Вектор плотности массового потока

Величину Ui = Кг — V назовем диффузионной или средней тепловой скоростью i-ro компонента. Вектор плотности массового потока i-ro компонента определяется выражением [c.7]

Здесь с,- — массовая концентрация j-го компонента, — вектор плотности массового потока j-ro компонента гг ,- — плотность источника вещества i-ro компонента, определяемая скоростью возникновения массы /-го компонента за счет химических реакций в единице объема смеси N — общее число компонентов в смеси. [c.9]

Вектор плотности массового потока i-ro компонента 7, 9 Вектор потока энергии через единицу поверхности 9 [c.311]

С помощью уравнений (8-24), (8-25), табл. 8-1 и зависимостей для ог и о можно определить разности температур стенок канала и средней массовой температуры жидкости при произвольной комбинации плотностей теплового потока на стенках. По этим же зависимостям можно рассчитать теплообмен при одновременном обогреве одной стенки канала и охлаждении другой. В последнем случае достаточно просто изменить знак вектора плотности теплового потока на охлаждаемой стенке. Средняя массовая температура жидкости, как и во всех задачах теплообмена с постоянной плотностью теплового потока на стенке, определяется по тепловому балансу на участке от входа в трубу до рассматриваемого сечения. [c.145]

В этом соотношении слагаемые в левой части представляют собой скорости изменения соответственно кинетической и внутренней энергии тела (и - массовая плотность внутренней энергии). Правая часть (4.2.7) состоит из следующих слагаемых работы, совершаемой поверхностными и массовыми силами в единицу времени, тепла, потерянного при взаимодействии с окружающей средой через поверхность 5, и тепла, полученного вследствие объемного взаимодействия с окружающей средой ( ,- - компоненты вектора плотности теплового потока г - массовая плотность мощности тепловых источников или стоков). [c.183]

Рассмотрим первый подход. Предположим, что состояние рассматриваемой сплошной среды в окрестности любой материальной точки определяется четырьмя термодинамиче скими функциями — активными переменными массовыми плотностями свободной энергии А и энтропии Н, вторым тензором напряжений Пиолы-Кирхгофа с компонентами и вектором плотности теплового потока с компонентами qoi, г,] = 1,2,3. Аргументами этих функций будем считать следующие реактивные переменные тензор конечной деформации Грина с компонентами Ькь абсолютную температуру Т, материальный градиент температуры, компоненты которого [c.78]

Положим, что аргументами активных переменных — массовых плотностей свободной энергии А и энтропии h, тензора напряжений д и вектора плотности теплового потока q — являются реактивные переменные якобиан J, тензор скоростей V, абсолютная температура Т и градиент абсолютной температуры, т. е. [c.114]

Вектор Е называют вектором плотности потока полной энергии, а уравнение (5.83)— уравнением переноса полной энергии [22]. Из него следует, что изменение в единицу времени полной энергии в точке складывается из мощности внешних массовых сил и притока энергии, который в свою очередь обусловлен конвективным переносом и работой внешних поверхностных сил. [c.117]

Количественной мерой переноса вещества является вектор плотности потока массы кг/(м -с), указывающий направление потока вещества и численно равный массовому количеству компонента смеси, проходящему за единицу [c.5]

Обратимся для простоты к плоскому течению и направим ось X вдоль вектора осредненной скорости потока. Примем также, что осредненная скорость меняется только по нормали Y к плоскостям тока . Элементарность такого случая не препятствует получению существенных физических выводов. Итак, проекция осредненной скорости на ось Y равна нулю, однако пульсационная составляющая w y остается. Перемещаясь поперек главного направления, моль образует конвективный ток массы, плотность которого в данный момент будет fjw y (здесь массовая плотность среды р считается постоянной). С этим током массы увлекается тот или иной субстрат, осредненное по времени количество которого в данной точке обозначим через s ,. По аналогии с тепловым движением молекул в газе предполагается, что моль сохраняет свои первоначальные свойства на протяжении некоторого пути смещения после чего ассимилируется теми смежными элементами потока, в которые он внедрился и которые, следовательно, могут быть помечены индексом у Г. Очевидно, навстречу току массы с плотностью pw должен возникнуть ток с такой же плотностью, но с количеством субстрата s,. 4 г- Поэтому сквозь плоскость, лежащую между отметками у и у- -1, будет происходить осредненный по времени результативный перенос субстрата, так называемый турбулентный обмен в количестве (на единицу площади и в единицу времени) [c.76]

G — вектор плотности потока массы, или массовой скорости в произвольной точке поля течения, pV Gx, Gy и т. д. — составляющие вектора плотности потока массы в направлениях д , (/ и т. д. [c.11]

Здесь Уд., Vу, 1 у,. у,. .у - составляющие вектора скорости, диффузионного потока /-го компонента, тепловых потоков тяжелых частиц (индекс Л) и электронов (индексе) по осям цилиндрической системы координат А , Г, ф р, М - плотность, молекулярная масса Р, Р1,, Р- давления смеси, тяжелых частиц и электронов т т - масса частицы /-го сорта и смеси Т, Г , Т- температуры поступательно-вращательных степеней свободы тяжелых частиц, колебательных степеней свободы молекул О2, N2 и электронов с,. А,, Н, , 2 0 , - относительная массовая концентрация, энтальпия, массовая скорость образования, заряд, характеристическая колебательная температура, колебательная энергия/-го компонента X, , Я, , X", X"), -коэффициенты теплопроводности электронов, поступательно-вращательных, поступательных степеней свободы тяжелых частиц, колебательных и вращательных степеней /-ГО компонента (т = 1 для ламинарного и т = I для турбулентного режимов [c.157]

Умножив подынтегральное выражение (67) на плотность жидкости р, получаем поток вектора массовой скорости [c.63]

В правой части уравнения (295), помимо воздействия поля сил давления (второй член), введено еще воздействие на частицу массовых (объемных) сил, отнесенных в уравнении к единице массы и обозначенных вектором F. Если, например, мы учитываем из таких сил только силы тяжести текущей массы, то вместо F следует взять вектор ускорения силы тяжести g. Вообще же F — вектор интенсивности или плотности распределения массовых сил, действующих в потоке. Этот вектор можно определить как предел [c.166]

Первый интеграл выражает скорость изменения энергии внутри объема в результате изменения параметров потока (скорости, плотности и т. д.) во времени при неустановившемся движении. Второй интеграл представляет скорость выноса энергии из объема текущей жидкостью. Следовательно, сумма интегралов равна скорости появления энергии внутри объема. Источником этой энергии служит работа, производимая в единицу времени массовыми и поверхностными силами, а также подводимая к объему теплота. Работа в единицу времени равна мощности. Мощность можно представить как скалярное произведение векторов силы и скорости или в индексной записи произведением [c.19]

Изучены условия реализации "трансзвукового" эффекта, вызванного изменением типа уравнения для завихренности. Получены данные о влиянии направлений скоростей скольжения по обе стороны разрыва на л) при до- и сверхзвуковых скоростях потока. Обнаружено, что в стратифицированной по плотности жидкости влияние вязкоупругости на завихренность в поле массовой силы имеет многовариантный характер, что связано с ориентацией векторов скоростей скольжения и вектора массовой силы по отношению к сильному разрыву и непроницаемой границе. Условие существования "звуковой" точки на разрыве не зависит от того, как направлена массовая сила в сторону разрыва или от него. [c.130]

При изотермических продувках камеры с тангенциальными горелками поток быстрее достигает стен и движется вдоль них, а в горящем факеле более интенсивно заполняет центральную зону топки, примыкающую к рециркуляционной области. В горящем факеле фактические скорости йУа/шо значительно выше, чем в изотермических струях, а значения массовых скоростей ра а/(ру о) сближаются (йУа и Ра — аксиальная составляющая вектора скорости потока т и его плотность). [c.94]

Уравнения движения сжимаемой жидкости выводятся из законов сохранения массы, количества движения (импульса) и энергии в любом выделенном объеме жидкости. В каждом из этих законов вводятся своп собственные переменные, описывающие баланс. Для описания потока массы требуются две величины плотность р (х, ) и вектор скорости и (х, Ь) в точке х в момент времени I. В закон сохранения количества движения входят дополнительные величины, описывающие действующие на жидкость силы. Это может быть массовая сила, обычно сила тяжести, действующая на всю жидкость по всему объему. Такая сила, отнесенная к единице массы, обозначается вектором Р (х, г) соответствующая сила тяжести равна ускорению свободного падения g, умноженному на единичный вектор, направленный по вертикали. [c.144]

Здесь введены обозначения 2), 2 - независимые координаты I - время Т -температура р - плотность р - давление т - средний молекулярный вес Wl, п>2 -декартовы составляющие вектора скорости е - энергия единицы объема газа q, -составляющие вектора теплового потока q ц. - коэффициент вязкости А, -коэффициент теплопроводности Ке - число Рейнольдса / д - универсальная газовая постоянная т ,, К ,, Т о - параметры в набегающем потоке - характерный размер (радиус затупления) х,у- тензор вязких напряжений 6,у-символ Кронекера R - число химических реакций, одновременно протекающих в смеси /V, Ng - число компонентов смеси и число химических элементов г = N - Ng число продуктов реакций и число независимых в стехиометрическом отнощении химических реакций с с - массовые концентрации продукта реакции и химического элемента - элемент электрон [c.178]

Здесь и выше Р — давление, р — плотность Т — температура С а массовая концентрация а-комнонента V среднемассовая скорость потока Р — сила, действующая на единицу массы смеси газов / — вектор вязкостных сил — плотность диффузионного потока а-компонента Еа — сила, действующая на единицу массы а-комнонента и т — ком-попепты тензора вязкостных напряжений г — динамическая сдвиговая вязкость смеси газов т] — объемная вязкость смеси газов 7 — массовая скорость образования (исчезиове-иия) а-компопепта — массовая скорость и тепловой [c.10]

Показать, что в иевязкой жидкости при потенциальных массовых силах и постоянной плотности векторы скорости и завихренности связаны соотношением Qt — Qj j — О- Доказать, что для стационарного потока той же жидкости Vjq j = [c.247]

Необходимые макропараметры выражаются через функцию распределения в виде интегралов. Для числовой и массовой плотности ,р, вектора средней скорости U = (и. О, 0) = ( I, О, 0), составляющих тензора напряжений Я,у, давления р, температуры Т и потока энергии имеем [c.143]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...