Черное тело, излучение поверхностная плотность потока

Отношение поверхностной плотности потока собственного интегрального излучения Е данного тела к поверхностной плотности потока интегрального излучения Ео абсолютно черного тела при той же температуре называется степенью черноты этого тела [c.91]

Рассмотрим тепловое равновесие двух параллельных плоскостей, расположенных настолько близко друг к другу, что излучение каждой из них обязательно попадает на другую (рис. 1.8). Пусть одна из пластин — произвольное тело с поверхностной плотностью потока излучения и поглощательной способностью и Ai, вторая — абсолютно черное тело (Л о = 1). При оди- [c.254]

Тела, с которыми мы имеем дело на практике, излучают меньше тепловой энергии, чем абсолютно черное тело при той же температуре. Если они излучают при этом во всем диапазоне спектра длин волн, они называются серыми. Отношение поверхностной плотности потока собственного интегрального излучения Е данного тела к поверхностной плотности потока интегрального излучения Eq абсолютно черного тела при той же температуре называется коэффициентом теплового излучения (или степенью черноты) [c.81]

Поверхностная плотность потока интегрального излучения абсолютно черного тела в зависимости от его температуры описывается законом Стефана-Больцмана [c.91]

Рассмотрим далее закон Стефана — Больцмана, который определяет связь поверхностной плотности потока собственного излучения абсолютно черного тела Е (, с температурой. Из определения плотности потока монохроматического излучения следует, что [c.253]

Отношение поверхностной плотности потока собственного излучения тела к его поглощательной способности одинаково для всех тел, находящихся при одной и той же температуре, и равно поверхностной плотности потока собственного излучения абсолютно черного тела при той же температуре. Это и есть закон Кирхгофа, представленный уравнением (1.31). [c.254]

Из уравнения (1.31) следует, что чем больше тело поглощает, тем больше оно излучает, поэтому для конкретной температуры абсолютно черное тело имеет наибольшую поверхностную плотность потока собственного излучения. [c.254]

Коэффициентом черноты серого тела называют величину, равную отношению поверхностных плотностей потоков интегрального излучения Е и серого тела (теплового излучателя) и абсолютно черного тела [c.404]

Частным случаем реальных тел являются серые тела, спектр излучения 2 которых подобен спектру излучения абсолютно черного тела. Поверхностная плотность потока монохроматического излучения для каждой длины волны серого тела Е% составляет одну и ту же долю поверхностной плотности потока излучения черного тела Еах, т. е. [c.232]

Закон Стефана — Больцмана устанавливает зависимость плотности потока интегрального полусферического излучения от температуры. Эта. зависимость задолго до появления квантовой теории Планка впервые экспериментально (путем измерений собственного излучения модели черного тела) была установлена Стефаном (1879 г.). Позднее (1884 г.) она теоретически (исходя из законов термодинамики) была получена Больцманом. Поэтому закон Получил объединенное название закона Стефана — Больцмана. Закон Стефана — Больцмана может быть получен и При использований закона Планка. Закон Стефана —Больцмана для поверхностной плотности потока интегрального излучения Ео, Вт/м , можно выразить следующим образом [c.372]

Закон Стефана—Больцмана. На рис. 3.10 площадь заштрихованного прямоугольника, равная произведению dX, определяет поверхностную плотность потока излучения абсолютно черного тела (IEq = Iq dk в диапазоне длин волн от до X, + dX. [c.80]

Поверхностная плотность потока интегрального излучения абсолютно черного тела определяется суммированием dE по всем длинам волн, т.е. площадью под кривой для данной температуры тела (см. рис. 3.10) [c.80]

ПОВЕРХНОСТНАЯ ПЛОТНОСТЬ ПОТОКА ИЗЛУЧЕНИЯ АБСОЛЮТНО ЧЕРНОГО ТЕЛА [c.29]

Определить поверхностную плотность интегрального излучения Солнца, если температура поверхности Солнца 1с = 5700 °С и условия излучения близки к излучению абсолютно черного тела. Найти длину волны, при которой будет наблюдаться максимум спектральной плотности потока излучения, и общее количество лучистой энергии, испускаемой Солнцем в единицу времени, если диаметр Солнца равен 1,391-10 . [c.66]

Здесь V -и. F — объем и площадь соответственно объемных и поверхностных зон, м , м aix Тi) — спектральный коэффициент поглощения среды в объемной зоне i, м ix (Tt) — спектральная степень черноты поверхностной зоны г (X, Т ) — спектральная плотность потока излучения абсолютно черного тела при температуре Ti, Вт/(м -мкм) —спектральный приведенный разрешающий угловой коэффициент излучения из зоны i в зону /, учитывающий в общем случае переизлучение энергии от поверхностных зон и рассеяние в объемных зонах gn — коэффициент конвективного теплообмена между зонами i и /, Вт/К Q/ — внутреннее тепловыделение в объемных зонах в результате выгорания топлива, или величина, учитывающая теплопередачу от внешней среды для поверхностных зон, Вт. [c.215]

Во многих практических приложениях представляет интерес поверхностная плотность монохроматического (или спектрального) потока излучения абсолютно черного тела qu> T), определяемая в виде [c.29]

Интегрируя Чхь(Т) по всем длинам волн от нуля до бесконечности, получаем поверхностную плотность интегрального потока излучения абсолютно черного тела дь Т) [c.29]

На фиг, 1.7 приведено,спектральное распределение поверхностной плотности монохроматического потока излучения абсолютно черного тела дхь(Т), рассчитанное по формуле (1.496) при = I. Из графика видно, что для любой длины волны энер-. гия излучения,. испускаемого абсолютно черным телом, растет с увеличением абсолютной температуры. Кроме того, каждая кривая имеет максимум, который с увеличением температуры сдвигается в сторону более коротких волн. Положение макси- [c.29]

Фиг. 1.7. Спектральное распределение поверхностной плотности монохроматического потока излучения абсолютно черного тела в вакууме (т. е. при = 1). (Г)—поверхностная плотность монохроматического потока излучения абсолютно черного тела —длина волны.

Спектры излучения 3 реальных тел отличаются от спектра излучения 1 абсолютно черного тела (рис. 19.3), При этом поверхностная плотность потока монохроматического излучения тела на любой, цлине волны никогда не превышает соответствующую плотность потока излучения абсолютно черного тела. В случае селективного спектра излучения на некоторых участках длин волн плотность потока излучения равна нулю. [c.232]

Таким образом, интегральной степенью черноты называется отно-апение поверхностной плотности потока собственного интегрального излучения к его величине для абсолютно черного тела при той же температуре. [c.373]

На рис. 3-17 приведены данные о спектральной поверхностной плотности потока падающего излучения С ) в различных зонах топки при сжигании ирша-бородинского и березовского углей. Более низкие значения дпад Щ для березовского угля связаны с рядом обстоятельств, которые будут рассмотрены ниже. Для обоих топлив спектральные распределения д ад характеризуются существенной неравномерностью. В областях полос поглощения СОа 2,7 и 4,3 мкм спектральная поверхностная плотность потока излучения пламени близка к спектральной поверхностной плотности потока излучения абсолютно черного тела при температуре пламени. [c.102]

Обсудим детально результаты расчета радиационных потоков для режима с селективными стенками. На рис. 6 для поверхности канала в точке 2 = 9.5 м приведены спектральные поверхностные плотности падаюгцего излучения (кривая 2), а также вклад в излучения газового объема Е (кривая 3). Там же для сравнения приведено излучение черного тела при локальной температуре газа (кривая 1). Отметим две характерные спектральные области. Область и < 8000 см характеризуется резким изменением по спектру величин И Е ( И соответствует излучению трехатомных молекул. [c.232]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...