Спектральная плотность потока излучения яркости

Точно так же размерность спектральной плотности энергетической яркости совпадает с размерностью поверхностной плотности потока излучения (т.е. с размерностью интенсивности, энергетической светимости и энергетической освещенности), а единицы получаются из соответствующих единиц отнесением их к единице телесного угла. [c.290]

Результатом решения системы уравнений (2.12) — (2.14) является зависимость Т(t), которая, в свою очередь, определяет временной ход и пространственное распределение спектрально-энергетических параметров лампы спектральной плотности яркости излучения в данном направлении L ,, определяемой формулой (2.2), и спектрального энергетического потока излучения гя, определяемого формулой (2.3). [c.72]

Если через Ь (светимость) обозначить отношение спектральной плотности потока Ф(Аго) (измеряется в эрг-см/с) излучения, попадающего на фото детектор, к спектральной яркости В к (измеряется в эрг/см-ср с) протяженного источника, то можно записать следующее выражение [c.566]

V.5.19. Спектральная плотность (интенсивность) величин энергии излучения и его объемной плотности, потока излучения и его поверхностной плотности, энергетической светимости, освещенности, экспозиции и яркости [c.67]

Выражение (6.1.5) представляет собой вектор плотности радиационного потока энергии. В этом выражении V — частота, V — спектральная плотность энергетической яркости излучения, й — ориентированный телесный угол. [c.221]

При этом излучающая система переходит в некоторое неустойчивое состояние без видимой затраты энергии, что находится в явном противоречии со вторым началом термодинамики. Следовательно, сделанное предположение неверно, и, следовательно, характеристики излучения (яркость, плотность), соответствующие определенной температуре и длине волны, не зависят от материала тел. Рассмотрим замкнутую излучающую систему тел, в которой установилось термодинамическое равновесие. Спектральная плотность лучистой энергии, падающей на поверхность тел, в общем случае является некоторым функционалом температуры полости и длины волны f К, Т), в независимости от природы тел. Этому потоку энергии, в силу термодинамического равновесия, соответствует лучистый поток, равный ему и противоположно направленный. Вводя коэффициент отражения от поверхности стенки, составим балансное уравнение потоков тепла [c.468]

Если можно по одной характеристике отличить лазер от обычных источников света, то такой характеристикой является спектральная плотность энергетической яркости. Измерение спектральной плотности энергетической яркости, т. е. плотности потока, отнесенной к единичному телесному углу и к единичному спектральному интервалу, включает в себя измерения зависимости мощности излучения от времени, плотности потока, расходимости пучка, поляризации света и его спектрального состава. К этому перечню внешних лазерных параметров, которые должны быть измерены для определения яркости, необходимо добавить когерентность. В табл. 1.1 перечислены основные внешние характеристики лазеров. [c.10]

В каждом случае поток энергии характеризуется плотностью излучения, яркостью, спектральным составом (плотностью распределения энергии по длинам волн) и т. д. Соотношения и размерности этих величин даны в табл. 9, И и 12. [c.47]

Оценки основных термодинамических характеристик плазмы искрового канала температуры, коэффициентов и показателей поглощения, потерь энергии с излучением и других - основаны на измерениях спектральной плотности лучистого потока (или яркости Ья). Результаты измерений спектральной плотности яркости искрового канала в оптически прозрачных твердых диэлектриках (ЩГК, органическом стекле, полевом шпате) по методу сравнения, несмотря на тщательный контроль за сохранением условий эксперимента (параметров разрядной цепи, длины межэлектродного промежутка, параметров оптической системы, геометрии образца и т.д.), подвержены значительным статистическим флуктуациям. Природа этих разбросов обусловлена малыми радиальными размерами искрового канала, особенно в начальной стадии его расширения, искривлениями и нестабильностью положения канала относительно оси электродов, вариациями кинетики трещин вокруг канала и т.п. Изучение влияния типа ЩГК, режимов энерговклада и других факторов возможно только с применением статистических методов, в частности, дисперсионного анализа. Результаты проверки закона распределения отдельных измерений максимального значения спектральной плотности [c.45]

Т. о., для А. ч. т. поглощательная способность (отношение поглощённой энергии к энергии падающего излучения) равна 1 при излучениях всех частот, направлений распространения и поляризаций. Плотность энергии и спектральный состав излучения, испускаемого единицей поверхности А. ч. т. (излучения А. ч. т., чёрного излучения), зависят только от его темп-ры, но не от природы излучающего вещества. Излучение А. ч. т. может находиться в равновесии с веществом (при равенстве потоков излучения, испускаемого и поглощаемого А. ч. т., имеющим опре-дел, темп-ру), по своим характеристикам такое излучение представляет излучение равновесное и подчиняется Планка закону излучения, определяюп(ему ис-пускат. способность и энергетич. яркость А. ч, т. (пропорциональные плотности энергии равновесного излучения). [c.10]

Основные понятия. В классич. теории переноса скалярного излучения в свободном пространстве, рассматривающей волновое поле как совокупность некогерентных лучевых пучков, осн. понятием является спектральная яркость / = /(г,г,ш,и), к-рая определяет ср. поток энергии 8 через площадку а, сосредоточенный в телесном угле dQ вблизи направления и и в интервале частот йсо 5 — 1 г,1,<й,п)да(1(жййп- Поэтому ср. плотность потока энергии 5 в точке г в момент времени ( равна [c.565]

Сила света энергетическая яркость сила излучения энергетическая освещённость спектральная плотеюсть энергетической яркости, силы излучения и энергетической освещённости поток излучения (постоянный и импульсный) средняя мощность лазерного излучения мощность н энср] ия импульсного лазерного излучения координаты цвета и цветности длина волны угол вращения плоскости поляризации света по-казате.пь преломления оптическая плотность материалов [c.643]

Значительная спектральная яркость. Этот параметр тесно связьгаает между собой плотность потока энергии, телесный угол, в котором она распространяется, и ширину спектра излучения, в котором сосредоточена эта энергия. Если сравнивать между собою по яркости когерентные и некогерентные источники, то видно, что температурные источники значительно проигрывают. Дело в том, что все источники излучения независимо от их температуры не могут излучать сильнее идеального излучателя - АЧТ - при той же температуре. Даже Солнце, которое нам кажется самым ярким источником, имеет такую же яркость, как и АЧТ при температуре 6000 К. По формуле Планка подсчитано, что полная мощность излучения Солнца ( т. е. мощность по всему спектру излучения) не превышает 7000 Вт с каждого квадратного сантиметра поверхности. Это мощностной порог Солнца. Большего мы получить не можем. Цифра эта сама по себе очень значительна. Но вспомним о том, что вся энергия распределена в широком интервале длины волны. Один только видимый участок имеет протяженность 3, 5 10 МГц. А если подсчитать, какая же доля от всей этой энергии приходится на полосу в 1 МГц Оказывается, в этой полосе на длине волны в 0,55 мкм квадратный сантиметр Солнца излучает мощность 10 Вт. А это очень незначительная мощность. Обычный радиопередатчик в этой же полосе обладает мощностью до 10 кВт. [c.29]

Спектральная плотность энергетической яркости потока излучения сложного состава с непрерывным спектром в eml M -мкм [c.48]

До настоящего момента понятия лучистого потока, яркости и плотности излучения расоматривал и в отношении излучения по всему спектру. Теперь эти понятия должны быть дополнены понятиями спектрального лучистого потока, спектральной яркости и плотности излучения. Последние величины дают меру лучистого потока, яркости и плотности излучения для бесконечно малого участка спектра, отнесенных к единице длины волны или другой функции, определяющей положение в спектре. Спектральные величины будем обозначать теми же буквами, которые были приняты выше, но с нижним индексом Я или другой определяющей функции. В целях противопоставления излучения, взятого по всему спектру, спектральному будем называть его иногда интегральным. [c.21]

В каждо , случае поток эиергии характеризуется плотностъю излучения, яркостью, спектральным составом (плотностью распределения эиергии по длинам воли) и т. д. Для описания распределения лучистого потока в пространстве служит система лучистых величин. [c.24]

Если входная щель освещается немонохроматическим светом— источник излучает сплошной спектр, — то надо принять во внимание, что теперь ширина интервала длин волн на выходе прибора определяется шириной интервала спектра АХ, выделяемого выходной щелью. Тогда яркость входной щели соответственно в этом интервале будет Ь = Ь%АХ, если считать, что спектральная плотность яркости Ьх постоянна в интервале Ая. Тогда аналогично (7.1.36) имеем для потока излучения Фспл в случае сплошного спектра [c.446]

Рассмотрим принцип действия спектрального прибора на базе интерферометра Майкельсона с использованием временной частотной интерференционной модуляции. Пусть интерферометр освещается монохроматическим излучением (рис. 7.2.2). Поток на выходе интерферометра будет равен Ф(А) =kLxX X (1 + 0S 2яА/Я), где Ьх — спектральная плотность яркости источника а k — коэффициент пропорциональности. При изменении разности хода с постоянной скоростью так, что A = vt, переменная составляющая потока будет Ф (А) = kX os (2nfxt), где частота модуляции fx = v/X. [c.474]

Таким образом, как и в случае квантового усилителя с полной инверсией населенностей, интенсивность спонтанного излучения параметрического усилителя в фотонах на моду равна коэффициенту усиления (без единицы — см. (29)). Плотность потока фотонов в моде F в диспергирующей среде равна концентрации фотонов N/L , умноженной на групповую скорость и. Плотность типов колебаний в анизотропной среде согласно (3.4.34) равна g a = = кУии os Pj , так что спектральная яркость внутри кристалла связана с числом фотонов в моде соотношением (ср. (1.1.26)) [c.210]

С. т. является источником т. н. серого излучения — теплового излучения, одинакового по спектральному составу с излучевгием абсолютно чёрного тела, но отличающегося от него меньшей энергетич. яркостью, К серому излучению применимы законы излучения абсолютно черного тела — Планка аакон излечения. Вина закон излечения, Рэлея — Джинса закон излучения. Понятие С. т. применяется в пирометрии оптической. СЕЧЁНИЕ (эффективное сечение) — величина, характеризующая вероятность перехода системы двух сталкивающихся частиц в результате их рассеяния (упругого или неупругого) в определённое конечное состояние. С. сг равно отношению числа ЙА таких переходов в единицу времени к плотности пи потока рассеиваемых частиц, падающих па мишень, т. е. к числу частиц, проходящих в единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную к их скорости и (п — плотность числа падающих частиц) йо = П/пи. Т. о., С. имеет размерность площади, Разл. типам переходов, наблюдаемых при рассеянии частиц, соответствуют разные с . Упругое рассеяние частиц характеризуют дифференциальным сечением da/dQ, равным отношению числа частиц, упруго рас- [c.488]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...