Плотность потокам мощности в звуковой волне

Плотность потока мощности в звуковой волне [c.115]

Здесь D(r) - якобиан (16.11) перехода от декартовых координат к лучевым, Физический смысл полученного результата состоит в том, что в нулевом приближении геометрической акустики поток мощности в лучевой трубке сохраняется вдоль луча. Когда Ао т) найдено, амплитуды скорости частиц и колебаний плотности в звуковой волне вычисляются по( рмулам (16.15). [c.356]

Ввиду такого сходства можно ввести для сферической волны понятия луча и лучевой трубки аналогично тому, как это было сделано в 44. 57 для плоских волн. В однородной среде лучи представляются радиусами-векторами, проведенными из центра волны. Скорости частиц, как и для лучей в плоской волне, направлены вдоль стенок лучевых трубок, и звуковая энергия бежит вдоль трубок, не переходя из одной в другую. Лучи располагаются перпендикулярно фронтам, так что лучевые трубки равномерно-расширяются при удалении от центра волны и плотность потока активной мощности меняется обратно пропорционально площади. сечения трубки, что соответствует закону обратных квадратов. [c.299]

T.e. амплитуда давле1шя в прошедшей волне близка к нулю. Таким образом, при переходе звуковой волны из одной среды в другую и обратно отсутствует симметрия по отношению к значениям звукового давления. Нет ее, как можно убедиться, и для скорости частиц в волне. Однако сейчас мы покажем, что такая симметрия существует по отношению к нормальным к границе компонентам вектора плотности потока мощности, если нет полного внутреннего отражения. [c.32]

Здесь I — нормальная к границе компонента вектора плотности потока мощности в падающей звуковой волне. Два последних соотношения имеют смысл соответственно только при вещественных значениях 0 и 0,. Когда продольная (поперечная) волна в нижней среде становится неоднородной, величина / (/,) обращается в нуль. Читатель может убедиться, используя формулы (4.42)-(4.46), что во всех случаях соблюдается закон сохранения энергии 1 = 1, + // + На рис. 4.5,а семейство кривых / изображает по Эрджину (см. [351]) зависимость модуля коэффициента отражения У от угла падения при р1/р = 3, Сц/с = 3 для трех случаев при с, 1/с, 1, равном 1,6 (кривая 7), 1,7 (кривая 2) и 1,8 (кривая 5). Кривые// на рис. 4.5/г и кривые III на рис. 4.5,6 для тех же случаев изображают соответственно зависимость (1111) и (/,//) . [c.99]

На границах сред с диссипацией, как показывает анализ формул 4, модуль коэффициента отражения V может быть больше единицы. Реальность этого явления до сих пор оспаривается некоторыми авторами, ошибочно видящими здесь противоречие с законом сохранения энергии (о дискуссии такого рода см., например, работу [287], где обоснована возможность того, что I КI > 1 для звуковой волны, падающей из поглощающей жидкости на границу идеально упругого твердого тела). В жидкости отражение звука с I КI > 1 не нарушает закон сохранения энергии благодаря неаддитивности потоков энергии в отраженной и падающей волнах. Действительно, пользуясь формулой (2.11), легко убедиться, что в звуковом поле с гармонической зависимостью ехр[/( лг - со )] от горизонтальных координат и времени при вещественных со и вертикальная компонента 2 вектора плотности потока мощности равна разности значений 4 в падающей и отраженной волнах и, следовательно, пропорциональна величине 1 - I К р только при вещественном, т.е. в непоглощающей среде. [c.146]

Пусть Р — энергия, излучаемая источником звуковых волн за единичное время (мощность звука). Для сферы произвольного радиуса г эта мощность должна быть приравнена мощности звука, проходящего через данную сферу. Обозначим р плотность газа, V — скорость частиц газа в волне. Тогда величина определяет плотиость энергин звуковой волиы. Плотность потока этой энергии оцениваем, ак где V — скорость звука. Умножая плотность потока энергин на площадь поверхности сферы, получаем [c.187]

Если длины звуковых волн невелики по сравнению с линейными размерами камеры и поле в ней диффузно (это условие выполняется для области средних и высоких частот звукового диапазона), то плотность шумовой энергии в камере еш=4Ра1/(СзвА) (где А — звукопоглощение в камере, Ра — мощность шума во входящем потоке), а затухание шума в камерном глушителе [c.134]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...