Плотность потока эффективного излучения

Обозначим через qi плотность потока эффективного излучения от первой стенки ко второй, включающую как собственное излучение первой стенки, так и все ее отражения. Аналогично плотность потока эффективного излучения от второй стенки к первой — q . [c.429]

Для абсолютно черного тела по определению А=1 и R=0. Плотность потока эффективного излучения определяется как [c.64]

Представим плотности потоков эффективного излучения по зависимости (16-18) с учетом, что i =l—А (так как принимается D=0) [c.380]

Из (17-91) следует, что для определения рез необходимо предварительно найти плотности потоков эффективного излучения. Для их определения используется зависимость (16-18) [c.399]

Метод получения интегральных уравнений аналогичен методу получения алгебраических уравнений ( 17-7). Так, например, для получения интегрального уравнения, выражающего плотность потока эффективного излучения, вновь используется соотношение (16-18), но вместо (17-89) для падающего излучения берется зависимость (17-89"). Интегральное уравнение для определения распределения Е ф по поверхности [c.405]

Плотность потока эффективного излучения для этих условий выразим зависимостью [c.406]

Плотности потоков эффективного излучения газовой среды и стенки найдем по методу сальдо. По аналогии с ранее приведенными зависимостями для серых тел (17-6) они могут быть представлены зависимостями применительно к отдельным полосам излучения [Л. 74] [c.434]

ПЛОТНОСТИ потока эффективного излучения q. Это позволяет получить решение интегрального уравнения в виде [c.28]

При соблюдении условий (17-1) плотность потоков эффективного излучения аф.ст и вф-г по мнимой поверхности постоянна, поэтому уравнение (17-2) можно представить так [c.298]

Плотность потока эффективного излучения (т. е. сумма потоков отраженного и собственного излуч ений) постоянна в пределах каждой зоны. [c.171]

Если температура и радиационные свойства для каждой зоны известны, то (4.13) представляет собой систему из N алгебраических уравнений с N неизвестными Ri (t = l,2, N) для каждой полосы частот Avk (k=l, 2,. .., К). После определения плотностей потоков эффективного излучения, из уравнений (4Л4) можно определить плотность потока результирующего излучения для каждой зоны. [c.177]

Из (4.20а) получаем плотность потока эффективного излучения в виде [c.179]

Тогда решение (4.21) для плотности потоков эффективного излучения может быть записано в виде [c.179]

Плотность потока эффективного излучения Ri i-и зоны, по определению, равна сумме плотностей потоков собственного диффузного излучения и диффузно отраженного падающего излучения, [c.183]

Если зона с известной температурой, скажем зона 1, является чисто зеркальным отражателем (pf = 0), то для нее уравнение (4.37а) при i= 1 принимает вид Ri = e aT. Таким образом, плотность потока эффективного излучения для чисто зеркально отражающей зоны с известной температурой может быть определена сразу, и число уравнений в системе (4.37а), которые должны решаться совместно, соответственно тем меньше, чем больше число чисто зеркально отражающих зон. [c.185]

Для получения плотности монохроматического потока излучения к примеру подставим в (4.42а) выражения (4.41) для плотностей потоков эффективного излучения [c.186]

Так как система состоит из двух зон с заданными температурами поверхностей, уравнения для плотностей потоков эффективного излучения имеют тот же вид, что и для плоских поверхностей [см. (4.38)]. Запишем их [c.188]

Если известны плотности потоков эффективного излучения для всех поверхностей системы, плотности потоков результирующего излучения диффузно отражающих поверхностей 3 и 4 могут быть определены [см. (4.366) при pf = 0 и = 1 — р ] следующим образом [c.190]

Итак, значения плотностей потоков эффективного излучения для поверхностей 1 и 2 определены. Значения Rz и Ri для диффузно отражающих поверхностей получаются из решения системы (4.60) при t = 3 и 4 [c.191]

Использование упрощенного зонального метода, описанного в гл. 4, ограничено из-за предположения о постоянстве плотности потока эффективного излучения по поверхности каждой зоны. В то же время, если расстояние между зонами мало по сравнению с их размерами, то величина плотности потока эффективного излучения будет изменяться по поверхности каждой зоны. Если этого не учитывать, то расчет теплообмена излучением может быть ошибочным. Во многих прикладных задачах точный расчет теплообмена излучением играет важную роль. К их числу можно отнести теплообмен излучением, связанный с обеспечением теплового режима космических аппаратов отвод тепла от энергетических установок космических кораблей излучение поверхностей, которые нельзя считать гладкими из-за наличия углублений, отверстий, канавок и т. п. разработку моделей черных тел. Поэтому в данной главе предположение [c.195]

Уравнения (5.4) и (5.5) представляют собой математическую постановку задачи о теплообмене излучением в замкнутой системе в рамках обобщенного зонального метода. Эти уравнения переходят в полученные ранее уравнения (4.10) и (4.11), если принять допущение упрощенного зонального метода о постоянстве плотностей потоков эффективного излучения и температур по поверхности каждой из зон. [c.197]

Предположим, что для г зон известны распределения температуры по поверхности Г,(г,) (i= 1, 2, г), а для остальных зон известны распределения плотности тепловых потоков <7г( ) ( = +1. /"Ч-З,. .., N) требуется определить распределение температуры по поверхности зон с заданными <7t r,) и распределение плотностей тепловых потоков по поверхности зон с заданными Ti(ri). Уравнения для плотностей потоков эффективного излучения получаются из (5.9) для зон с известными температурами и из (5.10а) —для зон с известными плотностями тепловых потоков. Получаем [c.199]

Уравнения (5.11) и (5.12) представляют собой систему из N интегральных уравнений с N неизвестными функциями i (ri) (/=1,2.....N). После определения плотностей потоков эффективного излучения из уравнения (5.12) [или одного из уравнений (5.10)] можно рассчитать плотности результирующих тепловых потоков для зон с заданными температурами поверхностей (т. е. для г = 1, 2,. .., г) а из уравнения (5.11) [или (5.106) или (5.10в)] —температуры зон с известными плотно-, стями тепловых потоков (i = г-j- 1, г + 2,. .., Л ). [c.199]

Так как поверхности имеют как диффузную, так и зеркальную составляющую отражательной способности, уравнения для плотностей потоков эффективного излучения могут быть получены из (5.9) путем замены на pf и диффузного углового коэффициента на зеркальный [c.200]

Обобщенный зональный метод, описанный в разд. 5.2, приводит к необходимости решения системы интегральных уравнений для плотностей потоков эффективного излучения. В настоящем разделе будет дан краткий обзор методов решения интегральных уравнений типа уравнения Фредгольма, к которым сводится эта задача. Для более детального ознакомления с этим вопросом читателю следует обратиться к работам [1—3]. [c.201]

Так как система симметрична относительно центров пластин О) и О2, поместим в них начала отсчета координат Xi и Х2. Интегральные уравнения для плотностей потоков эффективного излучения/ 1 ( i) и R2 x2) получаем из уравнения (5.9) [c.207]

В силу симметрии Ri (ati) = R2 Х2) при Х == Х2. В этом случае достаточно решить только одно из уравнений (5.41) или (5.42) запишем уравнение, для которого отыскивается решение, опустив индекс при плотности потока эффективного излучения [c.207]

Подставляя (5.46) в (5.43), получаем уравнение для плотности потока эффективного излучения [c.207]

Oi и Оз соответственно. Интегральные уравнения для плотностей потоков эффективного излучения Ri(ri) и / 2( г) Для нижнего и верхнего дисков получаются из (5.9) в виде [c.212]

Во второй задаче рассчитывается теплообмен излучением между двумя дисками, имеющими ту же геометрию и радиационные свойства, как на фиг. 5.3, но температура первого диска равна нулю, а температура второго равна (г — (температура окружающего пространства равна нулю). В этом случае плотности потоков эффективного излучения и [c.213]

Плотности потоков эффективного излучения / i(/ i) и R2(i 2) для исходной задачи [уравнения (5.59) и (5.60)] получаются суперпозицией решений двух приведенных выше простых задач, т. е. [c.213]

После решения уравнений (6.66) и (5.67) относительно безразмерных плотностей потоков эффективного излучения, решение исходной задачи [уравнения (5.59) и (5.60)] можно записать в виде [c.214]

Пусть Ri r) и (->f) — плотности потоков эффективного излучения для закрытого конца и цилиндрической поверхности соответственно. Уравнения для них получаем из (5.9) в виде [c.217]

Уравнения (5.74) и (5.75) с учетом приведенных выше соотношений для угловых коэффициентов образуют систему из двух интегральных уравнений для двух функций / (/ ) и R2(x). После решения этой системы и нахождения плотностей потоков эффективного излучения с помош ью соотношения (5.106) можно определить локальные плотности потоков результирующего излучения qi r) и q2(x) на закрытом конце цилиндра и цилиндрической поверхности соответственно. [c.218]

Зависимость (17-89 ), как и (17-89), является одной из важнейших в теории лучистого теплообмена. Методика получения систем интегральных урав-Рис. 17-12. Замкну- нений для потоков других видов излучения аналогич-гая система неизо- на выводам систем алгебраических уравнений ( 17-7). термических тел. Так, система интегральных уравнений для местного значения плотности потока эффективного излучения получается из (16-18) путем подстановки вместо Епад его значения нз (17-89 ) [c.402]

Этот метод является разновидностью зонального метода, приведенного вышё ( 17-8). Рассмотрим сущность метода для той же постановки задачи [Л. 1, 178]. Для местных значений плотности потока эффективного излучения имела место следующая система интегральных уравнений [c.409]

Физический смысл КТЭ непосредственно вытекает из формулы (3-31) как соотношения между поверхностными плотностями потоков результирующего излучения экрана <7ст. реэ и падающего излучения пад- При этом величина (1 — "ф), естественно, определяет соотношение между поверхностными плотностями потоков эффективного излучения экрана с/ст. эф и падающего на него излучения <7пад- Чем выше значение tj , тем интенсивнее теплообмен в топке. В отличие от теплового сопротивления слоя загрязнений jRa КТЭ-экранов весьма слабо зависит от плотности потока падающего излучения. С этой зависимостью в практических расчетах можно не считаться. Именно это обстоятельство позволило принять в методе [56 ] постоянные численные значения [c.181]

В данной главе приведены основные уравнения теплообмена излучением для произвольной замкнутой системы. Вначале получены уравнения исходя из представления об интенсивности излучения, а не из понятия эффективного излучения, как- это принято в большинстве опубликованных работ. Полученные таким образом уравнения являются уравнениями в. общем виде, и после введения перечисленных выше допущений легко приводятся к уравнениям для плотности потока эффективного излучения. Преимущество подобной формы записи основных уравнений состоит в том, что она помогает чиtaтeл,ю более ясно понять роль интенсивности излучения в рамках концепции эффективного излучения, которая будет использована при рассмотрении переноса излучения в прозрачной среде (гл. 4—7) понятие интенсивности излучения будет использовано при постановке задачи [c.172]

Уравнения для плотностей потоков эффективного излучения можно получ1 ть с помощью (4.35) [c.191]

Таким образом, рассчитав зеркальные угловые коэффициенты, можно решить уравнения (4.62) и (4.63) и определить плотности потоков эффективного излучения R3 и Ri. Плотности потоков результирующего излyчeнияv могут быть рассчитаны с помощью выражений (4.58) и (4.59). [c.192]

Предположим, что температуры поверхностей s ex Зон заданы, тогда (5.9) представляет собой систему N интегральных уравнений с N неизвестными функциями Ri ri) = 1, 2,...,N). После определения плотностей потоков эффективного излучения с помощью соотношений (5.10) могут быть найдены распределе НИН по поверхности каждой из зон плотностей потоков результирующего излучения. [c.199]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...