Массоперенос

Гор бис 3. Р., О механизме теплопереноса дисперсными сквозными потоками, сб. Тепло- и массоперенос , т. HI, Госэнерго-издат, 1963. [c.403]

Таким образом, в граничном слое Прандтля при наличии в нем градиента концентрации массоперенос осуществляется двумя разными параллельно протекающими путями. Суммарная скорость процесса массопереноса определяется скоростью протекания каждого элементарного процесса переноса. Если, однако,торможение одного из этих параллельных процессов значительно меньше торможения другого, то суммарная скорость массопереноса определяется в основном скоростью этого наименее заторможенного, т. е. быстрого, процесса переноса. Скорость конвективного массопереноса в граничном слое Прандтля снижается по мере уменьшения скорости движения v в нем жидкости (см. рис. 143) и его роль в определении суммарной скорости массопереноса тоже уменьшается, а роль молекулярной диффузии возрастает. Начиная с какого-то расстояния от твердой поверхности б молекулярный перенос вещества становится преобладающим по сравнению с конвективным переносом, который преобладает в части слоя Прандтля (77 — б). [c.209]

В отличие от диффузионного роста пластический рост поры характеризуется отсутствием обратимости при изменении направления деформирования на противоположное. Дело в том, что обратимость роста поры непосредственно связана с процессами массопереноса, идущими по всей поверхности поры (на- [c.163]

Основные закономерности тепло- и массопереноса [c.500]

Для зональной системы расчета процесса тепло- и массопереноса дифференциальные уравнения переноса принимают вид [c.508]

Дифференциальные уравнения для переноса тепла и массы вещества (31-9) и (31-10) полностью описывают внутренний тепло-и массоперенос. Решение этих уравнений при условии постоянства массообменных характеристик дает возможность теоретически рассчитать поле температуры и влагосодержания влажного материала. [c.508]

Термодинамический критерий испарения Гухмана характеризует влияние массопереноса на теплообмен. [c.510]

Механизм теплообмена при наличии массопереноса отличен от механизма чистого теплообмена. Обычно плотность потока тепла и массы вещества при испарении жидкости определяется следующими соотношениями [c.511]

Коэффициенты тепло- и массопереноса при испарении жидкости со свободной поверхности в условиях естественной конвекции рассчитываются по следующим с юрмулам А. В. Нестеренко [c.512]

Анализ опытных данных показал, что интенсивность тепло- и массопереноса прямо пропорциональна температуре, скорости движения потока и обратно пропорциональна влажности паровоздушной среды. [c.513]

ТЕПЛО- И МАССОПЕРЕНОС ПРИ ДВИЖЕНИИ [c.63]

Существенное влияние на скорость массопереноса могут оказать также добавки поверхностно-активных веществ (ПАВ). [c.7]

Рассмотрим более подробно эффекты первой группы. При тепло- или массопереносе вблизи поверхности раздела фаз возникает градиент плотности сплошной фазы. Это приводит к появлению массовых сил, действующих на различные элементы данной фазы. Равнодействующая массовых сил отлична от нуля [c.7]

Если основное сопротивление массопереносу сосредоточено в сплошной фазе, то появление поверхностной турбулентности приводит к увеличению скорости массопереноса в 3—4 раза. Если же основное сопротивление массопереносу сосредоточено в дисперсной фазе, поверхностная турбулентность может увеличить скорость массопереноса более чем на порядок [5]. [c.8]

Существуют также поверхностные эффекты, понижающие скорость массопереноса. К ним прежде всего относится появление [c.8]

Отметим, что описанные выше явления оказывают влияние не только на скорость массопереноса, но и на поля скорости, температуры и концентрации целевого компонента в газожидкостных системах. [c.9]

Перенос вещества в дисперсной системе газ—жидкость является следствием отсутствия равновесия как внутри каждой фазы, так и па поверхности раздела фаз. В рамках предположений о характерных масштабах изменения. макроскопических величин в системе газ—жидкость, сделанных в предыдущем разделе, массоперенос внутри каждой фазы можно описывать уравнением конвективной диффузии, отражающим закон сохранения массы [c.13]

Отметим, что в отличие от систем жидкость—твердое тело, газ—твердое тело в рассматриваемых газожидкостных системах сама поверхность раздела фаз (г, I) является величиной, изменяющейся во времени и пространстве. Поскольку процессы массо-переноса протекают в обеих фазах, в математическую постановку задачи массопереноса в системах газ—жидкость включаются уравнения переноса в обеих фазах с нелинейными граничными условиями. Изменение поверхности раздела фаз в процессе массопереноса влечет за собой изменение гидродинамических характеристик системы, а именно поля скоростей V (г, 1) вблизи межфазной поверхности. Однако, как это видно из уравнения конвективной диффузии, вектор поля скорости входит в левую часть (1. 4.. 3), следовательно, изменение скорости V вызовет и изменение распределения концентрации целевого компонента с (г, I) вблизи поверхности. Таким образом, в общем случае необходимо решать самосогласованную задачу тепломассопереноса и гидродинамики. [c.15]

В газожидкостных системах встречаются ситуации, в которых конфигурацию межфазной поверхности можно считать практически постоянной. В этих случаях решение задачи массопереноса в сплошной фазе подобно решению аналогичных задач для систем жидкость—твердое тело с ненулевыми граничными условиями (см., например, [2]). [c.15]

Известно, что присутствие ПАВ в газожидкостных системах может в значительной степени повлиять как на гидродинамические характеристики обеих фаз, так и на интенсивность процессов тепло- и массопереноса. В данном разделе в соответствии с [38] будут даны постановка и решение задачи о влиянии ПАВ на движение совокупности одинаковых сферических пузырьков газа в вязкой жидкости. Результаты, полученные в данном разделе, будут использованы в седьмой и восьмой главах при теоретическом анализе тепломассообмена между пузырьками газа и жидкостью. [c.103]

МАССОПЕРЕНОС ВНУТРИ И ВНЕ ОДИНОЧНОГО ГАЗОВОГО ПУЗЫРЬКА [c.237]

Антонишин Н. В. и др. Исследование нестационарного теплообмена между поверхностью п слоем дисперсного материала при повышенных температурах.— В кн. Тепло- и массоперенос.— Киев, 1972, т. 5, ч. 1, с. 3—11. [c.197]

Антонишин Н. В. и др. К вопросу аналитического описания процесса нестационарной теплопроводности дисперсных систем.— В кн. Тепло- и массоперенос.— Кпев, 1972, т. 5, ч. 2, с. 3—7. [c.197]

Элькин Г. И., Гор бис 3, Р., О теплообмене в аэродинамически и механически торможенной кварцевой газовзвеси, сб. Тенло- и массоперенос , Госэнергоиздат, т. III, 1963. [c.417]

Электродные процессы электрохимической коррозии металлов обязательно включают в себя, как всякий гетерогенный процесс, помимо электрохимической реакции, стадии массопереноса, осуществляемые диффузией или конвекцией отвод продукта анодного процесса (ионов металла) от места реакции — поверхности металла, перенос частиц деполяризатора катодного процесса к поверхности металла и отвод продуктов катодной деполяризацион-ной реакции от места реакции — поверхности металла в глубь раствора и т. п. Суммарная скорость гетерогенного процесса определяется торможениями его отдельных стадий. Если, однако, торможение одной из последовательных его стадий значительно больше других, то сумм.арная скорость процесса определяется в основном скоростью этой наиболее заторможенной стадии. В коррозионных процессах довольно часты случаи диффузионного или диффузионно-кинетического контроля, т. е. значительной заторможенности стадий массопереноса. В связи с этим диффузионная кинетика представляет теоретический и практический интерес. [c.204]

Случайное отклонение от площади пор является мгновенным, поэтому соответствующее ему детерминированяое подрастание 8S будет обусловлено только собственно пластической (атермической) деформацией (в этом случае диффузионный массоперенос пренебрежимо мал). Используя уравнение (3.18), нетрудно показать, что в случае только пластического роста [c.165]

Если расчеты производить по зонам, на которые разбивается нестационарный тепло- и массоперенос, то для каждой зоны коэффициенты и можно принять постоянныли и в общем случае, когда е<1, дифференциальное уравнение (31-6) можно написать так [c.508]

Г. Т. Сергеев провел большие экспериментальные исследования процессов внешнего тепло- и массопереноса при испарении жидкости с поверхности капиллярнопористого тела, а также теплообмена сухого тела в турбулентном потоке воздуха. Результаты обработки опытных данных представлень[ следуюш,ими критериальными уравнениями [c.513]

Углубление поверхности испарения видоизменяет механизм переноса теплоты и массы вещества как внутри материала (виут-ренний тепло- п массоперепос), так и вне его (вие1нний тепло- и массобмен). Поэтому теило- и массообмен между поверхностью влажного высуншваемого материала и окружающей средой должен рассматриваться как сочетание тепло- и массопереноса в зоне испарения внутри материала и в пограничном слое воздуха. [c.516]

Большинство газожидкостных смесей, используюш,ихся в химической технологии, представляют собой дисперсные системы. Главной особенностью таких систе.м является наличие изменяюш ейся в пространстве и во времени поверхности раздела фаз. Эти излшнення влекут за собой силовые и тепловые взаимодействия на границе раздела, которые, в свою очередь, могут являться причиной появления градиентов скорости течения обеих фаз, давления, температуры и концентраций компонентов. Все эти эффекты воздействуют на процессы тепло- и массопереноса в системах газ—жидкость и могут как интенсифицировать, так и тормозить тепломассообмен. С другой стороны, указанные явления сами воздействуют на поверхность раздела фаз, изменяя ее распределение в пространстве. [c.4]

В системах газ—жидкость может также возникать дополнительный поток вещества вдоль межфазной границы, обусловленный локальными изменениями поверхностного натяжения во время процесса массопероноса (эффект Марангони). Изменения поверхностного натяжения могут быть вызваны локальными изменениями любой величины, влияющей на поверхностное натяжение, например концентрации вещества на межфазной границе, температуры или электрических величин. Характер движения вещества по межфазной поверхности различен в случае движущихся друг относительно друга или покоящихся (невозмущенных) фаз. В последнем случае могут происходить слабые пульсации коэффициента поверхностного натяжения. Тогда, если движущая сила массопереноса и градиент поверхностного натяжения малы, а естественная конвекция отсутствует, происходит медленный дрейф элементов жидкой фазы с растворенным в ней целевым компонентом вдоль границы раздела, вызванный последовательными сжатиями и растяжениями поверхности раздела фаз. При этом наблюдают образование пространственных долгоживущих ячеек с различной концентрацией целевого компонента. Такой вид поверхностной конвекции часто называют ячеистым поверхностным движением. [c.8]

Как указывалось выше, на интенсивность процессов переноса в системах газ—жидкость могут оказывать влияние внешние силовые поля. Ограничимся качественной характеристикой механизма воздействия электродшгнитного поля на процессы тепло-и массопереноса в га.чожпдкостных системах. Оно связано с введением в среду повой дополнительной энергии, в результате чего на систему кроме сил гравитации и инерции начинают действовать пондеромоторные силы. При испарении жидкости в постоянном и переменном электрических полях слои жидкости приходят в волнообразное движение, которое приводит к турбулизации жидкости, в результате чего скорость испарения увеличивается. При этом коэффициенты конвективного теплообмена в зависимости от напряженности поля увеличиваются в несколько раз. [c.9]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...