теоремы теории вероятностей закон распределения X приближается к нормальному ). [c.330]

Па) и осаждаются на подогретой подложке. Для большинства соединений необходим независимый контроль скорости испарения каждого элемента соединений или твердого раствора. Температурная стабилизация испарительных ячеек обеспечивает флуктуации плотности молекулярного пучка с точностью до 2 %. Управление потоком и контроль его состава осуществляются с помощью квадрупольного масс-спектрометра Оже-анализатора, дифрактометра на быстрых и медленных электронах (рис. 10.4). ЭВМ на ос нове информации о плотности молеку лярного потока дает команды для регулирования температуры тигля с соответствующим материалом, задает соотношение потоков испаряемых материалов и в соответствии с требуемой толщиной слоя посылает сигнал на открытие или закрытие заслонки. Способ м6-лекулярно-лучевой эпитаксии обеспечивает эпитаксиальное наращивание слоев соединений А "В со скоростью 1,5-10 мкм/с при температуре 600 С. [c.170]

Парселлу принадлежит простое объяснение чрезмерно больших флуктуаций числа фотонов, основанное на модели волновых пакетов [83]. Рассмотрим поток волновых пакетов (каждый длиной примерно с/Ау), следующих друг за другом в случайной последовательности, причем каждый пакет содержит один фотон. Существует определенная вероятность того, что два таких волновых пакета случайно перекроются. При перекрытии пакеты интерферируют, и в результате появится пакет с числом фотонов между О и 4, так что флуктуации плотности фотонов оказываются большими. Аналогичные опыты с электронами показали бы ослабление нормальных флуктуаций вместо их усиления, так как принцип Паули запрещает случайное перекрывание волновых пакетов. [c.221]

В результате проведенных расчетов получены соотношения, выражающие интенсивность света, рассеянного на адиабатических и изобарических флуктуациях плотности и концентрации, в функции измеряемых на опыте параметров. Однако подвергнуть полученные соотношения опытной проверке еще нельзя, поскольку остается неучтенной интенсивность света, рассеянного на флуктуациях анизотропии. Опыт показывает, что интенсивность света, рассеянного на флуктуациях анизотропии, в большом числе случаев дает существенный вклад в общий поток рассеянного света. Иногда доля свега, приходящегося на флуктуации анизотропии, превосходит интенсивность света, рассеянного на адиабатических и изобарических флуктуациях плотности, в несколько раз. Поэтому, прежде чем сопоставить теоретические расчеты интенсивности рассеянного света в жидкости с опытом, совершенно необходимо учесть рассеяние света на флуктуациях анизотропии. [c.49]

В неупорядоченном режиме имеют место сильные изменения амплитуд и частот колебаний истинного паро-содержания потока ф. Эти режимы возникали при больших паросодержаниях и невысоких плотностях теплового потока. В упорядоченном режиме амплитуды и частоты устойчивы около некоторых средних значений, причем флуктуации ф и р близки по фазе, а флуктуации расхода (wo) находятся в противофазе. [c.178]

Оценки основных термодинамических характеристик плазмы искрового канала температуры, коэффициентов и показателей поглощения, потерь энергии с излучением и других - основаны на измерениях спектральной плотности лучистого потока (или яркости Ья). Результаты измерений спектральной плотности яркости искрового канала в оптически прозрачных твердых диэлектриках (ЩГК, органическом стекле, полевом шпате) по методу сравнения, несмотря на тщательный контроль за сохранением условий эксперимента (параметров разрядной цепи, длины межэлектродного промежутка, параметров оптической системы, геометрии образца и т.д.), подвержены значительным статистическим флуктуациям. Природа этих разбросов обусловлена малыми радиальными размерами искрового канала, особенно в начальной стадии его расширения, искривлениями и нестабильностью положения канала относительно оси электродов, вариациями кинетики трещин вокруг канала и т.п. Изучение влияния типа ЩГК, режимов энерговклада и других факторов возможно только с применением статистических методов, в частности, дисперсионного анализа. Результаты проверки закона распределения отдельных измерений максимального значения спектральной плотности [c.45]

Дробовой Ш.—специфич. и наиб, важный вид внутр. естеств. Ш. в электронных приборах. В ЭВП он возникает на поверхности катода вследствие статистич. характера эмиссии электронов и дискретности их заряда. Спектральная плотность тока катода S I) дробового Ш. при работе ЭВП в режиме насыщения определяется соотношением (Шоттки формула) S (/) = e/o, где е—заряд электрона, /о — постоянная составляющая тока. Спектр дробовых Ш. флуктуаций анодного тока, обусловленных дробовым Ш. тока катода, равномерен до весьма высоких значений частот (на к-рых становится существенной конечность времени пролёта электрона от катода к аноду). В силу теплового разброса скоростей эмитируемых электронов дробовой Ш. всегда сопровождается флуктуациями не только тока, но и др. характеристик электронного потока. Элек-трнч. Ш., родственные дробовому III. в ЭВП, наблюдаются и в полупроводниковых приборах. В последних различают Ш., вызванные дрейфом носителей заряда, и Ш., вы- ванные диффузией носителей заряда. [c.479]

Интересным экспериментальным фактом явилось наличие ярко выраженного максимума в спектральной плотности пульсаций температуры. Такой вид кривой спектральной плотности характерен для париоди-ческого сигнала, возмущаемого случайным образом. Поскольку, как отмечалось выше, термопара реагирует на изменение плотности среды, можно предположить, что плотность двухфазного потока меняется со временем в каждой точке периодическим образом. Физически это можно объяснить наличием в потоке пара скоплений капель жидкости, движущихся с потоком на некоторых расстояниях друг от друга. Проходя одно за другим через термопару, эти скопления капель и дают периодический сигнал, возмущаемый случайными флуктуациями концентрации капель в скоплениях. С ростом скорости потока растет скорость движения скоплений капель по каналу, а, значит, и частота прохождения их через данное сечение потока. Зтим можно объяснить сдвиг максимума спектральной плотности в область более высоких частот с увеличением относительной энтальпии и массовой скорости потока. [c.257]

Излагайгся характеристики экспериментального исследования статистических характеристик пульсацШ ) температуры в пароводяном потоке после наступления кризиса теплоотдачи в области ухудшенного тепло -обмена.В предположении,что флуктуации температуры в двухфазном потоке являются стационарными случайными функциями времени,бьиш исследованы следующие статистические характеристики интенсивность,плотность распределения вероятностеР,автокорреляционная функция,спектральная плотность. [c.364]

Учет зависимости плотности от температуры и дав-легаил позволяет найти флуктуации (расхода рабочего тела вследствие изменения емкости последнего в объеме теплообменника в переходном про-цеосе и учесть их при отыскании отклонений температуры потока. Это является ооноаньим свойством нового решения, отличающим его от решения, приведенного в 5-2. [c.267]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...