Плотность потока и тока нейтронов

При решении односкоростной задачи для плотности потока нейтронов в активной зоне реактора с отражателем справедливо уравнение (9.33), а в отражателе — аналогичное уравнение с равной нулю правой частью (отсутствует делящееся вещество). Решение должно быть симметричным (или конечным в центре активной зоны) и обращаться в нуль на экстраполированной внешней поверхности системы. Плотность потока и тока нейтронов должна быть непрерывна во всех точках на поверхности раздела активной зоны и отражателя. Решение этой системы уравнений для активной зоны и отражателя проводится так же, как для реактора без отражателя, хотя оно и оказывается более сложным. В результате решения определяют пространственное распределение плотности потока нейтронов и величину эффективных добавок. [c.39]

ПЛОТНОСТЬ ПОТОКА И ТОКА НЕЙТРОНОВ [c.237]

Наряду с заряженными частицами возникновению у-квантов внутри защиты способствуют также нейтроны. Это происходит при неупругом рассеянии нейтронов в результате (п, у)-реакций и, как правило, при (п, х)-реакциях с испусканием заряженных частиц X. Скорость протекания этих реакций в единице объема защиты определяется произведением ФиЕ, в котором Ф — плотность потока нейтронов, а 2 — макроскопическое се чение соответствующей реакции. Произведение Фц2 называется также плотностью столкновений. Для определения плотности столкновений необходимо найти пространственное распределение нейтронов в защите. При этом целесообразно использовать многогрупповой метод расчета, основы которого изложены в гл. IV. Если задана плотность тока нейтронов различных энергий на поверхности активной зоны и защита является однородной средой, то можно успешно использовать теорию возраста. [c.112]

Результаты измерений. Абсолютные значения плотности потока тепловых нейтронов (Фт) и кадмиевые отношения (/ кад), полученные в пустых каналах макетов, а также токов ИК приведены в табл. 1. [c.110]

Таким образом, угловое распределение нейтронов Т(г, Л) в элементарной теории диффузии полностью определяется плотностью и потоком. Поскольку функция должна быть непрерывной на границе двух сред, то непрерывными должны быть плотность и ток. Граничные условия, которые должны быть поставлены при решении уравнения (6.3) на границе раздела между двумя средами А ж В, имеет вид [c.72]

Борная камера представляет собой ионизационную камеру, работающую в интегрирующем режиме и содержащую бор либо в виде газа BF3, либо в виде твердого покрытия на стенках. Уникальной особенностью реакции (9.26) является исключительно широкая энергетическая область (от нуля до десятков кэБ) справед-. ливости закона 1/d . Это делает борную камеру удобным прибором для измерения плотности нейтронов, обладающих большим и не обязательно известным разбросом по скоростям. Действительно, ток в камере пропорционален потоку нейтронов, умноженному на эффективность. А эффективность пропорциональна сечению а реакции (9.26). Но поток равен pv, где р — плотность нейтронов, [c.519]

В работах [12, 28] изучалось поведение германиевых и кремниевых диодов Исаки под действием облучения быстрыми нейтронами. При низком прямом напряжении в характеристиках диодов Исаки обнаружен пик тока, обусловленный туннельными переходами электронов из зоны проводимости в валентную зону. Так как этот эффект не зависит от времени жизни носителей, то влияние излучения может привести только к уменьшению плотности ионизированных доноров и акцепторов. Подсчитано, что для существенного изменения вольт-амперных характеристик устройств с высокой начальной концентрацией доноров и акцепторов на основе такого механизма требуется интегральный поток быстрых нейтронов порядка 101 нейтрон 1см . [c.301]

Действие ТС основано на температурной зависимости сопротивлений. Указанным свойством обладает множество материалов, но лишь немногие из них удовлетворяют вторичным эксплуатационным требованиям, связанным со стабильностью свойств и нечувствительностью к внешним воздействиям по другим физическим параметрам (давление, плотность магнитного потока, потока нейтронов и т.п.). Всему комплексу метрологических и эксплуатационных требований удовлетворяет относительно узкая номенклатура материалов, представленных разными видами веществ, заметно способных проводить электрический ток металлами, полупроводниками, электролитами. [c.132]

Основным уравнением для явлений диффузии (в данном случае диффузии нейтронов) является закон Фика [25, 161, 370], который устанавливает, что результирующий ток (поток) диффундирующего вещества пропорционален градиенту плотности этого вещества и направлен в сторону области с наименьшей плотностью [c.321]

Пример распределения плотности потоков в активной зоне и отражателе приведен на рис. 9.11. Спад плотности потока тепловых нейтронов в активной зоне и соответствующий пик в отражателе вызваны замедлением быстрых нейтронов в отражателе. Как видно из рисунка, в рассматриваемом примере на границе активной зоны и отражателя наблюдается положительный результирующий ток тепловых нейтронов из отражателя в активную зону [см. формулу (9.20)]. Пространственно-энepгвfllчe кoe распределение плотности потока нейтронов в активной зоне можно более точно определить из многогрупповой системы диффузионных уравнений, обычно используемых для описания критичности реактора. Решение такой системы удается достаточио просто реализовать с помощью ЭВМ [27], что в [c.41]

В большинстве экспериментальных точек плотность потока тепловых нейтронов и ток ИК в строительном бетоне оказались примерно в 1,5—2 раза выше, чем в серпентинитовой засыпке. Лишь в точке 4, соответствующей каналу ИК, плотность потока тепловых нейтронов и соответственно ток ИК в строительном бетоне были меньше, чем в серпентинитовой засыпке, примерно в 1,6 и 1,3 раза. Это, очевидно, обусловлено перераспределением потоков тепловых и надтепловых-нейтронов, прошедших стальной экран. Плотность потока быстрых нейтронов в пределах погрешности измерений оказалась одинаковой. Близкими оказались и значения мощности дозы у-излучения. [c.110]

Экспериментальные и расчетные значения плотности потока тепловых нейтронов приведены на рис. 2 расчетные значения для обоих бетонов в 1,5—2,5 раза больше экспериментальных и лишь в зоне каналов ИК для серпентинитовой засыпки экспериментальные данные меньше расчетных примерно в 2,5 раза, а в макете из строительного бетона больше в 1,5 раза. Эти расхождения должны учитываться в дальнейшем при прогнозировании тока ИК- [c.110]

Из полученных результатов следует, что замена серпенти-нитового бетона на обычный по результатам расчетов, не учитывающих арматуру, ведет к снижению плотности потока тепловых нейтронов на оси канала ИК примерно на 20%. При учете арматуры плотность потока тепловых нейтронов не увеличивается. Следует отметить, что изменение плотности потока тепловых нейтронов при замене одного бетона другим, полученное экспериментально, меньше найденного расчетом. При этом снижение тока ИК, полученное экспериментально, меньше снижения плотности потока тепловых нейтронов (см. табл. 1). Это позволяет утверждать, что в защите реакторов АЭС с ВВЭР реальное изменение плотности потока тепловых нейтронов и соответственно тока ИК не превысит расчетного. [c.114]

Для проведения измерений, необходимых при постройке и работе системы на цепной реакции, используются ионизационные камеры и счетчики, рассмотренные в разделах 15, 16 и 17. Полная мощность, развивающаяся в котле однородного строения, пропорциональна нейтронной плотности, просуммированной по объему котла. Пространственное распределение нейтронов в котле с хорошид1 приближением определяется только геометрией котла. Следовательно, чтобы найти мощность, развивающуюся в котле, достаточно измерить плотность нейтронов в одном месте котла. Для того чтобы сделать это, мы можем расположить наполненную бором ионизационную камеру известной эффективности в каком-либо месте котла. Ионизация, возникающая в этой камере, может непрерывно регистрироваться, так что мы можем постоянно измерять мощность, на которой работает котел. Если котел работает в очень широком интервале мощностей, то нельзя ожидать, что с отдельной ионизационной камерой можно промерить весь интервал. Если чувствительность камеры такова, что легко измеряемые токи получаются при очень больших нейтронных потоках, то при низких мощностях ток в ионизационной камере будет столь мал, что его нельзя обнаружить. С другой стороны, если камера рассчитана таким образом, чтобы измерить токи при очень низких уровнях мощности, то при высоких уровнях мощности ток в камере не будет больше увеличиваться с увеличением нейтронного потока, и мы будем иметь насыщение . Поэтому практически в различных местах котла следует разместить несколько ионизационных камер разной чувствительности с таким расчетом, чтобы для каждого уровня мощности имелась по крайней мере одна ионизационная камера известной эффективности, способная дать величину потока нейтронов в котле. [c.197]

Б.3.2. Принципиальная схема источника нейтронов на основе аксиально неоднородного дейтериевого Z-пинча. В основе рассматриваемой физической схемы источника нейтронов лежит плазменная композиция, состояш,ая из виртуального ионного диода, создаюш,его поток ускоренных ионов, и Z-пинча — мишени, на которую этот ионный поток самосфокусирован. Диод и мишень возникают при разряде в одном и том же разрядном промежутке, диод — у анода, пинч — у катода. Через них последовательно протекает один и тот же продольный ток, так что и в диоде и в пинче есть единая ось, на которой азимутальное поле тока обраш,ается в нуль. Виртуальный ионный диод и пинч-мишень возникают в совпадаюш.ие моменты времени в результате пропускания импульса тока через дейтерий-тритиевое газовое облако, создаваемое на катоде и имеюш.ее значительный аксиальный градиент плотности. Для создания дейтериевого облака в модельных исследованиях по производству нейтронов из Z-пинча высокой плотности на установке Ангара-5-1 был разработан и использовался быст-зодействуюш.ий газовый клапан со сверхзвуковым соплом, обеспечивающий аксиально неоднородное заполнение межэлектродного зазора дейтерием. [c.188]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...