Флуктуации плотности потока энергии

Флуктуации плотности потока энергии хаотического света. При усреднении по промежутку 81 времени, большему времени когерентности т (в случае ударного уширения т = то), получаем [c.81]

Величина флуктуаций плотности потока энергии может быть вычислена с помощью (13.14) и характеризуется среднеквадратичным отклонением от равновесного значения [c.81]

Почему для исследования флуктуации концентрации фотонов необходимо пользоваться малыми плотностями потоков энергии [c.30]

Рис. 43.12. Равновесная плотность потока нейтронов как функция энергии на различных глубинах в атмосфере на широте 44° [33]. Поток нейтронов у земной поверхности в области энергии 1—10 эВ претерпевает значительные флуктуации с изменением свойств почвы (например, при наличии или отсутствии влаги) и других трудно учитываемых локальных факторов

Статистическая физика, статистическая механика. В классич, статистич. механике вместо задания координат и импульсов Pi частиц системы задается ф-цня распределения частиц по координатам и импульсам, /(г,rw, рц f)i имеющая смысл плотности вероятности обнаружения наблюдаемых значений координат и импульсов в определённых малых интервалах в данный момент времени t. Ф-ция распределения / удовлетворяет ур-нию движения (ур-нию Лиувилля), имеющему вид ур-ния непрерывности в пространстве всех г, и р, (в фазовом пространстве). Ур-ние Лиувилля однозначно определяет/ в любой последующий момент времени по заданному её значению в нач. момент, если известна энергия взаимодействия между частицами системы. Ф-ция распределения позволяет вычислять ср. значения плотностей вещества, энергии, импульса и их потоков, а также отклонения их от ср. значений — флуктуации. Ур-ние, описывающее эволюцию ф-ции распределения для газа, было впервые получено Больцманом (1872) и наз. кинетическим ур-нием Больцмана. [c.315]

При использовании контактных датчиков для измерения параметров турбулентных течений в атмосфере практически всегда вносится их возмущающее воздействие на структуру турбулентных неоднородностей среды. В то же время оптическое излучение, прошедшее некоторый путь в атмосфере, содержит в себе информацию о турбулентном состоянии атмосферы, которая может быть извлечена из флуктуаций его параметров. Поскольку при малых уровнях плотности светового потока оптическое излучение не изменяет характеристики среды и не оказывает влияния на перераспределение энергии в турбулентных вихрях любых масштабов, применение оптических методов для определения параметров турбулентности имеет неоспоримые преимущества перед методами, использующими контактные датчики. [c.216]

При распространении сейсмических волн через однородную среду возникают температурные флуктуации, пропорциональные дилатационной части деформаций. Константа пропорциональности варьирует в прямой зависимости от коэффициента теплового расширения, модуля всестороннего сжатия и плотности. На фиксированной частоте максимум и минимум температуры в однородной среде находятся на расстоянии половины длины волны, поэтому температурный градиент оказывается столь малым, что энергией, затрачиваемой на тепловой поток, можно пренебречь. Одномерный тепловой поток на данной частоте уменьшается в 1/е раз на расстоянии, называемом эффективной глубиной, которое зависит от [c.139]

Ферма пршщип 120 Фильтры 1штерференционные 178 Флуктуации плотности потока энергии 81 Фокус 128 [c.351]

Рассеивающие свойства неровной поверхности характеризуют уд, эфф. поверхностью рассеяния п(а, р), к-рая определяется как умноженное на 4я отношение ср. потока энергии флуктуац. поля и, рассеянного с единицы площади 5р в единичный телесный угол в направлении р, к плотности потока энергии в падающей волне, распространяющейся в направлении а — k/ft [c.268]

Влияние увеличения промежутка времени на результат усреднения. При увеличении промежутка времени усреднения кривая, изображенная на рис. 55, сглаживается Ёысота пиков уменьшается, и резкие изменения ослабляются. Ири приближении времени усреднения к хо сплошная кривая приближается к-пунктирной. При временах усреднения порядка то изменения плотности потока энергии волн полностью исчезают. Значит, все.эти изменения происходят в промежутки времени, меньшие то, а to является масштабом флуктуаций. Дальнейшее увеличение промежутки времени усреднения не изменяет среднего значения. Таким образом, время то является характерным временем для рассматриваемого процесса. [c.80]

Условие (18) непосредственно связано с законом сохранения энергии. Волновое поле связано с Ф соотношением = ехр Ф. Плотность потока энергии (если пренебречь несзтцественными флуктуациями направления распространения, приводящими к поправкам более высокого порядка малости) пропорциональна [c.330]

Усредним это выражение. Очевидно, что при распространении плоской волны в неограниченном пространстве, не обладаюш ем поглощением, плотность потока энергии должна сохраняться, т. е. должно выполняться соотношение (YT ) = onst. Так как случайные величины х и Re [Ф —<Фа>] стоят под знаком экспоненты, то для выполнения операции усреднения необходимо знать закон распределения вероятностей этих величин. Величина х-как было установлено выше, выражается при помощи интеграла от случайной величины е . В случае, если расстояние L значительно превышает радиус корреляции Lo флуктуаций е, в силу центральной предельной теоремы теории вероятностей закон распределения X приближается к нормальному ). [c.330]

Возникновение новой фазы происходит в результате столкновений отдельных молекул. В процессе хаотического движения возможно появление молекул с любыми скоростями и энергиями, т, е. любое отклонение истинных значений параметров потока от средних. Такие отклонения принято называть флуктуациями. В отличие от обычных флуктуаций, совместимых с сохранением данного агрегатного состояния, флуктуации плотности, выходящие за пределы одного агрегатного состояния, названы Я. И. Френкелем гетерофазнымк [Л, 126]. Система, испытывающая флуктуации, может самопроизвольно перейти в менее вероятное состояние. [c.19]

Из этой формулы следует, что если Ti, не меняется со временем, т. е. есяги картина неоднородностей ов потоке (например, турбулентные пульсации поля скоростей) просто переносится потоком, оставаясь яеи1зме1НН0Й ( замороженная турбулентность ), то флуктуации плотности обращаются в нуль — никакой аэродинамической генерации звука не происходит. Это ясно и из чисто энергетических соображений если в потоке нет изменения Tij — нет расхода энергии, которая должна была бы идти на образование акустического поля,— нет и этого поля. [c.389]

Оценки основных термодинамических характеристик плазмы искрового канала температуры, коэффициентов и показателей поглощения, потерь энергии с излучением и других - основаны на измерениях спектральной плотности лучистого потока (или яркости Ья). Результаты измерений спектральной плотности яркости искрового канала в оптически прозрачных твердых диэлектриках (ЩГК, органическом стекле, полевом шпате) по методу сравнения, несмотря на тщательный контроль за сохранением условий эксперимента (параметров разрядной цепи, длины межэлектродного промежутка, параметров оптической системы, геометрии образца и т.д.), подвержены значительным статистическим флуктуациям. Природа этих разбросов обусловлена малыми радиальными размерами искрового канала, особенно в начальной стадии его расширения, искривлениями и нестабильностью положения канала относительно оси электродов, вариациями кинетики трещин вокруг канала и т.п. Изучение влияния типа ЩГК, режимов энерговклада и других факторов возможно только с применением статистических методов, в частности, дисперсионного анализа. Результаты проверки закона распределения отдельных измерений максимального значения спектральной плотности [c.45]

Итак, задача сводится к вычислению корреляционной функции флуктуаций энтропии Как и в предыдущем разделе, будем исходить из системы уравнений (9.2.24), разбив тензор вязких напряжений и поток тепла на регулярные и случайные части. В данном случае удобнее записать эти уравнения для энтропии s r t) и поля скоростей v(r, ). Поскольку стохастические уравнения (9.2.24) можно интерпретировать как уравнения Стратоновича, для перехода к новым переменным достаточно воспользоваться локальными уравнениями состояния. Полагая v =j/д и s = s( ,e ), где е = е — j /2д — плотность энергии в движущейся системе координат, в результате простых преобразований получаем / [c.252]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...