Поток магнитный плотность

Магнитная индукция, плотность магнитного потока Магнитный поток Магнитный векторный потенциал Индуктивность, взаимная индуктивность Абсолютная магнитная проницаемость, магнитная постоянная Намагниченность Магнитная поляризация Электрическое сопротивление [c.29]

Электрическое напряжение Электрическая емкость Плотность магнитного потока, магнитная индукция Поток магнитной индукции, магнит-, ный поток [c.9]

Плотность магнитного потока, магнитная индукция В MT r тесла т Тл kg-s -A [c.53]

Плотность магнитного потока, магнитная индукция МГ 1-1 тесла Т Тл kg s " А [c.12]

Электромагнитные методы, включающие фиксацию изменений сопротивления металла магнитному потоку (изменений плотности магнитного потока) токовихревой метод [c.650]

Удельная сила притяжения, отнесенная к площади опорной поверхности детали, руд = = бм /5д отнесенная к площади полюсов приспособления - Ру п = бм / S ns где Qu - сила магнитного притяжения, Н. Сила магнитного притяжения определяется магнитным потоком ф, пронизывающим рабочий зазор, или плотностью потока - магнитной индукцией В [c.132]

Для серийного и массового производства небольших деталей иногда более удобным может оказаться способ магнитно-импульсной сварки, во многом подобной сварке взрывом. Например, для магнитно-импульсной сварки стыка труб на стык вместо кольцевой полосы взрывчатки надевают соленоид из нескольких витков, и через него подается мощный импульс электрического тока от батареи электрических конденсаторов возникновения кратковременного магнитного потока высокой плотности производит действие, аналогичное взрыву, трубы прочно свариваются, причем они могут быть из разнородных металлов, например алюминия и меди. Магнитно-им- [c.415]

Плотность магнитного потока, магнитная индукция МТ-Ч- тесла Тл Т [c.233]

Согласно теории электромагнетизма между плотностью магнитного потока (магнитной индукцией) В, Тл, и напряженностью магнитного поля Н, А/м, существует следующая зависимость [c.144]

Плотность магнитного потока, магнитная индукция [c.30]

Плотность магнитного потока, магнитная индукция МТ-21-1 тесла Тл Т кЕ 8 2 А-1 [c.130]

Поэтому из точки Р, где находится монополь, испускающий постоянный поток магнитного поля, должен по аналогии вытекать постоянный ток с плотностью j. Для этого к точке Р надо непрерывно подводить электрический заряд можно представить себе это осуществленным с помощью проводящей нити произвольной формы, по которой [c.133]

При распространении электромагнитной волны происходит перенос (течение) энергии, подобно тому как это имеет место при распространении упругой волны. Вопрос о течении энергии в упругой волне был впервые (1874 г.) рассмотрен Н. А. Умовым ), который доказал общую теорему о потоке энергии в любой среде. Поток энергии в упругой волне может быть вычислен через величины, характеризующие потенциальную энергию упругой деформации и кинетическую энергию движения частиц упругой среды. Плотность потока энергии выражается с помощью специального вектора (вектор Умова). Аналогичное. рассмотрение плодотворно и для электромагнитных волн. До известной степени можно уподобить энергию электрического поля потенциальной энергии упругой деформации, а энергию магнитного поля — кинетической энергии движения частей деформированного тела. Так же как и в случае упругой деформации, передача энергии от точки к точке в электромагнитной волне связана с тем обстоятельством, что волны электрической и магнитной напряженностей находятся в одной фазе. Такая волна называется бегущей. Движение энергии в бегущей упругой или электро-магнитной [c.37]

Методика отклонения пучков в магнитных полях не могла быть использована для определения магнитного момента нейтрона, так как опыты с узкими пучками требуют очень высокой плотности потока частиц, которую трудно достичь для нейтронов даже при помощи современных ядерных реакторов. Тем более это было невозможно сделать при помощи обычных нейтронных источников. [c.77]

В двумерном потоке, скорость которого имеет компоненты ш , а вектор напряженности магнитного поля имеет составляющие Н , Н , плотность потока импульса в направлении оси ог равняется [c.657]

Установим связь между значениями плотности потока импульса и соответственно коэффициента сопротивления при наличии магнитного поля и при его отсутствии. [c.662]

Поток электрического смещения Электрическое смещение Электрическая ёмкость Абсолютная диэлектрическая проницаемость Электрический момент диполя Плотность электрического тока Линейная плотность электрического тока Напряженность магнитного поля [c.27]

Плотность потока КЛ вне области влияния магнитного поля Земли,- с 1-м [c.1173]

Межпланетная среда. Параметры солнечного ветра (рис. 45.15) вблизи орбиты Земли [3, 18] скорость 400—700 км/с температура 5-10 —5-10= К магнитная индукция 10- —10 Тл (рис. 45.16) плотность 1 —10 см поток массы 10"—10 г/с поток кинетической энергии 10 Вт. [c.1205]

Для дальнейших вычислений необходимо связать к с плотностью сверхпроводящего тока и магнитным потоком Ф. У свободного электрона импульс связан с волновым вектором соотношением де Бройля р = = W1V = /гк. При наличии магнитного поля, описываемого векторным потенциалом А, в уравнение движения электрона и в гамильтониан вместо импульса свободного электрона входит обобщенный импульс wv + qA, где д = — е-заряд электрона. Поэтому для спаренных электронов при наличии магнитного поля соотношение де Бройля принимает вид 2ту + 2qA = Пк. (70.2) [c.373]

Колебания тока в сверхпроводящем кольце. Если магнитный поток сквозь площадь, ограниченную сверхпроводящим кольцом, в результате изменения внешнего магнитного поля равномерно возрастает со временем, то по закону электромагнитной индукции Фарадея в кольце индуцируется сверхпроводящий ток, увеличивающийся со временем. При достижении плотностью тока критического значения сверхпроводимость разрушается и сверхпроводящий ток исчезает. Исчезновение тока создает условия для возникновения сверхпроводящего состояния. Продолжающее возрастать магнитное поле снова индуцирует возрастающий сверх проводящий ток, который при достижении критического значения ликвидирует сверхпроводимость, и т. д. Следует обратить внимание, что физическим содержанием закона электромагнитной индукции Фарадея является возникновение вихревого электрического поля в результате изменения магнитного поля. При росте с постоянной скоростью магнитного потока сквозь площадь, ограниченную сверхпроводящим кольцом, линии напряженности электрического поля являются окружностями, концентрическими с центром кольца. Напряженность электрического поля вдоль каждой линии постоянна. Поэтому можно сказать, что в рассмотренном выше явлении речь шла о протекании сверхпроводящего тока в постоянном электрическом поле, и окончательный результат сформулировать так [c.374]

Иная картина наблюдается для одновиткового индуктора с массивным проводом. Магнитный поток индуктора не может проникнуть сквозь толщу провода и постоянен по всей длине. Однако напряженность магнитного поля и плотность тока в индукторе будут переменными по длине в соответствии с неравенством (12-9). Напряженность поля вне длинного массивного индуктора всегда равна нулю. [c.198]

Удельная сила притяжения, отнесенная к ПJloщai и опорной поверхности детали, Руд == = бмЛ д отнесенная к плондади полюсов приспособления -- / у = Ом 5п, 1Де Qм " сила магнитного притяжения, Н. Сила магнитного притяжения Q , определяется магнитным потоком ф, прони зываюпдш рабочий зазор, или плотностью потока - магнитной индукцией В [c.98]

Будем рассматривать здесь движущиеся ненамагничивающи-еся и неполяризующиеся среды, когда Н = В ,В = Е,, в которых может течь электрический ток, подчиняющийся закону Ома ] = стЕ, где ] и Е - плотность тока и напряженность электрического поля в системе отсчета, связанной с рассматриваемой частицей среды. Если коэффициент электропроводности среды с можно считать бесконечным (это верно при = АтгюЬс/с 1, где и и Х - соответственно характерная скорость среды и характерный линейный размер), то это означает выполнение равенства Е + = При этом имеет место вмороженность магнитного поля в среду, означающая сохранение потока магнитного поля через произвольную материальную поверхность (Ландау и Лифшиц [1992]). Это позволяет, зная напряженность магнитного поля в начальный момент времени и деформацию элемента среды, найти напряженность магнитного поля в текущий момент времени. [c.144]

Магнитный поток характеризуется также величиной магнитной индукции. При равномерном респределении магнитного потока по поперечному сечению сердечника катушки, через которое проходит магнитный поток, магнитная индукция будет равна плотности магнитного потока в поперечном сечении. [c.68]

Для характеристики магнитного поля вводят понятие плотности магнитного поля, или магнитной индукции, Д = ФгЧ4, где А — площадь воздушного зазора в наиравлении, перпендикулярном потоку. [c.302]

По типу датчиков вихретоковые дефектоскопы разделяют на приборы с накладной системой, когда катушка располагается непосредственно на объекте (для плоских изделий при выявлении преимущественно поверхностных дефектов) (рис.6.40, а) и проходной катушкой, когда объект контроля (или сама катушка) входит в объект (для труб, сосудов, цилиндрических деталей) (рис. 6.40, б). При этом вихревые токи возбуждаются переменным магнитным полем Ф . Информацию о свойствах изделия даттак пол ает через маг нитный поток Фд, создагшый вихревыми токами с плотностью 5. Векторы напряженности возбуждающего поля Hq и поля вихревых токов направлены нгшстречу друг другу. ЭДС в обмотке датчика пропорциональна разности потоков Фп-Ф . [c.199]

Магнитаая индукция, плотность магнитного потока тесла Тл Т [c.92]

Как уже упоминалось, для мениска характерны возмущения поверхности в виде вертикальных рифов. Для устранения возмущений такого типа необходимо наличие магнитного поля, силовые линии которого были бы направлены вдоль периметра сечения расплава в горизонтальной плоскости, причем жесткость этого поля должна обеспечиваться присутствием малопрозрачной для поля (т.е. хорошо проводящей ток) поверхности, максимально приближенной к расплаву. Такая поверхность в индукционной печи всегда присутствует. Ею является индуктор, а в ИПХТ-М также и холодный тигель. Наведение же азимутально ориентированного магнитного поля является дополнительной задачей. Она решается наиболее просто при наличии в индукционной печи верхнего источника нагрева [8], связанного с перетеканием на вершину расплава значительных токов (например, электродугового) (рис. 12). При появлении рифа сечение азимутально направленного магнитного потока сужается и линейная плотность меридионально ориентированного тока на вершине рифа возрастает, что соответственно повышает локальную плотность сжимающих ЭМС, создаваемых этим током. Эффективность этого процесса, стабилизирующего поверхность, зависит от жесткости рассматриваемого азимутального поля, что, как явствует из рассмотренного ранее, зависит от расположения меридиональных проводников вокруг этого поля и частоты. [c.32]

В тех случаях, когда металлическая деталь, контактирующая с расплавом, находится в переменном магнитном поле (и не прозрачна для него), в ней выделяется джоулево тепло, добавляющееся к теплу, приходящему от расплава, что увеличивает тепловой поток, отдаваемый деталью охладающей его среде. Такая ситуация имеет место в секциях холодного тигля, а в ряде случаев и в поддонах ИПХТ-М. Отметим, что при максимальных рабочих параметрах ИПХТ-М (А < 2,5 -10 А/м, частота до 10 кГц, температура расплава до 3500 °С) электрические потери в холодном тигле могут достигать 30—40% от тепловых потерь. Соответственно плотность теплового потока, отдаваемого охлаждающей среде в зоне контакта тигля с расплавом, может доходить до 5,010 Вт/м [c.37]

Гц/Бош) /2рДд > где Во — максимальное значение 5 п на данной поверхности индекс лг означает амплитуду риДд - плотность (кг/м ) и магнитная проницаемость (Гн/м) расплава соответственно]. В расплаве образуется два тороидальных вихревых потока (так называемая двухконтурная циркуляция расплава) аналогично показанному схематически на рис. 19. По мере укорочения индуктора верхний вихрь усиливается за счет ослабления нижнего, и при значительном укорочении индуктора может быть достигнута ситуация, отражаемая рис. 21, вариант II. В этом случае металл на оси тигля по всей высоте движется в одном направлении. Следует, однако, заметить, что полностью одноконтурное движение при этом обычно не возникает вблизи боковой поверхности расплава может сохраниться небольшой вихрь противоположного направления. [c.46]

Порядок напряжений на возможной линии разряда (т.е. между точками А V. С, рис. 40) оценивался теоретически. Эти напряжения зависят от частоты / уровня индукции у поверхности расплава, характеризуемого линейной плотностью тока в индукторе формы поверхности расплава, у которой нас будут интересовать характеристики, непосредственно влияющие на и длины криволинейной границы АВ (/дд) и горизонтальное сечение магнитного потока 5, ограниченное линиями АВ, ВС и АС (рис. 40). В некоторой степени влияют также электропроводности расплава Уэ р и тигля (7э,т)- [c.70]

Для стационарного теплового состояния (плотность потока тепловых потерь <7д равна плотноети потока активной энергии, вводимой магнитным полем в загрузку превьипение температуры I произвольной точки цилиндрического объема металла с координатой г над температурой поверхности выражается следующим образом [7] [c.106]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...